Torii: ის გადარჩენა პლანეტაზე ენერგეტიკული კრიზისისგან? ყველაზე პატარა წინააღმდეგობის გზას ფრიალებს.

Ტრანსკრიფცია.

1 92. ურანიუმი ურანის სამი ბუნებრივი იზოტოპების გარდა როსფონდში, ურანი -233, ურანი -236 და ორი, გაცილებით ნაკლებად გრძელვადიანი იზოტოპ-232 და ურანის ურანი -222 რადიოაქტიური. (T 1/2 \u003d 68.9 დ). ურანის 232-ის სწრაფი ქსელი იწვევს თალიუმის ფორმირებას - 208-ს, რომელიც ემსახურება მძიმე გამა-რადიაციას (2.7 მევს) ბეტა-დაშლა, რომელიც მნიშვნელოვნად ართულებს რადიაციული სიტუაციის დროს გატარებული საწვავის დროს. თანამედროვე ბიბლიოთეკები შეიცავს შემდეგი მონაცემების შეფასებას Uranium-232. ფონდი-2.2 შეფასების T.ohsawa, T.Nakagawa, ENDF / B-VII.B2- შეფასება M. Chadwick, P.Young, 2005 Jendl-3.3 T.ohsawa, T Nakagawa, 1987 Jeff-3.1 შეფასების T.mutsunobu , T.Kawano, რეზონანსული ინტეგრალებისა და თერმული სექციების შედარება. წყარო σ C (EV) ri c σ f (ev) ri f endf / b-vii.b jendl jendl jenf mukhabhab ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± დასკვნა, მიუხედავად იმისა, რომ მოგვიანებით შეფასების თარიღი ENDF / B-VII.B2, მისი უპირატესობები ადრე შეფასების დაწყებამდე Jeff-3.1, ასეთის არსებობის შემთხვევაში, არ არის აშკარა. კერძოდ, რეზონანსული რეგიონში ჯეფ-3.1 იყო გამოყენებული 1994 წლის შეფასებით, ხოლო ENDF / B-VII.B2 ათწლეულის წინ, მუჰაბბის რეზონანსული პარამეტრების გამოყენებას ათწლეულის წინაშე დგას. Rosfund რეკომენდირებულია ჯეფ-3.1- ის შეფასების შეფასება. DELUSE NEUTRONS 8-ჯგუფის სპექტრმა შეცვალა Uranium-235- ის შესაბამისი სპექტრი. ჯგუფების შედეგები, რა თქმა უნდა, შეესაბამება Jeff-3.1- ს. ფაილი ასევე მოიცავს მონაცემებს სამმართველოს პროდუქციის შედეგების შესახებ ENDF / B-VII.B2 1 (სხვა მონაცემთა ბიბლიოთეკებში Uranium-232 განყოფილების პროდუქციის შედეგების შესახებ არ არის). მომავალში სასურველია შეასრულოს ნეიტრონის მონაცემების ახალი შეფასება. ნიკოლაევის დასასრულს ავტორი მ. ფაილის კონტენტი Rosfund 92- U-232 შეცვლის !! Mf \u003d 1 ზოგადი და სპეციალური ინფორმაცია nuclide 1 t.r.england, b.f.rider, endf-349,

2 MT \u003d 451 Header სექცია MT \u003d 452 დივიზიონის ნეიტრონების სრული საშუალო რაოდენობა MT \u003d 455 დივიზიონის დივიზიონების ნეიტრონები MT \u003d 456 სამმართველოს მყისიერი ნეიტრონების საშუალო რაოდენობა MF \u003d 2 Pendant Parameters MT \u003d 151 სექცია რეზონანსული პარამეტრების MF \u003d 3 Thinning სექციები Mt \u003d 1 სრული ჯვარი სექცია MT \u003d 2 ელასტიური გაფანტვა MT \u003d 4 სულური გაფანტვის MT \u003d 16 რეაქცია (N, 2n) 92- U-231 MT \u003d 17 რეაქცია (N, 3N) 92- U-230 MT \u003d 18 ყველა MT Division Processes \u003d Inelastic scattering დისკრეტული დონის MT \u003d 91 inelastic scattering ერთად განუვითარებელი კონტინუტა დონეზე MT \u003d 102 რადიაციული Capture: რეაქცია (N, გამა) 92- U-233 MT \u003d 251 ახლო Cosine of ლაბორატორიაში ელასტიური გაფანტვის კუთხე. კოორდინირებული სისტემა MF \u003d 4 Neverary Neutrons MT \u003d 2 ელასტიური გაფანტვის MT \u003d 16 რეაქცია (N, 2n) 92- U-231 MT \u003d 17 რეაქცია (N, 3N) 92- U-230 MT \u003d 18 ყველა განყოფილება Mt პროცესები \u003d არასრული გაფანტული დისკრეტული დონის MT \u003d 91 inelastic scattering ერთად აღგზნება გაგრძელება კონტინუტა დონეზე MF \u003d 5 ენერგეტიკული დისტრიბუცია მეორადი ნეიტრონების 2

3 MT \u003d 16 რეაქცია (N, 2n) 92-U-231 MT \u003d 17 რეაქცია (N, 3N) 92-U-230 MT \u003d 18 MT \u003d 91 ყველა სამმართველოს პროცესები ინტელექტუალური მიმდგა უწყვეტი დონის URANIUM-233 რადიოაქტიური . (T 1/2 \u003d 1.592 * 10 5 წელი). Alpha-decays in torium-229 (t 1/2 \u003d 7880 წელი). ეს არის სხვა ბირთვული საწვავი (თანამედროვე ბიბლიოთეკებში ურანის-თორიუმის საწვავის ციკლის საფუძველი) შეიცავს Uranium-233- ს შემდეგი მონაცემების შეფასებას. ფონდი-2.2 და ბრენდ -2 სუხორუხანისა და კლეგანკსკის ბრენდი -2 შეფასება, ENDF / B-VII.B2- რეიტინგი ახალგაზრდა, შადვიკი, ტალუ, ლეილი, დერიკენი, ჯექლ-3.3 და ჯეფ-3.1 შეფასების თ.კავანო, თ.კავანო, უფრო მეტიც, ბოლო (2005) V. Mashlova- ის შეფასება. 1. თერმული ნეიტრონების რეგიონი და ნებადართული რეზონანსების ფართობი. ცხრილი 1 გვიჩვენებს სავარაუდო სითბოს სექციები და რეზონანსული ინტეგრალები ხელში და განყოფილებების, აგრეთვე სამმართველოს მყისიერი ნეიტრონების რაოდენობის შედარებით ექსპერიმენტული მონაცემების მუჰაბბაბსა და მთხრემის, ასევე თერმული სექციების კოორდინირებული შეფასებით 2005 წლის სტანდარტების საერთაშორისო ჯგუფი 2. ამ უკანასკნელ შეფასებაში გათვალისწინებულია ყველა განსხვავება საბოლოო შედეგების მისაღებად გამოყენებული ყველა განსხვავება. ცხრილი 1. სითბოს სექციები და რეზონანსული ინტეგრალები. წყარო σ σ (ri c σ f (ev) ri f ν t ev) ფონდი ENDF / B-VII.B Jendl Mukhabhab ზეთები ± ± ± ± ± 0.004 Tellier ± ± ± 17 სტანდარტები, როგორც ჩვენ ვხედავთ შეუსაბამობას სავარაუდო მონაცემებით სექციებისა და რეზონანსული ინტეგრალების შესახებ ექსპერიმენტული მონაცემების სავარაუდო შეცდომებს არ სცილდება. ნებადართული რეზონანსების ფართობის აღწერილობა მნიშვნელოვნად განსხვავდება. ეს ტერიტორია ვრცელდება Sukhorukhan და Klepacksky- ის შეფასებით, შეიცავს 178 რეზონანსს, ბოლო EV- ის ენერგიას. მომავალში, ეს შეფასება არ იქნება ნათლად მოძველებული. მონაცემები რუსეთის საერთაშორისო ჯგუფის მონაწილეებს ეცნობიან რუსეთიდან V.Pronaev, S. Badikov და E.Gam 3

4 Mitsunobe და Cavano- ის შეფასებისას, ნებადართული რეზონანსის საზღვრის საზღვარი -150 ე. 190-მდე რეზონანსის პარამეტრების მაქსიმალური EV ენერგიით ENDF / B-VII.B2- ში მიღებული შეფასებისას მოცემულია 600 EV- ის დაშვებული რეზონანსის რეგიონის საზღვარი; ამ სფეროში არის პარამეტრების 738 რეზონანსი. გარდა ამისა, 16 დაკავშირებული სახელმწიფოების პარამეტრები და 16 რეზონანსი ამ სფეროში მოცემულია. ეს შეფასება მიღებულია და მასლოვი. რეზონანსული პარამეტრების შეფასება ხდება ძალიან გასაიდუმლოების სრული ნაწილებისა და მონაკვეთის ახალი გაზომვების გათვალისწინებით მაღალი რეზოლუცია Orela Accelerator გ.გ. გამოყენება ცნობილი პროგრამა R-Matrix- ის ფორმატზე დაფუძნებული ექსპერიმენტული მონაცემების კომპლექტი, რომელიც აღწერს R-Matrix Ficalism- ზე. ფიგურა 1 გვიჩვენებს რეზონანსების რაოდენობის გაზრდას და ფიგურაში ზემოაღნიშნული ნეიტრონის სიგანე 2 იზრდება. თხელი ხაზები განხორციელდა ხაზოვანი დაახლოების საწყისი საიტებზე (მდე 400 eV) ამ მოსახვევებში. Fig. 2 შესაძლებელია დავასკვნათ, რომ პრაქტიკულად არ არსებობს რეზონანსი ტერიტორიაზე განსახილველად. 2 გვიჩვენებს, რომ EV ინტერვალში, ზემოხსენებული ნეიტრონის სიგანეების მფლობელია და შემდეგ 500-ზე მეტია, ხოლო სიგანეების გაზრდის წინა კურსი დაცულია. რეზონანსების ნაკლებობა დიდი სიგანეებით, რა თქმა უნდა, არ არის დონის დონის ჩვენება, მაგრამ ეჭვობს, რომ განსაზღვრული ინტერვალის დროს რეზონანსული პარამეტრების განსაზღვრის სისწორე. მიუხედავად ამისა, ENDF / B-VII.B2- ის რეზონანსული პარამეტრების შეფასება ნამდვილად არის ყველაზე სრულყოფილი და საიმედო და როსფონდში უნდა იქნას მიღებული ეს შეფასება. რეზონანსის ენერგიის რაოდენობა, EV ENDF / B-V II Fig.1. რეზონანსების რაოდენობის გაზრდა 3 LC Leal, H. Derrien, Ja Harvey, Khber, NM Larson და RR Spencer, R-Matrix რეზონანსული ანალიზი და სტატისტიკური თვისებები U-233 ნეიტრონის ენერგეტიკული დიაპაზონიდან თერმული, 600 EV, Ornl / TM-2000/372, მარტი

