Átirat.
1 92. URANIUM A Rosfond három természetes izotópja mellett az urán-233, az urán-236 és a kettő sokkal kevésbé hosszú élettartamú izotóp-232 és urán urán-232 radioaktív. (T 1/2 \u003d 68,9 d). Az urán-232 gyors lánca a Thallium - 208 képződéséhez vezet - 208 kemény gamma-sugárzást (2.7 MEV) béta-bomlással, amely jelentősen bonyolítja a sugárzási helyzetet a kiégett fűtőelemekkel végzett műveletek során. A modern könyvtárak a következő adatbecslést tartalmazzák az urán-232-hez. Alapítvány-2.2 Értékelés T.ohsawa, T.Kagawa, Endf / B-VII.B2- Értékelés M. Chadwick, P.Young, 2005 Jendl-3.3 T.ohsawa, T Nakagawa, 1987 Jeff-3.1 értékelés T.Mutsunobu , T.Kawano összehasonlítását rezonáns integrálok és termikus szakaszok. A forrás σ C (eV) Ri C Σ F (eV) Ri F EndF / B-VII.B Jendl Jeff Mukhabhab ± ± ± 30 nagy eltérések becslések a rezonáns befogási integrál hiánya miatt a közvetlen kísérleti adatokkal. Következtetés A későbbi értékelési dátum ellenére az ENDF / B-VII.B2-től, annak előnyeiről, mielőtt a Jeff-3.1 értékelné, ha van ilyen, nem nyilvánvaló. Különösen a Jeff-3.1-et a rezonáns régióban az 1994-es értékelés használta, míg az ENDF / B-VII.B2 az évtized által korábban becsülték a Muhabhab rezonáns paramétereit. A Rosfund ajánlott a Jeff-3.1 értékeléséhez. A késleltetési neutronok 8-csoportjának spektrumát az urán-235 megfelelő spektrumokkal helyettesítjük. Természetesen a csoportok kimenetei Jeff-3.1-vel vannak összehangolva. A fájl is tartalmaz adatokat a kimenetek osztály termékek ENDF / B-VII.B2 1 (más adatok könyvtárak a kimenetei osztály termékek urán-232 nem tartalmazza). A jövőben kívánatos a neutronadatok új becslése. A Nikolaev M.N. következtetése szerzője A Rosfund fájl tartalma 92- U-232 helyett! MF \u003d 1 Általános és speciális információk a Nuclide 1 T.R.England, B.F.Rider, Endf-349,
2 MT \u003d 451 fejlécben MT \u003d 452 teljes átlagos neutronok száma osztás mt \u003d 455 késleltetett neutronok szétválási szétválására mt \u003d 456 átlagos száma pillanatnyi neutronok osztás MF \u003d 2 Medál paraméterek MT \u003d 151 szakasza a rezonáns paraméterek MF \u003d 3 Hígítás MT \u003d 1 rész MT \u003d 2 teljes keresztmetszet MT \u003d 2 Elasztikus szórás MT \u003d 4 Teljes keresztmetszet az MT \u003d 16 Reakció (N, 2N) 92- U-231 MT \u003d 17 reakció (N, 3N) 92- U-230 MT \u003d 18 az összes MT Division folyamatok \u003d rugalmatlan szórási a gerjesztési különálló szint Mt \u003d 91 rugalmatlan szórás a gerjesztési kontinuum szintek Mt \u003d 102 Sugárzás Capture: Reaction (N, gamma) 92- U-233 MT \u003d 251 Közel koszinusza rugalmas szóródás a laborba. A másodlagos neutronok koordinátarendszere MT \u003d 2 Ragasztás szétszóródás MT \u003d 16 Reakció (N, 2N) 92- U-231 MT \u003d 17 Reakció (N, 3N) 92- U-230 MT \u003d 18 Minden osztály Folyamatok \u003d hiányos szóródás diszkrét szintű gerjesztéssel Mt \u003d 91 rugalmatlan szórás a gerjesztés folytonos szintek MF \u003d 5 A másodlagos neutronok energiatartozása 2
3 MT \u003d 16 Reakció (n, 2n) 92- U-231 MT \u003d 17 Reakció (N, 3N) 92- U-230 MT \u003d 18 MT \u003d 91 Összes Division feldolgozza rugalmatlan szórási gerjesztési kontinuum szintek urán-233 radioaktív . (T 1/2 \u003d 1,592 * 10 5 év). Torium-229 alfa-bomlása (t 1/2 \u003d 7880 év). Ez egy ígéretes nukleáris üzemanyag (az urán-tórium üzemanyag-ciklus alapja) a modern könyvtárakban a következő adatbecslést tartalmazzák az urán-233-ra. Alapítvány-2.2 és márka-2 értékelése Sukhorukhan és KlePacksky, Endf / B-VII.B2- Young, Shadwick, Talou, Leal, Derrien, Jendl-3.3 és Jeff-3.1 értékelés T.Mutsunobu, T.Kawano, Sőt, Legutóbbi (2005) V. Mashlova értékelése. 1. A termikus neutronok és a megengedett rezonanciák területe. Az 1. táblázat mutatja a rögzítés és a megosztottságok becsült hőszakaszait és rezonáns integrálását, valamint a megosztási inszenies neutronok számát a Muhabhab és a Teller kísérleti adatok becslésével összehasonlítva, valamint a termikus szakaszok összehangolt értékelésével Nemzetközi csoport 2005 szabvány 2. az utóbbi értékelés figyelembe veszi az összes különbség a támogatás használt értékek megszerzése végeredményt. 1. táblázat: Hőszakaszok és rezonáns integrálok. Forrás σ С (Ri C Σ F (eV) Ri F ν T eV) Foundation ENDF / B-VII.B Jendl Mukhabhab olajok ± ± ± ± 0.004 Tellier ± ± ± 17 Szabványok ± ± mint látjuk eltéréseket elfogadott A becsült adatok A szekciók és a rezonáns integrálok nem lépnek túl a kísérleti adatok halmazának becsült hibáin. A megengedett rezonanciák területének leírása jelentősen eltér. Ez a terület 100 eV-ig terjed Sukhorukhan és KlePacksky becslése szerint 178 rezonanciát, az utolsó EV energiáját. A jövőben ez az értékelés nem tekinthető egyértelműen elavultnak. 2 Az adatokat az Oroszország V.PRONAEV, S. Badikov és E.Gam 3 nemzetközi csoportjának résztvevői közlik.
4 A Mitsunobe és a Caitano értékelésében - a megengedett Resonance területének határai -150 EV. A paraméterek 190 rezonanciák maximális EV energia a becslés elfogadott ENDF / B-VII.B2 határán a régió a megengedett rezonanciák 600 eV kapnak; Ebben a területen vannak paraméterek 738 rezonancia. Ezenkívül a 16 kapcsolt állapot és a 16 rezonancia paraméterei ezt a területet adják meg. Ez az értékelés elfogadott és Maslov. A rezonáns paraméterek értékelését figyelembe veszik, figyelembe véve az elosztás teljes szakaszának és szakaszának új mérését nagy felbontású Az Orela-gyorsítóban G.G. használ híres program Összefoglalás A kísérleti adatok sorozata a legkisebb négyzetek által az R-mátrix formalizmus alapján. 3. Az 1. ábra mutatja a rezonanciák számának növekvő mennyiségét és az 1. ábrán. 2 A fenti neutron szélességének növelése. A vékony vonalak lineáris közelítéseket hajtottak végre az ilyen görbék kezdeti oldalaihoz (legfeljebb 400 eV). Az 1. ábrából. 2 Lehetőség van arra a következtetésre jutni, hogy gyakorlatilag nincs átadása a vizsgált területen. A 2. ábra azt mutatja, hogy az EV intervallumban a fenti neutronszélesség nem tulajdonosa, majd 500 EV felett van, a szélesség növelésének korábbi aránya megmarad. Természetesen a nagy szélességű rezonanciák hiánya természetesen nem bizonyíték a szintek szintjére, de kétségbe vonja a rezonáns paraméterek meghatározásának helyességét a megadott időközönként. Ennek ellenére az ENDF / B-VII.B2-ből származó rezonens paraméterek értékelése határozottan a legteljesebb és megbízhatóbb és Rosfondnak kell lennie az értékeléshez. A rezonancia energia száma, EV Endf / B-V II. A növekvő mennyiségű számának rezonanciák 3 LC Leal, H. Derrien, JA Harvey, KH Guber, NM Larson és RR Spencer R-MÁTRIX rezonancia elemzés ÉS statisztikai tulajdonságait a rezonancia PARAMÉTEREK U-233 AZ neutronenergia terjedhet THERMAL 600 EV, ORNL / TM-2000/372 MÁRCIUS
5 c Umma<Гn0> "Energia, EV.2. A fenti neutronszéles szélesség összege. 2. A megoldatlan rezonanciák régiója. Az endf / b-vii az endf / b-vii.b2-ben a megoldatlan rezonanciák területe 40 KEV-ra terjed ki; a szerkezet a keresztmetszetek által leírt paraméterek S-, P- és D-hullámok; a középső rezonancia paraméter fájl ajánlott csak a számviteli rezonáns önálló screking szakaszok, az átlagos szakaszok maguk meghatározott MF \u003d 3 fájl. a JendL-3.3 (és ezért Jeff-3.1), a régió megoldatlan rezonanciák terjed csak legfeljebb 30 keV; paraméterek vannak meghatározva, csak S- és R-hullámok, de ezek a paraméterek számításához ajánlott nem csak önálló screking tényezők , hanem a középső szakaszok. az értékelésben a Maslov régió megoldatlan rezonanciák kiterjed a küszöböt a rugalmatlan CEV szórás. a paraméterek S-, P- és D-hullámok vannak megadva, segítésével amelyekre az alábbiakban és közepes szakaszok . Ez a Maslov értékelésének nyilvánvaló előnye azonban figyelembe kell vennie, hogy a számított vagy meghatározott átlagszakaszok összhangban vannak a meglévő kísérleti adatokkal. A 3. ábrán becsült dans A teljes keresztmetszetet a kísérleti adatokkal hasonlítjuk össze. A JendL-3.3 Kísérletileg telepített Gross az U-233 Összesen URR + Gyors régió Metszetek, pajta EndF / B Jendl \u003d Jeff Maslov Fulwood57 Stupegia62 Pattenden E + 02 1E + 03 + 04 1.E. 1.E. + 05 Energy EV 3. ábra. Teljes szakasz a megoldatlan rezonanciák területén 5
6 A teljes szekcióstruktúrát az átadások és a neutronszélességek közötti átlagos távolságok (a J és a paritás) közötti átlagos távolságok variációi reprodukálják. Ezeknek a mesterséges variációknak nincs olajjai, ezért nem jelentenek közepes méretű struktúrát. Általánosságban elmondható, hogy az átlagos szakasz ebben a kategóriában az istálló (~ 5%) alacsonyabb, mint a két korábbi, ami azonban azonban nem megy túl a kísérleti adatok szóródásán. Fontolja meg most az adatokat a részleges szakaszokra. Ábrán. 4 Kísérleti adatokkal, a keresztmetszet becsült keresztmetszete, Barn U-233 Higaissza URRF / B JUDL \u003d Jeff Maslov Guber2001 Nizamuddin E + 02 Energia, EV 1.e + 03 ábra összehasonlítása. Szakasz területén megoldatlan rezonanciák 15,0 kereszt szakasz, pajta U-233 Hasadási URR Jendl \u003d Jeff Guber2001 Nizamuddin74 EndF / B Maslov E + 03 ENERGY, EV 1.E + 04 Fig.4b. Szakasz területén megoldatlan rezonanciák 5,0 U-233 Hasadási URR + Gyors Region kereszt szakasz, pajta Jendl \u003d Jeff Guber2001 Nizamuddin74 Maslov EndF / B E + 04 ENERGY, EV 1.E + 05 4B. A megoldatlan rezonanciák részlege 6
