Transkript.
1 92. Uranijum pored tri prirodna izotopa uranijuma do Rosfonda, podaci za uranijum-233, uranijum-236 i dva su mnogo manje živeni izotop-232 i uranijum uranijum-232 radioaktivni. (T 1/2 \u003d 68,9 d). Brzi lanac Uraniuma-232 dovodi do formiranja talijuma - 208 emitiranje tvrdog gama-zračenja (2,7 MEV) s beta-raspadom, što značajno komplicira radijacijsko stanje tokom operacija s potrošenim gorivom. Moderne biblioteke sadrže sljedeće procjene podataka za uranijum-232. Fondacija-2.2 Evaluacija T.OHSAWA, T.NAKAGAWA, ENDF / B-VII.B2- Evaluacija M. Chadwick, P.Young, 2005 Jendl-3.3 Procjena T.OHSAWA, T Nakagawa, 1987 Jeff-3.1 Procjena T.mutsunobu , T.KAWANO, usporedba rezonantnih integrala i termalnih dijelova. Izvor Σ C (EV) RI C Σ F (EV) RI ENDF / B-VII.B Jendl Jeff Mukhabhab ± ± ± 30 Velike razlike u procjenama rezonantnog integrala za snimanje zbog nedostatka direktnih eksperimentalnih podataka. Zaključak Uprkos kasnijem ocenjivanju datuma od ENDF / B-VII.B2, njegove prednosti prije procjene Jeff-3.1, ako ih ima, nisu očigledni. Konkretno, Jeff-3.1 u rezonantnoj regiji koristio je evaluacijom 1994. godine, dok je ENDF / B-VII.B2 koristio rezonantne parametre Muhabhaba procijenjene u desetljeću ranije. Preporučuje se Rosfund za procjenu od Jeffa-3.1. Spektri 8 grupa kašnjenja neutrona zamijenjena je odgovarajućim spektrom za uranijum-235. Izlazi grupa, naravno, usklađeni su sa Jeff-3.1. Datoteka također uključuje podatke o izlazima divizijskih proizvoda iz ENDF / B-VII.B2 1 (u drugim bibliotekama podataka o izlazima divizijskih proizvoda za uranijum-232 nisu sadržani). U budućnosti je poželjno ispuniti novu procjenu podataka neutrona. Autor zaključka Nikolaev M.N. Sadržaj datoteke Rosfund za 92- U-232 zamijenite !! MF \u003d 1 Općenito i posebne informacije o Nuclide 1 T.r.England, b.f.rider, ENDF-349,
2 MT \u003d 451 Potpuni prosječni broj neutrona divizije MT \u003d 455 Odloženi neutroni divizije MT \u003d 456 Prosječni broj trenutnih neutrona odjeljenja MF \u003d 151 Odjeljak od rezonantnih parametara MF \u003d 3 Odjeljci MT \u003d 1 Kompletna presjeka MT \u003d 2 Elastična rasipanja MT \u003d 4 Ukupan presjek neelastičnog rasipanja MT \u003d 16 Reakcija (N, 2N) 92- U-231 MT \u003d 17 Reakcija (N, 3N) 92- U-230 mt \u003d 18 Svi postupci divizije MT \u003d neelastično rasipanje s pobuđivanjem diskretnih nivoa MT \u003d 91 neelastično rasipanje s pobuđivanjem nivoa kontinuiteta MT \u003d 102 snimanja zračenja: reakcija (n, gama) 92- u-233 mt \u003d 251 srednja kosinu ugao elastičnog raspršivanja u laboratoriju. Koordinatni sustav MF \u003d 4 kutna raspodjela sekundarnih neutrona MT \u003d 2 elastična rasipanja MT \u003d 16 reakcija (n, 2n) 92- u-231 mt \u003d 17 reakcija (n, 3n) 92- u-230 mt \u003d 18 Sva divizija MT Procesi \u003d Nepotpuno rasipanje s pobuđivanjem diskretnih nivoa MT \u003d 91 Neelastično rasipanje s pobudom razine kontinuite MF \u003d 5 Distribucija energije sekundarnih neutrona 2
3 MT \u003d 16 reakcija (N, 2N) 92- U-231 mt \u003d 17 Reakcija (N, 3N) 92- U-230 mt \u003d 18 mt \u003d 91 Sva podela procesa neelastična rasipanja sa pobudom razine kontinuiteta uranijum-233 radioaktivni . (T 1/2 \u003d 1,592 * 10 5 godina). Alpha-propadanje u Toriji-229 (T 1/2 \u003d 7880 godina). To je obećavajuće nuklearno gorivo (osnova gorivnog ciklusa uranijuma u uranijumu) u savremenim bibliotekama sadrže sljedeće procjene podataka za Uranium-233. Fondacija-2.2 i Brand-2 evaluacija Sukhorukhan i Klepacksky, ENDF / B-VII.B2- Ocjena Young, Shadwick, Talou, Leal, Derrien, Jendl-3.3 i Jeff-3.1 Procjena T.mutsunobu, T.Kawano, Štaviše, Nedavna (2005) evaluacija V. Mashlove. 1. Regija toplotnih neutrona i površina dozvoljenih rezonancija. Tablica 1 prikazuje procijenjene dijelove topline i rezonantne integrale hvatanja i podjela, kao i broj trenutnih neutrona podjele u odnosu na procjene eksperimentalnih podataka Muhabhab i prodavača, kao i koordiniranu procjenu termičkih odjeljaka Međunarodna grupa za 2005. godinu 2. U posljednju procjenu uzima se u obzir sve razlike u vrijednosti podrške koje se koriste u dobivanju konačnih rezultata. Tabela 1. Sekcija topline i rezonantni integrali. Izvor Σ s (RI C Σ F (EV) RI F ν T EV) ENDF / B-VII.B Jendl Mukhabhab ulja ± ± ± ± 0,004 Tekla ± ± ± 17 Standardi ± ± kao što vidimo da su odstupanja u prihvaćenim podacima Na odjeljcima i rezonantnim integracijama ne prelaze procijenjene pogreške u skupu eksperimentalnih podataka. Opisi područja dozvoljenih rezonanca značajno se razlikuju. Ovo se područje proteže na 100 EV u procjeni Sukhorukhan i Klepackskog, sadrži 178 rezonancije, energije posljednjeg eV-a. Ubuduće se ova procjena neće smatrati jasno zastarjelim. 2 Podaci komuniciraju učesnici međunarodne grupe iz Rusije V.PRonaev, S. Badikov i E.Gam 3
4 U procjeni Mitsunobea i Cavana, granice područja dozvoljene rezonancije -150 EV. Parametri 190 rezonancije s maksimalnom EV energetskom energijom u procjeni usvojenoj u ENDF / B-VII.B2 data je granica regije dozvoljenih rezonancija 600 EV; Na ovom području postoje parametri 738 rezonancije. Pored toga, date su parametri 16 povezanih stanja i 16 rezonanca koji su u osnovi ovog područja. Ova procjena je prihvaćena i Maslov. Procjena rezonantnih parametara vrši se u obzir nova mjerenja punog dijela i odjeljka podjele napravljene sa vrlo visoka rezolucija U akceleratoru orela u G.G. upotreba poznati program Smumm koji opisuje skup eksperimentalnih podataka po najmanjim kvadratima zasnovanim na formalizmu R-matrix 3. Slika 1 prikazuje sve veći iznos rezonanga i na slici. 2 Povećana zbroj gore navedene širine neutrona. Tanke linije izvele su linearne aproksimacije na početne stranice (do 400 eV) ovih krivina. Sa smokve. 2 Moguće je zaključiti da u tom području ima praktično ne donose rezonancije. Sl. 2 pokazuje da u EV intervalu nalazi se ne-vlasnik gore navedenih širina neutrona, a zatim iznad 500 eV, prethodna stopa povećanja količine širine je sačuvana. Nedostatak rezonansa sa velikim širinama, naravno, nije svedočenje nivoa nivoa, već sumnja u ispravnost određivanja rezonantnih parametara u navedenom intervalu. Uprkos tome, procjena rezonantnih parametara iz ENDF / B-VII.B2 definitivno je najpotpunija i pouzdanija i Rowfornd treba uzeti upravo ovu evaluaciju. Broj rezonancije energije, EV ENDF / B-V II Sl.1. Sve veći broj rezonancije 3 LC Leal, H. Derrien, Ja Harvey, Kh Guber, NM Lary i RR Spencer, R-Matrix Resonance Analiza i statistička svojstva rezonantnih parametara U-233 u neutronskoj energiji Termički do 600 EV, ORNL / TM-2000/372, mart
5 CMMA<Гn0> "Energy, ev fig.2. Zbroj gore navedenih neutronskih mirida. 2. Regija neriješenih rezonanta. ENDF / B-VII u ENDF / B-VII.B2 Područje neriješenih rezonanca prostire se na 40 KEV; strukturu presjeka je opisano parametrima S-, P- i D-talasima; Datoteka parametra srednje rezonance preporučuje se samo za računovodstvo za rezonantno samostalno skraćivanje odjeljaka, prosječni odjeljci su navedeni u datoteci MF \u003d 3. U Jendl-3.3 (i stoga u Jeff-3.1), region neriješenih rezonanca prostire se samo do 30 KEV; parametri su navedeni; samo S- i R-talasi, ali ovi parametri preporučuju se za izračunavanje ne samo faktora za samo-savrte , ali i srednjeg dijela. U procjeni Maslovske regije neriješenih rezonanca prostire se na prag neelastičnog rasipanja CEV-a. Specificirani su parametri S-, P- i D-talasi, a pomažu se opisanim i srednjim dijelovima . To je očigledna prednost Maslov procjene, međutim, potrebno je razmotriti kako su izračunati ili određeni prosječni odjeljci u skladu s postojećim eksperimentalnim podacima. Na slici 3 procijenjena da Kompletni presjek se uspoređuje sa eksperimentalnim podacima. U Jendl-3.3 eksperimentalno instaliran bruto U-233 Ukupno URR + brz region presjek, Barn ENDF / B JENDL \u003d JEFF MASLOV Fulwood57 Stupegia62 Pattenden E + 02 1.E + 03 1.e + 04 1.e + 05 Energija, EV Sl.3. Potpuni presjek u području neriješenih rezonancija 5
6 Potpuna struktura presjeka reproducira se varijacijama prosječnih udaljenosti između rezonansa i širine neutrona (za sve vrijednosti J i pariteta). Ne postoje ulja ovih umjetnih varijacija i zato se nije manifestuje svakom srednjom strukturom. Općenito, prosječni dio u ovom ocjenu odnosi se na štalu (~ 5%) niže nego u dva prethodna, koja, međutim, ne prelazi rasipanje eksperimentalnih podataka. Razmislite o podacima o djelomičnim odjeljcima. Na slici. 4 Sa eksperimentalnim podacima, procijenjeni presjeci presjeka presjeka, Barn U-233 Fision URR ENDF / B JENDL \u003d JEFF MASLOV GUBER2001 Nizamuddin E + 02 Energy, EV 1.E + 03 Sl.4a je upoređen. Odjeljak na području neriješenih rezonancije 15.0 presjek, barn u-233 fision URR jendl \u003d jeff guber2001 nizamuddin74 endf / b maslov e + 03 energija, ev 1.e + 04 fig.4b. Odjeljak u polju neriješenih rezonancije 5,0 U-233 Fision URR + brz region presjek, barn jendl \u003d jeff guber2001 nizamuddin74 maslin endf / b e + 04 energija, ev 1.e + 05 Sl.4b. Odjeljak odjeljenja u neriješenim rezonancima 6