5 C umma<Гn0> "ენერგია, EV Fig.2, ზემოაღნიშნული ნეიტრონის ქვრივების ჯამი. 2. გადაუწყვეტელი რეზონანსების რეგიონი. ENDF / B-VII- ში ENDF / B-VII.B2 არ გადაუჭრელი რეზონანსების ფართობი ვრცელდება 40 კვ.მ. ჯვარედინი სექციები აღწერილია პარამეტრების S- და D- ტალღების მიერ; შუა რეზონანსული პარამეტრების ფაილი რეკომენდირებულია მხოლოდ სექციების რეზონანსული თვითშეგნების აღრიცხვისთვის, საშუალო სექციები თავად განსაზღვრულია MF \u003d 3 ფაილში. JENDL-3.3- ში (და, შესაბამისად, JEFF-3.1- ში), გადაუწყვეტელი რეზონანსების რეგიონი ვრცელდება მხოლოდ 30 კვ-მდე; პარამეტრების მითითება; მხოლოდ S- და R- ტალღები, მაგრამ ეს პარამეტრების რეკომენდირებულია არა მხოლოდ თვითმმართველობის screking ფაქტორების გაანგარიშებისათვის , არამედ შუა სექციებში. მასლოვის რეგიონის შეფასებისას გადაუწყვეტელი რეზონანსების შეფასებით ვრცელდება ინელისტური ცივის ბრიგადის ბარიერი. პარამეტრების S-, P- და D- ტალღები მითითებულია, რომელთა დახმარებით არის აღწერილი და საშუალო სექციები . ეს არის აშკოს უპირატესობა Maslov შეფასების, თუმცა, აუცილებელია განიხილოს, თუ როგორ გამოითვლება ან განსაზღვრული საშუალო სექციები შეესაბამება არსებულ ექსპერიმენტულ მონაცემებს. ფიგურაში 3 სავარაუდო dans სრული ჯვრის განყოფილება შედარებით ექსპერიმენტულ მონაცემებთან შედარებით. JENDL-3.3 ექსპერიმენტულად დამონტაჟებული მთლიანი U-233 სულ U-233 სულ URR + სწრაფი რეგიონის ჯვარი განყოფილება, Barn Endf / B Jendl \u003d Jeff Maslov Fulwood57 Stupegia62 Pattenden e + 02 1.E + 03 1.E + 04 1.E + 05 ენერგია, EV ნახაზი 3. სრული სექცია გადაუჭრელი რეზონანსების სფეროში 5

სრული სექციის სტრუქტურა რეპროდუცირებულია რეზონანსებსა და ნეიტრონის სიგანეს შორის საშუალო დისტანციების ვარიაციებით (J და Parity- ის ყველა ღირებულებისთვის). არ არსებობს ამ ხელოვნური ვარიაციების ზეთები და, შესაბამისად, არ არის გამოვლინებული ნებისმიერი საშუალო ზომის სტრუქტურა. ზოგადად, ამ რეიტინგში საშუალო სექცია არის ბეღელში (~ 5%) ქვედა, ვიდრე ორი წინა პირობა, რომელიც, თუმცა, არ სცილდება ექსპერიმენტული მონაცემების scatter. განვიხილოთ ახლა მონაცემები ნაწილობრივი სექციები. ფიგურაში 4 ექსპერიმენტული მონაცემებით, ჯვრის განყოფილების სავარაუდო ჯვარი სექციები, ბეღელში U-233 დაშლა urr endf / b jendl \u003d jeff maslov guber2001 nizamuddin e + 02 ენერგია, EV 1.E + 03 Fig.4A შედარებით. სექცია გადაუჭრელი რეზონანსების ტერიტორიაზე 15.0 Cross Section, Barn U-233 Fission Urr Jendl \u003d JEFF GUBER2001 NIZAMUDDIN74 ENDF / B MASLOV E + 03 ენერგია, EV 1.E + 04 Fig.4b. სექცია გადაუჭრელი რეზონანსების სფეროში 5.0 U-233 Fission Urr + Fast Region Cross Section, Barn Jendl \u003d Jeff Guber2001 Nizamuddin74 Maslov Endf / B E + 04 ენერგია, EV 1.E + 05 Fig.4b. განყოფილების განყოფილება გადაუჭრელ რეზონანსებში 6

ციტირებული ნამუშევრების მონაცემების პრეზენტაცია ზედმეტად დეტალურადაა: ქულების გავრცელება არ ასახავს რაიმე დეტალურ რეზონანსულ სტრუქტურას, ამისათვის, რეზოლუცია არ არის საკმარისი და არც მთლიანი სტრუქტურა. ფიგურაში 4G სავარაუდო მონაცემები შედარებით ექსპერიმენტულ დიაპაზონთან 600-დან 800-მდე. ექსპერიმენტული მონაცემები იყო საშუალოდ subintervals მიერ და საშუალოდ შედეგები წარმოდგენილია ჰისტოგრამების მიერ. როგორც ჩანს, დივიზიონის სექციების მთლიანი სტრუქტურა, რომელიც გამოჩნდება ENDF / B-VII.B2 და JENDL-3.3 შეფასებით, მხოლოდ ხარისხობრივად ასახავს გაზომვის შედეგებს, რომლებიც ერთმანეთს დეტალურად არ შეესაბამება. ეს ეჭვქვეშ აყენებს ამ ენერგეტიკულ სექციაში განყოფილების სტრუქტურის აღწერის მიზანს, ბეღელში Endf / B Jendl \u003d Jeff Maslov 5.0 Glber2001 Nizamuddin74 Gler2001 Nizamuddin E + 02 7.E + 02 8.E + 02 ენერგია , Ev fig.4. გადანაწილებული გადანაწილებული რეზონანსების სფეროს გადანაწილების სფეროს გადანაწილებული გადანაწილების სფეროს მიაღწია ვესტონის მონაცემებთან შედარებით, მხოლოდ არასასურველი რეზონანსების სფეროში. ENDF / B-VII.B2- ში მიღებული შეფასება ნათლად გადაჭარბებულია ყადაღის სექციაში. ამ სფეროში დამატებითი ექსპერიმენტული მონაცემების მითითების შესახებ მითითების შესახებ. ზემოაღნიშნულთან დაკავშირებით, მიზანშეწონილია, რომ Rosfond Maslovskaya მონაცემების შეფასების სფეროში გადაუჭრელი რეზონანსი U-233 Capture URR + სწრაფი რეგიონი ENDF / B Jendl \u003d Jeff Maslov Cross, Barn Weston Eeee + 03 ენერგია, EV ნახაზი 5. ჩამორთმევის ჯვარი მონაკვეთის არეალიზებულ რეზონანსებში 7

3. სექციები რეზონანსის ტერიტორიაზე ფიგურაში. 6. სრულმეტრაჟიანი შეფასებები შედარებით ექსპერიმენტულ მონაცემებთან შედარებით. შეფასების შეუსაბამობები მნიშვნელოვნად ნაკლებია ექსპერიმენტული მონაცემების გათეთრებაზე, ამიტომ შეიძლება ითქვას, რომ ისინი ყველა თანაბრად კარგია. Cross Section, Barn Endf / B Maslov Green73A Poenitz83 Poenitz78 Jendl \u003d JEFF Foster JR71 Green71 Green73B Poenitz e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e ev 10.0 ფიგურა. სრული ჯვარი განყოფილება. 9.0 Cross Section, Barn Endf / B Jendl \u003d JEFF 5.0 Maslov Green73A Foster JR71 Green73b 4.0 Poenitz83 1.E + 06 1.E + 07 ენერგია, EV ფიგურა 6B. სრული ჯვარი განყოფილება. სურათი 7. ექსპერიმენტული მონაცემები შედარება განყოფილების განყოფილებაში. აქ საქმე იმდენად კარგი არ არის: ექსპერიმენტული მონაცემების გათამაშება 8

9 ჯვარი სექცია, ბეღელ ჯირნახ \u003d ჯეფ ტოვესონ 2004C Guber2001 Shcherbakov2001 Maslov Endf / B Meadows74 Poenitz e + 05 1.E + 06 1.E + 07 ენერგია, EV Fig.7a

10 ჯვრის განყოფილება, Barn Jendl \u003d JEFF TOVESSON2004C Glber2001 Shcherbakov2001 Maslov Endf / B Meadows74 Poenitz e + 05 1.E + 06 1.E + 07 ენერგია, EV 2.8 Fig.7b. ჯვრის სექციის განყოფილება, ბეღელში Jendl \u003d jeff maslov shcherbakov2001 endf / b pankratov63 Medous zasadny-84 arlt-81 arlt-81 atams e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e ev fig.7v. სექციის განყოფილება. ბევრად აღემატება მათ მათთვის შეცდომებს. ექსპერიმენტული შეფასების შედეგად განსხვავებული აზროვნების შედეგად, 1 მეშვილისა და 8 მევის სიახლოვეს შორის ± 5% -მდე. 175 Kev Masl შეფასება უკეთესია, ვიდრე ექსპერიმენტული მონაცემებით, EDDF / B-VII.B2 შეფასება უფრო მაღალია. ჩვენ აღვნიშნავთ, რომ ამ შეფასებისას, Uranium-233 და ურანის 235 სამმართველოს სამმართველოს მრავალრიცხოვანი გაზომვების შედეგები ნორმალიზებულია სტანდარტული განყოფილებაში ურანი -335 სამმართველო, რომელიც მიღებულია 2005 წელს (და როსფონდში შედის). ფიგურაში 8. ჰოპკინსის ერთადერთი ექსპერიმენტული მონაცემები შეფასების შედეგებს შეადარებს. ENDF / B-VII.B2 მონაცემები პირდაპირ ექსპერიმენტულ წერტილებში; ორი სხვა შეფასებები განსხვავდება მათგან შეცდომის ბრძანებით. ექსპერიმენტული ინფორმაცია Uranium-233- ში არ არსებობს. ფიგურა 9 არის შეფასების შედეგების შედარებით. მათ შორის ბარიერის განსხვავებათა მახლობლად ძალიან მაღალია. მინიმალური ჯვარი სექციაში inelastic scattering in endf / B-VII.B2 შეფასებები ქვეშ 700 KEV, I.E. მხოლოდ ამ შეფასების დონის უწყვეტი სპექტრის აღგზნების ზღვარს. ორი სხვა შეფასებით, ეს ბარიერი არის 100 კვ.მ. სიტუაციის გასარკვევად ფიგურაში. URANIUM-233 ფაილში UNANIUM-233 ფაილების სრული ჯვრის მონაკვეთი გამოიყენება ENDF / B-VI. ეს არის 10.