7. Az adatokat az idézett művek szükségtelenül részletes: terjedése pont nem tükrözi részletezett rezonáns szerkezete, erre, a felbontás nem elég, sem a bruttó szerkezetét. Ábrán. 4G A becsült adatokat összehasonlítjuk egy kísérleti tartomány 600 és 800 EV között. A kísérleti adatokat a szubintervers átlagolták, és az átlagolási eredményeket hisztogramok mutatják be. Amint látható, a divízió részei bruttó szerkezete, az Endf / B-VII.B2 és Jendl-3.3 becslésekben, csak minőségi szempontból tükrözi azokat a mérési eredményeket, amelyek nem felelnek meg egymásnak. Ez kétségessé teszi a megvalósíthatóságát struktúráját leíró a szétválás keresztmetszete ebben az energia tartományban keresztmetszet, pajta EndF / B Jendl \u003d Jeff Maslov 5,0 Guber2001 Nizamuddin74 Guber2001 Nizamuddin E + 02 7.E + 02 8.E + 02 Energia , EV.4. A felosztás keresztmetszete a resizure keresztmetszet becsléseiben a rohamok keresztmetszetének becslései összehasonlítjuk a Weston adatait, az egyetlen elérhető a megoldatlan rezonanciák területén. Az ENDF / B-VII.B2-ben elfogadott értékelés egyértelműen túllépi a görcsrohamot. A referenciafájl leírásában az ezen a területen további kísérleti adatokra. Ezzel kapcsolatban a fenti, célszerű felvenni Rosfond Maslovskaya adatok becsléséhez terén megoldatlan rezonanciák U-233 Capture URR + Gyors Region EndF / B Jendl \u003d Jeff Maslov Metszetek Barn Weston EEEE + 03 ENERGY, EV 5. ábra. A lefoglalás keresztmetszete a megoldatlan rezonanciák területén 7
8 3. A rezonancia területen kívüli szakaszok. 6. A teljes szakaszos becsléseket összehasonlítjuk a meglévő kísérleti adatokkal. A becslések közötti eltérések lényegesen kisebbek, mint a kísérleti adatok szétszóródása, így megállapítható, hogy mindegyike ugyanolyan jó. Keresztmetszet, pajta endf / b Maslov Green73a Poenitz83 Poenitz78 Jendl \u003d Jeff Foster JR71 GREEN73B POINITZ E E E E E E E ELE 06 energia, EV 10.0 Fig.6a. Teljes keresztmetszet. 9.0 Keresztmetszet, Barn Endf / B Jendl \u003d Jeff 5.0 Maslov Green73A Foster Jr71 Green73b 4.0 Poenitz83 1.e + 06 1.e + 07 energia, EV 6b. Ábra. Teljes keresztmetszet. 7. ábra. Kísérleti adatok összehasonlítják a Divíziószakasz becsléseit. Itt a helyzetállapot nem olyan jó: a kísérleti adatok szórása 8
9 keresztmetszet, pajta jendl \u003d jeff tovesson2004c guber2001 shcherbakov2001 Maslov endf / b rétek74 POENITZ E + 05 1.E + 06 1.E + 07 energia, EV Fig.7a.Ding 9. szakasz
10 kereszt szakasz, pajta Jendl \u003d JEFF TOVESSON2004C GUBER2001 SHCHERBAKOV2001 Maslov ENDF / B MEADOWS74 Poenitz E + 05 1.E + 06 1.E + 07 ENERGY, EV 2.8 Fig.7b. Kereszt szakasz szakasz, pajta Jendl \u003d Jeff Maslov Shcherbakov2001 EndF / B Pankratov63 Medous Zasadny-84 ARLT-81 Alkhaz-83 Adams E E E E E E + 07 ENERGY, EV Fig.7V. Szekció szakasz. Sokkal meghaladja a hozzájuk ruházott hibákat. A becsült zsineg közötti eltérés következtében az 1 MeV és a 8MEV ± 5% közelében lévő becsült zsineg közötti eltérés következtében. A KEV MASL értékelés alatt jobb, mint mások a kísérleti adatokkal, az EDDF / B-VII.B2 értékelés magasabb. MEGJEGYZÉSEK MEGJEGYZÉS, hogy a becslés végrehajtása során az urán-233 és az urán-235-ös urán-235 felosztása számos mérés eredménye normalizált volt A 2005-ben elfogadott Uranium-235 divízió (és Rosfondba). A 8. ábrán. A Hopkins kizárólagos kísérleti adatai összehasonlítják az értékelések eredményeit. Endf / B-VII.B2 adatok közvetlenül a kísérleti pontokon keresztül mennek; Két másik becslés különbözik tőlük a hiba sorrendjétől. Kísérleti információ A rugalmatlan neutron szétszóródás az urán-233-ban hiányzik. A 9. ábra az értékelések eredményeinek összehasonlítása. Közel a küszöbértékek közötti különbségek között nagyon magas. Minimum a rugalmatlan szórás teljes keresztmetszetében az Endf / B-VII.B2 becslések szerint 700 KEV, azaz. Csak a rugalmatlan szórás küszöbén, az ebben az értékelésben vett szintek folyamatos spektrumának gerjesztésével. Két másik becslésekben ez a küszöbérték 100 KEV alatt van. Hogy tisztázza a helyzetet az 1. ábrán. 8 Az UNDF / B-VI urán-233 fájlból származó rugalmas szóródás teljes keresztmetszete kerül alkalmazásra. Ez 10.
A 11. ábra szignifikánsan alacsonyabb, mint a modern becslések, de amint bennük nincs csúcs a küszöbön. 1.E + 00 Metszetek, pajta 1.E.-01 1E-02 ENDF / B Jendl \u003d Jeff Maslov Hopkins62 1.E.-03 1E + 04 1E + 05 1E + 06 1.E. +07 energia, EV.8. Capture 2.0. Szakasz 2.0 U-233 rugalmas 1,5 keresztmetszet, pajtás e e e e l + 07 energia, EV 9. ábra. Komplett keresztmetszete rugalmatlan szórási keresztmetszete, pajta ENDF / B-VII MT \u003d 3 ENDF / B-VII MT \u003d 2 JENDL-3.3 MT \u003d 2 Maslov MT \u003d 2 Maslov MT \u003d 3 U-235 MT \u003d EEE E + 07 ENERGY EV 10. ábra. A rugalmas szórás (MT \u003d 2) szakaszai és a rugalmatlan kölcsönhatások teljes keresztmetszete (MT \u003d 3) 11
12. ábra. A 10. ábra mutatja a rugalmas szórás becsült részeit és a rugalmatlan kölcsönhatások teljes keresztmetszetét 4. Látható, hogy a rugalmatlan szóródás keresztmetszetében való anomália tükröződött a rugalmatlan kölcsönhatások teljes keresztmetszete viselkedésében, amely jelentősen különbözik a Maslov becslése. Ennek az anomáliának jelenléte, amelynek nincs helye URANIUM-235-ös helyen (a 10. ábra szerinti rugalmatlan kölcsönhatások keresztmetszete), kétségeket eredményez az Endf / B-ben elfogadott értékelés helyességében -Vii.b2. Az 1. ábra az (N, 2N) és (N, 3N) keresztmetszeteire mutató adatokat mutatja. Kereszt szakasz, pajta ENDF / B (N2N) Jendl (N2N) Maslov (N2N) ENDF / B (N3N) Jendl (N3N) Maslov (N3N) E E E E + 07 ENERGY, EV Fig.11. Reakciószakaszok (N, 2N) és (N, 2N). Differenciál kísérleti adatok ezeknek a reakcióknak. A 16 MEV feletti becslésekben diffúzok nagyok. Közvetve javára becslésére ENDF / B- VII.B2, azt mondja, hogy végeztünk akár 30 MeV, ahol a szerepe reakciók (N, Xn) igen jelentős, és kétségkívül kiszámítására a szakaszok követelte, hogy értékbecslők a fokozott figyelmet. Reakció (N.4n) körülbelül 19 MEV. Az EU szekciója, még 20 MEV, sok MilliBarne. Ha a neutron kölcsönhatásba lép az urán-233-val, minden energiával, reakciók (N, P) és (N, α) lehetségesek. A reakciók keresztmetszetének magas Coulombombának köszönhetően kicsi: még 20 MeV-nál is, az elsőnek az EAF-2003 becslései szerint 70 mm; A második 5 millibbarne. Mindazonáltal a Rosfondban lévő reakciók keresztmetszete megfelelő. Összefoglalva a fentieket, arra lehet következtetni, hogy a neutron keresztmetszetek, eddig Maslov, amely, mint a szabály, hogy közel a becslés EndF / B-VII.B2, nincs abnormálisan magas keresztmetszetét rugalmatlan szóródás A 700 KEV alatti terület. 4. A másodlagos neutronok száma és energia-szögletes eloszlása \u200b\u200b4.1. Neutronok száma szétválási becsült neutronok neutronok urán-233 termikus neutronok 1. táblázatban mutatjuk be az értéket elfogadni ENDF / B-VII.B2 meghaladja az ajánlás a csoport normák (az együttes becslése minden adat függően ν p (233 U)) Három szórások tulajdonított ilyen nagyságrendű. 4 Az MT \u003d 3 keresztmetszete a Jendl-3.3-ban nincs megadva, és nehéz elérni azt, mivel az összetevők különböző energiahálózatokon vannak beállítva. Ugyanezen okból az MT \u003d 3, MT \u003d 3 csak a reakcióküszöbre (N, 2N) adagolható. 12
13 Ez a különbség pontosan megegyezik az e becslésben elfogadott késleltetett neutronok betétével: ν d \u003d így az ENDF / B-VII.B2 adatok értékelésénél a Nemzetközi Csoport által a ν t szabvány szerint ajánlott értéket tekintették ν p. Értékelés Jendl-3.3 az ajánlott érték alatt 2.6 standard eltérés. Maslov becslés is alacsonyabb, de csak 1 szórás. Helyénvalónak tűnik elfogadni a nemzetközi csoport által ajánlott nagyságot Rosfondban, azaz. ν t \u003d a lagging neutronok száma az ENDF / B-VII.B2 szerint az alacsony energiákkal szembeni becslések szerint egyenlő; Jendl szerint és szinte annyit az olajon, ha ν d \u003d 0,0068, majd ν p, kapunk egy "kerek" számot az 1. ábrán. A 12. ábra a ν p energiafüggéseit a különböző becslések szerint a kísérleti adatokkal összehasonlítva. Az összes adatgyártási adat renormális, akár ν p (252 cf) \u003d 3,7606, vagy ν p (233 u, 0,0253EV) \u003d 2,490, a Nubar Endf / B Jendl 2.5 Maslov, a Smrenkin-58 Nurpeisov-73 függvényében Nurpeisov- 75 Gwin-86 Kolosov-72 EEEEEEEEEEE E + 06 ENERGY, EV Fig.12a. A pillanatnyi megosztási neutronok száma. Az ν p törött löket az olaj által elfogadott energiával, kísérleti adatok nem indokoltak. Általánosságban elmondható, hogy az ebben a becslésben elfogadott 1,5 MEV úgy tűnik, hogy ν r értelme. Magasabb energiáknál az adatokat az 1. ábrán mutatjuk be. 12B Nubar 4,0 ENDF / B JENDL 3,5 Maslov Smiroshin Nurpeisov-73 Nurpeisov Gwin-86 kolasov E E E E E E E E E E E + 07 ENERGY, EV Fig.12b. A pillanatnyi megosztási neutronok száma. 13
14 Ezen a területen az Endf / B-VII.B2 becslések a legjobbak. Az EU meglehetősen alacsony energiákkal fogadható el, ha helyettesíti a ν p értékét a termikus területen (lásd a 12a. Ábrát). Ábrán. A 13. ábrán a becsült energiafüggő ν d. Összehasonlításképpen vannak az URANANA-235 és a Plutonium-239 esetében. Az összehasonlítás azt mutatja, hogy az ν D Endf / B-VII.B2-ben elfogadott energiafüggőség téves. Ennek a viselkedésnek nincs fizikai oka. Ezzel ellentétben a ν d csökkenése az összes többi becslésen megnyilvánuló energiával kapcsolatos csökkenés a felosztás további esélyeinek megjelenése miatt következik be. Rosfondban ajánlatos elfogadni az Energy Dependenciát a Jendl-3.3-tól, emlékeztetve a Nubar Endf / B JUDL-3.3 MASLOV U-235-ROSFUND PU-239-ROSFUND EEEEEEEEE E + 07 energia, EV 13. ábra. A retardáns neutron kimenet energiafüggése 4.2. A neutronosztály spektruma. A vizsgált becslésekben a pillanatnyi neutronosztási spektrumokat lényegében más módon írják le. Az Endf / B-VII.B2-ben ezeket a spektrumokat az UTT forma határozza meg az A (E) és B (E) paraméterekkel, a Neutron Energy Ettól függően, ami a 2EXP (-AB / 4) χ (e) \u003d Exp (e / a) sh legyen πa 3 b A függőség jellemzője az 1. ábrán látható, amely az átlagos energiamegoldás energiájának függését mutatja< E >\u003d A (3/2 + AB / 4) E. függvényként E. A fejlécszakasz azt állítja, hogy a megosztott neutronspektrumokat a Jendl-3.3 értékelésével összhangban fogadják el. Ez nyilvánvalóan nem teljesen igaz, hiszen a Jendl-3.3 értékelésében a megosztási neutronok pillanatnyi neutronjai eltérőek, nevezetesen a 7 kezdeti energiával 164 ponttal meghatározott funkciók. Hasonlóképpen, az osztály spektrumokat meghatározzuk, és az értékelést a Maslov, de a spektrum meghatározott 326 pontot minden egyes 22 kezdeti energia intervallumban 20 MeV. tizennégy