7 Prezentacija podataka u navedenim radovima nepotrebno je detaljno: širenje bodova ne odražava nijednu detaljnu rezonantnu strukturu, za to rezolucija nije dovoljna, niti bruto struktura. Na slici. 4G Procijenjeni podaci se uspoređuju sa eksperimentalnim rasponom od 600 do 800 eV. Eksperimentalni podaci su izneseni sudijmalima, a rezultati prosjeka predstavljeni su histogramima. Kao što se vidi, bruto struktura odjeljaka odjela, prikazana u ENDF / B-VII.B2 i JENDL-3.3 procjenama, samo kvalitativno odražavaju rezultate mjerenja koji nisu u skladu s tim u skladu s tim. To umanjuje izvodljivost opisivanja konstrukcije presjeka Divizije u ovom energetskom rasponu presjeka, barn endf / b jendl \u003d jeff maslov 5,0 guber2001 nizamuddin74 guber2001 nizamuddin e + 02 7.e + 02 8.e + 02 , EV Sl.4. Presjek divizije u području neriješenih rezonanti u obliku subjekta presjeka zaplena uspoređuju se s podacima Westona, jedini dostupni na vanrednoj oblasti neriješenih rezonanata. Procjena usvojena u ENDNF / B-VII.B2 jasno pretenzifikacija presjeka napadača. U opisu referentne datoteke na sve dodatne eksperimentalne podatke u ovom području. U vezi sa sve gore navedenom, u Rosfond Maslovskaya Procjena podataka u oblasti neriješenih rezonanca U-233 Capture URR + brz region ENDF / B JENDL \u003d Jeff Maslov presjek, Barn Weston Eeee + 03 EV ENGRY Sl.5. Presjek zaplena u području neriješenih rezonanse 7
8 3. Odjeljci izvan rezonancije na slici. 6. Procjene cjelovitog sekcije uspoređuju se sa postojećim eksperimentalnim podacima. Odstupanja između procjena znatno su manja od rasipanja eksperimentalnih podataka, tako da se može izjaviti da su svi podjednako dobri. Presjek, Barn ENDF / B Maslov Green73a Poenitz83 Poenitz78 Jendl \u003d Jeff Foster JR71 Green73b Poetitz E E E E E + 06 Energija, EV 10.0 Sl.6a. Kompletan presjek. 9.0 Presjek, Barn ENDF / B JENDL \u003d jeff 5.0 maslov Green73a Foster JR71 Green73b 4.0 Poetitz83 1.e + 06 1.e + 07 Energija, EV Slika 6b. Kompletan presjek. Slika 7. Eksperimentalni podaci upoređuju procjene odjeljka Division. Ovdje stanje stvari nije tako dobro: rasuti eksperimentalni podaci 8
9 presjek, barn jendl \u003d jeff tovesson2004c guber2001 shcherbakov2001 maslov endf / b livade74 poenitz e + 05 1.e + 06 1.e + 07 energija, ev pol. 9.7
10 presjek, barn jendl \u003d jeff tovesson2004c guber2001 shcherbakov2001 maslin endf / b livade74 poenitz e + 05 1.e + 06 1.e + 07 energija, eV 2.8 fig.7b. Presjek presjeka, Barn Jendl \u003d Jeff Maslov Shcherbakov2001 ENDF / B Pankratov63 Mjesto Zasadny-84 Arlt-81 Alkhaz-83 Adams e E E E E + 07 Energy, EV Sl.7V. Odjeljak odjeljak. Mnogo premašuje greške koje im se pripisuju. Kao rezultat odstupanja između procijenjenog vrpca iz eksperimentalnog dosega u blizini 1 MEV i 8 mEV ± 5%. Ispod 175 KEV MASL procjene je bolja od drugih s eksperimentalnim podacima, procjena EDDF / B-VII.B2 je veća. Primjećujemo, da su prilikom obavljanja ove procjene, rezultati brojnih mjerenja odnosa Odjela za podjelu Uraniuma-233 i Uraniuma-235 podjelom Uranium-233 i Uranium-235 normalizirani na standardni odjeljak uranijum-235 divizije, usvojen 2005. (i uključen u Rosfond). Na slici 8. Jedini eksperimentalni podaci Hopkinsa uspoređuju rezultate procjene. ENDF / B-VII.B2 podaci idu ravno po eksperimentalnim bodovima; Dvije druge procjene razlikuju se od njih po veličini pogreške. Eksperimentalne informacije Neelastični neutronski rasipanje u Uraniumu-233 je odsutan. Slika 9. je usporedba rezultata o kojima se raspravlja o evaluacijama. U blizini praga između njih su vrlo visoke. Minimum u kompletnom presjeku neelastičnog rasipanja u ENDF / B-VII.B2 procjene ispod 700 KEV, I.E. Samo na pragu neelastičnog rasipanja s uzbuđenjem kontinuiranog spektra nivoa poduzetih u ovoj procjeni. U dvije druge procjene, ovaj prag je 100 Kev u nastavku. Da razjasni situaciju na slici. 8 Primjenjuje se kompletan presjek neelastičnog rasipanja iz datoteke Uranium-233 iz ENDF / B-VI. To je 10.
11 je znatno niže od modernih procjena, ali kao u njima nema vrhunac na pragu. 1.E + 00 presjeka, barn 1.e-01 1.e-02 ENDF / B JENDL \u003d JEFF MASLOV HOPKINS62 1.e-03 1.e + 04 1.e + 05 1.e + 06 1.e +07 Energija, EV Sl.8. Snimanje odjeljka 2.0 U-233 neelastični 1.5 presjek, barn e e e + 07 energija, eV Slika 9. Kompletan presjek neelastičnog presjeka rasipanja, Barn ENDF / B-VII MT \u003d 3 ENDF / B-VII MT \u003d 2 JENDL-3.3 MT \u003d 2 Maslov Mt \u003d 2 Maslov Mt \u003d 3 U-235 mt \u003d Eee E + 07 Energy , EV Sl.10. Odjeljci elastičnog rasipanja (MT \u003d 2) i ukupni presjek neelastičnih interakcija (MT \u003d 3) 11
12 na slici. 10 prikazuje procijenjene dijelove elastičnog rasipanja i ukupnog presjeka neelastičnih interakcija 4. Može se vidjeti da je anomalija u presjeku neelastičnog raseljavanja odrazila na ponašanje ukupnog presjeka neelastičnih interakcija, koji se značajno razlikuje od Procjenjuje se Maslov. Prisutnost ove anomalije koja nema mesto za uranijum-235 (presjek neelastičnih interakcija za koji je također dat za usporedbu na slici), stvara sumnje u ispravnost procjene usvojenog u ENDF / B -Vii.b2. Sl.11 prikazuje podatke o presjecima reakcija (n, 2n) i (n, 3n). Presjek, Barn ENDF / B (N2N) Jendl (N2N) Maslov (N2N) ENDF / B (N3N) Jendl (N3N) Maslov (N3N) E E E + 07 Energy, EV Sl.11. Reakcijski dijelovi (n, 2n) i (n, 2n). Diferencijalni eksperimentalni podaci za ove reakcije. Difuzovi u procjenama iznad 16 MEV su velike. Posredno u korist procjene ENDF / B- VII.B2, piše da je izveden do 30 MEV-a, gdje je uloga reakcija (N, XN) vrlo značajna i, nesumnjivo, izračunavanje njihovih odjeljaka zahtijevao je da su proračun njihovih odjeljaka zahtijevao da su proračun njihovih odjeljaka tražio povećana pažnja. Reakcija (N.4N) oko 19 MEV. Odjeljak EU, čak i na 20 MEV, puno je milibarne. Kada neutron komunicira sa Uranium-233, sa svim energijama, mogući su reakcije (n, p) i (n, α). Zbog visoke Culombe barijere križnog presjeka ovih reakcija, mali: čak i na 20 MEV-a, prije njih prema procjenama EAF-2003 iznosi 70 mm; Drugi je 5 milibarne. Ipak, poprečni presjeci ovih reakcija u Rosfondu se čini prikladnim. Zbirka gore, može se zaključiti da su Neutron presjeci, koji je Maslov ocijenio, koji, u pravilu, bude blizu procjene od ENDF / B-VII.B2, nemaju nenormalno visok presjek neelastičnog rasipanja u Područje ispod 700 KEV. 4. Brojevi sekundarnih neutrona i njihova energetsku distribuciju 4.1. Broj neutrona podjele Procijenjeni neutroni uranijuma-233 u termalnim neutronima prikazani su u tablici 1. Vrijednost usvojena u ENDF / B-VII.B2 prelazi preporuku grupe na standarde (na osnovu zajedničke procjene Svi podaci ovisno o ν p (233 u)) tri standardna odstupanja pripisana ovoj veličini. 4 Presjek MT \u003d 3 u Jendl-3.3 nije naveden i teško ga je dobiti, jer su komponente postavljene na različitim energetskim mrežama. Iz istog razloga, MT \u003d 3, MT \u003d 3 daje se samo na reakcijski prag (N, 2N). 12
13 Ova razlika je potpuno jednaka depozitu odloženih neutrona usvojenih u ovoj procjeni: ν d \u003d na taj način, u procjeni podataka za ENDF / B-VII.B2, vrijednost koju je međunarodna grupa preporučena u skladu sa standardima kao ν t ν str. Procjena Jendl-3.3 ispod preporučene vrijednosti na 2,6 standardno odstupanje. Maslov procjena je također niža, ali samo 1 standardno odstupanje. Čini se da je prikladno usvojiti veličinu koju preporučuje Međunarodna grupa na standardima u Rosfondu, I.E. ν T \u003d Broj zaostalih neutrona prema ENDF / B-VII.B2 procjenama na niskim energijama jednaki su; Prema Jendlu, i gotovo toliko na ulju, ako uzmemo ν d \u003d 0,0068, a zatim za ν p, dobijamo "okrugli" broj na slici. 12 prikazuje energetske ovinosti od ν p prema različitim procjenama u odnosu na eksperimentalne podatke. Svi dati eksperimentalni podaci podataka su renormal ili na ν p (252 cf) \u003d 3.7606, ili na ν p (233 u; 0,0253ev) \u003d 2.490, ovisno o Nubar / B Jendl 2.5 Maslov, SmRenkin-58 Nurpeisov-73 Nurpeisov- 75 GWIN-86 Kolosov-72 Eeeeeeeeeee E + 06 Energija, EV Sl.12a. Broj trenutnih neutrona divizije. Neobrtni moždani udar ν p sa energijom usvojenom uljem, eksperimentalni podaci nisu opravdan. Općenito, do 1,5 MEV usvojenog u ovoj procjeni čini se da je ν r izgleda podcjenjiva. Na višim energijama podaci su prikazani na Sl. 12b Nubar 4.0 ENDF / B JENDL 3.5 Maslov Smiroshin Nurpeisov-73 Nurpeisov GWIN-86 Kolasov e e e e e e e e e e + 07 Energija, EV Sl.12B. Broj trenutnih neutrona divizije. 13
14 U ovoj oblasti, ENDF / B-VII.B2 procjene su najbolje. EU je sasvim moguće prihvatiti sa niskim energijama ako zamijenite vrijednost ν p u termičko područje na (vidi sliku 12a). Na slici. 13 prikazuje procijenjene energetske zavisnosti ν d. Za usporedbu, postoje i za Urani-235 i Pluton-239. Poređenje pokazuje da je energetska zavisnost od ν d usvojena u ENDF / B-VII.B2 pogrešna. Za ovo ponašanje nema fizičkih osnova. Suprotno tome, smanjenje ν d s energetima koji se očituje u svim ostalim procjenama nastaje zbog pojave dodatnih šanse za podjelu. U Rosfondu je preporučljivo usvojiti energetsku ovisnost ν d iz Jendl-3.3, što ga podsjeća na usvojenu vrijednost ν d u termičkom kraju Nubar ENDF / B JENDL-3.3 Maslov U-235-Rosfund PU-239-Rosfund Eeeeeeee E + 07 Energija, EV Sl. 13. Ovisnost o energiji retardante neutrona izlaza 4.2. Spektra neutronske podjele. Instantatni neutronski podjelk u procjenama koji se razmatraju opisano je znatno drugačije. U ENDF / B-VII.B2, ovi spektri su određeni uATT obrascem s parametrima A (E) i B (E), ovisno o neutronskoj energiji E izazivajući diviziju: 2exp (-ab / 4) χ (e) \u003d Exp (E / A) SH BE ΠA 3 B Karakter ove ovisnosti može se vidjeti sa Sl.14, koji prikazuje ovisnost prosječne energetske energije energije energije energije< E >\u003d A (3/2 + ab / 4) kao funkcija E. Odjeljak zaglavlja navodi da se divizijski neutronski spektar usvaja u skladu s evaluacijom Jendl-3.3. To očito nije u potpunosti istinito, jer su u evaluaciji Jendl-3.3, trenutni neutroni neutrona divizije različiti, naime, funkcije određene u 164 boda sa svakom od 7 početnih energija. Slično tome, spektra divizije određuju se i u procjeni Maslov, ali spektra su postavljeni u 326 bodova sa svakom od početne energije u intervalu do 20 MEV. četrnaest