11 მნიშვნელოვნად დაბალია, ვიდრე თანამედროვე შეფასებები, მაგრამ, როგორც მათში არ არის პიკი ბარიერის შესახებ. 1.E + 00 ჯვარი განყოფილება, BARN 1.E-01 1.E-02 ENDF / B Jendl \u003d Jeff Maslov Hopkins62 1.E-03 1.E + 04 1.E + 06 1.E + 06 1.E + 06 1.E + 06 1.E + 06 1.E + 06 +07 ენერგია, EV Fig.8. Capture Section 2.0 U-233 inelastic 1.5 ჯვარი სექცია, ბეღელში E E E E + 07 ენერგია, EV სურათი 9. სრული ჯვრის მონაკვეთის inelastic scattering ჯვარი სექცია, Barn endf / b-vii mt \u003d 3 endf / b-vii mt \u003d 2 jendl-3.3 mt \u003d 2 maslov mt \u003d 2 maslov mt \u003d 3 U-235 MT \u003d EEE E + 07 ენერგია , Ev fig.10. ელასტიური მიმტანების მონაკვეთები (MT \u003d 2) და inelastic ურთიერთქმედების საერთო ჯამური მონაკვეთი (MT \u003d 3) 11

12 ფიგურაში. 10 გვიჩვენებს ელასტიური მიმტანების სავარაუდო მონაკვეთების ნაწილაკების სავარაუდო მონაკვეთებს 4. შეიძლება ჩანს, რომ ანომალია inelastic scattering- ის ჯვრის მონაკვეთში ანომალია აისახა ინტელიასტიკური ურთიერთქმედების მთლიანი ჯვრის მონაკვეთის ქცევაში, რაც მნიშვნელოვნად განსხვავდება მასლოვის შეფასება. ამ ანომალიის არსებობა, რომელსაც არ გააჩნია ურანი -335-ის ადგილი (უშუალო ურთიერთქმედების ჯვარი მონაკვეთი, რომლისთვისაც ასევე მოცემულია ნახაზი 10-ში შედარებით), იწვევს ENDF / B- ში მიღებულ შეფასების სისწორეს -VII.B2. Fig.11 აჩვენებს მონაცემებს რეაქციების (N, 2n) და (N, 3N) ჯვარი მონაკვეთზე. ჯვრის განყოფილება, ბეღელში Endf / B (N2N) Jendl (N2N) Maslov (N2N) ENDF / B (N3N) Jendl (N3N) Maslov (N3N) E E E E E E + 07 ენერგია, EV Fig.11. რეაქციის სექციები (n, 2n) და (n, 2n). ამ რეაქციების დიფერენციალური მონაცემები. 16 Mev- ის ზემოთ შეფასებები დიდია. ირიბად ENDF / B-VII.B2- ის შეფასების სასარგებლოდ, ის ამბობს, რომ იგი 30 მევამდე შესრულდა, სადაც რეაქციების როლი (N, XN) ძალიან მნიშვნელოვანია და უდავოდ, მათი სექციების გაანგარიშება მოითხოვა, რომ შემფასებლები გაიზარდა ყურადღება. რეაქცია (N.4N) დაახლოებით 19 მევს. ევროკავშირის სექცია, 20 მევს კი, ბევრი მილიბარანია. როდესაც ნეიტრონის ურთიერთქმედება Uranium-233, ყველა ენერგიით, რეაქციები (N, P) და (N, α) შესაძლებელია. ამ რეაქციების ჯვრის მონაკვეთის მაღალი Coulomb ბარიერის გამო, მცირე: 20 მევს კი, პირველი მათგანი EAF-2003- ის შეფასებით არის 70 მმ; მეორე 5 მილიბარანია. მიუხედავად ამისა, როსფონდში ამ რეაქციების ჯვარი მონაკვეთები, როგორც ჩანს. ზემოაღნიშნულიდან გამომდინარე, შეიძლება დადგინდეს, რომ მასლოვის მიერ შეფასებული ნეიტრონის ჯვარი სექციები, რომელიც, როგორც წესი, უნდა იყოს ახლოს ENDF / B-VII.B2- ის შეფასებით, არ გააჩნია უშუალო მაღალი ჯვარი სექცია inelastic scattering in ფართობი 700-მდე KEV- ზე. 4. მეორადი ნეიტრონებისა და ენერგეტიკული განაწილების ნომრები 4.1. სამმართველოს ნეიტრონების რაოდენობა თერმული ნეიტრონების ნეიტრონების რაოდენობამ თერმული ნეიტრონების ნეიტრონების რაოდენობა ცხრილში ნაჩვენებია ცხრილში 1. ENDF / B-VII.B2- ში მიღებული ღირებულება აღემატება სტანდარტებს (ერთობლივი შეფასების საფუძველზე ყველა მონაცემები დამოკიდებულია ν P (233 U)) სამი სტანდარტული გადახრები ამ მასშტაბით. 4 JENDL-3.3- ში MT \u003d 3 ჯვრის მონაკვეთი არ არის მითითებული და ძნელია მიიღოს იგი, რადგან კომპონენტები სხვადასხვა ენერგეტიკულ ქსელში არიან. იმავე მიზეზით, MT \u003d 3, MT \u003d 3 მოცემულია მხოლოდ რეაქციის ბარიერისთვის (N, 2n). 12

ეს განსხვავება ზუსტად არის ამ შეფასების დაგვიანებული ნეიტრონების დეპონირება: ν D \u003d ამგვარად, ENDF / B-VII.B2- ის მონაცემების შეფასებისას საერთაშორისო ჯგუფის მიერ რეკომენდებული ღირებულება სტანდარტების მიხედვით, როგორც ν T ν p. შეფასება JENDL-3.3 რეკომენდებული ღირებულების ქვემოთ 2.6 სტანდარტული გადახრა. მასლოვის ხარჯთაღრიცხვა ასევე დაბალია, მაგრამ მხოლოდ 1 სტანდარტული გადახრა. როგორც ჩანს, როსფონდში სტანდარტების საერთაშორისო ჯგუფის მიერ რეკომენდებული მასშტაბის მიღება, I.E. ν t \u003d endf / b-vii.b2 შეფასების მიხედვით lagging neutgrons რაოდენობა დაბალი ენერგიით არის თანაბარი; მიხედვით ჟენლის, და თითქმის იმდენი ნავთობის, თუ ჩვენ ვიღებთ ν d \u003d 0.0068, მაშინ ν P, ჩვენ მივიღებთ "მრგვალი" ნომერი ფიგურა. 12 გვიჩვენებს ν P- ის ენერგეტიკულ დამოკიდებულებას ექსპერიმენტულ მონაცემებთან შედარებით სხვადასხვა შეფასებით. ყველა მოცემული მონაცემების ექსპერიმენტული მონაცემები არის Renormal ან ν P (252 CF) \u003d 3.7606, ან ν P (233 u; 0.0253ev) \u003d 2.490, რაც დამოკიდებულია Nubar Endf / B Jendl 2.5 Maslov, Smrenkin-58 Nurpeisov-73 Nurpeisov- 75 Gwin-86 Kolosov-72 Eeeeeeeeeee E + 06 ენერგია, EV Fig.12A. მყისიერი განყოფილების ნეიტრონების რაოდენობა. Ν P- ის მიერ გატეხილი ინსულტი ნავთობის მიერ მიღებული ენერგიით, ექსპერიმენტული მონაცემები არ არის გამართლებული. ზოგადად, ამ შეფასებით, 1.5 მევამდე გაიზარდა ν r, როგორც ჩანს, understated. მაღალ მიმართულებით, მონაცემები ნაჩვენებია ნახატზე. 12B nubar 4.0 ENDF / B JENDL 3.5 მასლოვი Smiroshin Nurpeisov-73 Nurpeisov GWIN-86 kolasov E E E E E E E E E E E + 07 ENERGY, EV Fig.12b. მყისიერი განყოფილების ნეიტრონების რაოდენობა. 13

14 ამ სფეროში, ENDF / B-VII.B2 შეფასებები საუკეთესოა. ევროკავშირი საკმაოდ შესაძლებელია მიიღოს დაბალი ენერგიით, თუ თქვენ შეცვლის ღირებულება ν P თერმული არეალში (იხ. სურათი 12A). ფიგურაში 13 გვიჩვენებს სავარაუდო ენერგეტიკული დამოკიდებულებები ν დ. შედარებისთვის, არსებობს ორივე urana-235 და Plutonium-239. შედარება გვიჩვენებს, რომ ENDF / B-VII.B2- ში მიღებული ენერგიის დამოკიდებულება არასწორია. არ არსებობს ფიზიკური საფუძველი ამ ქცევისთვის. ამის საპირისპიროდ, ν d- ის შემცირება ყველა სხვა შეფასებით, ენერგიით გამოვლინდა ენერგიის გამოვლენის გამოყოფის დამატებითი შანსების გამო. Rosfond, სასურველია მიიღოს ენერგეტიკული დამოკიდებულება ν D Jendl-3.3, reminiscing მას მიღებული ღირებულება თერმული რეგიონში Nubar Endf / B Jendl-3.3 Maslov U-235-Rosfund PU-239-Rosfund Eeeeeeeee E + 07 ენერგია, ev fig. 13. Retardant Neutron Output- ის ენერგეტიკული დამოკიდებულება 4.2. ნეიტრონის სამმართველოს სპექტრი. მყისიერი ნეიტრონის სამმართველოს სპექტრი შეფასებით, განსახილველად აღწერილია არსებითად. In ENDF / B-VII.B2, ეს სპექტრი განსაზღვრულია UATT- ის ფორმით პარამეტრებით A (E) და B (E), რაც დამოკიდებულია ნეიტრონის ენერგიის E- ზე, რაც იწვევს სამმართველოს: 2Exp (-AB / 4) χ (E) \u003d Exp (e / a) sh back πa 3 b ამ დამოკიდებულების ხასიათი შეიძლება იხილოთ fig.14- დან, რომელიც აჩვენებს საშუალო ენერგიის ნეიტრონული ენერგიის დამოკიდებულებას< E >\u003d A (3/2 + AB / 4) ფუნქცია E. სათაურის სექციაში აცხადებენ, რომ განყოფილების ნეიტრონის სპექტრი მიიღება JENDL-3.3- ის შეფასების შესაბამისად. ეს აშკარად არ არის მთლიანად ჭეშმარიტი, რადგან JENDL-3.3- ის შეფასების შემდეგ, დივიზიონის ნეიტრონების მყისიერი ნეიტრონები განსხვავებულნი არიან, კერძოდ, 164 ქულასთან დაკავშირებული ფუნქციები თითოეულ 7 პირველადი ენერგიით. ანალოგიურად, დივიზიონის სპექტრი განისაზღვრება და მასლოვის შეფასებისას, მაგრამ სპექტრი 326 ქულას თითოეულ 22-დან 22-მდე ენერგეტიკულ ინტერვალში 20 მევს. თოთხმეტი

15 საშუალო Fission Neutron Energy 2.40 ENDF / B-VII, E e e e e + 07 ენერგია, ev fig.14. საშუალოდ ენერგეტიკული ნეიტრონული ენერგიის ენერგეტიკული დამოკიდებულება, თუ როგორ იქნა მიღებული სამმართველოს მყისიერი ნეიტრონები JENDL-3.3 ფაილის აღწერაში, არაფერი ამბობს. მასლოვის ფაილის აღწერაში ნათქვამია: "მყისიერი განყოფილების სპექტრი ნეიტრონების (CMND) გამოითვლება ნახევრად ემპირიული მოდელის გამოყენებით 5. ნეიტრონის სპექტრი, რომელიც გამყოფი ადრე (N, NF), (N, 2NF) და (N, 3NF) პროცესები გამოითვლება სტატისტიკურ Hauser Model - Fessbach, გათვალისწინებით forerunning პროცესები. აღწერილობის ხარისხი შეამოწმა Strokets-83, Starostas-85, Lajtai-85, Lajtai-85 და Miura-02. გათვლები მიუთითებს საშუალო ენერგეტიკული ნეიტრონული ენერგიის შემცირებაზე რეაქციის ზღურბლების ჭარბი (n , NF), (N, 2NF) და (N, 3NF). განყოფილების ფრაგმენტების მიერ გამოყოფილი ნეიტრონის სპექტრი გამოითვლება, როგორც ორი ბედის სპექტრი, რომელიც შეესაბამება სინათლეს და მძიმე ფრაგმენტს, რომელიც ახასიათებს პარამეტრებს, რომლებიც განსაზღვრავს საშუალო ენერგიას. ამავდროულად, ფრაგმენტების კინეტიკური ენერგიის განსხვავება და ამ ენერგიის დამოკიდებულება, რომელიც ითვალისწინებდა სამმართველოს, სანამ გაყვანის დაწყებამდე არ არის გათვალისწინებული. ეს არის ეს მექანიზმი, რომელმაც განისაზღვრა დივიზიონის ნეიტრონის საშუალო ენერგიის შემცირება, როდესაც სამმართველოს ზღვარი აღემატება ნეიტრონების წინასწარი ემისიას ". მოცემული რაციონალი სრულად შეესაბამება განყოფილების ნეიტრონების გამოყენების მექანიზმების შესახებ მიმდინარე პრეზენტაციას და ის ფაქტი, რომ შეფასების აღსაწერად და ექსპერიმენტულ მონაცემებს მათი საიმედოობის გაზრდა. მართალია, თითქმის ყველა სპექტრი იზომება თერმული ნეიტრონების გაყოფა და მხოლოდ MUIR- ის მონაცემები 550 კვ-ის ენერგიაზე იყო მიღებული, ჯერ კიდევ მნიშვნელოვნად ქვემოთ რეაქციის ბარიერი (n, n f). იყავი, რომ მას შემდეგ, რაც მასტოვის შეფასებით, სპექტრი ყველაზე საიმედოა. განვიხილოთ მონაცემები დაგვიანებული ნეიტრონების შესახებ. ბიბლიოთეკაში, Rosfond, როგორც JEFF-3.1- ში, Dannis- ის უნივერსალური 8-ჯგუფის პრეზენტაცია დაგვიანებული ნეიტრონების შესახებ. ჯგუფების განმარტება თანაბრად ყველა გამყოფი ბირთვია: თითოეული მათგანი მოიცავს რამდენიმე ჯგუფს, ცხოვრება. ამის გამო, ჯგუფების მუდმივი დაშლა არ არის დამოკიდებული გამყოფი ბირთვზე. არ არის დამოკიდებული დელიკატური ბირთვი და სპექტრის სპექტრის თითოეული ჯგუფის წინამორბედი. თუმცა, დაგვიანებული ნეიტრონებისა და ჯგუფების წილის საერთო სარგებელი გასაგებია, დამოკიდებულია გამყოფი ბირთვზე და ნეიტრონის ენერგიაზე, რამაც გამოიწვია განყოფილებები. ისევე, როგორც სხვა მარცვლეული გამყოფი, არსებობს 8-ჯგუფი შეფასებები Jeff-3.1 Uranium-233, თუმცა, გამონაკლისი. 5 Maslov V., Porodzinskij Yu, Baba M., Hasegawa A., Kornilov N., Kagalenko A., Tetereva N.a. INDC (BLR) -..., IAEA, ვენის 15