15 átlagos hasadás neutron energia 2.40 Endf / B-VII,
16 1. A termikus neutronok által kibocsátott késleltetett neutronok számát megegyezik (Jeff-3.1-ben egyenlő az Endf / B-VII.B, Maslova). Ennek a számnak az energiafüggése olyan, mint a Jeff-3.1 (cm. 13. ábra). 2. A Lagging Neutron csoportok spektrumát megegyezik az urán-235-hez (lásd P) és az összes többi magot. Mindazonáltal a 8 csoport mindegyikét megegyezik ugyanazokkal, mint a Jeff-3.1-ben, azaz Az ajánlások alapján a művelet a spektrumok és szögletes felosztott szétszórt neutronok és neutronok reakciók (N, XN), ábrán. 15, a becsült értékek az első három pillanataiban a szögletes eloszlások rugalmas szórt neutronok ahhoz képest. A becslések nagyon közel vannak egymáshoz. Mindegyikük számítással érhető el. Ebből kiemelte a Haoaut-82 nem publikált munkájának eredményeit, amelyekben a 0,7 és 1,5 MEV energiával rendelkező neutronok szögletes eloszlásait mértük. Ezekkel az energiákkal rendkívül nehéz megkülönböztetni a rugalmason szétszórt neutronokat a nem rugalmas szintekből. Az ebből eredő rövid leírásban a fenti folyamatok elválasztására vonatkozó eljárást nem írják le, csak azt mondják, hogy a szerző által bevezetett rugalmas szórás módosítása 5-35%, 0,7 MeV és 1,5 MeV. Mivel a becslések szerinti eltérések nevével kapcsolatban nincs nagy megbízhatóság, és a kísérlet nem nagyon megbízható, meglehetősen időigényes összehasonlítást végzünk. Célszerű becslést tartalmaz a ENDF / B-VII.B2 a Rosfond, amely általában egy közbülső helyzetben a szögletes nyomaték érték ENDF / B-VII 0,1 Jenff-3.1 E E E E E E + 07 olajok, EV 15. ábrán. Az elasztikus szétválasztott neutronok eloszlásának szögletei: az 1. pillanat szilárd görbéi (közepes koszinusz a szóródás szöge), a 2. sáv, pontozott 3. pillanatok. 6 Spriggs, Campbel és Piksaikin, PRG NUCL ENG 41,223 (2002) 16
17 A nem abnormális neutronok spektrumai tekintetében, majd a folytonossági szintek gerjesztése alatt, amelyet a célmag izgatott szintjeinek elszámolásának teljessége határoz meg. E tekintetben a Maslov értékelése bizonyos előnyökkel rendelkezik a Jendl-3.3-n keresztül: figyelembe veszi a PCNUDAT 2 adatbázisban meghatározott összes szintet, míg a Jendl-3.3-ban, a 400-600 KEV energiák gerjesztése nem írta le. Mindkét becslésekben a folytonossági szintek megkezdését 600 KEV, azaz azaz Közvetlenül a diszkrét szintek területén. Az ENDF / B-VII.B2-ben elfogadott értékelés nem vitatjuk meg, mivel a rugalmatlan szórás teljes keresztmetszeteinek energiaellátásának leírásának helyességének helyessége miatt nem beszélünk (lásd fent. 3). Az 1. ábrán látható folytonossági szintek gerjesztésével szétszórt neutronspektruma mutatja a neutronpektrumokat, amely a rugalmatlan szórást vizsgálja a célmag szintjének folytonosságának gerjesztésével. Az adatokat a 6 MEV, 10 MEV és 14 MEV kezdeti energiáira adják. 6 MEV, azaz A reakcióküszöb alatt (N, N F) alatt a Maslovsky spektrum szignifikánsan keményebb, mint a többiek: nyilvánvalóan a fent említett előforgó neutron aránya. 10 MEV-nál a neutron spektrum becslései jelentősen eltérnek. A spektrumban, amelyet Jendl-3.3 neutronokban fogadtak el, a 3.7 MEV alatti energiákkal, általában hiányoznak, vagyis Feltételezzük, hogy a lassú neutronok kibocsátását követően mindig meg kell osztani. A becsült EndF / B-VII.B2, a farok a viszonylag lassú neutronok tó, és a Maslovskaya becslés ezen farok, a maximális a régióban körülbelül 1 MeV is megnyilvánul. A 14 MeV spektrumában JendL-3.3, nincsenek neutronok alatti energiájú 5 MeV, de a valószínűsége kibocsátó neutronok energiákkal 6-8 MeV lényegesen magasabb, mint a két másik becsléseket. Endf / B-VII.B2 spektrumok és Maslovsky a 7 MEV felett közel vannak, de a Maslovsky Spectrumban van egy hosszú, lassú neutronok. Valamilyen oknál fogva a lassú neutronok kibocsátása után sem reakció (N, 2N) vagy osztás nem fordul elő. Valószínűség / MEV 9.0EEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEEE ENDF / B-VII; 6 MEV ENDF / B-VII; 10 MEV ENDF / B-VII; 14 MEV Jendl-3.3; 14 MeV Maslov;
18. ábra. 17 Hasonlítsa össze a reakció neutron spektrum (N, 2N) becsléseit két kezdeti energiára 10 és 14 meV. A becslések különbségei nagyon nagyok, különösen 14 MEV. Az eltérések mutatják a diszfunkcionális helyzetet a spektrum becslésével, és a különböző csatornákon előforduló folyamatok keresztmetszeteit és különböző módon (Nem neutron foreronom és rendes párolgás, egy vagy két neutron kibocsátásának megosztása egy vagy másik módon). Mivel nincs jelentős különbség a teljes osztályszakasz becsléseiben, vannak kompenzáció a különböző reakció mechanizmusok hozzájárulásainak értékeléséhez. Spektrum (N, 2N) valószínűség / MEV 1.0E e l e l e e e l e l e l e l e l e l e l e l e l e l e l e l e l e l e l e l e l e l e l e l e ll e endf / b-vii; 10 MEV Endf / B-VII; 14 MEV JENDL-3.3; 10 MEV JENDL-3.3; 14 MEV MASLOV; 10 MEV MASLOV; 14 MeV 0.0e e e l e ll e l e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e m e ll e l e ll energiaterület, EV.17. A neutron spektrumok összehasonlítása a reakcióból (N, 2N). A helység világos, hogy az értékelés a spektrumok a folyamatos reakciók ENDF / B-VII.B2 bizonyos értelemben köztes és ez generál kísértésnek, hogy válasszon azt RosFond. Azonban a kompozit fájl további érvényesítésével, amelyben a szakaszok egy becslésből származnak, és a másiktól származó spektrumok előfordulhatnak. Mivel a szekciók úgy döntenek, hogy megszüntetik, akkor a spektrumokat az értékelésnek megfelelően kell meghozni. Megjegyezzük, hogy a spektrumok adatai ENDF / B-VII.B2 mutatja (szemben a másik kettő) a fájl formátumát MF \u003d 6, vagyis a A spektrumokat az energia és a szórási szög közötti összefüggéseket figyelembe véve. Ezt a korrelációt azonban a Kalbach-Mann félig empirikus szisztematikája egyszerűsíti. Amellett, hogy a neutronok spektrumok, a spektrumok a visszarúgás sejtmagok vannak leírva (nincs gyakorlati válasz), de a foton spektrumok kibocsátott folyamatos eljárások, nem ismertetnek. Ez az ilyen értékelés egyértelmű bizonysága, amely az értékelés felülvizsgálata során megszünteti, megszünteti. 5. A neutronreakciókban lévő fotonok születésének adatait, sem a Maslovsk becslést, sem a Jendl-3.3 értékelését, a fotonok kialakulására vonatkozó adatokat nem adják meg. A Jeff-3.1 tartalmaz adatokat az ENDF / B-VI (Stuart és Weston 1978 értékelése) által készített fotonok képződéséről. Az Endf / B-VII.B2-ben a gamma-sugárzással kapcsolatos felülvizsgált adatokkal a sugárzás rögzítésével. Ez a 18.
19 módon a becslések kiválasztása gyakorlatilag nem. Fontolja meg, hogy a meglévő értékes adatok alapuljanak. Teljes rugalmatlan szórás: mt \u003d 4. Mivel az értékelést Stewart és Weston, gerjesztés csak az első első szintje mérgezés egyedileg figyelembe venni, az átmenetek csak ezek között négy szint leírása a foton spektrumban. A folytonosság gerjesztése során kialakított fotonok spektrumát olyan fotonok folyamatos spektruma írja le, amelyet a Plutonium 1,09 MEV-multiplicitás felett elfogadott MT \u003d 4-nél, amely egyenlő nulla. Az a lehetőség, egy helyes leírását a foton spektrumok, amelyek nyitott kapcsolatban explicit leírása lényegesen nagyobb számú szint (28 ENDF / B-VII.B2, 25 Maslov, 25 Jendl- 3.3) nem bárhol valósul meg. Emittált fotonok a osztály: multiplicitás, hogy 1,09 MeV megfelel a becslés a gofmans 8; A spektrumokat magukat elfogadottak, mint a plutónium fenti 1,09 MeV multiplicitás hozott egyenlő nullával. A multiplicitás foton emissziós rögzítése során alább 1,09 MeV véletlenszerűen által elfogadott azonos spektrumot elfogadott, mint a plutónium-239 beállítása esetén a különbség reakció energiát. Fent 1,09 MeV egy keresztmetszete a kialakulását fotonok rugalmatlan kölcsönhatásokat (a fájl MF \u003d 13), és a normalizált spektrum (az MF \u003d 15 fájl) ugyanaz, mint a plutónium ENDF / B-VII.B2, a A felvétel és a spektrumainak szorzását a Gnash program kiszámítja. Minden más adat a fent leírtak szerint elfogadható, azaz ENDF / B-VI.7-ből. A Rosfondnak tartalmaznia kell adatokat az Endf / B- VII.B2-es fotonok kialakításáról. A további módosítások a fájl, és, különösen, abban az esetben a megoldást, hogy kapcsolja be az MF \u003d 6 fájlt, egy pontos kiszámítása fotonok képződött neutron reakciókat kell végezni. A következtetés alapján a fenti bemutatják, hogy a megfelelő, és így kombinált fájl Rosfondda a következőképpen. 1. Az MF \u003d 2 és az MF \u003d 3 fájlok a Maslov értékeléséből származnak. A megengedett rezonanciák területén, amint azt megjegyezték, egybeesik. 2. Az energia függését a neutronok az osztás összhangban hozott ENDF / B-VII.B2 helyett az értéket a termikus energiát, azaz Annak érdekében, hogy a megosztás teljes számának teljes száma egybeesett az ajánlott csoporttal a szabványérték szerint, hogy adatokat tartalmazzon a reakció keresztmetszeteire (NP) és (N, ALFA) az EAF-ről, csökkentse a rugalmas szórás keresztmetszetét, És az engedélyezett rezonanciák területén adjon meg egy teljes keresztmetszetet az összeggel (NP) és (N, ALFA). 4. A hőteljesítményben lévő divízió késleltetett neutronumai megegyeznek, és az energiafüggőség a Jeff értékelésével összhangban a Jeff késleltetett neutronok 8-csoport leírását is figyelembe veszik mint például az urán-235 és a relatív csoportcsoportok a Jeff Endf / B-VI szerint. 7, mat \u003d D. C. Hoffmann és M. M. Hjffmann, Ann. Fordulat. NUCL. Sci. 24, 151 (1974) 19
20 6. A szögletes eloszlások rugalmas szórt neutronok összhangban hozott ENDF / B-VII.B2 becslést, a fennmaradó szögletes eloszlások összhangban értékelését Maslov. 7. A pillanatnyi megosztási neutronok spektrumait és más reakciók folyamatos spektrumát a Maslov értékelésével összhangban veszik figyelembe. 8. Engedélyezze adatok kimenetei hasadási termékek összhangban R. Mills becslés (Jeff). 9. Az ENDF / B-VII.B2 szerinti neutron reakciókban lévő fotonok kialakulására vonatkozó adatok. Ajánlomás szerzője Nikolaev M.N. Fájltartalom 20.