15 prosječna fisija neutrona energije 2.40 ENDF / B-VII,
16 1. Broj odloženih neutrona koji se emituju tokom podjele termički neutroni uzimaju se jednak (u Jeff-3.1 jednak ENDF / B-VII.B, Maslova). Ovisnost o energiji ovog broja je kao što je u evaluaciji Jeffa-3.1 (cm. Sl. 13). 2. Spektriranje zaostalih neutronskih grupa prihvata jednako kao i za uranijum-235 (vidi dolje P) i za sve ostale nukleine dijeljenje. Međutim, svaka od 8 grupa prihvaća jednaku kao i u Jeff-3.1, I.E. na preporukama rada spektara i ugaoni distribucije razbacanih neutrona i neutrona reakcija (N, XN), na slici na bazi. 15, procijenjene vrijednosti u prva tri trenucima ugaoni distribucija elastičnih razbacanih neutroni u poređenju. Procjene su vrlo blizu jedna drugoj. Svi su dobiveni izračunom. Niz toga sadrži rezultate samo jednog neobjavljenog rada Haoaut-82, u kojem su izmjerene kutne distribucije neutrona s energijom od 0,7 i 1,5 MEV. S tim energijama izuzetno je teško razlikovati elastično raštrkane neutrone sa nealastičnih nivoa. Ukratko opisan na van, postupak odvajanja ovih procesa nije opisani, kaže se samo da je izmjena i dopuna neelastičnog rasipanja koju je uvedena od autora bila od 5 do 35% i na 0,7 MEV i na 1,5 MEV. Budući da sa imenima odstupanja u procjenama ne postoji velika pouzdanost, a eksperiment nije vrlo pouzdan, prilično dugotrajna usporedba s njim se raspravlja o njemu se raspravljaju. Preporučljivo je uključiti procjenu od ENDF / B-VII.B2 u Rosfondu, koji je obično srednji položaj ugaonog obrtnog momenta ENDF / B-VII 0,1 JENFF-3.1 E E E E E E + 07 ulja, EV Sl.15. Ugaone trenucima distribucije elastičnih razbacanih neutrona: čvrste obline 1. trenutka (srednji kosinus ugla rasipanja), bar 2., prošarana 3. trenutku. 6 Spriggs, Campbel i Piksaikin, PRG NUCL ENG 41.223 (2002) 16
17 Što se tiče spektra ne-nenormalnih neutrona, a zatim ispod nivoa pobuđenja nivoa kontinuiteta određeni su cjelovitim računovodstvom uzbuđenih nivoa ciljanog jezgra. S tim u vezi, Maslovova procjena ima određenu prednost u odnosu na Jendll-3.3: uzima u obzir sve razine navedene u bazi podataka PCNUDAT 2, dok je u JENDL-3.3, pobuđivanje nivoa energije od 400 do 600 KEV nije opisano. U oba procjena, pokretanje nivoa kontinuiteta opisano je sa 600 KEV, I.E. Direktno nakon područja diskretnih nivoa. Procjene usvojen u ENDF / B-VII.B2, ne raspravljati ovdje zbog sumnje u ispravnost opisa energetskog ponašanja ukupnog poprečnog presjeka neelastična raspršenja (vidi gore. 3). Neutrona spektara razbacane sa pobude nivoa kontinuuma u Sl.16 pokazuje neutron spektara da testiranje neelastična raspršenja sa pobude kontinuuma nivoa ciljne jezgra. Podaci se daju za početne energije od 6 MEV, 10 MEV i 14 MEV. Na 6 Mev, I.E. Ispod praga reakcije (N, N F), Maslovsky spektar je značajno teži od ostalih: očigledno, udio pretečanog neutrona koji se nalazi u njemu iznad. Na 10 MEV-a, procjene neutronskih spektra značajno se razlikuju. U spektru su usvojeni u Nendl-3.3 neutroni sa energijama ispod 3,7 MEV uglavnom su odsutni, i.e. Pretpostavlja se da slijedeći emisiju tako sporih neutrona uvijek treba podijeliti. U procjeni EndF / B-VII.B2, rep relativno sporo neutrona je ribnjak, a na procjenu Maslovskaya na ovom rep, maksimalno na području od oko 1 MeV se manifestuje. U 14 MeV u spektru JendL-3.3, nema neutrona energijom ispod 5 MeV, ali vjerovatnoća emituje neutrona sa energijama 6-8 MeV je znatno veći nego u druge dvije procjene. ENDF / B-VII.B2 Spectra i Maslovsky iznad 7 MEV su blizu, ali u Maslovsky spektru postoji dugačak rep sporog neutrona. Iz nekog razloga, nakon emisije sporih neutrona, ni reakcija (n, 2N) ne pojavljuju. Vjerovatnoća / MeV 9.0eeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeee + 07 Energetska EN ENDF / B-VII; 6 MEV ENDF / B-VII; 10 MEV ENDF / B-VII; 14 MEV JendL-3.3; 6 MEV JendL-3.3; 10 MEV JendL-3.3; 14 Mev Maslov; 6 Mev Maslov; 10 Mev Maslov; 14 MEV Sl.16. Poređenje neutronskih spektra, neelastično razbacane s uzbuđenjem nivoa kontinuiteta. 17
18 na slici. 17 Uporedite procjene reakcijskog neutron spektra (N, 2N) za dvije početne energije od 10 i 14 MEV. Razlike u procjenama su vrlo velike, posebno na 14 MEV. Odstupanja ukazuju na nefunkcionalno stanje stvari s procjenom spektra, a postalo je i presjeci procesa koji se javljaju na različitim kanalima i na različite načine (Ne neutronska forenonom i obična isparavanje, podjela nakon emisije jednog ili dva neutrona na ovaj ili onaj način). Budući da ne postoje značajne razlike u procjenama ukupne odjeljenja za podjele, postoje naknade za razlike u procjeni doprinosa različitih mehanizama za reakciju. Spectra (N, 2N) vjerojatnost / MEV 1.0E E E E E E E E E-07 ENDF / B-VII; 10 MEV ENDF / B-VII; 14 Mev Jendl-3.3; 10 Mev Jendl-3.3; 14 Mev Maslov; 10 Mev Maslov; 14 Mev 0.0E E e e e e e e e + 06 Energija, EV Sl.17. Poređenje neutronskih spektra od reakcije (n, 2n). Od razmatranih je jasno da je procjena spektra kontinuiranih reakcija u ENDF / B-VII.B2 u određenom smislu srednja i to stvara iskušenje da bi ga odabrali Rosfond. Međutim, sa daljnjom validacijom kompozitne datoteke u kojoj se dijeli uzimaju iz jedne procjene, a može se pojaviti spektra s druge. Budući da se odlučuje o odjeljcima da se izvuku, tada se spektri treba uzimati u skladu s ovom procjenom. Imajte na umu da su prikazani podaci Spectra u ENDF / B-VII.B2 (za razliku od druge dvije) u formatu datoteke MF \u003d 6, I.E. Spektri se daje uzimajući u obzir korelacije između energije i ugao rasipanja. Ova korelacija, međutim, opisana je pojednostavljena polu-empirijska sistematika Kalbach-Manna. Pored spektra neutrona, opisana je spektra povratne jezgre (ne postoji praktični odgovor), ali foton spektra emitiran u kontinuiranim procesima nije opisano. Ovo je još jedno iskaz takve evaluacije, koje slijedi, prilikom revizije procjene eliminira. 5. Podaci o rođenju fotona u neutronskim reakcijama ni u procjeni Maslovska, niti u evaluaciji Jendll-3.3, ne daju se podaci o formiranju fotona. Jeff-3.1 uključuje podatke o formiranju fotona preuzetih iz ENDF / B-VI (procjena Stuart i Weston 1978). U ENDF / B-VII.B2 s revidiranim podacima o gama zračenju s hvatanjem zračenja. Ovo 18.
19 načina na izbor procjena je praktično br. Razmislite o čemu se zasnivaju postojeći cijenjeni podaci. Ukupna neelastična rasipanja: MT \u003d 4. Budući da je u procjeni Stewart-a i Westona, pobuđeno samo pobuđivanje samo prvog nivoa trovanja pojedinačno, prelazi samo između ove četiri nivoa opisani su u fotonskom spektru. Spektar fotona formiranih tokom uzbuđenja kontinuite opisano je kontinuiranim spektrom fotona, koji je prihvaćen kao za plutonijum iznad 1,09 MEV-a za MT \u003d 4 usvojen jednak nuli. Mogućnost tačnijeg opisa fotonskog spektra, koji je otvoren u vezi s izričitim opisom značajno većeg broja nivoa (28 u ENDF / B-VII.B2, 25 u Maslov-u, 25 u Jendl-3.3) nije realizirano bilo gdje. Fotoni emisirani u diviziji: mnoštvo do 1,09 MEV odgovara procjeni GOFMANS-a 8; Sami spektra prihvaćeni su što se za Plutonij iznad 1,09 MEV MULTIPTICRICRICRICRICS uzima jednak nuli. Mnoštvo emisije fotona prilikom snimanja ispod 1,09 MeV-a nasumično je usvojio jednaki spektar je prihvaćen kao za Pluton-239 sa podešavanjem u razliku od reakcije energije. Iznad 1,09 MEV je presjek formiranja fotona s neelastičnim interakcijama (datoteka MF \u003d 13) i normalizirani spektar (u mf \u003d 15 datoteci) isti je kao i za plutonijum u ENDF / B-VII.B2, The MULTIPTICIJA FOTON-a koja se emituje prilikom hvatanja i njihovih spektra izračunavaju se GPASH programom. Svi ostali podaci prihvaćeni su kao što je gore opisano, I.E. od ENDF / B-VI.7. Rosfond treba sadržavati podatke o formiranju fotona iz ENDF / B- VII.B2. Sa daljnjim revizijama dosijea i, posebno, u slučaju rješenja za uključivanje datoteke MF \u003d 6, treba provesti ispravniji izračun fotona koji se formiraju u neutronskim reakcijama. Zaključak na osnovu gore navedenog predstavlja se da bude prikladan za formiranje kombinirane datoteke za Rosfondda na sljedeći način. 1. Datoteke MF \u003d 2 i MF \u003d 3 Preuzmite iz procjene Maslov-a. Na području dozvoljenih rezonansa, oni, kao što su napomenute, podudaraju se. 2. Ovisnost o energiji neutrona podjele uzima se u skladu s ENDF / B-VII.B2, zamjenom vrijednosti tokom termalne energije na I.E. Tako da je kompletan broj neutrona podjele poklapao sa preporučenom grupom prema vrijednosti standarda da bi se uključio podatke o presjecima reakcije (NP) i (N, Alfa) iz EAF-a, respektivno, smanjiti presjek elastičnog rasipanja, I u području dozvoljenih rezonanca unesite kompletan presjek jednak iznosu (NP) i (N, Alfa). 4. Broj odloženih neutrona podjele u toplotnoj točki koji se uzima jednak, a njena energetska ovisnost u skladu s evaluacijom Jeffa također uzima opis odgođenih neutrona od kašnjenja od kašnjenja iz Jeffa, a pošti na kašnjenje neutrona za prihvaćanje Kao što su za uranijum-235, i relativne grupe grupa u skladu sa Jeff Endf / B-VI. 7, Mat \u003d D. C. Hoffmann i M. M. Hjffmann, Ann. Rev. NUCL. Sci. 24, 151 (1974) 19
20 6. Kutni raspored elastičnih raštrkanih neutrona uzimaju se u skladu s ENDF / B-VII.B2 procjenom, preostala kutna distribucija u skladu s ocjenom Maslov-a. 7. Spektra trenutnih podijelnih neutrona i kontinuiranog spektra drugih reakcija uzimaju se u skladu s ocjenom Maslov-a. 8. Omogućite podatke o izlazima lijekova u skladu s procjenom R. Mills-a (Jeff). 9. Podaci o formiranju fotona u neutronskim reakcijama koje će se poduzeti u skladu s ENDF / B-VII.B2. Autor preporuke Nikolaev M.N. Sadržaj datoteke 20.