1. თერმული ნეიტრონების გაყოფისას გამოცხადებული დაგვიანებული ნეიტრონების რიცხვი ტოლია (JEFF-3.1- ში, რომელიც ტოლია / B-VII.B, Maslova). ამ ნომრის ენერგეტიკული დამოკიდებულება ისეთივეა, როგორიც არის ჯეფ-3.1 (სმ. 13) შეფასებისას. 2. სპექტაკლი ნეიტრონის ჯგუფების სპექტრს მიღებულია იგივე, რაც Uranium-235 (იხ. ქვემოთ P) და ყველა სხვა ბირთვებისთვის. თუმცა, თითოეული 8 ჯგუფი მიიღება იგივე როგორც JEFF-3.1, I.E. მიმოფანტული ნეიტრონებისა და რეაქციების (N, XN) მიმოფანტული ნეიტრონებისა და ნეიტრონების (N, XN) ექსკლუზიური დისტრიბუციის რეკომენდაციების საფუძველზე, ელასტიური მიმოფანტული ნეიტრონების კუთხის დისტრიბუციის პირველი სამი მომენტის სავარაუდო ღირებულებებია შედარებით. შეფასებები ძალიან ახლოს არიან ერთმანეთთან. ყველა მათგანი მიიღება გაანგარიშებით. Exfore შეიცავს HAOUT-82- ის მხოლოდ ერთი გამოუქვეყნებელი მუშაობის შედეგებს, რომელშიც ნეიტრონების კუთხოვანი დისტრიბუცია 0.7 და 1.5 მევის ენერგიით იყო შეფასებული. ამ ენერგიით, ძნელია გამორჩეული ელასტიური მიმოფანტული ნეიტრონებისგან არა-ელასტიური დონეზე. ექსფორში მოცემული მოკლე აღწერიდან, ამ პროცესების გამოყოფის პროცედურა არ არის აღწერილი, ნათქვამია მხოლოდ იმით, რომ ავტორის მიერ შემოთავაზებული ინტელიტირებული შესწორების ცვლილება 5-დან 35% -მდე იყო და 0.7 მევამდე და 1.5 მევამდე. მას შემდეგ, რაც შეუსაბამობის სახელები შეფასებით, არ არსებობს მაღალი საიმედოობა, და ექსპერიმენტი არ არის ძალიან საიმედო, საკმაოდ შრომატევადი შედარება მასზე არ არის განხილული. მიზანშეწონილია, რომ endf / b-vii.b2- ის შეფასებისას, რომელიც, როგორც წესი, კუთხის ბრუნვის ღირებულების ENDF / B-VII 0.1 Jenff-3.1 e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e + 07 ზეთები, ev fig.15. ელასტიური მიმოფანტული ნეიტრონების განაწილების კუთხოვანი მომენტები: 1-ის მყარი მოსახვევებში (გაფანტვის კუთხის საშუალო კაშკრი), ბარი 2-ჯერ, მე -3 მომენტი. 6 Spriggs, Campbel და Piksaikin, PRG Nucl Eng 41,223 (2002) 16

17 არასამთავრობო პათოლოგიური ნეიტრონების სპექტაკლთან დაკავშირებით, შემდეგ კი განისაზღვრება უწყვეტი დონის აღების დონის მიხედვით, ისინი განისაზღვრება სამიზნე ბირთვის აღბიდების აღრიცხვის ხარისხით. ამ თვალსაზრისით, Maslov- ის შეფასებას აქვს გარკვეული უპირატესობა JENDL-3.3- ზე: ის ითვალისწინებს PCNudat 2 მონაცემთა ბაზაში მითითებულ ყველა დონეზე, ხოლო JENDL-3.3- ში, 400-დან 600 კვ.მ. არ არის აღწერილი. ორივე შეფასებით, კონტინუუმის დონის ინიცირება აღწერილია 600 კეი, ანუ. უშუალოდ დისკრეტული დონის ფართობიდან. INDEF / B-VII.B2- ში მიღებული შეფასება, ჩვენ არ განვიხილავთ აქ ეჭვქვეშ ამგვარად ეჭვქვეშ აყენებს INELASTIC Scatter- ის მთლიანი ჯვრის მონაკვეთის ენერგეტიკის ქცევის აღწერას (იხ. ზემოთ 3). Neutron Spectra მიმოფანტული ერთად აღგზდარი უწყვეტი დონეზე Fig.16 გვიჩვენებს Neutron Spectra, რომ ტესტირება inelastic მიმოფანტული ერთად აღების გაგრძელების გაგრძელების სამიზნე ბირთვი დონეზე. მონაცემები მოცემულია 6 მეშვილის, 10 მეშვილისა და 14 მევის პირველადი ენერგიით. 6 მევს, ანუ. რეაქციის ბარიერის ქვემოთ (N, N F), Maslovsky სპექტრი მნიშვნელოვნად უფრო მკაცრია, ვიდრე დანარჩენი: ცხადია, მასში ემიტირებული წინამორბედი ნეიტრონული პროპორციით. 10 მევში, ნეიტრონის სპექტორის შეფასებები მნიშვნელოვნად განსხვავდება. 3.3 Mev- ის ქვემოთ მოყვანილი ენერგიით მიღებული სპექტრი, ზოგადად, ზოგადად არ არის. ვარაუდობენ, რომ ნელი ნეიტრონების ემისიების შემდეგ ყოველთვის უნდა იყოფა. ENDF / B-VII.B2- ის შეფასებისას, შედარებით ნელი ნეიტრონების კუდი აუზშია და ამ კუდში მასლოვსკაიას შეფასებით, მაქსიმუმ 1 მევის მაქსიმალურად გამოიხატება. 14 Mev- ზე JENDL-3.3- ის სპექტრში არ არის ნეიტრალური ენერგია 5 მევენთან ერთად, მაგრამ 6-8 მევის ენერგეტიკის ნეიტრონების ასობის ალბათობა მნიშვნელოვნად აღემატება ორ სხვა შეფასებას. Endf / B-VII.B2 სპექტრა და მასლოვსკი 7 მეველის ზემოთ, მაგრამ მასლოვსკის სპექტრში ნელი ნეიტრონების გრძელი კუდია. რატომღაც, ნელი ნეიტრონების ემისიის შემდეგ, არც რეაქცია (N, 2n) ან განყოფილება არ მოხდება. ალბათობის / MeV 9.0eeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeee + 07 Energy EN ENDF / B-VII; 6 MeV ENDF / B-VII; 10 MeV ENDF / B-VII; 14 MeV JendL-3.3; 6 MeV JendL-3.3; 10 MeV JendL-3.3; Mev Maslov; 6 Mev Maslov; 10 Mev Maslov; 14 Mev Fig.16. ნეიტრონის სპექტრის შედარება, ინილასტური მიმოფანტული კონტინუუმის დონის აღგზნებით. 17

18 ფიგურაში. რეაქციის ნეიტრონის სპექტრი (N, 2n) შეფასების შეფასებები 10 და 14 მევის ორი თავდაპირველი ენერგიისთვის. განსხვავებები შეფასების ძალიან დიდია, განსაკუთრებით 14 მევს. დისფუნქციური მდგომარეობისადმი მიუთითებს სპექტრით გათვალისწინებული დისფუნქციური მდგომარეობის შესახებ, ხოლო ეს გახდა და სხვადასხვა არხებზე მიმდინარე პროცესების ჯვარი სექციები სხვადასხვა გზით (არასამთავრობო ნეიტრონის წინამორბედი და ჩვეულებრივი აორთქლება, განყოფილება ერთი ან ორი ნეიტრონის ემისიის შემდეგ ერთი გზა ან სხვა). ვინაიდან არ არსებობს მნიშვნელოვანი დივიზიონის სექციის შეფასების მნიშვნელოვანი განსხვავებები, არსებობს სხვადასხვა რეაგირების მექანიზმების წვლილის შესაფასებლად კომპენსაცია. სპექტრი (N, 2n) ალბათობა / Mev 1.0e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e-07 endf / b-vii; 10 MEV ENDF / B-VII; 14 Mev Jendl-3.3; 10 Mev Jendl-3.3; 14 Mev Maslov; 10 Mev Maslov; 14 MEV 0.0e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e ev fig.17. ნეიტრონის სპექტრის შედარება რეაქციისგან (N, 2n). განიხილება, რომ ENDF / B-VII.B2- ის მუდმივი რეაქციების სპექტრის შეფასება შუალედურია და ეს ქმნის ცდუნებას როსფონდში. თუმცა, კომპოზიტური ფაილის შემდგომი დადასტურებით, რომელშიც სექციები ერთი შეფასებით მიიღება, ხოლო დანარჩენი სპექტრი შეიძლება მოხდეს. მას შემდეგ, რაც სექციები გადაწყვიტეს, მაშინ სპექტრი უნდა იქნას მიღებული ამ შეფასების შესაბამისად. გაითვალისწინეთ, რომ ENDF / B-VII.B2- ის სპექტრი მონაცემები წარმოდგენილია (განსხვავებით დანარჩენი ორი) ფაილის ფორმატში MF \u003d 6, I.E. სპექტრი გათვალისწინებულია ენერგეტიკისა და გაფანტვის კუთხეს შორის კორელაციის გათვალისწინებით. თუმცა ეს კორელაცია აღწერილია კალბახ-მანიდან ნახევრად ემპირიული სისტემატიკით. გარდა Neutrons Spectra, Recoil ბირთვების სპექტრი აღწერილია (არ არსებობს პრაქტიკული რეაგირება), მაგრამ ფოტონის სპექტრი უწყვეტი პროცესების არ არის აღწერილი. ეს არის კიდევ ერთი ჩვენება ასეთი შეფასების, რომელიც შემდეგნაირად, როდესაც გადახედვის შეფასების, აღმოფხვრას. 5. ნეიტრონის რეაქციებში ფოტონების დაბადების მონაცემები და არც მასლოვსკის შეფასებით, არც Jendl-3.3- ის შეფასებისას, ფოტონების ფორმირების მონაცემები არ არის მოცემული. JEFF-3.1 მოიცავს მონაცემებს ENDF / B-VI (შეფასების Stuart და Weston 1978) მიერ მიღებული ფოტონების ფორმირების შესახებ. In ENDF / B-VII.B2 ერთად შესწორებული მონაცემები გამა გამოსხივება რადიაციული ხელში. ეს 18.