21 92.3. Uranium-234 tartalom természetes keverékben% radioaktív. (T 1/2 \u003d 2,455 * 10 5 év). Torium-230 alfa-bomlás (t 1/2 \u003d 7,54 * 10 4 év). A modern könyvtárak a következő adatértékeléseket tartalmazzák az urán-233-ra. Alapítvány-2.2 Értékelés T.Ohsawa, M.Noue, T.Nfkagawa, 1987 Endf / B-VII.B2 - Young, Shadwick, Jendl-3.3 értékelése T.WaTanabe, 1987 Jeff-3.1 Maslov értékelése, az értékelések szerint Az Endf / B-VII. B2 és Jeff-3.1 A határ a régió megengedett rezonanciák tartalmazó 118 rezonanciák és egy társult állapot egyenlő 1500EV. A rezonanciák pozíciói pontosan ugyanazok. A rezonanciák szélessége azonban eltérő. Az Endf / B-VII.B2-ben megfelelnek a Muhabhab-84-nek; A Maslova későbbi értékelést használ Jendl-3.2-től. Ábrán. Az 1. ábra mutatja a rezonanciák számának növekvő mennyiségét, az 1. ábrán. 2 A csökkentett neutronszélesség összege. A grafikonokból arra a következtetésre juthatunk, hogy a rezonanciák felett 900 EV részét kihagyják, de a kimaradt rezonanciák kis szélességűek, és az átutalások nem befolyásolhatják jelentősen a számított keresztmetszeteket. A rezonanciák száma, EV.1. A summa rezonanciáinak növekvő összege<Гn0> "Endf / B-VII olajok energiája, EV 2. ábra. A csökkentett neutron shirin 21
22 a 2. ábrából. 2 Látható, hogy az értékelést a Maslov neutron szélességű elfogadott kisebb, mint a ENDF / B-VII.B2 (mintegy 12%). Sugárzási szélességek, éppen ellenkezőleg, átlagosan 45% -kal. A tömítési szélességek gyakorlatilag egybeesnek. Mindkét becslésekben vannak olyan területek, amelyek az S-, P- és D-hullám paraméterei által leírt megoldatlan rezonanciák vannak. Maslov értékelésében ezek a paraméterek nagymértékben eltérnek az energiával, leírva a részek bruttó szerkezetét. Az eredmény látható az 1. ábrán látható. A 3. és 4. ábrán látható, amely összehasonlítja a megengedett rezonanciák térségének és megosztottságának szakaszát. 1.00E E + 00 Maslov, Capture Endf / B-VII, MURADYAN-99 CAPTURE szakasz, Barn 1.00e e e e e e e e e e e ll e 07 Energia, EV.3. 1.00E E + 00 Reizure keresztmetszet, pajta 1.00E E-02 JAMES-77 MEDOUS-78 OILS, 1.00E-03 ENDF / B-VII. Szekció szakasz. A lefoglalás Maslov részének értékelésében a Muradhaan egyetlen eredménye indokolt. A Maslov értékelésében tükröződik, az alosztály szerkezete tükrözi James eredményeit. Következtetés Rosfondban ajánlott a Maslov értékelését Jeff-3.1-től. SPECTRA 8 A késleltetési csoportok csoportját urán-235-nek kell tekinteni. Kimenetek 22.
23 urán-234 Division termékeket tartalmazza ENDF / B-VI (Ingland és Reader 1989) és Jeff-3.1 (Mills, 2005). Természetesen vegye be a legutóbbi minősítést. A keresztmetszet a fő reakciók a szerves spektrumokat adjuk meg az alábbi táblázatban Összesen elasztikus inlastic (n, 2n) (N, F) (N, γ) eV rezonanciaintegrál spektrumát Division 235 U MeV. A szerző a következtetést nikolaev mn A Rosfund fájl tartalma 92- U-234 remake! MF \u003d 1 Általános és speciális információk nuklidspecifikus mt \u003d 451 fejlécben MT \u003d 452 Összesen átlagos száma neutronok osztály MT \u003d 458 Energower kiadása során szétválás MF \u003d 2 Medál paraméterek MT \u003d 151 § rezonáns paraméterek MF \u003d 3 elvékonyodó szakaszok MT \u003d 1 Teljes keresztmetszet MT \u003d 2 rugalmas szórás MT \u003d 4 Teljes keresztmetszet a rugalmatlan szóródás MT \u003d 16 Reakció (N, 2N) 92- U-233 MT \u003d 17 reakció (N, 3N) 92- U-232 mt \u003d 18 Division folyamatok MT \u003d 19 Division (első esély) MT \u003d 20 divízió (második esély) - reakció (N, NF) - U- MT \u003d 21 osztály (harmadik esély) - reakció (N, 2NF) - U- MT \u003d rugalmatlan szórás A diszkrét szintek gerjesztése Mt \u003d 91 hiányos szétszóródás a folytonossági szintek gerjesztésével Mt \u003d 102 sugárzás rögzítés: reakció (N, gamma) 92- U-235 mf \u003d 4 szögletes disztribúciók másodlagos neutronok MT \u003d 2 rugalmas szórás MT \u003d 16 Reakció (N, 2N) 92- U-233 MT \u003d 17 reakció (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 18 Az MT \u003d 20 osztály (második esély) - reakció (N, NF) - U- MT \u003d 21 divízió (terc) Il esély) - reakció (N, 2NF) - U-MT \u003d rugalmatlan szórás a diszkrét szint gerjesztésével 23
24 MT \u003d 91 rugalmatlan szórás a folytonossági szintek gerjesztésével MF \u003d 5 másodlagos neutronok energiaeloszlása \u200b\u200bMT \u003d 16 reakció (N, 2N) 92- U-233 MT \u003d 17 reakció (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 18 Minden folyamat divízió mt \u003d 19 divízió (első esély) mt \u003d 20 divízió (második esély) - reakció (N, NF) - U-MT \u003d 21 Division (harmadik esély) - reakció (N, 2NF) - U- MT \u003d 91 rugalmatlan szétszóródás az MT \u003d 455 folytonos szintjének gerjesztésével, a csoportok aránya és az MT \u003d 16 késleltetési neutronok és az MT \u003d 16 Raadionuklidok (N, 2N) -233 MT \u003d 17 reakciót (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 102 Sugárzás Capture: Reaction (N, gamma) 92- U-235 MT \u003d 457 adatok radioaktív Demolution 24
25 92.4.uran Általános jellemzők 1.1. Z \u003d a \u003d ± aw \u003d ± tartalom a természetes keverékben: 0,72% -os; %% 1.5. Neutron reakciók listája 9 MT reakció Q, MEV e küszöbérték., MEV mag-termék *) 234 U 16 (N, 2N) (N, 3N) U 37 (N, 4N) U 19 (N, F 1) FP + N + γ 20 (N, NF 2) FP + N + γ 21 (N, 2NF 3) FP + N + γ 38 (N, 3NF 4) FP + N + γ 102 (N, γ) u 103 (N, P) PA 107 (N, α) th 1.6. Radioaktivitás: Félélet: 7.038 * 10 8 éves. Az alfa-bomlás valószínűsége: a spontán megosztás valószínűsége: 2 * 10-8 A bomlási energia Q α \u003d 4,678 MEV; Q sf \u003d rezonáns terület: (MF \u003d 2) 2.1. A megengedett rezonanciák területe A vizsgált energia régióban lévő 9-es régió általános jellemzői is lehetségesek és más reakciók a töltött részecskékről (N, D), (N, T), (N) , 3), stb. - beleértve az exo-energiát, - (N, 2α), (N, Na), - amelynek keresztmetszete azonban nem nagyon kicsi és az értékelt adatfájlban. 25.
26 spin és paritás a cél nucleus: 7/2 - sugara szórás: R \u003d 0,9602 * CM nem függ az energia. Ezt csak a potenciális akadály és szórási fázisok permeabilitásának kiszámításához használják. Rezonáns képlet: Raikha Mura. A számítás a szórási anizotrópia szerinti rezonáns paraméterek nem biztosított száma orbitális pillanatok egy (ez L \u003d 0, azaz csak az S-rezonanciákat tekinteni) száma rezonancia rendszerek különböző forog J: két (j \u003d 3 és J \u003d 4) A megengedett rezonanciák területének határai: 10-5 EV-től 2250EV-ig a felülvizsgált rezonanciák száma 3193; Ezek közül a 14 a neutronköteg energia alatt, és 9 a megengedett rezonanciák területének határán. A J \u003d 3 rezonanciák száma 1449; Ezek közül 1433 a területen 0 és 2250 EV között. A J \u003d 4 rezonanciák száma 1744; Ezek közül 1732 a régióban 0 és 2250 EV között Az alábbi értékelési tételek tartalmazzák az URANANA-235 HEARF / B-VI felülvizsgálatából származó adatfájl fejlécében megadott rezonancia paraméterek értékelésének leírását az Endf / B-VI felülvizsgálatból Könyvtár 5. Ez az értékelés az OK-RJ Laboratóriumban l. Lily és mások. 1997-ben elfogadták az URF / B-VI-től (Rev.5) közötti becsült neutronadat-adatainak valamennyi könyvtárában. Engedélyezve van az Endf / B- VII.B2 könyvtárban. A rezonáns paraméterek értékelését a legkevésbé négyzetek végeztük, mind a neutron keresztmetszetek differenciálméréseinek eredményeivel, mind az integrált kísérletek. A bemeneti paraméterek használt hőszakaszokat (megosztottság, rögzítési és rugalmas szórás) és Westcotta G-tényezők az ENDF / B-6 10 NETRON szabványfájlból, valamint a K1 faktorból, értékelte Hardy 11. 1. táblázat Ezek a paraméterek a szerelés eredményeként Csak a differenciálkísérletek eredményei között, majd figyelembe véve az integrált adatokat a Sammy program bemeneti adataival összehasonlítjuk. A felsorolt \u200b\u200bparaméterek szerinti kiigazítás következtében kapott ν értéke a Division keresztmetszet 2. táblázatában és a Sammy program által a szomszédos rezonáns paraméterekkel kapott rögzítéshez képest a közvetlen mérések eredményeihez képest 10 A. Carlson, WP Poenitz, G.M. Hale et al. "Az Endf / B-6 neutron keresztmetszeti mérési szabványok," Nemzeti Szabványügyi és Technológiai Intézet Nistir (1993) 11 J. Hardy, Brookhaven Nemzeti Laboratórium, Jelentés BNL-NCS (1979) Sec. B.1. 26.