21 92.3. Sadržaj Uraniuma-234 u prirodnoj smjesi% radioaktivni. (T 1/2 \u003d 2,455 * 10 5 godina). Alfa-propadanje u Toriumu-230 (T 1/2 \u003d 7,54 * 10 4 godine). Savremene biblioteke sadrže sljedeće procjene podataka za uranijum-233. Fondacija-2.2 Evaluacija T.OHSAWA, M.INOUE, T.NFKAGAWA, 1987. ENDF / B-VII.B2 - Evaluacija mladih, Shadwick, Jendl-3.3 evaluacija T.Watanabe, 1987. Jeff-3.1 Maslinova procjena, u procjenama u ENDF / B-VII. B2 i u Jeff-3.1 Granica regije dozvoljenih rezonancija koja sadrže 118 rezonancije i jedno povezano stanje jednako je 1500ev. Položaji rezonancija su potpuno iste. Širina rezonanta, međutim, razlikuje se. U ENDVF / B-VII.B2, oni odgovaraju Muhabhab-84; Maslova koristi kasniju evaluaciju od Jendll-3.2. Na slici. 1 prikazuje sve veći iznos broja rezonancija, na slici. 2 zbroj smanjenih širina neutrona. Iz grafova se može zaključiti da se preskoči deo rezonanca iznad 900 ev, ali propuštene rezonancije imaju male širine i njihov prolaz ne bi trebao značajno utjecati na izračunate presjeke. EV Sl.1. Sve veći iznos broja rezonantima Summa<Гn0> "ENDF / B-VII ULJA ENERGIJA, EV Sl. 2. Količina smanjenog neutronskog shirina 21
22 sa smokve. 2 Može se vidjeti da se u procjeni maslinskih neutronskih širina usvajaju manji nego u ENDF / B-VII.B2 (za oko 12%). Širine zračenja, naprotiv, u prosjeku za 45%. Širina za brtvljenje praktično se podudaraju. U obje procjene postoje područja neriješenih rezonansa opisanih parametrima S-, P- i D-Wave. U procjeni Maslov, ovi parametri uvelike variraju energijom, opisujući bruto strukturu odjeljaka. Rezultat je vidljiv sa Sl. 3 i 4, koji uspoređuju dijelove hvatanja i odjeljenja iznad regije dozvoljenih rezonansa. 1.00e E + 00 Maslov, Capture ENDF / B-VII, Odjeljak za snimanje Muradyan-99, Barn 1.00E E E E E E E E + 07 Energija, EV Sl.3. 1.00e E + 00 presjek zaplene, Barn 1.00e E-02 James-77 Medous-78 ulja, Divizija 1.00E-03 ENDF / B-VII, Divizija 1.00e E E E + 07 EV ENERGY, EV Sl.4. Odjeljak odjeljak. Povišen u procjeni Maslovskog dijela zaplijenosti opravdano je jedinim rezultatom Muradhaana. Osmatrano u procjeni Maslov, struktura podjele koja odražava rezultate Jamesa. Zaključak u Rosfondu preporučuje se preuzeti procjenu Maslov iz Jeffa-3.1. Spectra 8 skupine kašnjenja neutrona treba poduzeti kao uranijum-235. Izlazi 22.
23 Proizvodi za divizije uranijum-234 sadržani su u ENDF / B-VI (Ingland i čitač 1989) i u Jeff-3.1 (mlinovi, 2005). Prirodno ponesite najnoviju rejting. U presjeci glavnih reakcija na integralnom spektru dati su u sljedećoj tabeli Ukupno elastične inlastic (N, 2N) (N, F) (N, γ) eV rezonanca sastavni spektar podjele 235 U MeV. Autor zaključka Nikolaev Mn Sadržaj datoteke Rosfund za 92- U-234 remake !! MF \u003d 1 Opšti i posebni podaci o nuklida mt \u003d 451 zaglavlja MT \u003d 452 Ukupni prosjek Broj neutrona podjele MT \u003d 458 Energower puštanje na slobodu tokom podjela MF \u003d 2 Privjesak parametara MT \u003d 151 točki rezonantnih parametara MF \u003d 3 ispadanja sekcije MT \u003d 1 Complete presjek MT \u003d 2 Elastična raspršenja MT \u003d 4 Ukupno presjek neelastična raspršenja MT \u003d 16 Reaction (N, 2N) 92- u-233 MT \u003d 17 Reaction (N, 3N) 92- u-232 MT \u003d 18 Sve podjela procesa MT \u003d 19 divizija (prva prilika) mt \u003d 20 divizija (druga šansa) - reakcije (N, NF) - U- MT \u003d 21 divizija (treća šansa) - reakcije (N, 2NF) - U- MT \u003d neelastična raspršenja sa pobude diskretnih nivoa MT \u003d 91 Nepotpune rasipanje sa pobude nivoa kontinuuma Mt \u003d 102 zračenja snimanje: Reakcija (N, gama) 92- u-235 MF \u003d 4 Kutna raspodjela sekundarnih neutrona MT \u003d 2 Elastična raspršenja MT \u003d 16 Reakcija (N, 2N) 92- u-233 MT \u003d 17 reakcije (N, 3N) 92- u-232 MT \u003d 18 sve procese podjele mt \u003d 20 divizija (druga šansa) - reakcije (N, NF) - U- MT \u003d 21 divizija (Tert) Il Chance) - Reakcija (N, 2nF) - U- MT \u003d neelastičan rasipanje s uzbuđenjem diskretnih nivoa 23
24 MT \u003d 91 neelastična raspršenja sa pobude nivoa kontinuuma MF \u003d 5 Energija raspodjela sekundarnih neutrona MT \u003d 16 Reaction (N, 2N) 92- U-233 MT \u003d 17 Reaction (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 18 Svi procesi podjele mt \u003d 19 divizija (prva prilika) mt \u003d 20 divizija (druga šansa) - reakcije (n, nf) - u- mt \u003d 21 divizija (treća šansa) - reakcije (N, 2NF) - U- MT \u003d 91 neelastična raspršenja Uz pobude nivoa kontinuuma MT \u003d 455, proporcije grupa i spektar kašnjenja neutrona MF \u003d 8 izlaza i karakteristike raspada rezultat radionuklida MT \u003d 16 reakcije (N, 2N) 92- u -233 MT \u003d 17 reakcije (N, 3N) 92- u-232 MT \u003d 102 zračenja Capture: reakcija (N, gama) 92- u-235 MT \u003d 457 podaci o radioaktivnim demolution 24
25 92.4.URAN Opće karakteristike 1.1. Z \u003d A \u003d ± AW \u003d ± sadržaj u prirodnoj smjesi: 0,72 u%; %% 1.5. Spisak neutronskih reakcija 9 MT reakcija Q, MEV E prag., Mev Core-proizvod *) 234 u 16 (n, 2n) (N, 3n) u 37 (n, 4n) u 19 (n, f 1) fp + N + γ 20 (N, NF 2) FP + N + γ 21 (N, 2NF 3) FP + N + γ 38 (N, 3NF 4) FP + N + γ 102 (n, γ) U 103 (N, P) PA 107 (n, α) TH 1.6. Radioaktivnost: poluživot: 7.038 * 10 8 godina. Vjerovatnoća alfa propadanja: verovatnoća spontane divizije: 2 * 10-8 Propadanje energije Q α \u003d 4.678 Mev; Q SF \u003d Rezonantna površina: (MF \u003d 2) 2.1. Područje dozvoljenih rezonanse opće karakteristike regije dozvoljenih rezonancija 9 u području energetske regije također su moguća i druge reakcije s odlakom optuženih čestica - (N, T), (n, t), (n, t), (n, t), (n, t), (n, t), (n, t), (n, t), (n, t) (n) , 3 He), itd - uključujući exo-energije, - (n, 2α), (n, nα), - čiji presjeci, međutim, nisu veoma mali iu ocenjuje datoteku sa podacima. 25.
26 Spin i paritet ciljnog jezgra: 7/2 - radijus rasipanja: R \u003d 0,9602 * CM ne ovisi o energiji. Koristi se samo za izračunavanje propusnosti potencijalne faze barijera i rasipanja. Rezonantna formula: Raikha Mura. Proračun rasipanja anisotropije prema rezonantnim parametrima nije predviđen za broj orbitalnih trenutaka jedan (to je L \u003d 0, tj. Samo S-Resonances se smatraju) brojem rezonantnih sustava s različitim okretnim okretajem J: Dvoje (J \u003d 3 i j \u003d 4) granice područja dozvoljenih rezonanci: 10-5 eV do 2250EV broj pregledanih rezonanci jednak 3193; Od ovih 14 ispod energije neutronskih obveznica i 9 iznad granice područja dozvoljenih rezonancija. Broj rezonansa sa J \u003d 3 iznosi 1449; Od toga, 1433. na području od 0 do 2250 eV. Broj rezonansa sa J \u003d 4 iznosi 1744; Od tih 1732 u regionu 0-2250 eV evaluacije stavke ispod sadrži prevod opis procjene parametara rezonance datog u odjeljku zaglavlju datoteke podataka za Urana-235 iz ENDF / B-VI Revizija biblioteka 5. Ova procjena je u OK-RJ laboratorija l. Lily i dr. 1997., koji je usvojen u svim bibliotekama procijenjenim podacima neutrona od za uran-235, u rasponu od EndF / B-VI (Rev.5). Omogućeno je u endf / B-VII.B2 biblioteci. Procjena rezonantnih parametara izvršena je najmanje kvadratima koristeći rezultate obje diferencijalne mjerećih mjerenja presjeka neutrona i integralnih eksperimenata. Ulazni parametri rabljeni dijelovi topline (divizije, rasipanje elastiranja) i Westcotta G-faktori iz ENDF / B-6 10 Netron datoteke standarda, kao i faktor K1, ocijenjeni Hardy 11. Tabela 1 Ovi parametri dobiveni kao rezultat ugradnje Samo na rezultatima diferencijalnih eksperimenata, a zatim se uzimati u obzir integralni podaci upoređeni sa ulaznim podacima programa Sammy. Vrijednost ν dobijena kao rezultat prilagođavanja pod navedenim parametrima bila jednaka ± u tabeli 2 divizije presjeka i zarobljavanje dobiveni program Sammy pomoću susjednih rezonantnih parametara u odnosu na rezultate od direktnog mjerenja 10 A. Carlson, WP Poetitz, G.M. Hale i dr., "The EndF / B-6 Neutron Presjek Mjerenja standardima", Nacionalni institut za standarde i tehnologiju Izvještaj Nistir (1993) 11 J. Hardy, Brookhaven National Laboratory, Izvještaj BNL-NCS (1979) SEC. B.1. 26.