19 გზით შეფასების არჩევანი პრაქტიკულად არ არის. განვიხილოთ, რა არის არსებული ღირებული მონაცემები ეფუძნება. სულ inelastic scattering: mt \u003d 4. მას შემდეგ, რაც სტიუარტსა და ვესტონის შეფასებისას, მხოლოდ პირველი პირველი დონის მოწამვლის გამოვლენა ინდივიდუალურად იყო გათვალისწინებული, ტრანსმისიები მხოლოდ ამ ოთხ დონეზე აღწერილია Photon Spectrum- ში. კონტინუუმის აღგზნების დროს ჩამოყალიბებული ფოტონების სპექტრი აღწერილია ფოტონების უწყვეტი სპექტრით, რომელიც მიღებულია 1.09 მევის მულტიპლიკაციაზე, რომელიც MT \u003d 4 მიღებულია ნულის ტოლი. Photon Spectra- ს უფრო სწორად აღწერის შესაძლებლობა, რომელიც გაიხსნა მნიშვნელოვნად უფრო დიდი რაოდენობის აღწერასთან დაკავშირებით (28 ENDF / B-VII.B2, 25 Maslov, 25 Jendl-3.3) არ არის მიხვდა ყველგან. განყოფილებაში გამოყოფილი ფოტონები: 1.09 მევის სიმრავლე შეესაბამება გოფანსის 8-ის შეფასებას; სპექტრი თავად მიიღება, როგორც პლუტონიუმის ზემოთ 1.09 Mev Multiplicity აღებულია ტოლი ნულოვანი. Photon Emission- ის გამრავლება, როდესაც 1.09 MEV- ის აღებისას შემთხვევით მიღებულია თანაბარი სპექტრით, როგორც პლუტონიუმ -239-ის რეაქციის ენერგიის სხვაობის კორექტირებასთან დაკავშირებით. ზემოთ 1.09 MEV არის inelastic ურთიერთქმედების ფორმირების ჯვარი მონაკვეთი (ფაილი MF \u003d 13) და ნორმალიზებული სპექტრი (MF \u003d 15 ფაილი) არის იგივე, რაც Plutonium- ში ENDF / B-VII.B2- ში, Photon- ის გამრავლება, როდესაც მათი სპექტრი და მათი სპექტრი გამოითვლება Gnash პროგრამა. ყველა სხვა მონაცემები მიღებულია როგორც ზემოთ აღწერილი, ანუ. საწყისი Endf / B-VI.7. Rosfond უნდა შეიცავდეს მონაცემებს ფოტონების ფორმირების შესახებ Endf / B-VII.B2- ისგან. ფაილის შემდგომი გადახედვისას, განსაკუთრებით კი, MF \u003d 6 ფაილის ჩართვის შემთხვევაში, უნდა განხორციელდეს ნეიტრონის რეაქციებში ჩამოყალიბებული ფოტონების უფრო სწორი გაანგარიშება. ზემოაღნიშნული დასკვნის საფუძველზე წარმოდგენილია როსფონდდას კომბინირებული ფაილის ჩამოყალიბება. 1. ფაილები MF \u003d 2 და MF \u003d 3 მიიღებს მასლოვის შეფასებას. ნებადართული რეზონანსების სფეროში, ისინი, როგორც აღინიშნა, ემთხვევა. 2. სამმართველოს ნეიტრონების ენერგეტიკული დამოკიდებულება მიიღება ENDF / B-VII.B2- ის შესაბამისად, შეცვალოს ღირებულება თერმული ენერგიის დროს I.E. ისე, რომ სამმართველოს ნეიტრონების სრული რაოდენობა დაემთხვა რეკომენდებულ ჯგუფს სტანდარტების ღირებულების მიხედვით, რათა შეიქმნას რეაქციის ჯვარი სექციების (NP) და EAF- ის რეაქციის გადაკვეთების მონაცემები, შესაბამისად, ელასტიური მიმტანების ჯვრის მონაკვეთის შემცირება, და ნებადართული რეზონანსების ტერიტორიაზე, შეიტანეთ სრული ჯვარი სექცია თანხის ტოლი (NP) და (N, ALFA). 4. სითბოს წერტილში გაყოფის გაყოფის ნეიტრონირებული ნეიტრონირებული ნეიტრონების რაოდენობა, ხოლო ენერგეტიკული დამოკიდებულება ჯეფის შეფასების შესაბამისად, 8-ჯგუფის აღწერილობას იღებს ნეიტრალურ ნეიტრონებს, რათა მიიღონ დაგვიანებით ნეიტრონების სპექტრი როგორიცაა Uranium-235 და ჯგუფების შედარებით ჯგუფები ჯეფ ენდფ / B-VI- ის შესაბამისად. 7, Mat \u003d D. C. Hoffmann და M. M. Hjffmann, ენ. Rev. Nucl. მეცნიერება. 24, 151 (1974) 19

20. ელასტიური მიმოფანტული ნეიტრონების კუთხის დისტრიბუციებს მიიღებენ ENDF / B-VII.B2- ის შეფასების შესაბამისად, დანარჩენი კუთხის დისტრიბუცია მასლოვის შეფასების შესაბამისად. 7. მყისიერი განყოფილების ნეიტრონების სპექტრი და სხვა რეაქციების მუდმივი სპექტრი მიიღება მასლოვის შეფასების შესაბამისად. 8. Fiss Mills- ის შეფასების ფაქტების შედეგების შესახებ მონაცემების ჩართვა. 9. ნეიტრონის რეაქციების ფოტონების ფორმირების მონაცემები ENDF / B-VII.B2- ის შესაბამისად. რეკომენდაციის ავტორი ნიკოლაევი მ.ნ. ფაილის შინაარსი 20.

21 92.3. Uranium-234 შინაარსი ბუნებრივი ნარევი რადიოაქტიური. (T 1/2 \u003d 2.455 * 10 5 წელი). Alpha-Decay in torium-230 (t 1/2 \u003d 7.54 * 10 4 წელი). თანამედროვე ბიბლიოთეკები შეიცავს შემდეგ მონაცემთა შეფასებებს ურანის- 233. ფონდი-2.2 შეფასების T.Ohsawa, M.Inoue, T.NFKAGAWA, 1987 ENDF / B-VII.B2 - ახალგაზრდა, Shadwick, JENDL-3.3 შეფასების შეფასება T.Watanabe, 1987 Jeff-3.1 Maslov- ის შეფასება, შეფასებისას In ENDF / B-VII. B2 და JEFF-3.1- ში 118 რეზონანსების შემცველი რეზონანსების რეგიონის საზღვარი 1500EV ტოლია. რეზონანსების პოზიციები ზუსტად იგივეა. რეზონანსების სიგანე, თუმცა, განსხვავდება. ENDF / B-VII.B2, ისინი შეესაბამება მუჰაბაბაბ-84; Maslova იყენებს მოგვიანებით შეფასებას Jendl-3.2- დან. ფიგურაში 1 გვიჩვენებს რეზონანსების რაოდენობის გაზრდას, ფიგურაში. შემცირებული ნეიტრონის სიგანეების ჯამი. გრაფიკებისგან, შეიძლება დაასკვნა, რომ რეზონანსების 900-ზე მეტი ნაწილი გამოტოვებულია, მაგრამ გამოტოვებული რეზონანსი აქვს მცირე სიგანეებს და მათი უღელტეხილი არ უნდა აღემატებოდეს გათვლილი ჯვრის სექციებს. რეზონანსების ენერგიის რაოდენობა, EV fig.1. SUMA- ს რეზონანსების რაოდენობის მზარდი ოდენობა<Гn0> "ENDF / B-VII ზეთები ენერგია, EV Fig. 2. შემცირებული ნეიტრონ შირინის ოდენობა 21

22 ნახაზიდან. 2 ჩანს, რომ Maslov Neutron სიგანეების შეფასებისას მიიღება მინიმუმ, ვიდრე ENDF / B-VII.B2 (დაახლოებით 12%). რადიაციული სიგანე, პირიქით, საშუალოდ 45% -ით. დალუქვა widths პრაქტიკულად ემთხვევა. ორივე შეფასებით, პარამეტრების, P- და D- ტალღის მიხედვით აღწერილი გადაუჭრელი რეზონანსი არ არის. მასლოვის შეფასებით, ეს პარამეტრები მნიშვნელოვნად განსხვავდება ენერგიით, რომელიც აღწერს სექციების მთლიანი სტრუქტურას. შედეგი ჩანს ლეღვისგან. 3 და 4, რომელიც შეადარებს ნებადართული რეზონანსების რეგიონში გადაღების და განყოფილების მონაკვეთებს. 1.00E E + 00 Maslov, Capture Endf / B-VII, Muradyan-99 Capture Section, Barn 1.00e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e ev fig.3. 1.00e e + 00 ჩამორთმევა ჯვარი სექცია, BARN 1.00E E-02 James-77 Medous-78 ზეთები, სამმართველო 1.00E-03 ENDF / B-VII, სამმართველო 1.00e e e e e e + 07 ენერგია, EV Fig.4. სექციის განყოფილება. მაზლოვის მონაკვეთის შეფასებისას ამაღლება მურადანანის ერთადერთი შედეგით. მასლოვის შეფასებით, ქვედანაყოფის სტრუქტურა ასახავს ჯეიმზის შედეგებს. დასკვნა Rosfond რეკომენდირებულია მიიღოს Maslov ჯეფ-3.1. SPECTRA 8 დაგვიანებით ნეიტრონების ჯგუფი უნდა იქნას მიღებული, როგორც ურანი -335. შედეგები 22.