27 1. táblázat Hőparaméterek. Paraméter bemeneti érték csak a diff. Ez a szakasz a szétválás ± részén elfoglalása 98,96 ± szórási keresztmetszete 15,46 ± g f ± g egy ± g γ k ± szerelvényt az diff. és az INTEGRA. 2. táblázat 2. Az integrálok becsült és kísérleti értékei az elosztási szakasz (Barn * EV) energiák területén, a vágásokra vonatkozó bizonyítékok. Kísérleti adatok a Shark88 Weston84 Weston 3. táblázat paramétereihez. Becsült és kísérleti értékek a Seizure keresztmetszet (Barne * EV) energiák területéről, EV-számítás vágással. Kísérleti adatok a DesussSure67 Perez paraméterek rezonáns megosztása és a becsült rezonáns paraméterek szerint kiszámított beépítési integrálások egyenlő, illetve, a pajták és a pajták, amelyek 27
28 Alpha nagysága egyenlő 0,509, ami teljesen összhangban van az adatok az integrál kísérletek. A rezonáns paraméterek értékelésében figyelembe vették a következő differenciálási kísérletek adatait. 1. Kísérletek Harvey88 egy 18 méteres Spelsio-adatbázison áthaladva az atomok vastagságával, 77K-ra (0,4-68 EV). 2. Harvey88 Az Orela-gyorsító kísérletei egy 80 méteres pisztolyos adatbázisban, az atomok vastagságával / születéssel, 77K-ra hűtve (4-2250 EV). 3. Harvey88 kísérletek az Orela-gyorsítóra egy 80 méteres pisztolyos adatbázisban az atomok vastagságával / születéssel, 77K-ra hűtött (4-2250 EV). 4. A Schark88 divízió szakaszának mérése az RPI gyorsítón 8,4 m (0,02 és 20 ev között). 5. A divízió szakaszainak mérései és a DesussSure67 az Orela-gyorsítóban 25,2 m (0,02-2250 EV). 6. A szétválasztás szakaszainak mérése és a Perez73 elfogása az orela gyorsítónál a 39 m-es spanway (0,01 és 100 EV) között. 7. A GWIN84 Division szakasz mérése az Orela-gyorsítóban 25,6 m (0,01 és 20 ev között). 8. kísérletek SPENCER84 az áthaladó egy ORELA gyorsító egy 18 méteres span bázis egy mintáját atom / született vastagsága (0,01 és 1,0 eV). 9. A méréseket a szétválás részén WageMans88 a Gelina gyorsító egy 18 méteres spelfious bázis (a 1,0 eV) 10. A méréseket a felszívódás szakaszok és osztály GWIN96 a ORELA gyorsító (0,01-4 eV). 11. A Weston84 osztály szakaszának mérése az Orela Acceleratornál 18,9 méteres spennyterületen (14-2250 EV). 12. Az η Wartena87 értékének mérése a 8 méteres pangóalapon (1,0 ev. 13. mért érték η Weigmann90 egy mechanikus megszakító (a 0,15 eV) 14. mért Weston92 Division szakasz egy ORELA gyorsítószelep 86,5 méter spelfious bázist (100 és 2000 eV). 15. A méréseket a Moxon92 Division részben a ORELA gyorsító (0,01 és 50 eV) hivatkozások A használt kísérleti munkát. Index Link Harvey88 J.a. Harvey, N.W. Hill, f.g. Perey és munkatársai, a tudomány és a technológia nukleáris adatait, Proc. Int. Conf. 1988. június 30., mito, Japán. (Saikon Publishing, 1988) p. 115 Schark88 R.A. Schrack, "A 235U (N, F) reakció mérése a termálról 1 kEV-re," a tudomány és a technológia nukleáris adatait, Proc. Int. Conf. Május 30., Június 3, Mito, Japán (Saikon Publishing, 1988) p. 101 Desaussure67 G. de Saussure, R. Gwin, L.W. Weston, és R.W. Inklesse, "A neutronsömörök egyidejű mérései és a SROSS STECE 235U-ra a 0-tól származó incidens neutron energiájához. 04 EV - 3 KEV, "Oak Ridge Nemzeti Laboratóriumi Jelentés Ornl / TM-1804 (1967) Perez73 R.b. Perez, G. de Saussure, és pl. Ezüst, nucl.sci. Eng. 52, 46 (1973) 28
29 Gwin84 R. Gwin, R.R. Spencer, R.W. Ingle, J.H. Todd, és s.w. Scoles, nuc.sci.eng. 88, 37 (1984) Spencer84 R.r. Spencer, J.A. Harvey, N.W. Hill, és L. Weston, NuCl.sci.eng. 96, 318 (1987) Wagemans88 C. Wagemans, P. Schillebeeckx, A.j. Deruyter és R. Barthelemy, "a 233U és 239PU-hoz" subthermális hasítási keresztmetszeti mérések, "A tudomány és a technológia nukleáris adatait, Proc. Int. Conf. Május 30.-június 3, Mito, Japán (Saikon Publishing, 1988) p. 91 Gwin96 R. Gwin, hogy közzé kell tenni a nukleáris tudománymérnöki Weston84 L.W. Weston és J.H. Todd, nucl.sci.eng. 88, 567 (1984) Wartena87 J.A. Wartena, H. Weigmann és C. Burkholz, Jelentés IAEA TECDOC 491 (1987) P.123 Weigmann90 H. Weigmann, P. Geltenbort, B. Keck, K. Shrenckenbach, és J.A. Wartena, a reaktorok fizikája, Proc. Int. Conf., Marseille, 1990, vol.1 (1990) p. 133 Weston92 L.W. Weston és J.H. Todd, nucl.sci.eng. 111, 415 (1992) MOXON92 M.C. Moxon, J.A. Harvey, és n.w. Hill, Private Communication, Oak Ridge Nemzeti Laboratórium (1992) A megengedett rezonancia paraméterek értékelésének eredménye Megjegyzés Először is 1985-ben ugyanazt az értékelési csoportokat ugyanazon a Sammy program használatával azonos kísérleti adatok alapján értékelték Az urán-235 megengedett rezonanciáinak paraméterei ugyanabban az energia régióban 12. Azonban abban az időben azonban a korlátozott számítógépes képességek miatt a vizsgált energiát 5 időközönként meg kellett szakítani. Az értékelés eredményeit az ENDF / B-VI könyvtárba vitték. 2, az Alap-2 könyvtárban és sok más becsült könyvtárban. Ábrán. 1 Az 1985-es és 1997-es becslések alapján kiszámított multigroup szakaszok összehasonlítása. A grafikonok tartalmazzák az eltérése az szakaszok által kiszámított ENDF / B-VI (Rev.5) a keresztmetszetek által kiszámított ENDF / B-VI (Rev.2) a százalékos aránya EndF / B-VI (Rev.5 / Rev.2) Capture,% hasadás,% ALFA,% ENDF / B-VI (Rev.5 / Rev.2) Capture,% hasadion,% ALFA,% eltérés,% eltérés,%, 5,5 10,5 15,5 energia, EV ábra az 1A Energia, eV ábra. 1b 12 Nmlarson, ORNL / TM-9719 / R1, (1985) 29
30 vita,% Endf / B-VI (Rev.5 / Rev.2) Hasadás,% Capture.% ALFA,% energia, ENDF / B-VI (Rev.5 / Rev.2) Fésüldés,% Capture.% ALFA,% energia, bizonyíték,% 1b. Ábra 1. ábra. Amint látható, az átértékelés hatása nagyon jelentősnek bizonyult: a lefoglalás keresztmetszete és a divízió keresztmetszetének hozzáállása jelentősen nőtt. Azt kell mondani, hogy ez a növekedés élesen csökkenti a becsült kísérleti eltéréseket a nagymértékben dúsított urán vizes oldatainak kritikájában, amely nem szignifikáns szintet biztosít. Az értékelés szerzői által a becsült adatok ilyen nagy változásának oka nem tisztázott. Az ENDF / B-VI (Rev.2) adatfájljának fejlécében (Rev.2), meg kell jegyezni, hogy nem minden rezonancia megengedett 110 EV felett. Az ENDF / B-VI (Rev.5) és tovább késői változatok Endf / B könyvtárak, ez a foglalás nem tartalmazza (lásd a fenti részt). Ezért érdekes, hogy fontolja meg, hogy a legutóbbi becslésben foglalt rezonanciák mennyisége. Ábrán. A 2. ábra a J \u003d 3 és J \u003d 4-es szintek sűrűségének energiafüggését mutatja. A szint sűrűségét az ozonánok 100 EV számú rezonanciák számában fejezzük ki 100 ev n (j \u003d 3) n (j \u003d 4) n negati, eV.2. , az energia növekedésével 1000 eV-ig a monoton szinten lebegnek, kétszer csökken. Aztán körülbelül másfélszer fel kell ugrani, és ismét egy monoton visszaesés az előző szintre 2000 EV-re. Ezzel az energiával a szint sűrűsége ismét az eredeti értékre ugrik, majd a következő csökkenés, ezúttal igen 30
98. A kaliforniai izotópok neutronrészeinek fő érdeklődését egy 5 CF működtetéssel társították, mint a különböző területeken használt kompakt neutronforrás. Ezzel a forrással
53.Yode Megjegyzés minőségének értékelésére vonatkozó adatok osztály fragmentumok Tekintettel arra, hogy a nehéz jódizotópokból fontos részlege termékek, teszünk általános észrevételeket prioritások a minőségi adatokat. A legtöbb
32. A természetes germánium termékei 5 izotópot tartalmaznak: 70 GE, 72 GE, 73 GE, 73 GE és 76 GE (az utolsó gyengén radioaktív). Ezenkívül már három hosszú élettartamú radioizotóp van: 78 GE, 79 GE és 71 GE. Stabil
12. A magnézium magnézium nem rendelkezik hosszú élettartamú radioaktív izotópokkal. Három stabil izotóp esetében vannak becslések a V.Hatchya és a T.ASoni (1987) a Jendl-3.2 alapítványban elfogadott. 21-ben Shibata bemutatta ezeket a becslésekhez
45.Rodiy 45.1. Rhodium-99 radioaktív (t 1/2 \u003d 16,1 nap.). A rögzítő orbitális elektron stabil ruténium-99-re változik. A reaktorokban a 102 pd reakció következtében jelentéktelen mennyiségben alakítható ki
14. Szilícium általános megjegyzések. A természetes szilícium három stabil izotopot tartalmaz a következő atomi koncentrációkban: 28 SI 92,23%; 29 Si 4,67%; 30 SI - 3,10%. Ezenkívül van egy béta-aktív izotóp
37.Rubidia 37.1. Rubidium-83 radioaktív (t 1/2 \u003d 86.2 nap.). A rögzítő orbitális elektron stabil kripton-83-ra változik. A 85 RB (N, 3N) képződés lehetséges reakciói; 85 Rb (N, 2N) 84 RB (N, 2N); 84.
55. A neutron-adatoknak az összes cézium-izotópra vonatkozó cézium megfontolása V.G. PRonyaev. Azt is kiadottak ajánlásokat az értékelt adatfájlok Rosfundba való felvételére. Helyettesítési jegyzetek
35. BROM 35.1. BROMO-79 tartalma 50,69% természetes keverékben. 235 U 2,5 * 10-7. 239 PU 8.6 * 10-4. Két fokozatot használnak a modern becsült könyvtárakban :: Értékelés
30. Cink alapokra 2.2 tartalmaz egy adatfájlt természetes cink (Nikolaev, Rabody, 1989) a feladatok számítási neutron transzfer. Adatok minden stabil izotóp (Nikolaev, 1989) és a Grudzevich adatai,
18. Argon az alap-2.2 adatait tartalmazza a neutron szakaszain stabil és radioaktív argon izotópok EAF-3, valamint egy komplett adathalmazt adatok természetes argon (HOWERTON 1983 értékelése, a ENDL-84).
33. Arsenic 33.1. Arsenic-71 radioaktív (t 1/2 \u003d 65.28CH). A rögzítő orbitális elektron germánium-71-re fordul, amely ugyanúgy szétesik (t 1/2 \u003d 11,43 nap) stabil gallium-71-ben. A reaktorokban
51. Az összes antimon-izotópra vonatkozó neutronadatok állapotának ellensúlyozása V.G. PRonyaev. Azt is kiadottak ajánlásokat az értékelt adatfájlok Rosfundba való felvételére. Helyettesítési jegyzetek
49.ind 49.1. Indium-111 radioaktív (t 1/2 \u003d 2,8047 nap). Az orbitális elektronok tapasztalt lefoglalása stabil kadmium-111-re változik. A reaktorokban jelentéktelen mennyiségben keletkezhet
50. Ón, aki rendelkezik a protonok mágikus számával (50), az ónnak a legnagyobb számú stabil izotópja van (10). A több MEV alatti energiájú szakaszok modell leírásának nehézsége az alacsony sűrűség miatt következik be
20. Kalcium Alapítvány-2.2 A teljes adatkészlet csak természetes kalciumra vonatkozik. Stabil és radioaktív izotópok esetében az ISAF neutronrészeinek becslései 3 Az ENDF / B-VII csak adatokat tartalmaz
5. Fájl 5. A másodlagos neutronok energiaeloszlása \u200b\u200b1 5.1. Általános leírás Az 5-ös fájl tartalmaz adatokat a normalizált disztribúciókként bemutatott másodlagos neutronok energiaelosztására
9.Kali az Alapban - 2.2 A teljes adatfájl csak a természetes kálium (H.Nakamura, 987) található. A stabil és hosszú élettartamú izotópok esetében az EAF-3 ENDF / B-VII-ben a természetes adatokat tartalmazza
9. Fluor fluorin nem rendelkezik hosszú élettartamú radioaktív izotópokkal. A Rosfond tartalmaz egy stabil izotópra vonatkozó adatokat 19 F. 9.1. Fluor-19 könyvtárakban -viib2, Jeff-3.1 és Alapítvány-2.2
79. arany 79.1. Arany-194 radioaktív (t 1/2 \u003d 38,0 h.). Szétesik egy orbitális elektronot egy stabil platina-194-re. Lehetséges útvonalak Oktatás a reaktorban - hármas reakció 197 AU (N, 2N)
75. Renius 77.0 Általános megjegyzések Ez a rész az Rhenium: két stabil és hét radioaktív izotópok leírása leírja, több mint napi felezési idővel. 75.1. Rhenium-182. Radioaktív. HighGuaying az orbitális lefoglalás
52. Tellur 52.1. Tellur-118 felezési idő: (6 ± 2) nap. TEMPECK módok: E - 100%. A főállapot költsége: 0 +. Jeff-3.1 / A \u003d EAF-2003 Nem teljes pontszám 2003-as fájl az aktiválási könyvtárhoz, alapulva
16. Sorozat Rosfondban bemutatta az összes 4 stabil kén izotópra és a radioaktív kén-35 16.1. Sera-32 tartalom a 92% -os természetes keverékben - a fő izotóp. Minden modern könyvtárban
71.Tuttions 71.1. Lutetia-169 radioaktív (t 1/2 \u003d 1,42 nap). Az orbitális elektronok lefoglalásának tesztelése yutterbium-169-re fordul, ami viszont ugyanúgy fordul (t 1/2 \u003d 32,026 nap).