27 Tabela 1. Termički parametri. Ulazna vrijednost parametara uklapa se samo na razl. Ovaj odjeljak odjeljka ± odjeljak za hvatanje 98,96 ± rasipajući presjek 15,46 ± g ± g a ± g γ k ± fitch na razl. i Integra. Tabela 2. Procijenjene i eksperimentalne vrijednosti integrala iz dijeljenja (Barn * EV) Područje energije, dokazi za smanjenje. Eksperimentalni podaci od parametara Shark88 Weston84 Weston Tabela 3. Procijenjene i eksperimentalne vrijednosti integrala iz presjeka napada (Barne * EV) Područje energije, EV izračun. Eksperimentalni podaci od DeSusssure67 PEREZ Parameters Resonant Division i Integrali za snimanje izračunati prema procijenjenim rezonantnim parametrima jednaki su, respektivno, štala i štala, koji dovodi do 27
28 Alfa magnitude, jednak 0,509, što je savršeno u skladu s podacima integralnih eksperimenata. U procjeni rezonantnih parametara uzeti su u obzir podaci sljedećih eksperimenata različitih eksperimenata. 1. Eksperimenti Harvey88 u prolazu u akceleratoru Orela na 18-metu SpelfIksnoj bazi podataka sa uzorkom debljine atoma / rođenih, hlađenim na 77k (od 0,4 do 68 eV). 2. HARVEY88 Eksperimenti na Akceleraču Orela u spelfortu od 80 metara sa uzorkom debljine atoma / rođenih, ohlađenih na 77K (od 4 do 2250 eV). 3. HARVEY88 Eksperimenti na Acceleratoru Orela u spelfortu od 80 metara sa uzorak debljine atoma / rođenih, hlađenih na 77k (od 4 do 2250 eV). 4. Mjerenja sekcije Divizije Schark88 na ubrzavaču RPI u rasponu raspona od 8,4 m (od 0,02 do 20 eV). 5. Mjerenja odjeljaka odjeljenja i hvatanje Desusssure67 u akreteru o orela u rasponu raspona od 25,2 m (od 0,02 do 2250 eV). 6. Mjerenja dijelova odjeljenja i hvatanje Perez73 na Acceleratoru Orela na smeću 39m (od 0,01 do 100 EV). 7. Mjerenja odjeljenja za podjelu GWIN84 u akumulatoru o orela u rasponu raspona od 25,6 m (od 0,01 do 20 eV). 8. Eksperimenti Spencer84 za prolazak u orela akcelerator na bazi od 18 metara sa uzorkom atoma / debljine rođene (od 0,01 do 1,0 eV). 9. Mjerenja odjeljenja za podele Wagemans88 na Gelini akcelerator na 18-metu SpelfIal base (od do 1.0 eV) 10. Mjerenja apsorpcijskih odjeljaka i divizije GWIN96 na Acceleratoru Orela (od 0,01 do 4 eV). 11. Mjerenja odjeljenja za diviziju Weston84 u akceleratoru Orela na bazi španjolskog od 18,9 metara (od 14 do 2250 eV). 12. Mjerenja vrijednosti η wartena87 na bazi raspona od 8 metara (od do 1.0 eV). 13. Mjerenja vrijednosti η WEIGMANN90 na mehaničkom prekidu (od do 0,15 eV) 14. Merenja odjeljenja za diviziju Weston92 na Acceleratoru Orela pri SPELU bazi od 86,5 metara (od 100 do 2000 eV). 15. Mjerenja odjeljenja za podjelu MOXON92 u akceleratoru Orela (od 0,01 do 50 eV) reference na korišteni eksperimentalni rad. Index Link Harvey88 J.A. Harvey, N.W. Hill, f.g. Perey i dr., Nuklearni podaci za nauku i tehnologiju, proc. Int. Conf. 30. maja 3. juna 1988., Mito, Japan. (Saikon Publishing, 1988) str. 115 Schark88 R.a. Schrack, "Merenje 235U (N, F) reakcije iz termičke na 1 KEV," nuklearne podatke za nauku i tehnologiju, proc. Int. Conf. 30. maja, 3. juna, Mito, Japan (Saikon Publishing, 1988) str. 101 Desaussure67 G. de Saussure, R. Gwin, L.W. Weston i R.W. Ingle, "istovremeno merenja neutronske fisije i hvataju Sross odjeljak za 235U za incidentnu neutronu energiju iz 0. 04 EV do 3 KEV, "Oak Ridge National Laboratory Report Ornl / TM-1804 (1967) Perez73 R.B. Perez, G. de Saussure i npr. Srebrni, nucl.sci. Eng. 52, 46 (1973) 28
29 GWIN84 R. GWIN, R.R. Spencer, R.W. Ingle, J.h. Todd i S.W. Scoles, nuc.sci.eng. 88, 37 (1984) Spencer84 R.R. Spencer, J.A. Harvey, N.W. Hill i L. Weston, nucl.sci.eng. 96, 318 (1987) Wagemans88 C. Wagemans, P. Schilleeckx, A.J. Deruyter, i R. Barthelemy, "Merenja presjeka podthodne fisije za 233U i 239PU," nuklearne podatke za nauku i tehnologiju, proc. Int. Conf. 30. maja, 3. juna, Mito, Japan (Saikon Publishing, 1988) str. 91 GWIN96 R. Gwin, koji će biti objavljen u Nuclearnim naučnoj inženjerstvu Weston84 L.W. Weston i J.h. Todd, nucl.sci.eng. 88, 567 (1984) wartena87 j.a. Wartena, H. Weigmann, i C. Burkholz, Izvještaj Iaea Tecdoc 491 (1987) P.123 Weigmann90 H. Weigmann, P. Geltenbort, B. Keck, K. Shrenckenbach i J.A. Wartena, fizika reaktora, proc. Int. Conf., Marseille, 1990., Vol.1 (1990) str. 133 Weston92 L.W. Weston i J.h. Todd, nucl.sci.eng. 111, 415 (1992) moxon92 m.c. Moxon, J.A. Harvey i N.W. Hill, privatna komunikacija, Oak Ridge Nacionalna laboratorija (1992) Rezultati procjene dozvoljenih rezonantnih parametara Napomena, prije svega 1985. godine, ista grupa procjenjivača na temelju istih eksperimentalnih podataka koristeći istim Sammy programom Parametrima dozvoljenih rezonansa uranijuma-235 u istoj energetskoj regiji 12. Međutim, u to vrijeme, zbog ograničenih računarskih sposobnosti, energija koja se razmatra u 5 intervala. Rezultati procjene su odvedeni u endf / B-VI biblioteku. 2, u biblioteci Fonda i 2 i u mnogim drugim procijenjenim bibliotekama. Na slici. 1 Poređenje odjeljaka za višestruke grupe izračunate na osnovu procjena 1985. i 1997. godine. Grafikoni sadrže odstupanja odjeljaka izračunavanim ENDF / B-VI (Rev.5) iz presjeka izračunavanja ENDF / B-VI (Rev.2) u postotku ENDF / B-VI (Rev.5 / Rev.2) Snimanje,% Alfa,% ENDF / B-VI (Rev.5 / Revf2) snimanje,% uredbe,% Alfa,% odstupanja,%, 5 5,5 10,5 15,5 energije, eV Slika 1A Energija, EV Sl. 1b 12 Nmlarson, ORNL / TM-9719 / R1, (1985) 29
30 Rasprava,% ENDF / B-VI (Rev.5 / Rev.2) Fisija,% Capture.% Alfa,% energije, en endf / b-vi (Rev.5 / Rev.2) upis,% unosa.% Alfa,% energije, dokazi,% Slika 1B Sl.1. Kao što se može vidjeti, pokazalo se da je efekat revalorizacije bio vrlo značajan: presjek zaplene i njegov odnos prema presjeku divizije značajno su se povećavali. Mora se reći da je ovo povećanje oštro smanjilo procijenjene eksperimentalne razlike u kritičnosti vodenih rješenja visoko obogaćenog urana, dovodeći ih na značajan nivo. Razlog za tako veliku promjenu procijenjenih podataka od strane autora procjene nije razjastan. U odjeljku zaglavlje datoteke podataka iz ENDF / B-VI (Rev.2), napominje se da nisu sve rezonanse dopuštene iznad 110 eV. U sličnom dijelu od ENDF / B-VI (Rev.5) i još mnogo toga kasne verzije ENDF / B biblioteke, ova rezervacija nije sadržana (vidi odjeljak gore). Stoga je zanimljivo razmotriti, kako je pola skupova rezonancija sadržanih u najnovijoj procjeni. Na slici. 2 prikazuje energetsku ovisnost o gustoći nivoa sa J \u003d 3 i J \u003d 4. Gustina nivoa izražava se u broju rezonancije na 100 eV broj p od ozonana na 100 ev n (J \u003d 3) n (J \u003d 4) e neggy, ev fig.2 Ovisnost o energiji nivoa gustoće , sa povećanjem energije do 1000 eV "promatrana" gustoća nivoa monotonističkim semafoma, smanjuje se dva puta. Zatim bi trebao skočiti otprilike jedan i pol puta, a opet je monotoni pad za prethodni nivo do 2000 eV. S ovom energijom gustoća razine ponovo skače gotovo na izvornu vrijednost, nakon čega je sljedeći pad, ovaj put vrlo 30
98. Uključivanje glavnog interesovanja za neutronske sekcije Kalifornijske izotope povezane su sa operacijom 5 CF, kao kompaktni neutronski izvor koji se koristi u različitim poljima. Uz ovaj izvorni proizvod
53.Dode napomenu za procjenu kvalitete podataka za obrambe podjele s obzirom na to da su teški jodni izotopi važni odjel proizvoda, učinićemo opće komentare o prioritetima kvaliteti podataka. Većina
32. Produkcije prirodnog germaniji sadrže 5 izotopa: 70 GE, 72 GE, 73 GE, 73 GE i 76 GE (posljednje slabo radioaktivno). Pored toga, već postoje tri dugovječna radioizotopa: 78 GE, 79 GE i 71 GE. Za stabilan
12. Magnezijum magnezijum nema dugotrajne radioaktivne izotope. Za tri stabilna izotopa postoje procjene V.Hatchya i T.ASoni (1987) usvojeni u Fondaciji 2.2 iz Jendl-3.2. U 21, Shibata je predstavio ove procjene
45.Rodiy 45.1. Rodium-99 radioaktivni (T 1/2 \u003d 16,1 dana.). Snimanje orbitalnih elektrona pretvara se u stabilan rutenium-99. U reaktorima se mogu formirati u beznačajnim količinama zbog reakcije 102pd
14. Silicijum Opći komentari. Prirodni silikon sadrži tri stabilna izotop u sljedećim atomskim koncentracijama: 28 SI 92,23%; 29 SI 4,67%; 30 SI - 3,10%. Pored toga, postoji beta aktivni izotop
37.Rubidia 37.1. Rubidium-83 radioaktivni (T 1/2 \u003d 86,2 dana.). Snimanje orbitalnog elektrona pretvara se u stabilan kripton-83. Moguće reakcije formiranja 85 RB (N, 3N); 85 RB (N, 2N) 84 RB (N, 2N); 84.
55. Cezijum razmatranje stanja neutronskih podataka za sve Izotope CESEUM ispunilo je V.G. pronyaev. Također su izdali preporuke za uključivanje evaluiranih datoteka podataka na Rosfund. Bilješke za supstituciju
35. Brom 35.1. Bromo-79 sadržaj u prirodnoj mješavini od 50,69%. Prinos tokom divizije 235 u 2,5 * 10-7; Prilikom razdvajanja 239 PU 8,6 * 10-4. Dvije ocjene koriste se u moderno procijenjenim bibliotekama :: Procjena
30. Cink fond-2.2 sadrži datoteku podataka za prirodni cink (Nikolaev, Rabody, 1989) za zadatke izračunavanja neutrona prijenosa. Podaci za sve stabilne izotope (Nikolaev, 1989) i podaci Grudzevicha,
18. Argon-2.2 sadrži podatke o neutronskim dijelovima stabilnog i radioaktivnog argona izotopa iz EAF-3, kao i kompletan skup podataka za prirodni argon (ENDL-84).
33. Arsenić 33.1. Arsenic-71 radioaktivni (T 1/2 \u003d 65.28CH.). Orbitarni orbitalni elektron pretvara se u Germanium-71, koji se na isti način raspada (T 1/2 \u003d 11,43 dana) u stabilnom galijumu-71. U reaktorima
51. Antimon razmatranje stanja neutronskih podataka za sve izotope antimona obavljao je V.G. Plonyaev. Također su izdali preporuke za uključivanje evaluiranih datoteka podataka na Rosfund. Bilješke za supstituciju
49.inditi 49.1. Indijum-111 radioaktivni (T 1/2 \u003d 2.8047 dana). Doživljavanje oduzimanja orbitalnog elektrona pretvara se u stabilni kadmijum-111. U reaktorima se mogu formirati u beznačajnim količinama zbog
50. limenka koja posjeduje čarobni broj protona (50), TIN ima najveći broj stabilnih izotopa (10). Poteškoće u modelu opisa odjeljaka na energiji ispod nekoliko MEV-a nastaju zbog niske gustoće
20. Kalcijum do Fondacije-2.2 Potpuni skup podataka nalazi se samo za prirodni kalcijum. Za stabilne i radioaktivne izotope, procjene neutronskih odjeljaka ISAF-a - 3. ENDF / B-VII sadrži samo podatke
5. File 5. Distribucija energije sekundarnih neutrona 1 5.1. Opći opis Datoteka 5 sadrži podatke za distribuciju energije sekundarnih neutrona predstavljenih kao distribucija normalizirane
9.Kali u Fondu-2.2 Potpuna datoteka podataka sadržana je samo za prirodni kalijum (H.NAKAMURA, 987). Za stabilne i dugovječne izotope, procjena EAF-3 u ENDF / B-VII sadrži podatke za prirodno
9. Fluor fluora nema dugotrajne radioaktivne izotope. Rosfond uključuje podatke za jednu stabilnu izotopu 19 F. 9.1. Fluor-19 u bibliotekama -Viib2, koristi se Jeff-3.1 i Fondacija-2.2
79. ZLAT 79.1. Gold-194 radioaktivno (T 1/2 \u003d 38.0 h.). Dezintegrirati snimkom orbitalnog elektrona u stabilnu platinum-194. Mogući putevi Obrazovanje u reaktoru - trostruko reakcija 197 AU (N, 2N)
75. Renius 77.0 Opći komentari Ovaj odjeljak opisuje izotope renija: dva stabilna i sedam radioaktivnih izotopa sa poluživotnim razdobljem više od jednog dana. 75.1. Rhenium-182. Radioaktivno. Highguing napadaju orbitalne
52. Tellur 52.1. Tellur-118 poluživot: (6 ± 2) dana. Tempeck modovi: E - 100%. Potrošeno od glavne države: 0 +. Jeff-3.1 / A \u003d EAF-2003 Nepotpuni rezultat 2003. godine za aktiviranje biblioteke, zasnovana
16. Serija u Rosford predstavili su podatke za sve 4 stabilne sumporne izotope i za radioaktivni sumpor-35 16.1. Seru-32 sadržaj u prirodnoj mješavini od 92% - glavni izotop. U svim modernim bibliotekama
71.Tutacija 71.1. Lutetia-169 radioaktivni (T 1/2 \u003d 1,42 dana). Ispitivanje oduzimanja orbitalnog elektrona, pretvara se u Yutterbium-169, koji zauzvrat, na isti način se okreće (T 1/2 \u003d 32.026 dana.)