23 Uranium-234 სამმართველოს პროდუქცია შეიცავს ENDF / B-VI (ინგლისური და მკითხველი 1989) და Jeff-3.1 (Mills, 2005). ბუნებრივია მიიღოს ბოლო რეიტინგი. განუყოფელ სპექტრზე ძირითადი რეაქციების ჯვარედინი მონაკვეთები მოცემულია შემდეგ ცხრილში მთლიანი ელასტიური ინვალიდი (N, 2N) (N, F) (N, γ) EV რეზონანსული ინტეგრალური სპექტრი განყოფილების 235 U MEV. დასკვნის ავტორი ნიკოლაევი მნ შინაარსი ფაილი Rosfund 92- U-234 Remake !! MF \u003d 1 ზოგადი და სპეციალური ინფორმაცია Nuclide MT \u003d 451 ჰედერის სექციის შესახებ MT \u003d 452 დივიზიონის ნეიტრონების მთლიანი საშუალო რაოდენობა MT \u003d 458 ენერგიის გათავისუფლების დროს MF \u003d 2 გულსაკიდი პარამეტრების MT \u003d 151 სექცია რეზონანსული პარამეტრების MF \u003d 3 Thinning სექციები MT \u003d 1 სრული ჯვრის სექცია Mt \u003d 2 ელასტიური გაფანტვის MT \u003d 4 INELASTIC Scattering MT \u003d 16 რეაქცია (N, 2n) 92- U-233 MT \u003d 17 რეაქცია (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 18 ყველა სამმართველოს პროცესები MT \u003d 19 სამმართველო (პირველი შანსი) MT \u003d 20 განყოფილება (მეორე შანსი) - რეაქცია (N, NF) - U- MT \u003d 21 განყოფილება (მესამე შანსი) - რეაქცია (N, 2NF) - U- MT \u003d inelastic scattering დისკრეტული დონის MT \u003d 91 არასრულყოფილი გამტარუნარიანობა კონტინუუმის დონეზე MT \u003d 102 რადიაციული გადაღება: რეაქცია (N, გამა) 92- U-235 MF \u003d მეორადი ნეიტრონების MT \u003d 2 ელასტიური მიმტანი MT \u003d 16 რეაქცია (N, 2N) 92-U-233 MT \u003d 17 რეაქცია (N, 3N) 92-U-232 MT \u003d 18 სამმართველოს ყველა პროცესი MT \u003d 20 განყოფილება (მეორე შანსი) - რეაქცია (N, NF) - U- MT \u003d 21 განყოფილება (Tert IL შანსი) - რეაქცია (N, 2NF) - U- MT \u003d inelastic scattering ერთად აღების დისკრეტული დონეზე 23

24 MT \u003d 91 inelastic scattering ერთად განუვითარებელი Continuum Levels MF \u003d 5 ენერგეტიკული დისტრიბუცია მეორადი ნეიტრონების MT \u003d 16 რეაქცია (N, 2n) 92-U-233 MT \u003d 17 რეაქცია (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 18 ყველა პროცესის განყოფილებები MT \u003d 19 სამმართველო (პირველი შანსი) MT \u003d 20 განყოფილება (მეორე შანსი) - რეაქცია (N, NF) - U- MT \u003d 21 განყოფილება (მესამე შანსი) - რეაქცია (N, 2NF) - U- MT \u003d 91 inelastic გაფანტვა MT \u003d 455- ის უწყვეტი დონის, ჯგუფების პროპორციებით და დაგვიანებით ნეიტრონების MF \u003d 8 შედეგები და მახასიათებლები, რის შედეგადაც Radionuclides MT \u003d 16 რეაქცია (N, 2n) 92- U -233 MT \u003d 17 რეაქცია (N, 3N) 92-U-232 MT \u003d 102 რადიაციული გადაღება: რეაქცია (N, გამა) 92- U-235 MT \u003d 457 მონაცემები რადიოაქტიური დემონტაჟის შესახებ 24

25 92.4.uran Ზოგადი მახასიათებლები 1.1. Z \u003d a \u003d ± aw \u003d ± შინაარსი ბუნებრივი ნარევი: 0.72 საათზე; %% 1.5. ნეიტრონის რეაქციების ჩამონათვალი 9 MT რეაქციის Q, Mev E ბარიერი., Mev Core-Product *) 234 U 16 (N, 3N) (N, 3N) U 37 (N, 4N) U 19 (N, F 1) FP + N + γ 20 (N, NF 2) FP + N + γ 21 (N, 2NF 3) FP + N + γ 38 (N, 3NF 4) FP + N + γ 102 (N, γ) U 103 (N, პ) PA 107 (n, α) 1.6. რადიოაქტიულობა: ნახევარი ცხოვრება: 7.038 * 10 8 წლის. Alpha Decay- ის ალბათობა: სპონტანური სამმართველოს ალბათობა: 2 * 10-8 Decay Energy Q α \u003d 4.678 Mev; Q SF \u003d რეზონანსული ფართობი: (MF \u003d 2) 2.1. ნებადართული რეზონანსების ფართობი ნებადართული რეზონანსების ზოგადი მახასიათებლები 9 ენერგეტიკის რეგიონში განსახილველად ასევე შესაძლებელია და სხვა რეაქციები ბრალი ნაწილაკების გამგზავრებისას (N, D), (N, T), (n , 3), და ა.შ. - მათ შორის Exo-Energy, - (N, 2 ...), (N, NA), - რომლის ჯვარი სექციები, თუმცა, არ არის ძალიან მცირე და შეფასებული მონაცემების ფაილი. 25.

26 სამიზნე ბირთვი და პარიტეტი სამიზნე ბირთვი: 7/2 - RAMIUS of Scattering: R \u003d 0.9602 * სმ არ არის დამოკიდებული ენერგეტიკაზე. იგი გამოიყენება მხოლოდ პოტენციური ბარიერის და გაფანტული ფაზების გამტარუნარიანობის გამოთვლაზე. რეზონანსული ფორმულა: რახა მურა. რეზონანსული პარამეტრების მიხედვით გაფანტული პარამეტრების გაანგარიშება არ არის გათვალისწინებული ორბიტალური მომენტების რაოდენობისთვის (ეს არის L \u003d 0, ანუ მხოლოდ S- რეზონანსი ითვლება) რეზონანსული სისტემების რაოდენობა სხვადასხვა Spins J: TWO (J \u003d 3 და J \u003d 4) დაშვებული რეზონანსების საზღვრების საზღვრები: 10-5-დან 2250-დან 2250-მდე განხილული რეზონანსი 3193 წლამდე; ამ 14-ის ქვემოთ ნეიტრონის ბონდის ენერგია და 9 ზემოთ აღნიშნული რეზონანსების საზღვარზე. J \u003d 3-თან ერთად რეზონანსების რაოდენობა 1449; აქედან, 1433 წელს 0-დან 2250-მდე. J \u003d 4-თან ერთად რეზონანსების რაოდენობა 1744; ამ, 1732 წელს რეგიონში 0-დან 2250-მდე EV- ის შეფასების ელემენტი შეიცავს ENTF / B-VI გადასინჯვის მონაცემების ფაილის სათაურის განყოფილებაში მოცემული რეზონანსული პარამეტრების შეფასების თარგმანს ბიბლიოთეკა 5. ეს შეფასება მოხდა OK-RJ ლაბორატორიაში ლ. ლილი და სხვები. 1997 წელს, მიღებული ყველა ბიბლიოთეკაში შეფასებული ნეიტრონის მონაცემები Uranium-235, დაწყებული ENDF / B-VI (REV.5). იგი ჩართულია ENDF / B-VII.B2 ბიბლიოთეკაში. რეზონანსული პარამეტრების შეფასება შესრულდა ნეიტრონის ჯვარი სექციების და ინტეგრალური ექსპერიმენტების ორივე დიფერენციალური გაზომვების შედეგების გამოყენებით. შეყვანის პარამეტრებმა გამოიყენეს სითბოს სექციები (განყოფილებები, ხელში ჩაგდება) და Westcotta G- ფაქტორები Endf / B-6 10 Netron სტანდარტების ფაილი, ისევე როგორც ფაქტორი K1, შეაფასეს Hardy 11. ცხრილი 1 ეს პარამეტრების მიღების შედეგად იარაღი მხოლოდ დიფერენციალური ექსპერიმენტების შედეგებზე და შემდეგ განუყოფელი მონაცემების გათვალისწინებით, შედარებით Sammy პროგრამის შეყვანის მონაცემებით. ჩამოთვლილი პარამეტრების მიხედვით მიღებული კორექტირების შედეგად მიღებული ღირებულება იყო ± დივიზიონის გადაკვეთის სექციაში და Sammy პროგრამის მიერ მიღებული გადაღებისას მიმდებარე რეზონანსული პარამეტრების გამოყენებით, პირდაპირი გაზომვების შედეგებთან შედარებით 10 ა. კარლსონი, WP Poenitz, g.m. Hale et al., "ENDF / B-6 Neutron Cross Measurements სტანდარტები," სტანდარტებისა და ტექნოლოგიების ეროვნული ინსტიტუტი Nistir (1993) 11 J. Hardy, Brookhaven National Laboratory, ანგარიში BNL-NCS (1979) წ. B.1. 26.

27 ცხრილი 1. თერმული პარამეტრები. პარამეტრი შეყვანის ღირებულება მხოლოდ განსხვავდება. დივიზიონის ეს მონაკვეთი ± სექცია 98.96 ± Scattering Cross Section 15.46 ± G F ± G ± FITING DIFF. და ინტეგრაცია. ცხრილი 2. გამყოფი განყოფილების ინტეგრალების სავარაუდო და ექსპერიმენტული ღირებულებები (ბეღელში * EV) ენერგიის არეალი, მტკიცებულებები. ექსპერიმენტული მონაცემები Shark88 Weston84 Weston Table- ის პარამეტრებისგან 3. ჩამორთმეული და ექსპერიმენტული ღირებულებები ყადაღის ჯვარი სექციიდან (Barne * EV) ენერგიის არეალი, EV გაანგარიშებით. ექსპერიმენტული მონაცემები Desusssure67 Perez პარამეტრების რეზონანსული სამმართველოსა და ციფრულ ინტეგრალების მიერ შეფასებული რეზონანსული პარამეტრების მიხედვით, თანაბარი, ბეღელში და ბეღელში, რომელიც 27-ით იწვევს

28 ალფა მასშტაბები, ტოლი 0.509, რომელიც შესანიშნავად შეესაბამება ინტეგრალური ექსპერიმენტების მონაცემებს. რეზონანსული პარამეტრების შეფასებისას გათვალისწინებული იქნა შემდეგი დიფერენციალური ექსპერიმენტების მონაცემები. 1. ექსპერიმენტები Harvey88 გავლით Orela Accelerator on 18 მეტრიანი spelchious მონაცემთა ბაზაში ნიმუშის სისქის ატომების / დაიბადა, გაცივდა 77k (0.4 დან 68 EV). 2. Harvey88 ექსპერიმენტები Orela Accelerator ზე 80 მეტრიანი spelchious მონაცემთა ბაზაში ნიმუშის სისქის ატომების / დაიბადა, გაცივდა 77k (4 დან 2250 ეხლა). 3. Harvey88 ექსპერიმენტი Orela Accelerator ზე 80 მეტრი spelchious მონაცემთა ბაზაში ნიმუში სისქის სისქის ატომების / დაიბადა, გაცივდა 77k (4 დან 2250 EV). 4. Schark88 განყოფილების განყოფილების გაზომვა RPI Accelerator- ში 8.4 მ (0.02-დან 20-მდე). 5. განყოფილების მონაკვეთების გაზომვა და Desusssure67- ზე Orela Accelerator- ში 25.2 მ (0.02-დან 2250-მდე) 6. გაყოფის განყოფილებების მონაკვეთების გაზომვა 39 მ სიმაღლეზე ორლას ამაჩქარებელში (0.01-დან 100-მდე). 7. GWIN84 განყოფილების განყოფილების გაზომვა orela ამაჩქარებელში 25.6 მ (0.01-დან 20-მდე). 8. ექსპერიმენტები spencer84 გავლისას Orela ამაჩქარებელში 18 მეტრიანი span ბაზაზე ნიმუში ატომების / დაიბადა სისქე (0.01 დან 1.0 EV). 9. Geagemans88- ის გაყოფის გაზომვა 18 მეტრიანი სპორტის ბაზაზე (დან 1.0 EV) 10. აბსორბციის განყოფილებების გაზომვა და GWIN96 orela Accelerator- ზე (0.01-დან 4 ეხზე). 11. Orela Accelerator- ში Weston84 განყოფილების მონაკვეთის გაზომვები 18.9 მეტრის სპანის ბაზაზე (14-დან 2250 ევამდე). 12. ღირებულების გაზომვა η Wartena87 8 მეტრიანი Span Base (დან 1.0 EV). 13. Weigmann90- ის გაზომვები მექანიკური ინტერპრეტატორის შესახებ (0.15 EV) 14. Weston92 განყოფილების განლაგების გაზომვა Orela Accelerator- ზე 86.5-მეტრიანი სპექტაკლით (100-დან 2000-მდე). 15. Moxon92 განყოფილების განყოფილების გაზომვები Orela Accelerator- ში (0.01 დან 50-დან 50-მდე) მითითებულ ექსპერიმენტულ საქმიანობაში. ინდექსის ლინკი Harvey88 J.A. Harvey, N.W. გორა, გ.გ. Perey et al., ბირთვული მონაცემები მეცნიერებისა და ტექნოლოგიების, Proc. Int. კონფერენცია. 30 მაისი-3 ივნისი, 1988, მიტო, იაპონია. (Saikon გამომცემლობა, 1988) გვ. 115 Schark88 R.A. Schrack, "გაზომვა 235U (N, F) რეაქცია თერმულიდან 1 კვ- მდე," ბირთვული მონაცემები მეცნიერებისა და ტექნოლოგიებისათვის, Proc. Int. კონფერენცია. 30 მაისი - 3 ივნისი, 3, Mito, იაპონია (Saikon Publishing, 1988) P. 101 Desaussure67 G. De Saussure, R. Gwin, L.W. Weston, და R.W. Ingle, "Neutron Fission- ის ერთდროული გაზომვები და ინციდენტის ნეიტრონის ენერგიის ინციდენტისთვის 235-სთვის. 04 EV to 3 KEV, "Oak Ridge National Laboratory Report Ornl / TM-1804 (1967) Perez73 R.B. Perez, G. De Saussure და მაგ. Silver, Nucl.sci. Eng. 52, 46 (1973) 28