80. Mercury 80.0. Általános megjegyzések az Alapítványi könyvtárban 2.2 Minden neutron-adat 13 stabil és hosszú élettartamú higany izotópokból főként az EAF-3 könyvtárból készült. Teljes neutron adatfájlok
76. Osmis a RosFonde kellene adni teljes készlet neutron adatok 7 stabil izotópok Osmia és adatok keresztmetszetei neutron reakciók 5 hosszú élettartamú radioaktív izotópok. Sajnálatos módon,
Half-Life: (2,43 ± 0,05) nap. TEMPECK módok: E - 100%. A főállapot költsége: 0 +. 56. Barium 56.1. Barium-128 Jeff-3.1 / részmunkaidős 2003. évi Fájl az aktiváló könyvtárhoz
34. SELENIUM 34.1. Szelén-72 radioaktív (t 1/2 \u003d 8,4 nap.) Tesztelése egy orbitális elektronbefogás csap át arzén-72, és a kibocsátó pozitron (T 1/2 \u003d 26 óra.) Ahhoz, hogy Németország-72. Jelentéktelen gyűrűkben
67.golsium Természetes Golmia csak egy izotópot tartalmaz - 165, de. Ezenkívül van egy nagyon hosszú élettartamú neutronhiányos izotóp - 165, de (4570 év) és egy neutronmentes - 165, de (26,8 óra),
4. Berillery a könyvtárban Rosfond tartalmaz adatokat három berillium izotópok: radioaktív 7 ve (53,29 nap), a stabil 9 ve és a radioaktív 10 ve. 4.1. Beryllium-7 radioaktív. T 1/2 \u003d 53.12 d. Elfog
91. A Protectiniya Prosztactionnak öt hosszú élettartamú izotópja van, amelyekre a Rosfund Könyvtárban szerepelnek. 91.1. Protactinium-229 radioaktív (t 1/2 \u003d 1,5 nap). Tesztelés
82. Vezető Rosfondban tartalmazott adatokat mind a 4 stabil és 4 hosszú élettartamú radioaktív izotópok számára. 82.1. Lead-202 radioaktív. (T 1/2 \u003d 5,25 * 10 4 év). Orbital Electron rögzítésével
48. Kadmium 48.0. Általános megjegyzések a Rosfond könyvtárhoz, amelyhez 8 stabil és 4 hosszú élettartamú kadmium izotópok kiválasztásához szükséges. Tekintsük az adatértékelés eredményeit
1 3. Fájl 3. Reakciós keresztmetszetek 3.1. A 3. fájlban szereplő általános leírás mutatja az ENERGIA ENERGIA FORMÁNYA FORMÁTÁSÁT, ahol E az EV-ben lévő incidens részecske (EV) energiája Laboratóriumi rendszer. Képviselik
68. Az erbium természetes erbium hat izotópot tartalmaz. Az 1. táblázat az egyes izotópok hozzájárulását természetes keverékbe adja. 1. táblázat Természetes Erbia összetétele,% ISOTOPE% ER-162 0,139 ER-164 1.601 ER-166 33.503
70.Teterbium Természetes Intrbium 7 stabil izotópok: 168 YB, 170 YB, 171 YB, 172 YB, 173 YB, 174 YB, 176 Yb és három kellően hosszú élettartamú radioaktív izotópok: 166 YB, 169 YB, 175 Yb. Sem
5. BOR 5.1. Bor-10 tartalom természetes keverékben: 19,8 ± 0,3%. A főállapot: 3 +. 1. A 10 B (N, α) (MT \u003d 107) és 10 b (N, αγ 1) (MT \u003d 801) reakciófájlokat a mérések során szabványként használják
27. Cobalt az Alapítvány-2.2-ben a becslést T.Aoki, T.ASami, 1982. A radionuklidok esetében az EAF-3 értékelést elfogadták. VII fogadta el A.Smith, G. Desaussure, 1989 -3.3, értékelését tartalmazza T.watanabe 1994 Jeff-3.1
88.radia 88.0. Általános megjegyzések A 88 elem 1898-ban nyitva áll Curie házastársaiban, az urán gyümölcs, gyanta megtévesztés és posura nevében ismert ásványi anyagban. Már az első munka során már világossá vált
62. Szamáriánus 11 stabil és hosszú élettartamú szamaria izotópok, amelyek közül 7 természetben megmaradt. Két radioaktív izotóp (151 sm és 153 sm) alakul ki a nehéz magok megosztása eredményeként. Mint
23. A vanádium természetes vanádium két V-5 izotopot tartalmaz (gyenge aktivitású izotóp, amelynek tartalma 25%) és V-51. Így a természetes vanádium szinte teljesen egy izotópból áll. Két több radioizotóp
69.Tulliy Toolly csak egy stabil izotóp - 169 TM és 6. radioaktív felezési ideje több, mint egy nap: 3 neutron-hiány (165 TM, 167 TM, 168 TM) és három neutron-alakú (170 TM,
72. Gafny 72.0. A Gapny általános megjegyzései 6 stabil izotópot tartalmaznak: 174 HF, 176 HF, 177 HF, 178 HF, 179 HF, 180 HF. Kettőnek hosszú élettartamú izomerjei vannak (és második). Ez 178 HF N (T1 / 2 \u003d 31G.) És 179
93. Neptunes A Thorium-232, az Uranus-235 és az Urana-238 és az egyik mesterséges radioaktív sorozat a Neptune-237 család. A "mesterséges" mellett ez a család megkülönböztethető
1 4. Fájl 4. A másodlagos neutronok sarokeloszlása \u200b\u200b4.1. A 4. fájl általános leírása tartalmazza a másodlagos neutronok szögelosztásainak ábrázolását. Ezt csak neutron reakciókra, reakciókra használják
KIZSGÁLATOK.0 Általános megjegyzések a Rosfond könyvtárhoz, amely a neutronadatok kiválasztásához szükséges 10 stabil és hosszú élettartamú adagolású izotópokhoz. Úgy tűnt, megfelelőnek bizonyult az adatok engedélyezéséhez
3. Hauser-Feshbach elméletét. A Hauser és a Feshbakh után az összetett folyamatok keresztmetszetét az átlagos szélességen keresztül fejezzük ki. A Brete-Wigner formalizmusból fogunk folytatni. Az S-mátrix elemére, ha van egy egyenes
95. American 95.0. Általános megjegyzések A klasszikus séma az Americium megszerzéséhez: 239 94 PU + 1 0N (γ) 240 94pu + 1 0n (γ, β) 241 95AM. Az amerikaiak fém ezüstfehér színű, drig és porozás.
6. Szén Általános megjegyzések. A természetes szén két stabil izotópot tartalmaz a következő atomi koncentrációkban: 12 98,89%; 13 s 1,11%. Van egy nagyon hosszú élettartam (t 1/2 \u003d 5730 y) izotóp 14c,
2. Hélium 4 Nem. A könyvtárban a Rowfond két hélium izotópra vonatkozó adatokat tartalmaz, amelyek nem és 2.1. Hélium-3 1. A modern könyvtárak megjegyzései három független neutronadatbecslést tartalmaznak a hélium-3-hoz,
54.xenon 54.0 Általános megjegyzések 14 stabil és hosszú élettartamú izotópok és izomerek a Samaria, amelyből 9 természetben megmaradt. A fennmaradó öt négyből hosszú élettartamú izomerek. Egészen
64. Gadolini 64,0 Általános megjegyzések a Rosfond könyvtár kell választania neutron adatokat 12 stabil és hosszú élettartamú izotópokat a gadoline. Az összes izotóp adatai a könyvtárban található.
77. Iridium 77.0 Általános megjegyzések Ez a rész leírja: két stabil és hét radioaktív izotóm az irídium egy félidős időszaknál több mint egy nap. 77.1. Iridium-188. Radioaktív. Az orbitális lefoglalás tesztelése
7. A rozsundi transzomok két stabil nitrogén izotópra vonatkoznak: N-14 (99,634%) és N-15 (0,366%). A nitrogén radioaktív izotópok nincs nitrogénje. A nemi adatok elemzésének folyamatában az alkalmazott munka során
1 12. 12. Fájl 12. A fotonképződés és az átmeneti valószínűségi fájl többszörösei alkalmazhatók a fotonképződések vagy a pluralitáson keresztül,
Neutron nukleáris reakciók Neutron nukleáris reakciók Nukleáris reakció Ez a folyamat és a magok kölcsönhatásának eredménye különböző nukleáris részecskékkel (alfa, béta részecskék, protonok, neutronok, gamma kvantika
36.kripton 36.1. A természetes keverékben lévő Crypton-78 tartalom 0,35%. 1982-es értékelés az Endf / B-V szakemberek csoportjával. Hibaanyagok. A Nemzetközi Termékadatkönyvtár értékelése
73. A Rosfond-ban való tantálnak 2 természetes és 4 hosszú élettartamú radioaktív izotópaira kell adni. A Tantalum két természetes izotópja közül csak 181 stabil.
89.AKTINIUM 89.0. Általános megjegyzések Csak egy oka van annak, hogy a cselekvés 89 eleme sokan ma érdekel. Ez az elem, mint Lanthán, volt egy nagy családi család foglya,
13. Az alumínium természetes alumínium egy izotópot tartalmaz 27 al. Van egy hosszú élettartamú izotóp 26 AL, az adatok, amelyekre a Rosfund Könyvtárban is bemutatásra kerül. 13.1. Alumínium-26 radioaktív.
Az egyik fő skandináv istenének tiszteletére hívott elem megmentheti az emberiséget az energiaválságból, amely a közeljövőben megfelel.
1815-ben a híres svéd kémikus Jans Jacob Burtsellius kijelentette egy új elem megnyitását, amelyet Thorie-t hívott a Tóra, a Boga-Rubli és a Legfelsőbb Skandináv Isten Istenének Fia tiszteletére. 1825-ben azonban felfedezték, hogy a felfedezés hiba volt. Mindazonáltal a név hasznos volt - a Bercelius új elemet adott, hogy 1828-ban felfedezte az egyik norvég ásványi anyagok egyikében (most ez az ásványi) Ez az elem nagy jövőben lehet, ahol képes lesz szerepelni az atomenergia-iparban, amely nem rosszabb a fő nukleáris üzemanyag - uránság fontosságához.
A bomba rokonai
Az atomenergia, amely jelenleg kivetett annyira reményeket, a mellékág a katonai programok, fő célkitűzéseit, amelyek létrehozását atomfegyver (és egy kicsit később reaktorok tengeralattjárók). A bombák előállítására szolgáló nukleáris anyagként három lehetséges lehetőség közül választhat: urán-235, plutónium-239 vagy urán-233.
Az urán-235 természetes uránban van kis mennyiség - Összesen 0,7% (a fennmaradó 99,3% az izotóp 238), és ki kell osztani, és ez egy drága és összetett folyamat. A plutónium-239 nem létezik a természetben, akkor tovább kell fejleszteni, sugározzuk urán-238 neutront a reaktorban, majd kiemelve azt a besugárzott urán. Ugyanígy az urán-233 a tórium-232 neutronok besugárzásával nyerhető.
Az 1940-es években első két módszert valósítottak meg, de úgy döntöttek, hogy nem a harmadik fizikával foglalkoznak. A tény az, hogy a folyamat a besugárzás tórium-232, amellett, hogy hasznos urán-233, van is egy káros adalékszer - urán-232 egy felezési ideje 74, a lánc a bomlások az, amelynek eredményeként a Tallina-208 megjelenése. Ez az izotóp nagy energiájú (kemény) gamma-kvantát bocsát ki, hogy megvédje, hogy melyik vastag ólomlemezekre van szükség. Ezenkívül a merev gamma sugárzás kijelzi az elektronikus láncok ellenőrzését, amelyek nélkül lehetetlen a fegyver kialakításában.
Tóriumciklus
Mindazonáltal Toria nem felejtette el. Vissza a 1940-es, Enrico Fermi javasolt hogy plutónium a gyors neutronok reaktorokban (ez hatékonyabb, mint a termikus), ami a létrehozását EBR-1 és EBR-2 reaktor. Ezekben az urán-235 reaktorokban vagy plutónium-239 olyan neutronok forrása, amelyek az urán-238-at Plutonium-239-re fordítják. Ugyanakkor a plutónium több mint "égő" (1,3-1,4-szer) képződik, így az ilyen reaktorokat "sokszorosoknak" nevezik.