80. Mercury 80.0. Opći komentari u biblioteci Fondacije 2.2 Svi podaci o neutroni za 13 stabilnih i dugovječnih i izotopa žive uzete su uglavnom iz biblioteke EAF-3. Potpune datoteke podataka neutrona podataka
76. OSMIS u Rosfondu moralo bi davati kompletne skupove podataka o neutronskim podacima 7 stabilnih izotopa Osmije i podatke o poprečnim presjecima neutronskih reakcija za 5 dugovječnih radioaktivnih izotopa. Nažalost,
Poluživot: (2,43 ± 0,05) dan. Tempeck modovi: E - 100%. Potrošeno od glavne države: 0 +. 56. Barijum 56.1. BARIUM-128 JEFF-3.1 / S-Snažno razreda 2003 datoteka za aktiviranje biblioteke na osnovu
34. selenijum 34.1. Selenium-72 radioaktivni (T 1/2 \u003d 8,4 dana.) Ispitivanje orbitalnog elektronskog hvatanja pretvara se u Arsenić-72, a emitiraju pozituru (T 1/2 \u003d 26 h.) U Njemačku-72. U beznačajnim prstenima može
67.Golsijum prirodna golmia sadrži samo jedan izotop - 165 ali. Pored toga, postoji jedan vrlo dugo življeni izotop neutrona - 165, ali (4570 godina) i jedan neutron - 165, ali (26,8 sati),
4. Beriller u biblioteci Rosfond sadrži podatke za tri berilijum izotope: radioaktivni 7 ve (53,29 dana), stabilan 9 ve i radioaktivni 10 ve. 4.1. Beryllium-7 radioaktivni. T 1/2 \u003d 53.12 d. Zarobiti
91. Protectiniya Prostrakcija ima pet dugovječnih izotopa, podaci za koji bi trebali biti predstavljeni u biblioteci Rosfund-a. 91.1. Protactininium-229 radioaktivni (T 1/2 \u003d 1,5 dana). Snimanje testiranja
82. Olovo u Rowford uključeno je podatke za sve 4 stabilne i 4 dugotrajne radioaktivne i izotope. 82.1. Olovo-202 radioaktivno. (T 1/2 \u003d 5,25 * 10 4 godine). Hvatanjem orbitalnog elektrona
48. kadmijum 48.0. Opći komentari za biblioteku Rosfond-a potrebna za odabir podataka neutrona za 8 stabilnih i 4 dugovječnih i izotopa. Razmotrite rezultate revalorizacije podataka
1 3. Datoteka 3. Presjeci reakcije 3.1. Opći opis u datoteci 3 prikazuje presjeke i derivate oblika funkcije iz energije E, gdje je E energija incidentske čestice (u EV) u Laboratorijski sistem. Oni predstavljaju
68. Erbium Natural Erbium uključuje šest izotopa. Tabela 1 daje doprinos svakog izotopa u prirodnu smjesu. Tabela 1 Sastav prirodne Erbia,% izotopa% ER-162 0,139 ER-164 1.601 ER-166 33.503
70.Teterbium Prirodni umpbium ima 7 stabilnih izotopa: 168 m, 170 m, 171 m, 172 m, 173 m, 174 yb, 176 yb i tri dovoljno dugovječnih radioaktivnih izotopa: 166 m, 169 yb, 175 godina. Nijedan od
5. Bor 5.1. Bor-10 sadržaj u prirodnoj smjesi: 19,8 ± 0,3%. Potrošeno od glavne države: 3 +. 1. Reakcijske datoteke 10 b (n, α) (MT \u003d 107) i 10 b (N, Αγ 1) (MT \u003d 801) koriste se kao standardi kada se izmjereju
27. Kobalt u Fondaciji-2.2 postavlja se procjena T.AOKI, T.ASAMI, 1982. Za radionuklide, EAF-3 je prihvaćena procjena. VII je usvojio A.Smith, G. DesausUre, 1989. u -3.3, sadrži procjenu T.Watanabe, 1994. u Jeff-3.1
88.Radia 88.0. Opći komentari Element 88 otvoren je Curievim supružnicima 1898. godine u mineralu poznatom pod imenima uranijumskih plodova, obmane smole i posare. Već tokom ovog prvog rada postalo je jasno
62.Samarial je poznati 11 stabilnih i dugovječnih izotopa Samarije, od kojih je 7 sačuvano u prirodi. Dva radioaktivna izotopa (151 SM i 153 SM) formiraju se kao rezultat podjele teških jezgara. Kao
23. Vanadium Natural Vanadium sadrži dva izotopa V-5 (slabi i izotop sa sadržajem od,25%) i V-51. Dakle, prirodni vanadijum sastoji se gotovo u potpunosti od jednog izotopa. Još dva radioizotopa
69.Tulliy Toolly ima samo jedan stabilan izotop - 169 TM i 6 radioaktivnih s poluživotom više od jednog dana: 3 neutronskog nedostatka (165 TM, 167 TM, 168 TM) i tri neutrona (170 TM,
72. Gafny 72.0. Generalne napomene Gapny imaju 6 stabilnih izotopa: 174 HF, 176 HF, 177 HF, 178 HF, 179 HF, 180 HF. Dvoje njih imaju dugotrajne izomeri (i drugo). Ovo je 178 hf n (t1 / 2 \u003d 31g.) I 179
93. Neptune Postoje tri prirodne radioaktivne porodice Thorium-232, Uran-235 i Urana-238 i jedna umjetna radioaktivna serija Neptune-237 porodice. Pored "umjetnosti", ova se porodica razlikuje
1 4. Datoteka 4. Ugaona distribucija sekundarnih neutrona 4.1. Opći opis datoteke 4 sadrži prikaze kutnih raspodjela sekundarnih neutrona. Koristi se samo za neutronske reakcije, reakcije
Dirozije.0 Opći komentari za biblioteku Rosfond-a potrebna za odabir neutronskih podataka za 10 stabilnih i dugovječnih izotopa. Činilo se da je takođe prikladno omogućiti podatke za
3. Teorija Hauser-Feshbach. Nakon Hausera i Feshbakha, izražavamo presjek složenih procesa kroz prosječnu širinu. Nastupit ćemo iz formalizma Brete-Wigner. Za element S-matrice, ako postoji ravno
95. American 95.0. Opći komentari Klasična šema za dobijanje Americij izgleda ovako: 239 94 PU + 1 0N (γ) 240 94PU + 1 0N (γ, β) 241 95am. Amerikanci metal srebrne-bijele boje, drog i prašina.
6. Ukupni komentari ugljika. Prirodni ugljen sadrži dva stabilna izotopa u sljedećim atomskim koncentracijama: 12 od 98,89%; 13 S 1,11%. Tu je i vrlo dugotrajan (t 1/2 \u003d 5730 y) izotop 14c,
2. Helijum 4 ne. U biblioteci, Rowfond sadrži podatke za dva helijum izotopa 3 ne i 2.1. HELIUM-3 1.Pokretno komentari u modernim bibliotekama sadrže tri neovisna procjena podataka neutrona za helium-3,
54.XENON 54.0 Opći komentari su poznati 14 stabilnih i dugovječnih izotopa i izomera Samarije, od kojih su 9 sačuvani u prirodi. Od preostalih pet četiri su dugovječni izomeri. Sasvim
64. GADOLINI 64.0 Opći komentari za biblioteku Rosfond potrebna za odabir podataka neutrona za 12 stabilnih i dugovječnih izotopa Gadolina. Podaci za sve ove izotope sadržani su u biblioteci.
77. Iridium 77.0 Opći komentari Ovaj odjeljak opisuje: dva stabilna i sedam radioaktivnih izotopa iridijuma s poluživotnim razdobljem više od jednog dana. 77.1. Iridium-188. Radioaktivni. Ispitivanje orbitalnog napada
7. Transumi u Rosfundu su podaci za dva stabilna izotopa azota: N-14 (99.634%) i N-15 (0,366%). Azotni radioaktivni izotopi nemaju azota. U procesu analize podataka neutrona u radu koji se koristi
1 12. Datoteka 12. Multifikacije formiranja fotona i datoteke vjerojatne tranzicije 12 mogu se koristiti za predstavljanje energetske ovisnosti od dijelova za formiranje fotona ili kroz pluralnost,
Neutronske nuklearne reakcije nuklearne reakcije nuklearne reakcije Ovaj proces i rezultat interakcije jezgre sa različitim nuklearnim česticama (Alpha, beta čestice, protone, neutroni, gama Quanta
36.Kripton 36.1. Crypton-78 Sadržaj u prirodnoj smjesi iznosi 0,35%. Evaluacija 1982. godine od strane grupe stručnjaka za ENDF / B-V. Proizvodi za fisiju. Evaluacija međunarodne biblioteke podataka o proizvodu
73. Tantalum u Rosfondu treba dati podaci neutrona za 2 prirodne i 4-duge življene radioaktivne izotope tantaluma. Od dva prirodna izotopa Tantaluma, samo 181 je stabilan.
89.Aktinijum 89.0. Opći komentari Postoji samo jedan od razloga zašto je element 89 glume zainteresiran za mnoge danas. Ovaj element, poput Lantana, bio je zatvorenik velike porodice elemenata, u
13. Prirodni aluminij od aluminija sadrži jedan izotop 27 al. Tu je i dugo livetni izotop 26 al, podaci za koji bi se trebali biti predstavljeni i u biblioteci Rosfund-a. 13.1. Aluminijum-26 radioaktivni.
Element zvan u čast jednog od glavnih skandinavskih bogova može spasiti čovječanstvo iz energetske krize, koja nam odgovara u bliskoj budućnosti.
1815. čuveni švedski hemičar Jans Jacob Burtsellius proglasio je otvaranje novog elementa, koji je zvao Thoriea u čast Tore, Boga-Rubli i sin vrhovnog skandinavskog boga. Međutim, 1825. godine otkriveno je da je otkriće bila greška. Ipak, ime je bilo korisno - njegov Bercelius je dao novi element koji je otkrio 1828. godine u jednom od norveških minerala (sada se ovaj mineral naziva turmom). Ovaj element može imati veliku budućnost, gdje će moći igrati ulogu u nuklearnoj elektroprivredi koja nije inferiorna od važnosti glavnog nuklearnog goriva - uranijuma.
Daleko rođaci bombe
Atomska energija koja se trenutno nameće toliko nada, je bočna grana vojnih programa, čiji su glavni ciljevi bili stvaranje atomskog oružja (i malo kasnijih reaktora za podmornice). Kao nuklearni materijal za pravljenje bombi, moguće je odabrati između tri moguća opcija: Uranium-235, Pluton-239 ili Uranium-233.
Uranium-235 nalazi se u prirodnom uranijumu mala količina - Ukupno 0,7% (preostalih 99,3% je izotop 238), a treba ga dodijeliti, a ovo je skup i složen proces. Plutonium-239 ne postoji u prirodi, potrebno je razviti, iraditijući neutrone uranijuma-238 u reaktoru, a zatim ga ističu od ozračenog urana. Na isti način, Uranium-233 se može dobiti irading s Thorium-232 neutronima.
Prve dvije metode u 1940-ima provedene su, ali odlučili su se da se ne zezaju sa trećom fizikom. Činjenica je da u procesu ozračivanja Thoriuma-232, pored korisnog uranijuma-233, postoji i štetna dodatna oprema - uranijum-232 sa poluživotom u 74, čija je lanac propadanja od kojih dovodi do Izgled Taline-208. Ovaj izotop emituje visokoenergetsku (tvrdu) gama kvantu, kako bi se zaštitila od kojih su potrebne guste olovne ploče. Pored toga, kruta gama zračenje prikazuje kontrolu elektroničkih lanaca, bez kojeg je nemoguće učiniti u dizajnu oružja.
Thorium ciklus
Ipak, Toria nije baš zaboravila. Povratak u 1940-ima, Enrico Fermi predložio je da proizvede plutonijum u brzim neutronskim reaktorima (ovo je efikasnije od termičke), što je dovelo do stvaranja EBR-1 i EBR-2 reaktora. U ovim reaktorima uranijuma-235 ili plutonium-239 izvor su neutrona koji uranijumu pretvore u Pluton-239. Istovremeno, plutonijum može formirati više od "paljenja" (1,3-1,4 puta), tako da se takvi reaktori nazivaju "množitelji".