29 Gwin84 R. Gwin, R.r. Spencer, R.W. Ingle, J.H. Todd, და S.W. Scoles, nuc.sci.eng. 88, 37 (1984) spencer84 r.r. სპენსერი, ჯ. Harvey, N.W. Hill, და L. Weston, Nucl.sci.eng. 96, 318 (1987) Wagemans88 C. Wagemans, P. Schillebeeckx, A.j. Deruyter, და R. Barthelemy, "Subthermal Fission Cross სექცია გაზომვები 233u და 239pu," ბირთვული მონაცემები მეცნიერებისა და ტექნოლოგიების, Proc. Int. კონფერენცია. 30 მაისი-3 ივნისი, მიტო, იაპონია (Saikon Publishing, 1988) P. 91 Gwin96 R. Gwin, გამოქვეყნდება ბირთვული მეცნიერებათა საინჟინრო Weston84 L.W. ვესტონი და ჯ. Todd, nucl.sci.eng. 88, 567 (1984) Wartena87 J.A. Wartena, H. Weigmann, და C. Burkholz, ანგარიში IAA Tecdoc 491 (1987) P.123 Weigmann90 H. Weigmann90 H. Weigmann, P. Geltenbort, B. Keck, K. Shrenckenbach, და J.A. Wartena, ფიზიკის რეაქტორები, proc. Int. Conf., მარსელი, 1990, Vol.1 (1990) გვ. 133 Weston92 L.W. ვესტონი და ჯ. Todd, nucl.sci.eng. 111, 415 (1992) Moxon92 M.C. Moxon, J.A. ჰარვი და ნ. Hill, კერძო კომუნიკაცია, Oak Ridge National Laboratory (1992) დასაშვებ რეზონანსის პარამეტრების შეფასების შედეგების განხილვა, პირველ რიგში, 1985 წელს, იმავე ექსპერიმენტულ მონაცემებზე დაფუძნებული შეფასების იგივე ჯგუფი შეფასდა იმავე Sammy პროგრამის გამოყენებით იმავე ენერგეტიკულ რეგიონში Uranium-235- ის დასაშვები რეზონანსების პარამეტრების მიერ 12. თუმცა, იმ დროს, შეზღუდული კომპიუტერული შესაძლებლობების გამო, ენერგეტიკის გათვალისწინებით, 5 ინტერვალით იყო გატეხილი. შეფასების შედეგები გადაიყვანეს ENDF / B-VI ბიბლიოთეკაში. 2, ფონდ -2 ბიბლიოთეკაში და ბევრ სხვა სავარაუდო ბიბლიოთეკაში. ფიგურაში 1985 და 1997 წლების შეფასების საფუძველზე მრავალმხრივი სექციების შედარება. გრაფიკები შეიცავს ENDF / B-VI (REV.2) მიერ გამოტანილი ჯვარედინი სექციების მიერ გამოყოფილი სექციების გადანაწილებას ENDF / B-VI (REV.5) Rev.2) Capture, Fission, Alfa, ENDF / B-VI (Rev.5 / Rev.2) Capture, Fression, Alfa, შეუსაბამობა, შეუსაბამობა,%, 5.5 10.5 15.5 ენერგია, EV ფიგურა 1A ენერგია, EV ფიგურა 1B 12 Nmlarson, Ornl / TM-9719 / R1, (1985) 29

30 დისკუსია,% endf / b-vi (rev.5 / rev.2) დაშლა, ხელში. ალფა, ენერგია, ენერგია, ENDF / B-VI (Rev.5 / Rev.2) FInsion, Capture.% ალფა, ენერგია, მტკიცებულება, ფიგურა 1 ბ ფიგურა 1. როგორც ჩანს, გადაფასების ეფექტი ძალიან მნიშვნელოვანი აღმოჩნდა: ყადაღის ჯვარი სექცია და მისი დამოკიდებულება დივიზიონის ჯვარი განყოფილების მიმართ მნიშვნელოვნად გაიზარდა. უნდა ითქვას, რომ ეს ზრდა მკვეთრად შეამცირებს სავარაუდო ექსპერიმენტულ შეუსაბამობას მაღალ გამდიდრებულ ურანის წყალმომარაგების კრიტიკულობის კრიტიკულად, რაც მათ არაკომერციულ დონეზე მიჰყავს. შეფასების ავტორების მიერ შეფასებული მონაცემების ასეთი დიდი ცვლილების მიზეზი არ იყო განმარტებული. ENDF / B-VI (REV.2) მონაცემების სათაურის მონაკვეთში აღინიშნება, რომ ყველა რეზონანსი არ არის დაშვებული 110-ზე. მსგავსი მონაკვეთის Endf / B-VI (Rev.5) და სხვა გვიან ვერსიები ENDF / B ბიბლიოთეკები, ეს რეზერვაცია არ არის (იხ. სექცია ზემოთ). აქედან გამომდინარე, ეს არის ინტერესი განიხილოს, თუ რამდენად ნახევარი კომპლექტი რეზონანსი შეიცავს უახლეს შეფასებას. ფიგურაში 2 გვიჩვენებს ენერგეტიკული დამოკიდებულება სიმჭიდროვე დონეზე J \u003d 3 და J \u003d 4. დონის სიმჭიდროვე გამოხატულია 100 EV N (J \u003d 3) N (J \u003d 3) N (j \u003d 3) n (j \u003d 3) n (j \u003d 4) n (j \u003d 4) n (j \u003d 4) n (j \u003d 4) n (j \u003d 4) n (j \u003d 4) n (j \u003d 4) n (j \u003d 4) n (j \u003d 4) e neggy, ev fig.2 სიმკვრივის დონის ენერგეტიკული დამოკიდებულება, როგორც ჩანს, , 1000-ზე მეტი ენერგიის გაზრდით, რომლებიც "დაკმაყოფილდა" სიმჭიდროვე დონეზე, ორჯერ მცირდება. შემდეგ მან უნდა გაიზარდოს დაახლოებით ერთი და ნახევარი ჯერ, და კიდევ ერთხელ ერთფეროვანი ვარდნის დაახლოებით წინა დონეზე 2000 EV. ამ ენერგიით, დონის სიმჭიდროვე კვლავ გრძელდება თითქმის ორიგინალური ღირებულებით, რის შემდეგაც მომდევნო შემცირება, ამჯერად არის ძალიან 30

98. California Isotopes- ის ნეიტრონული მონაკვეთების ძირითადი ინტერესის ძირითადი ინტერესი დაკავშირებულია 5 CF ოპერაციით, როგორც სხვადასხვა სფეროში გამოყენებული კომპაქტური ნეიტრონის წყარო. ამ წყაროს პროდუქტით

53.იგი შენიშვნა, რათა შეფასდეს მონაცემების ხარისხი დივიზიონის ფრაგმენტებისთვის, რომლითაც მძიმე იოდის იზოტოპები მნიშვნელოვანია სამმართველოს პროდუქტებზე, ჩვენ გავაკეთებთ ზოგად კომენტარებს მონაცემების ხარისხზე. ყველაზე მეტი

32. ბუნებრივი გერმანიის სპექტაკლები შეიცავს 5 იზოტოპებს: 70 GE, 72 GE, 73 GE, 73 GE და 76 GE (ბოლო სუსტად რადიოაქტიური). გარდა ამისა, უკვე სამი ხანგრძლივი რადიოიზოტოპია: 78 GE, 79 GE და 71 GE. სტაბილური

12. მაგნიუმის მაგნიუმს არ გააჩნია ხანგრძლივი რადიოაქტიური იზოტოპები. სამი სტაბილური იზოტოპებისთვის, არსებობს შეფასებები V.Hatchya და T.Asoni (1987) მიღებული 2.2 JENDL- 3.2. 21 წელს, შიბატამ ეს შეფასებები გააცნო

45.rodiy 45.1. Rhodium-99 რადიოაქტიური (t 1/2 \u003d 16.1 დღე.). აღების ორბიტალური ელექტრონი გამოდის სტაბილური Ruthenium-99. რეაქტორებში შეიძლება ჩამოყალიბდეს უმნიშვნელო რაოდენობით რეაქციის 102pd

14. სილიკონის ზოგადი კომენტარები. ბუნებრივი სილიკონის შეიცავს სამი სტაბილური იზოტოპი შემდეგ ატომური კონცენტრაციებში: 28 Si 92.23%; 29 si 4.67%; 30 SI - 3.10%. გარდა ამისა, არსებობს ბეტა-აქტიური იზოტოპი

37.Rubidia 37.1. რუბიდი -83 რადიოაქტიური (t 1/2 \u003d 86.2 დღე). აღების ორბიტალური ელექტრონი გამოდის სტაბილური Crypton-83. ფორმირების შესაძლო რეაქციები 85 RB (N, 3N); 85 RB (N, 2N) 84 RB (N, 2N); 84.

55. Cesium განხილვის სახელმწიფო ნეიტრონის მონაცემების ყველა Cesium იზოტოპების მიერ შესრულდა V.g. Pronyaev- ის მიერ. მათ ასევე გაეცნენ რეკომენდაციებს შეფასებული მონაცემების ფაილების როსფუნდში. ჩანაცვლების შენიშვნები

35. Brom 35.1. Bromo-79 შინაარსი ბუნებრივი ნარევი 50.69%. სარგებელი სამმართველოს 235 U 2.5 * 10-7; 239 pu 8.6 * 10-4 გაყოფისას. ორი კლასის გამოყენებულია თანამედროვე სავარაუდო ბიბლიოთეკებში :: შეფასება

30. თუთიის ფონდი-2.2 შეიცავს მონაცემთა ფაილს ბუნებრივი თუთიის (ნიკოლაევი, რაბოდი, 1989) ნეიტრონის გადაცემის გაანგარიშების მიზნით. მონაცემები ყველა სტაბილური იზოტოპების (ნიკოლაევი, 1989) და Grudzevich- ის მონაცემები,

18. არგონი ფონდ-2.2 შეიცავს მონაცემებს სტაბილური და რადიოაქტიური არგონის იზოტოპების ნეიტრონული მონაკვეთების შესახებ EAF-3- ისგან, ასევე ბუნებრივი არგონის (HowerTON, 1983 შეფასების სრული მონაცემების მონაცემების შესახებ.