Tökéletes ökoszisztéma
Az 1960-as években a nukleáris ciklus bezárása az urán és plutónium szerint az NPP 50% -át a termikus reaktorok és 50% -os gyors. De a fejlődés gyorsreaktorok nehézségeket okozott, úgy, hogy csak egy ilyen reaktort üzemelteti a BN-600 a Beloyarsk atomerőmű (és a másik BN-800 épül). Ezért kiegyensúlyozott rendszert lehet létrehozni a tóriumi termikus reaktorokból, és a gyors reaktorok körülbelül 10% -a, amely kitölti a hiányzó üzemanyagot termikus.Egy másik tudományos csoport Yujina Wigner vezetése alatt javasolta projektreaktor-propeller, de nem gyors, de termikus neutronokon, a Thorium-232 besugárzott anyagként. A reprodukciós együttható csökkent, de a terv biztonságosabb volt. Azonban volt egy probléma. A tórium üzemanyagciklus így néz ki. A neutron abszorbeálása, a Torium-232 a Torium-233-hoz mozog, amely gyorsan protactinium-233-hoz fordul, és ez már spontán módon szétesik az urán-233-ra 27 nap felezési ideje. És ebben a hónapban a prosztactika elnyeli a neutronokat, megakadályozza a működési folyamat. A probléma megoldásához jó lenne eltávolítani a prosztátot a reaktorból, de hogyan kell csinálni? Végtére is, az üzemanyag állandó betöltése és kirakodása csökkenti a fejlődés hatékonyságát szinte nulla. A Wigner nagyon szellemes megoldást javasolt - folyékony üzemanyag-reaktor az urán sók vizes oldat formájában. 1952-ben a tölgy-gerinc nemzeti laboratóriumában a Vigner hallgatójának vezetője alatt, Elvina Weinberg, egy ilyen reaktor prototípusa épült - Homoegas reaktor kísérlet (Hre-1). És hamarosan még érdekesebb koncepció volt, ideális a tóriummal való munkához: ez egy reaktor a sózás megolvad Olvadt-só reaktor kísérlet. Az urán fluorid formájában lévő tüzelőanyagot feloldottuk a lítium-fluorid, a berylllium és a cirkónium elolvadásában. MSRE 1965 és 1969 között dolgozott, és bár a tóriumot nem használták ott, maga a koncepció meglehetősen működőképes volt: a folyékony üzemanyag használata növeli a munka hatékonyságát, és lehetővé teszi a káros bomlástermékek eltávolítását az aktív zónából.
A legkisebb ellenállás útja
Mindazonáltal a folyadékgáz-reaktorok (ZHSR) nem kerültek elosztásra, mivel az urániai szokásos termikus reaktorok olcsóbbak voltak. A világ atomenergia átment a legegyszerűbb és olcsóbb úton, és a nyomás alatt álló, nyomás alatt álló víz-vízreaktorok alapján (vver), a tengeralattjáróknak, valamint a forrásban lévő vízreaktoroknak megfelelően. A grafit retarderrel, például az RBMK-vel rendelkező reaktorok a genealógiai fa egy másik ága - a plutónium működéséhez reaktorokból származnak. "A reaktorok fő üzemanyag az urán-235, de tartalékai meglehetősen jelentősek, mindazonáltal korlátozottak, - magyarázza a" népszerű mechanikát "a STANISLAV SUBBOTIN kutatási központjának stratégiai tanulmányainak vezetője. - Ez a kérdés kezdett tekinthető vissza az 1960-as, majd a tervezett döntés ez a probléma tartották be kell vezetni a nukleáris üzemanyag-ciklus a kiselejtezett urán-238, ami majdnem 200-szor nagyobb tartalékok. Ehhez számos olyan gyors neutron reaktorot terveztek, amelyeket plutóniumban 1,3-1,4 reprodukciós együtthatóval szerzett, így a felesleg a termikus reaktorok áramellátására használható. A BN-600 gyorsreaktor a BELOYARSK NPP - TRUE, nem a menyasszony üzemmódban indult. A közelmúltban is épült még egy - BN-800 is. De az atomenergia ilyen reaktorok hatékony ökoszisztémájának felépítése, körülbelül 50% szükséges. "
Hatalmas tórium
Itt csak a színpadon és a tóriumon megy. "A toriumot gyakran az urán-235 alternatívának nevezik, de teljesen rossz" - mondja Stanislav Subbotin. - maga a tórium, valamint az urán-238, nem minden nukleáris üzemanyag. Azonban, hogy a konverziós neutron területen a leggyakoribb víz-víz reaktor, akkor lehetséges a kiváló üzemanyag - urán-233, amelynek a segítségével az azonos reaktor maga. Vagyis nincs változás, a meglévő infrastruktúra súlyos változása nem szükséges. Egy másik plusz tórium a természetben való prevalencia: tartalékai legalább háromszor meghaladják az urán tartalékokat. Ezenkívül nincs szükség az izotópok szétválasztására, mivel a bányászat során a ritka földelemek mellett csak a tórium-232 található. Ismét az urán extrakciója során a környező terület szennyezése viszonylag hosszú élettartamú (félidőben 3,8 nap) Radon-222 (Radon-220, rövid életű tórium, 55 másodperc, és nincs ideje terjedés). Ezenkívül a tórium kiváló termomechanikai tulajdonságokkal rendelkezik: újratöltötték, kevésbé hajlamosak a repedésre, és kevésbé radioaktív gázokat mutatnak az üzemanyaghéj károsodása során. Az urán-233 működése a tórium termikus reaktorokban körülbelül háromszor hatékonyabb, mint a plutóniumot urán-235, így a jelenléte legalább fele ilyen reaktorok a nukleáris energia ökoszisztéma lehetővé teszi, hogy zárja be a ciklus urán és plutónium . Igaz, gyors reaktorok szükségesek, mivel a tórium reaktorok reprodukciós együtthatója nem haladja meg a készüléket. "
Toria azonban egy nagyon komoly mínusz. A neutron besugárzás, a tórium urán-233 kiderül, hogy a szennyezett urán-232, ami tapasztalható lánc bomlások, ami egy kemény gamma-sugárzó izotóp TALLIA-208. "Ez nagyban bonyolítja az üzemanyag feldolgozásának munkáját" - magyarázza Stanislav Subbotin. - De másrészt megkönnyíti az ilyen anyag kimutatását a lopás kockázatának csökkentésével. Ezenkívül zárt nukleáris ciklusban és automatizált üzemanyag-feldolgozással, nem számít sokat. "
Termonukleáris gyújtás
Kísérletek használata tórium fuelists termikus reaktorokban végzik Oroszországban és más országokban - Norvégia, Kína, India, USA. "Most itt az ideje, hogy visszatérjen a folyékony minőségű reaktorok eszméjéhez" - mondja Stanislav Subbotin. - A fluoridok és a fluorid kémia jól tanulmányozott az alumínium előállítása miatt. A tórium, reaktorok sók olvadékok sokkal hatékonyabbak, mint a hagyományos víz-víz, mivel akkor azt hagyjuk rugalmasan terhelés és kimeneti a bomlási termékek az aktív zónában a reaktor. Sőt, ezek segítségével lehet végrehajtani hibrid alkalmazása, a nem nukleáris fűtőelemeket neutronforrás, és a termonukleáris berendezések - legalább ugyanolyan tokamaki. Ezenkívül a folyadék-fokozatú reaktor lehetővé teszi, hogy megoldja a problémát kisebb actinides - hosszú élettartamú izotópok az Americium, Curie és Neptune (amelyek a besugárzott üzemanyagban vannak kialakítva), "túlélni" őket a Garrorner reaktorban. Tehát a tórium nélküli atomenergiában több évtizedes perspektívában nem tudjuk megtenni. "
Terv:
- Bevezetés
- 1 Oktatás és bomlás
- 2 megszerzése
- 3 alkalmazás Jegyzetek
Bevezetés
URANIUM-232. (Eng. uRANIUM-232.) - Radioaktív nuklidot a kémiai elem az urán atomi száma 92 és tömegszáma 232. Mivel a hosszú láncú romlás és nagyobb, mint a legtöbb más izotópjait, fajlagos energia kiadás, urán-232 egy ígéretes nuklid alkalmazásra radioizotóp energia források.
A nuklid egy gramm aktivitása kb. 827,38 GBK.
1. Oktatás és bomlás
Az urán-232 a következő bomlások következtében alakul ki:
- Nuclide 232 NP (felezési idő 14,7 (3) perc):
- β --- reprezentatív Nuclide 232 Pa (Half-Life 1,31 (2) nap):
- A 236 PU-nukleáris nuklid α-bomlása (felezési ideje 2,858 (8) év):
Az urán-232 bomlása a következő irányokban történik:
- α-bomlás 228-ban (valószínűsége 100%, bomlási energia 5 413.63 (9) CEV):
a kibocsátott α-részecskék 5 263,36 KEV (az esetek 31,55% -ában) és 5,320,12 KEV (az esetek 68,15% -a).
- Spontán megosztás (valószínűség kevesebb, mint 1 × 10 -12%);
- Cluster bomlás a 28 mg-os nuklid képződésével (a bomlás valószínűsége kevesebb, mint 5 × 10 -12%):
- A klaszter bomlása a 24 N Nuclide képződésével (a bomlás valószínűsége 8.9 (7) × 10 -10%):
2. beszerzés
Az urán-232 melléktermékként alakul ki, amikor az urán-233 a Torium-232 neutron bombázással fejlődik. Az urán-233 képződésének reakciójával együtt a következő mellékhatások fordulnak elő a besugárzott tórium üzemanyagban:
Ami azt a ténynek köszönhetően, hogy a termikus neutronokhoz való reakciók (N, 2N) hatásos keresztmetszete nem elegendő, az udvar-232 hozam jelentős mennyiségű gyors neutronok jelenlététől függ (legalább 6 MEV energiával).
Ha a tórium üzemanyagban a tórium-230 nukleid-mennyiségben jelen van, az urán-232 képződését a következő reakciókkal egészíti ki, amely hő neutronokkal rendelkezik:
Mivel az urán-232 jelenléte a besugárzott üzemanyagban megnehezíti, hogy megnehezíti vele (lásd az "Alkalmazás" részt), az urán-232 képződés csökkentése érdekében a Thorium-230 minimális koncentrációjú tóriumi üzemanyagot kell használni.
3. Alkalmazás
Az urán-232 a bomlás hosszú láncának magassága, amely magában foglalja a merev gamma kvantum nuklidjait:
232 U (α; 68,9 év) 228 TH (α; 1,9 év) 224 Ra (α; 3,6 nap; γ-kvant 0,24 MEV 4,10% -os bomlási esetekben) 220 RN (α; 56 ° C; γ 0,55 MEV, 0,114 %) 216 PO (α; 0,15 ° C) 212 PB (β-, 10,64 óra) 212 BI (α; 61 S, γ 0,73 MEV, 6, 67%; γ 1.62 MEV, 1,47%) 208 TL (β-; 3) MIN; γ 2.6 MEV, 99,16%; γ 0,58 MEV, 84,5%) 208 PB (stabil)
A radium-224-es bomlatok gyors szekvenciáját jelentős mennyiségű gamma-sugárzás kíséri, és a teljes gamma-sugárzási energia körülbelül 85% -a alakul ki a Tallina-208 bomlása során, amely túlnyomórészt gamma-kvantát emel, amelynek energiája 2,6 MEV . Ez a funkció Ez arra a tényre vezet, hogy az urán-232-es jelenléte az urán-233 szennyeződésként rendkívül nemkívánatos, ami megnehezíti vele dolgozni.
Másrészt a magas specifikus energiafelszabadítás teszi ezt a nuklidot rendkívül ígéretes radioizotóp-energiaforrásokban való alkalmazásra.
Jegyzetek
- 1 2 3 4 5 G. AUDI, A.H. Wapstra és C. Thibault (2003). "Az AME2003 atomi tömegértékelés (II). Táblázatok, grafikonok és hivatkozások. - www.nndc.bnl.gov/amdc/masstables/ame2003/ame2003b.pdf. Nukleáris fizika A. 729 : 337-676. DOI: 10.1016 / J.NUCLphysa 2003.11.003 - dx.doi.org/10.1016/j.nuClphysa 2003.003.
- 1 2 3 4 5 6 7 8 9 G. Audi, O. Bersillon, J. Blackhot és A. H. Wapstra (2003). "Nukleáris és bomlási tulajdonságok Nubase értékelése - www.nndc.bnl.gov/amdc/nubase/nubase2003.pdf". Nukleáris fizika A. 729 : 3-128. DOI: 10.1016 / J.NUCLphysa 2003.11.001 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.11.001.
- Tulajdonságok 232 U az IAEA weboldalán (Nemzetközi Atomenergia Ügynökség) - www-nds.iae.org/relnsd/tablenucsensdf.jsp?query\u003d3447
- 1 2 Carey sublette Nukleáris fegyverek Gyakran Ismételt Kérdések - nukleárisweaponarchive.org/nwfaq/nfaq6.html (angol). nukleáris weaponarchive.org.