Savršen ekosustav
1960-ih, planirano je zatvoriti nuklearni ciklus prema uranijumu i plutonijumu koristeći otprilike 50% NPP-a na termalnim reaktorima i 50%. Ali razvoj brzih reaktora uzrokovao je poteškoće, tako da se na BN-600 radi samo jedan takav reaktor na Beloyarsk NPP (i još jedan BN-800 izgrađen). Stoga se uravnotežen sistem može stvoriti iz torijerskih toplotnih reaktora i otprilike 10% brzih reaktora koji će popuniti propušteno gorivo za toplotnu.Druga naučna grupa pod vođstvom Yujina Wigner sugerirala je svoj projektni reaktor-propeler, ali ne na brzo, već na termalnim neutronima, sa Thoriom-232 kao i ozračenom materijalu. Koeficijent reprodukcije se smanjio, ali dizajn je bio sigurniji. Međutim, postojao je jedan problem. Thorium gorivni ciklus izgleda ovako. Apsorbiranje neutrona, Torium-232 prelazi u Torium-233, koji se brzo pretvara u protaktinium-233, a već se spontano raspada na uranijumu-233 sa pola života od 27 dana. I ovog mjeseca prostaktičnost će apsorbirati neutrone, sprječavanje procesa rada. Da biste riješili ovaj problem, bilo bi lijepo ukloniti progastrukciju iz reaktora, ali kako to učiniti? Napokon, stalno opterećenje i istovar goriva smanjuje efikasnost razvoja gotovo na nulu. Wigner je predložio vrlo duhovito rješenje - tečni reaktor goriva u obliku vodenog rješenja uranijumskih soli. 1952. godine u Nacionalnoj laboratoriji u hrastovom grebenu pod vođstvom Vignerovog učenika, Elvina Weinberg izgrađen je prototip takvog reaktora - HOMOEGENE CEACTOR EKSPERIMENT (HRE-1). I ubrzo je postojao još zanimljiviji koncept, idealan za rad sa Thorijom: Ovo je reaktor na slanim topljenjem, Eksperiment reaktora molten-sol. Gorivo u obliku urana fluorida rastvoreno je u topi litijumskog fluora, berilijevog i cirkonijuma. MSRE je radio od 1965. do 1969. godine, a iako se torijum tamo ne koristi, sami koncept se pokazao prilično operativnim: upotreba tečnog goriva povećava efikasnost rada i omogućava vam da uklonite štetne proizvode za propadanje iz aktivne zone.
Put najmanje otpora
Ipak, tečno-plinski reaktori (ZHSR) nisu distribuirani, jer su uobičajeni toplotni reaktori u uranijumu bili jeftiniji. Svjetska atomska energija prolazila je najjednostavnijom i jeftinijem stazom, koji je uzeo osnovu dokazanih vodovodnih reaktora pod pritiskom (Vverter), potomci onih koji su dizajnirani za podmornice, kao i reaktore ključanja. Reaktori sa retardirom grafita, poput RBMK-a, još su jedna grana genealoškog stabla - potiču iz reaktora za rad plutonijuma. "Glavno gorivo za ove reaktore je uranijum-235, ali njegove su rezerve prilično značajne, ipak ograničene, - objašnjava" popularna mehanika "šefa sistema strateških studija istraživanja" Kurchatov institut "Stanislav Subbotin. - Ovo se pitanje počelo razmatrati u 1960-ima, a zatim je planirana odluka ovog problema uvedena u nuklearni ciklus odbačenog uranijuma-238, što je gotovo 200 puta više rezervi. Za to je planirano izgraditi mnoge brze neutronske reaktore koji bi stekli plutonijum sa koeficijentom reprodukcije od 1,3-1,4, tako da višak može koristiti za napajanje toplotnih reaktora. Brzi reaktor BN-600 pokrenut je na Beloyarsk NPP - TRUE, ne u režimu mladenke. Nedavno je izgrađen i i jedan - BN-800. Ali za izgradnju efikasnog ekosustava atomske energije takvih reaktora, potrebno je otprilike 50%. "
Moćni torijum
Ovdje samo na pozornici i ide u torijum. "Torijum se često naziva alternativom uranijumu-235, ali potpuno je u krivu", kaže Stanislav Subbotin. - Sam torijum, kao i uranijum-238, nije na svim nuklearnim gorivom. Međutim, stavljajući ga u neutronski polje u najčešćim vodovodnim reaktorom, moguće je dobiti izvrsno gorivo - uranijum-233, koji se zatim koristi za isti reaktor. To jest, ne moraju se mijenjati nikakve ozbiljne promjene u postojećoj infrastrukturi. Drugi plus torijuma je prevalenca u prirodi: njegove rezerve najmanje tri puta premaši rezerve uranijuma. Pored toga, ne postoji potreba za odvajanjem izotopa, jer tokom prolaska rudarstva, zajedno sa rijetkim zemljanim elementima pronađen je samo torijum-232. Ponovo, za vrijeme vađenja urana, zagađenje okoline pojavljuje se relativno dugotrajno (poluživot od 3,8 dana) Radon-222 (u Radonu-220, kratkotrajnoj toriju, 55 sekundi i nema vremena za širenje). Pored toga, Thorium ima odlična termomehanička svojstva: vraća se, manje sklona pucanju i istaknutim manjim radioaktivnim gasovima tokom oštećenja na školu goriva. Uranijum-233 operacija toplima u termalnim reaktorima iznosi oko tri puta efikasniji od Plutonija iz Uraniuma-235, tako da će vam prisustvo barem polovine takvih reaktora u nuklearnom energetskom ekosustavu omogućiti da zatvorite ciklus urana i plutonijuma . Istina, brzi reaktori će i dalje biti potrebni, jer koeficijent reprodukcije u torijskim reaktorima ne prelazi jedinicu. "
Međutim, Toria ima jedan prilično ozbiljan minus. S neutronskim zračenjem, isključuje se torijum uranijum-233 da se kontaminira uranijum-232, što doživljava lanac propadanja, što dovodi do tvrdog gama-emitirajućeg izotopa Tallia-208. "To u velikoj mjeri usložnjava rad na preradi goriva", objašnjava Stanislav Subbotin. - Ali s druge strane, olakšava otkrivanje takvog materijala smanjenjem rizika od krađe. Pored toga, u zatvorenom nuklearnoj ciklusu i automatiziranom preradom goriva, nije važno mnogo. "
Termonuklearno paljenje
Eksperimenti o korištenju torijskih podmetača u termalnim reaktorima vrše se u Rusiji i drugim zemljama - Norveška, Kina, Indija, SAD. "Sada je vrijeme da se vratimo na ideju reaktora tečnog razreda", kaže Stanislav Subbotin. - Hemija fluorida i rastopila fluorida dobro je proučavana zbog proizvodnje aluminija. Za torij, reaktori na solima topi se mnogo efikasnije od klasične vodene vode, jer je dozvoljeno fleksibilno učitati i izvući proizvode propadanja iz aktivne zone reaktora. Štaviše, uz pomoć, moguće je implementirati hibridne pristupe koristeći ne-nuklearno gorivo kao neutronski izvor i termonuklearne instalacije - barem isti Tokamaki. Pored toga, reaktor tečnosti omogućava vam da riješite problem s manjim acinidima - dugovječnim izotopima Americij, Curie i Neptun (koji su formirani u ozračenom gorivu), "preživjeli" u garoinskom reaktoru. Dakle, u perspektivi od nekoliko decenija u atomskoj energiji bez torijuma ne možemo učiniti. "
PLAN:
- Uvođenje
- 1 Obrazovanje i propadanje
- 2 dobivanje
- 3 aplikacija Bilješke
Uvođenje
Uran-232. (Eng. uran-232.) - Radioaktivni nuclid hemijskog elementa uranijuma sa atomskim brojem 92 i masovnim brojem 232. Zbog duge lanca propadanja i većim od ostalih izotopa, uranijum-232 je obećavajući nukleus za upotrebu u radioisotopoj energiji Izvori.
Djelatnost jednog grama ovog nukleida iznosi oko 827,38 GBK.
1. Obrazovanje i propadanje
Uranium-232 formira se kao rezultat sljedećih propadanja:
- Nuclide 232 NP (poluživot je 14,7 (3) min):
- β --- reprezentativni nuclid 232 PA (poluživot je 1,31 (2) dana):
- Α-propadanje nukleida 236 PU (poluživot je 2.858 (8) godina):
Propadanje Uranijuma-232 javlja se u sljedećim pravcima:
- α-propadanje u 228. godini (vjerovatnoća od 100%, propadanja energija 5 413.63 (9) CEV):
energija emitiranih α-čestica 5 263,36 KEV (u 31,55% slučajeva) i 5.320,12 KEV (68,15% slučajeva).
- Spontana podjela (verovatnoća manja od 1 × 10 -12%);
- Klaster propadanje s formiranjem nukleida 28 mg (vjerojatnost propadanja je manja od 5 × 10 -12%):
- Klaster propadanje sa formiranjem nukleida 24 NE (vjerojatnost raspada 8,9 (7) × 10 -10%):
2. Dobijanje
Uranium-232 formira se kao nusproizvod kada uranium-233 razvija se Torium-232 neutron bombardon. Uz reakciju formiranja Uraniuma-233, javljaju se sljedeće neželjene reakcije u zračnoj gorivo:
Zbog činjenice da efikasan presjek reakcija (N, 2n) za toplotne neutrone nije dovoljan, prinos TARD-232 ovisi o prisutnosti značajne količine brzih neutrona (s energijom najmanje 6 MEV).
Ako je u torijskom gorivu prisutno u značajnim količinama nukleida Torium-230, formiranje Uraniuma-232 nadopunjuje sljedeću reakciju koja dolazi s termalnim neutronima:
Budući da je prisustvo uranijuma-232 u ozračenom gorivu otežava rad s njim (vidi odjeljak "Primjena"), kako bi se smanjila formacija Uranium-232, potrebno je koristiti torijsko gorivo s minimalnom koncentracijom Thorium-230.
3. Primjena
Uranium-232 je visina duge lanca propadanja, koji uključuje nukledese emitere krute gamma Quanta:
232 u (α; 68,9 godina) 228 th (α; 1,9 godina) 224 RA (α; 3,6 dana; emitira γ-kvant 0,24 MEV u 4,10% propadanja) 220 RN (α; 56 c; γ 0,55 MEV, 0.55 MEV, 0.55 %) 216 PO (α; 0,15 c) 212 PB (β-; 10,64 sati) 212 BI (α; 61 s; γ 0,73 MEV, 6, 67%; γ 1,62 MEV, 1,47%) 208 TL (β-; 3 min; γ 2.6 Mev, 99,16%; γ 0,58 Mev, 84,5%) 208 Pb (stabilno)
Brzi niz propadanja koji počinju sa Radium-224 prati značajnu količinu gama zračenja, a oko 85% cijele gama zračenja formira se tijekom propadanja Talica-208, emitira pretežno gama kvante s energijom 2,6 MEV . Ova značajka Dovodi do činjenice da je prisustvo Uraniuma-232 kao nečistoća u Uranium-233 izuzetno nepoželjna, što otežava rad s tim.
S druge strane, visoko specifično oslobađanje energije čini ovaj nuclid izuzetno obećavajući za upotrebu u radioisotopom izvorima energije.
Bilješke
- 1 2 3 4 5 G. Audi, A.h. Wapstra i C. Thibault (2003). "AME2003 evaluacija atomske mase (II). Tabele, grafikoni i reference. - www.nndc.bnl.gov/amdc/masstables/ame2003/ame2003b.pdf. " Nuklearna fizika A. 729 : 337-676. Doi: 10.1016 / j.nuclphysa 2003.11.003 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003,003.
- 1 2 3 4 5 6 7 8 9 G. Audi, O. Bersillon, J. Blackhot i A. H. WAPSTRA (2003). "Nubase evaluacija nuklearnih i propadanja svojstava - www.nndc.bnl.gov/amdc/nubase/nubase2003.pdf". Nuklearna fizika A. 729 : 3-128. Doi: 10.1016 / j.nuclphysa 2003.11.001 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.11.001.
- Svojstva 232 U na web stranici IAEA (Međunarodna agencija za atomsku energiju) - www-nds.iaeae.org/relnsd/tablenucsensdf.jsp?query\u003d3447
- 1 2 Carey Sublette Nuklearno oružje često postavljana pitanja - nukleantweaponarchive.org/nwfaq/nfaq6.html (engleski). nuclearweaEPonarchive.org.