- Nuclide asztal az IAEA honlapján - www-nds.iae.org/relnsd/vchart/index.html
1815-ben a híres svéd kémikus Jans Jacob Burtsellius kijelentette egy új elem megnyitását, amelyet Thorie-t hívott a Tóra, a Boga-Rubli és a Legfelsőbb Skandináv Isten Istenének Fia tiszteletére. 1825-ben azonban felfedezték, hogy a felfedezés hiba volt. Mindazonáltal a név hasznos volt - a Bercelius új elemet adott, hogy 1828-ban felfedezte az egyik norvég ásványi anyagok egyikében (most ezt az ásványtáblát Thorithnek nevezik). Ez az elem nagy jövőben lehet, ahol képes lesz szerepelni az atomenergia-iparban, amely nem rosszabb a fő nukleáris üzemanyag - uránság fontosságához.
| Érvek és ellenérvek | |
| + | Thorium a földön többször több mint urán |
| + | Nem kell osztani az izotópokat |
| + | A tóriumbányászat során radioaktív fertőzés lényegesen kevesebb (a rövidebb-élő radon miatt) |
| + | Használhat meglévő termikus reaktorokat |
| + | A tórium a legjobb termomechanikai tulajdonságokkal rendelkezik, mint az urán |
| + | Tórium kevésbé mérgező, mint az urán |
| + | A tórium használatakor a kisebb aktinidek nem képződnek (hosszú élettartamú radioaktív izotópok) |
| - | A besugárzás folyamatában a tórium gamma-kibocsátó izotópokat termel, amelyek nehézségeket teremtenek az üzemanyag feldolgozásában |
A bomba rokonai
Az atomenergia, amely jelenleg kivetett annyira reményeket, a mellékág a katonai programok, fő célkitűzéseit, amelyek létrehozását atomfegyver (és egy kicsit később reaktorok tengeralattjárók). A bombák előállítására szolgáló nukleáris anyagként három lehetséges lehetőség közül választhat: urán-235, plutónium-239 vagy urán-233.
Ez úgy néz ki, mint egy tórium nukleáris ciklus, amely szemlélteti az átalakulás tórium be nagyon hatékony nukleáris üzemanyag - urán-233.
Az urán-235 természetes uránban van egy nagyon kis mennyiségben - csak 0,7% (a fennmaradó 99,3% izotóp 238), és azt ki kell osztani, és ez egy drága és összetett folyamat. A plutónium-239 nem létezik a természetben, akkor tovább kell fejleszteni, sugározzuk urán-238 neutront a reaktorban, majd kiemelve azt a besugárzott urán. Ugyanígy az urán-233 a tórium-232 neutronok besugárzásával nyerhető.
Az 1960-as években a nukleáris ciklus bezárása az urán és plutónium szerint az NPP 50% -át a termikus reaktorok és 50% -os gyors. De a fejlődés gyorsreaktorok nehézségeket okozott, úgy, hogy csak egy ilyen reaktort üzemelteti a BN-600 a Beloyarsk atomerőmű (és a másik BN-800 épül). Ezért kiegyensúlyozott rendszert lehet létrehozni a tóriumi termikus reaktorokból, és a gyors reaktorok körülbelül 10% -a, amely kitölti a hiányzó üzemanyagot termikus.
Az 1940-es években első két módszert valósítottak meg, de úgy döntöttek, hogy nem a harmadik fizikával foglalkoznak. A tény az, hogy a folyamat a besugárzás tórium-232, amellett, hogy hasznos urán-233, van is egy káros adalékszer - urán-232 egy felezési ideje 74, a lánc a bomlások az, amelynek eredményeként a Tallina-208 megjelenése. Ez az izotóp nagy energiájú (kemény) gamma-kvantát bocsát ki, hogy megvédje, hogy melyik vastag ólomlemezekre van szükség. Ezenkívül a merev gamma sugárzás kijelzi az elektronikus láncok ellenőrzését, amelyek nélkül lehetetlen a fegyver kialakításában.
Tóriumciklus
Mindazonáltal Toria nem felejtette el. Vissza a 1940-es, Enrico Fermi javasolt hogy plutónium a gyors neutronok reaktorokban (ez hatékonyabb, mint a termikus), ami a létrehozását EBR-1 és EBR-2 reaktor. Ezekben az urán-235 reaktorokban vagy plutónium-239 olyan neutronok forrása, amelyek az urán-238-at Plutonium-239-re fordítják. Ugyanakkor a plutónium több mint "égő" (1,3-1,4-szer) képződik, így az ilyen reaktorokat "sokszorosoknak" nevezik.
Egy másik tudományos csoport Yujina Wigner vezetése alatt javasolta projektreaktor-propeller, de nem gyors, de termikus neutronokon, a Thorium-232 besugárzott anyagként. A reprodukciós együttható csökkent, de a terv biztonságosabb volt. Azonban volt egy probléma. A tórium üzemanyagciklus így néz ki. A neutron abszorbeálása, a Torium-232 a Torium-233-hoz mozog, amely gyorsan protactinium-233-hoz fordul, és ez már spontán módon szétesik az urán-233-ra 27 nap felezési ideje. És ebben a hónapban a prosztactika elnyeli a neutronokat, megakadályozza a működési folyamat. A probléma megoldásához jó lenne eltávolítani a prosztátot a reaktorból, de hogyan kell csinálni? Végtére is, az üzemanyag állandó betöltése és kirakodása csökkenti a fejlődés hatékonyságát szinte nulla. A Wigner nagyon szellemes megoldást javasolt - folyékony üzemanyag-reaktor az urán sók vizes oldat formájában. 1952-ben a National Laboratory Oak Ridge vezetése alatt Vigner hallgatói, Elvina Weinberg, a prototípus egy ilyen reaktor épült - homogén Reactor Experiment (HRE-1). És hamarosan még érdekes koncepció, ideális dolgozó tórium: ez egy reaktor sózás megolvad, Molten Salt Reactor Experiment. Az urán fluorid formájában lévő tüzelőanyagot feloldottuk a lítium-fluorid, a berylllium és a cirkónium elolvadásában. MSRE 1965 és 1969 között dolgozott, és bár a tóriumot nem használták ott, maga a koncepció meglehetősen működőképes volt: a folyékony üzemanyag használata növeli a munka hatékonyságát, és lehetővé teszi a káros bomlástermékek eltávolítását az aktív zónából.
A folyadék-gáz reaktor lehetővé teszi egy sokkal rugalmasabb, hogy ellenőrizzék a tüzelőanyag ciklus, mint a hagyományos hőközpontok, és használja az üzemanyag a legnagyobb hatékonysággal, visszavonására káros bomlástermékeket az aktív zóna és új üzemanyag szükséges.
A legkisebb ellenállás útja
Mindazonáltal a folyadékgáz-reaktorok (ZHSR) nem kerültek elosztásra, mivel az urániai szokásos termikus reaktorok olcsóbbak voltak. A világ atomenergia átment a legegyszerűbb és olcsóbb úton, és a nyomás alatt álló, nyomás alatt álló víz-vízreaktorok alapján (vver), a tengeralattjáróknak, valamint a forrásban lévő vízreaktoroknak megfelelően. A grafit retarderrel, például az RBMK-vel rendelkező reaktorok a genealógiai fa egy másik ága - a plutónium működéséhez reaktorokból származnak. "Az ilyen reaktorok fő üzemanyag az urán-235, de tartalékai meglehetősen jelentősek, mindazonáltal korlátozottak, - magyarázza a" népszerű mechanika "a rendszer stratégiai tanulmányait a Kurchatov Intézet Stanislav Subbotin kutatóintézete. - Ez a kérdés kezdett tekinthető vissza az 1960-as, majd a tervezett döntés ez a probléma tartották be kell vezetni a nukleáris üzemanyag-ciklus a kiselejtezett urán-238, ami majdnem 200-szor nagyobb tartalékok. Ehhez számos olyan gyors neutron reaktorot terveztek, amelyeket plutóniumban 1,3-1,4 reprodukciós együtthatóval szerzett, így a felesleg a termikus reaktorok áramellátására használható. A BN-600 gyorsreaktor a BELOYARSK NPP - TRUE, nem a menyasszony üzemmódban indult. A közelmúltban is épült még egy - BN-800 is. De az atomenergia ilyen reaktorok hatékony ökoszisztémájának felépítése, körülbelül 50% szükséges. "
A természeti állapotokban a természetben előforduló radioaktív izotópok a három család egyikéhez tartoznak (radioaktív sorok). Mindegyik sorozat a soros radioaktív bomláshoz kapcsolódó magok lánca. A radioaktív sorok radonarchorai az Uranus-238 hosszú élettartamú izotópok (4,47 milliárd év felezési ideje), urán-235 (704 millió év) és Torium-232 (14,1 milliárd év). Láncok véget érnek stabil ólom izotópokban. Van egy másik sor, kezdve Neptune-237, de a felezési ideje túl kicsi - csak 2,14 millió év, így a természetben nem fordul elő.
Hatalmas tórium
Itt csak a színpadon és a tóriumon megy. "A toriumot gyakran az urán-235 alternatívának nevezik, de teljesen rossz" - mondja Stanislav Subbotin. - maga a tórium, valamint az urán-238, nem minden nukleáris üzemanyag. Azonban, hogy a konverziós neutron területen a leggyakoribb víz-víz reaktor, akkor lehetséges a kiváló üzemanyag - urán-233, amelynek a segítségével az azonos reaktor maga. Vagyis nincs változás, a meglévő infrastruktúra súlyos változása nem szükséges. Egy másik plusz tórium a természetben való prevalencia: tartalékai legalább háromszor meghaladják az urán tartalékokat. Ezenkívül nincs szükség az izotópok szétválasztására, mivel a bányászat során a ritka földelemek mellett csak a tórium-232 található. Ismét az urán extrakciója során a környező terület szennyezése viszonylag hosszú élettartamú (félidőben 3,8 nap) Radon-222 (Radon-220, rövid életű tórium, 55 másodperc, és nincs ideje terjedés). Ezenkívül a tórium kiváló termomechanikai tulajdonságokkal rendelkezik: újratöltötték, kevésbé hajlamosak a repedésre, és kevésbé radioaktív gázokat mutatnak az üzemanyaghéj károsodása során. Az urán-233 működése a tórium termikus reaktorokban körülbelül háromszor hatékonyabb, mint a plutóniumot urán-235, így a jelenléte legalább fele ilyen reaktorok a nukleáris energia ökoszisztéma lehetővé teszi, hogy zárja be a ciklus urán és plutónium . Igaz, gyors reaktorok szükségesek, mivel a tórium reaktorok reprodukciós együtthatója nem haladja meg a készüléket. "
Az év során 1 GW termelése: 250 tonna természetes urán (1,75 tonna uránium-235) 2,15 tonna kimerült urán (beleértve 0,6 tonna urán-235) szükséges (beleértve 0,6 tonna urán-235-et) ); 35 tonna dúsított urán (amelyből 1,15 tonna uránium-235) van betöltve a reaktorba; A kiégett fűtőelem 33,4 tonna uránium-238, 0,3 tonna uránium-235, 0,3 tonna plutónium-239, 1 tonna bomlási termék. 1 téma tórium-232, ha a folyadékgáz-reaktorba való betöltést teljesen 1 tonna urán-233; 1 tonna bomlási termék, amelyből 83% rövid életű izotópok (tíz évig stabil stabilakba kerülnek).
Toria azonban egy nagyon komoly mínusz. A neutron besugárzás, a tórium urán-233 kiderül, hogy a szennyezett urán-232, ami tapasztalható lánc bomlások, ami egy kemény gamma-sugárzó izotóp TALLIA-208. "Ez nagyban bonyolítja az üzemanyag feldolgozásának munkáját" - magyarázza Stanislav Subbotin. - De másrészt megkönnyíti az ilyen anyag kimutatását a lopás kockázatának csökkentésével. Ezenkívül zárt nukleáris ciklusban és automatizált üzemanyag-feldolgozással, nem számít sokat. "
Termonukleáris gyújtás
Kísérletek használata tórium fuelists termikus reaktorokban végzik Oroszországban és más országokban - Norvégia, Kína, India, USA. "Most itt az ideje, hogy visszatérjen a folyékony minőségű reaktorok eszméjéhez" - mondja Stanislav Subbotin. - A fluoridok és a fluorid kémia jól tanulmányozott az alumínium előállítása miatt. A tórium, reaktorok sók olvadékok sokkal hatékonyabbak, mint a hagyományos víz-víz, mivel akkor azt hagyjuk rugalmasan terhelés és kimeneti a bomlási termékek az aktív zónában a reaktor. Sőt, ezek segítségével lehet végrehajtani hibrid alkalmazása, a nem nukleáris fűtőelemeket neutronforrás, és a termonukleáris berendezések - legalább ugyanolyan tokamaki. Ezen túlmenően, a folyadék-fokozatú reaktor lehetővé teszi, hogy megoldja a problémát kisebb aktinidáknak - hosszú élettartamú izotópokat, az amerikai, Curia és a Neptunusz (vannak, amelyek a besugárzott üzemanyag), „túlélő” őket a garrower reaktorban. Tehát a tórium nélküli atomenergiában több évtizedes perspektívában nem tudjuk megtenni. "