- Nuclide tablica na web stranici IAEA - www-nds.iaeae.org/relnsd/vchart/index.html
1815. čuveni švedski hemičar Jans Jacob Burtsellius proglasio je otvaranje novog elementa, koji je zvao Thoriea u čast Tore, Boga-Rubli i sin vrhovnog skandinavskog boga. Međutim, 1825. godine otkriveno je da je otkriće bila greška. Ipak, ime je bilo korisno - njegov Bercelius je dao novi element koji je otkrio 1828. godine u jednom od norveških minerala (sada se ovaj mineral naziva krajnji). Ovaj element može imati veliku budućnost, gdje će moći igrati ulogu u nuklearnoj elektroprivredi koja nije inferiorna od važnosti glavnog nuklearnog goriva - uranijuma.
| Za i protiv | |
| + | Torijum na zemlji nekoliko puta više od urana |
| + | Nema potrebe da podijelite izotope |
| + | Radioaktivna infekcija tokom rudarstva torijuma znatno je manje (zbog kraćeg žive Radona) |
| + | Možete koristiti postojeće termalne reaktore |
| + | Torijum ima najbolja termomehanička svojstva od urana |
| + | Torijum manje toksičan od urana |
| + | Pri korištenju torijuma nisu formirani manji aktinide (dugotrajni radioaktivni izotopi) |
| - | U procesu zračenja, torijuri proizvodi i izotope koji emitiraju gama, što stvara poteškoće u preradi goriva |
Daleko rođaci bombe
Atomska energija koja se trenutno nameće toliko nada, je bočna grana vojnih programa, čiji su glavni ciljevi bili stvaranje atomskog oružja (i malo kasnijih reaktora za podmornice). Kao nuklearni materijal za pravljenje bombi, moguće je odabrati između tri moguća opcija: Uranium-235, Pluton-239 ili Uranium-233.
Ovo izgleda kao nuklearni ciklus torijskog nuklearnog ciklusa, koji ilustrira transformaciju torijuma u visoko efikasno nuklearno gorivo - uranijum-233.
Uranium-235 nalazi se u prirodnom uranijumu u vrlo malom iznosu - samo 0,7% (preostalih 99,3% izotopa 238), a mora se dodijeliti, a to je skupi i složen proces. Plutonium-239 ne postoji u prirodi, potrebno je razviti, iraditijući neutrone uranijuma-238 u reaktoru, a zatim ga ističu od ozračenog urana. Na isti način, Uranium-233 se može dobiti irading s Thorium-232 neutronima.
1960-ih, planirano je zatvoriti nuklearni ciklus prema uranijumu i plutonijumu koristeći otprilike 50% NPP-a na termalnim reaktorima i 50%. Ali razvoj brzih reaktora uzrokovao je poteškoće, tako da se na BN-600 radi samo jedan takav reaktor na Beloyarsk NPP (i još jedan BN-800 izgrađen). Stoga se uravnotežen sistem može stvoriti iz torijerskih toplotnih reaktora i otprilike 10% brzih reaktora koji će popuniti propušteno gorivo za toplotnu.
Prve dvije metode u 1940-ima provedene su, ali odlučili su se da se ne zezaju sa trećom fizikom. Činjenica je da u procesu ozračivanja Thoriuma-232, pored korisnog uranijuma-233, postoji i štetna dodatna oprema - uranijum-232 sa poluživotom u 74, čija je lanac propadanja od kojih dovodi do Izgled Taline-208. Ovaj izotop emituje visokoenergetsku (tvrdu) gama kvantu, kako bi se zaštitila od kojih su potrebne guste olovne ploče. Pored toga, kruta gama zračenje prikazuje kontrolu elektroničkih lanaca, bez kojeg je nemoguće učiniti u dizajnu oružja.
Thorium ciklus
Ipak, Toria nije baš zaboravila. Povratak u 1940-ima, Enrico Fermi predložio je da proizvede plutonijum u brzim neutronskim reaktorima (ovo je efikasnije od termičke), što je dovelo do stvaranja EBR-1 i EBR-2 reaktora. U ovim reaktorima uranijuma-235 ili plutonium-239 izvor su neutrona koji uranijumu pretvore u Pluton-239. Istovremeno, plutonijum može formirati više od "paljenja" (1,3-1,4 puta), tako da se takvi reaktori nazivaju "množitelji".
Druga naučna grupa pod vođstvom Yujina Wigner sugerirala je svoj projektni reaktor-propeler, ali ne na brzo, već na termalnim neutronima, sa Thoriom-232 kao i ozračenom materijalu. Koeficijent reprodukcije se smanjio, ali dizajn je bio sigurniji. Međutim, postojao je jedan problem. Thorium gorivni ciklus izgleda ovako. Apsorbiranje neutrona, Torium-232 prelazi u Torium-233, koji se brzo pretvara u protaktinium-233, a već se spontano raspada na uranijumu-233 sa pola života od 27 dana. I ovog mjeseca prostaktičnost će apsorbirati neutrone, sprječavanje procesa rada. Da biste riješili ovaj problem, bilo bi lijepo ukloniti progastrukciju iz reaktora, ali kako to učiniti? Napokon, stalno opterećenje i istovar goriva smanjuje efikasnost razvoja gotovo na nulu. Wigner je predložio vrlo duhovito rješenje - tečni reaktor goriva u obliku vodenog rješenja uranijumskih soli. 1952. godine u Nacionalnoj laboratoriji u hrastovom grebenu pod vođstvom vinjera, Elvina Weinberg izgrađen je prototip takvog reaktora - homogeni eksperiment reaktora (HRE-1). I ubrzo je postojao još zanimljiviji koncept, idealan za rad sa Thorijom: Ovo je reaktor na soli topline, eksperiment reaktora rastane. Gorivo u obliku urana fluorida rastvoreno je u topi litijumskog fluora, berilijevog i cirkonijuma. MSRE je radio od 1965. do 1969. godine, a iako se torijum tamo ne koristi, sami koncept se pokazao prilično operativnim: upotreba tečnog goriva povećava efikasnost rada i omogućava vam da uklonite štetne proizvode za propadanje iz aktivne zone.
Reaktor za tekući gas omogućava mnogo fleksibilniji za kontrolu ciklusa goriva nego konvencionalne termičke stanice, te upotrijebite gorivo s najvećom efikasnošću, povlačenjem štetnih proizvoda propadanja iz aktivne zone i dodavanje novih goriva po potrebi.
Put najmanje otpora
Ipak, tečno-plinski reaktori (ZHSR) nisu distribuirani, jer su uobičajeni toplotni reaktori u uranijumu bili jeftiniji. Svjetska atomska energija prolazila je najjednostavnijom i jeftinijem stazom, koji je uzeo osnovu dokazanih vodovodnih reaktora pod pritiskom (Vverter), potomci onih koji su dizajnirani za podmornice, kao i reaktore ključanja. Reaktori sa retardirom grafita, poput RBMK-a, još su jedna grana genealoškog stabla - potiču iz reaktora za rad plutonijuma. "Glavno gorivo za ove reaktore je uranijum-235, ali njegove su rezerve prilično značajne, ipak ograničene, - objašnjava" popularnu mehaničku "šefu sistema strateških studija istraživačkog centra za Institut za Institut za istraživački centar Stans Curchatov Institute Stanislav Subbotin. - Ovo se pitanje počelo razmatrati u 1960-ima, a zatim je planirana odluka ovog problema uvedena u nuklearni ciklus odbačenog uranijuma-238, što je gotovo 200 puta više rezervi. Za to je planirano izgraditi mnoge brze neutronske reaktore koji bi stekli plutonijum sa koeficijentom reprodukcije od 1,3-1,4, tako da višak može koristiti za napajanje toplotnih reaktora. Brzi reaktor BN-600 pokrenut je na Beloyarsk NPP - TRUE, ne u režimu mladenke. Nedavno je izgrađen i i jedan - BN-800. Ali za izgradnju efikasnog ekosustava atomske energije takvih reaktora, potrebno je otprilike 50%. "
Svi radioaktivni izotopi koji se javljaju u prirodi u prirodnim uvjetima pripadaju jednoj od tri porodice (radioaktivne retke). Svaka takva serija je lanac jezgra povezanih sa serijskim radioaktivnim propadanjem. Radonarhori radioaktivnih reda su URANUS-238 Dugo življeni izotopi (poluživot od 4,47 milijardi godina), uranijum-235 (704 miliona godina) i Torium-232 (14,1 milijardi godina). Lanci završavaju u stabilnim olovnim izotopima. Postoji još jedan red, počevši od Neptuna-237, ali njegov poluživot je premali - samo 2,14 miliona godina, tako da se ne pojavljuje.
Moćni torijum
Ovdje samo na pozornici i ide u torijum. "Torijum se često naziva alternativom uranijumu-235, ali potpuno je u krivu", kaže Stanislav Subbotin. - Sam torijum, kao i uranijum-238, nije na svim nuklearnim gorivom. Međutim, stavljajući ga u neutronski polje u najčešćim vodovodnim reaktorom, moguće je dobiti izvrsno gorivo - uranijum-233, koji se zatim koristi za isti reaktor. To jest, ne moraju se mijenjati nikakve ozbiljne promjene u postojećoj infrastrukturi. Drugi plus torijuma je prevalenca u prirodi: njegove rezerve najmanje tri puta premaši rezerve uranijuma. Pored toga, ne postoji potreba za odvajanjem izotopa, jer tokom prolaska rudarstva, zajedno sa rijetkim zemljanim elementima pronađen je samo torijum-232. Ponovo, za vrijeme vađenja urana, zagađenje okoline pojavljuje se relativno dugotrajno (poluživot od 3,8 dana) Radon-222 (u Radonu-220, kratkotrajnoj toriju, 55 sekundi i nema vremena za širenje). Pored toga, Thorium ima odlična termomehanička svojstva: vraća se, manje sklona pucanju i istaknutim manjim radioaktivnim gasovima tokom oštećenja na školu goriva. Uranijum-233 operacija toplima u termalnim reaktorima iznosi oko tri puta efikasniji od Plutonija iz Uraniuma-235, tako da će vam prisustvo barem polovine takvih reaktora u nuklearnom energetskom ekosustavu omogućiti da zatvorite ciklus urana i plutonijuma . Istina, brzi reaktori će i dalje biti potrebni, jer koeficijent reprodukcije u torijskim reaktorima ne prelazi jedinicu. "
Proizvodnja 1 GW tokom godine zahtijeva: 250 tona prirodnog urana (sadrži 1,75 tona uranijuma-235) 2,15 tona osiromašenog urana (uključujući 0,6 tona uranijuma-235) (uključujući 0,6 tona uranijuma-235 ); 35 tona obogaćenog urana (od čega 1,15 tona uranijuma-235) učitava se u reaktor; Provedeno gorivo sadrži 33,4 tone urana-238, 0,3 tone uranijuma-235, 0,3 tone plutonija-239, 1 tone propadanja proizvoda. 1 tona Thoriuma-232 Kada se učitava u reaktor tekućih plina u potpunosti se pretvori u 1 tone uranijuma-233; 1 tona propadanja proizvoda od čega su 83% kratkotrajne izotope (raspadaju se za stabilnu desetak godina).
Međutim, Toria ima jedan prilično ozbiljan minus. S neutronskim zračenjem, isključuje se torijum uranijum-233 da se kontaminira uranijum-232, što doživljava lanac propadanja, što dovodi do tvrdog gama-emitirajućeg izotopa Tallia-208. "To u velikoj mjeri usložnjava rad na preradi goriva", objašnjava Stanislav Subbotin. - Ali s druge strane, olakšava otkrivanje takvog materijala smanjenjem rizika od krađe. Pored toga, u zatvorenom nuklearnoj ciklusu i automatiziranom preradom goriva, nije važno mnogo. "
Termonuklearno paljenje
Eksperimenti o korištenju torijskih podmetača u termalnim reaktorima vrše se u Rusiji i drugim zemljama - Norveška, Kina, Indija, SAD. "Sada je vrijeme da se vratimo na ideju reaktora tečnog razreda", kaže Stanislav Subbotin. - Hemija fluorida i rastopila fluorida dobro je proučavana zbog proizvodnje aluminija. Za torij, reaktori na solima topi se mnogo efikasnije od klasične vodene vode, jer je dozvoljeno fleksibilno učitati i izvući proizvode propadanja iz aktivne zone reaktora. Štaviše, uz pomoć, moguće je implementirati hibridne pristupe koristeći ne-nuklearno gorivo kao neutronski izvor i termonuklearne instalacije - barem isti Tokamaki. Pored toga, reaktor tečnosti omogućava vam da riješite problem sa manjim aktinidima - dugovječnim izotopima, Amerikom, Curia i Neptunom (koji su formirani u ozračenom gorivu), "preživjeli" u garrower reaktoru. Dakle, u perspektivi od nekoliko decenija u atomskoj energiji bez torijuma ne možemo učiniti. "