33. დარიშხანის 33.1. დარიშხანის 71 რადიოაქტიური (t 1/2 \u003d 65.28 ს). აღსავსე ორბიტალური ელექტრონია გერმანიუმ-71-ში, რომელიც, ანალოგიურად დაიშლება (t 1/2 \u003d 11.43 დღე) სტაბილური გალიუმ -71. რეაქტორებში

51. Antimony განხილვა სახელმწიფოს ნეიტრონის მონაცემების ყველა Antimy Isotopes შესრულდა V.g. Pronyaev. მათ ასევე გაეცნენ რეკომენდაციებს შეფასებული მონაცემების ფაილების როსფუნდში. ჩანაცვლების შენიშვნები

49.ind 49.1. Indium-111 რადიოაქტიური (t 1/2 \u003d 2.8047 დღე). ორბიტალური ელექტრონის ჩამორთმევის ჩამორთმევა სტაბილური კადმიუმის 111-ში. რეაქტორებში შეიძლება ჩამოყალიბდეს უმნიშვნელო რაოდენობით

50. კალის მფლობელი ჯადოსნური რაოდენობის პროტონების (50), კალის აქვს ყველაზე დიდი რაოდენობით სტაბილური იზოტოპები (10). რამდენიმე მევის ქვემოთ მოყვანილი სექციების მოდელის აღწერა დაბალი სიმკვრივის გამო

20. კალციუმის ფონდი-2.2 მონაცემთა სრული კომპლექტი შეიცავს მხოლოდ ბუნებრივი კალციუმისათვის. სტაბილური და რადიოაქტიური იზოტოპებისთვის ISAF- ის ნეიტრონული მონაკვეთების შეფასებები - 3. ENDF / B-VII შეიცავს მონაცემებს

5. ფაილი 5. მეორადი ნეიტრონების ენერგეტიკული დისტრიბუცია 1.1. ზოგადი აღწერა ფაილი 5 შეიცავს ნორმალიზების დისტრიბუციის სხვა ნეიტრონების ენერგო დისტრიბუციის მონაცემებს

9.კალი ფონდ-2.2 სრული მონაცემების ფაილი შეიცავს მხოლოდ ბუნებრივი კალიუმის (H.Nakamura, 987). სტაბილური და გრძელვადიანი იზოტოპებისთვის, EAF-3 ENDF / B-VII- ში EAF-3 შეფასება შეიცავს მონაცემებს ბუნებრივი

9. Fluor Fluorine არ გააჩნია ხანგრძლივი რადიოაქტიური იზოტოპები. Rosfond მოიცავს მონაცემებს ერთი სტაბილური იზოტოპისთვის 19 F. 9.1. ლიტერატურულ-19 ბიბლიოთეკებში - VIIB2, JEFF-3.1 და ფონდი-2.2

79. ოქრო 79.1. Gold-194 რადიოაქტიულად (t 1/2 \u003d 38.0 h.). დაიშალოს ორბიტალური ელექტრონების დაკავება სტაბილური პლატინის 194-ში. შესაძლო ბილიკები განათლება რეაქტორის - სამმაგი რეაქცია 197 au (n, 2n)

75. Renius 77.0 ზოგადი კომენტარები ეს სექცია აღწერს Rhenium- ის იზოტოპებს: ორი სტაბილური და შვიდი რადიოაქტიური იზოტოპები ნახევარზე მეტი პერიოდის განმავლობაში. 75.1. Rhenium-182. რადიოაქტიური. ორბიტალური ჩამორთმევა მაღალი

52. 52.1. Tellur-118 Half-Life: (6 ± 2) დღე. Tempeck რეჟიმი: E - 100%. მთავარი სახელმწიფო დაიხარჯა: 0 +. JEF-3.1 / A \u003d EAF-2003 არასრული ანგარიში 2003 წლის ფაილის გააქტიურების ბიბლიოთეკაში, დაფუძნებული

16. სერია Rosfond- ში წარმოდგენილია 4 სტაბილური გოგირდის იზოტოპების მონაცემები და რადიოაქტიური გოგირდის 35 16.1. SERA-32 შინაარსი ბუნებრივი ნარევი 92% - მთავარი იზოტოპია. ყველა თანამედროვე ბიბლიოთეკაში

71.Tutations 71.1. Lutetia-169 რადიოაქტიური (t 1/2 \u003d 1.42 დღე). ორბიტალური ელექტრონის ჩამორთმევის ტესტირება, Yutterbium-169- ში, რაც, თავის მხრივ, იგივე გზა ხდება (t 1/2 \u003d 32.026 დღე).

80. მერკური 80.0. ზოგადი კომენტარები ფონდის ბიბლიოთეკაში 2.2 ყველა ნეიტრონის მონაცემები 13 სტაბილური და გრძელვადიანი მერკური იზოტოპებისათვის ძირითადად EAF-3 ბიბლიოთეკიდან. სრული ნეიტრონის მონაცემები

76. Osmis in Rosfonde უნდა მიეცეს Neutron მონაცემების სრული კომპლექტი 7 სტაბილური Isotopes Osmia და მონაცემები ჯვარედინი მონაკვეთზე ნეიტრონორული რეაქციები 5 ხანგრძლივი რადიოაქტიური იზოტოპები. სამწუხაროდ,

ნახევარი ცხოვრება: (2.43 ± 0.05) დღე. Tempeck რეჟიმი: E - 100%. მთავარი სახელმწიფო დაიხარჯა: 0 +. 56. ბარიუმი 56.1. Barium-128 JEFF-3.1 / ნახევარ განაკვეთზე Grade 2003 ფაილი გააქტიურების ბიბლიოთეკაზე დაფუძნებული

34. სელენი 34.1. Selenium-72 რადიოაქტიური (t 1/2 \u003d 8.4 დღე.) ორბიტალური ელექტრონული გადაღების ტესტირება დარიშხანის 72-ში და გერმანიაში 72-ში (T 1/2 \u003d 26 სთ) ტესტირება. უმნიშვნელო რგოლებში შეიძლება

67.გალიუმის ბუნებრივი გოლმია შეიცავს მხოლოდ ერთი იზოტოპია - 165 მაგრამ. გარდა ამისა, არსებობს ერთი ძალიან გრძელი ნეიტრონალური დეფიციტური იზოტოპია - 165 მაგრამ (4570 წელი) და ერთი ნეიტრონ-თავისუფალი - 165 მაგრამ (26.8 საათი),

4. Berillery ბიბლიოთეკაში Rosfond შეიცავს მონაცემებს სამი Beryllium Isotopes: რადიოაქტიური 7 VE (53.29 დღე), სტაბილური 9 VE და რადიოაქტიური 10 VE. 4.1. ბერილიუმ -7 რადიოაქტიური. T 1/2 \u003d 53.12 დ. ტყვეობაში მოქცევა

91. Protectiniya PROSTACTACTATION- ს აქვს ხუთი ხანგრძლივი იზოტოპები, რომლისთვისაც უნდა იყოს წარმოდგენილი Rosfund ბიბლიოთეკაში. 91.1. Protactinium-229 რადიოაქტიური (t 1/2 \u003d 1.5 დღე). ტესტირების ხელში ჩაგდება

82. Rosfond- ში გამოიწვია მონაცემები ყველა 4 სტაბილური და 4 ხანგრძლივი რადიოაქტიური წამყვანი იზოტოპებისთვის. 82.1. LEAD-202 რადიოაქტიური. (T 1/2 \u003d 5.25 * 10 4 წელი). ორბიტალური ელექტრონის აღების გზით

48. კადმიუმი 48.0. ზოგადი კომენტარები Rosfond ბიბლიოთეკაში საჭიროა ნეიტრონის მონაცემების შესარჩევად 8 სტაბილური და 4 ხანგრძლივი კადმიუმის იზოტოპები. განვიხილოთ მონაცემთა გადაფასების შედეგები

1 3. ფაილი 3. რეაქციის გადაკვეთა სექციები 3.1. ზოგადი აღწერა ფაილი 3 გვიჩვენებს ჯვარი სექციები და წარმოებულები სახით ფუნქცია ენერგეტიკული E, სადაც E არის ენერგეტიკული ინციდენტის ნაწილაკი (EV) ლაბორატორიული სისტემა. ისინი წარმოადგენენ

68. ერბიუმის ბუნებრივი ერბიუმი მოიცავს ექვსი იზოტოპია. ცხრილი 1 უზრუნველყოფს თითოეული იზოტოპების წვლილს ბუნებრივი ნარევით. ცხრილი 1 ბუნებრივი ერბიის შემადგენლობა, Isotope ER-162 0.139 ER-164 1.601 ER-166 33.503

70. Არც ერთი

5. 5.1. Bor-10 შინაარსი ბუნებრივი ნარევი: 19.8 ± 0.3%. მთავარი სახელმწიფო: 3 +. 1. რეაქციის ფაილები 10 B (N, α) (MT \u003d 107) და 10 B (N, αγ 1) (MT \u003d 801) გამოიყენება, როგორც სტანდარტები

27. კობალტი ფონდ-2.2 მოთავსებულია შეფასებით T.Aoki, T.asami, 1982. რადიონუკლიდებისათვის, EAF-3 შეფასება მიღებულია. VII მიიღეს A.Smith, G. Desaussure, 1989. in -3.3, შეიცავს შეფასებას T.Watanabe, 1994 წელს Jeff-3.1

88.Radia 88.0. ზოგადი კომენტარები Element 88 ღიაა 1898 წელს Curie- ის მეუღლეებში მინერალური, რომელიც ცნობილია ურანის ნაყოფის სახელებით, ფისოვანი მოტყუებით და posura. უკვე პირველი პირველი სამუშაო იყო ნათელი

62.Samarial ცნობილია 11 სტაბილური და გრძელვადიანი იზოტოპები სამარია, რომელთაგან 7 შენარჩუნდა ბუნებაში. მძიმე ბირთვების გაყოფის შედეგად ჩამოყალიბებულია ორი რადიოაქტიური იზოტოპები (151 სმ. და 153 სმ). როცა

23. ვანადიუმის ბუნებრივი ვანადიუმი შეიცავს ორ V-5 იზოტოპს (სუსტი ებრალეპი 5% -ით) და V-51. ამდენად, ბუნებრივი ვანადიუმი თითქმის მთლიანად ერთი იზოტოპიდან შედგება. კიდევ ორი \u200b\u200bრადიოიზოტოპი

69.Tulliy ხელს უწყობს მხოლოდ ერთი სტაბილური იზოტოპია - 169 TM და 6 რადიოაქტიური ნახევარი ცხოვრების დღეზე მეტია: 3 ნეიტრონის დეფიციტი (165 TM, 167 TM, 168 TM) და სამი ნეიტრონ-ფორმის (170 TM,

72. Gafny 72.0. Gapny ზოგადი შენიშვნები აქვს 6 სტაბილური იზოტოპები: 174 HF, 176 HF, 177 HF, 178 HF, 179 HF, 180 HF. მათგან ორი უკვე დიდი ხანია ცხოვრობდა იზომერები (და მეორე). ეს არის 178 hf n (t1 / 2 \u003d 31g) და 179

93. ნეპტუნები არიან თორიუმ-232, ურანუს -335 და ურანას 238-ის სამი ბუნებრივი რადიოაქტიური ოჯახი და ნეპტუნ -337 ოჯახის ერთი ხელოვნური რადიოაქტიური სერია. "ხელოვნურიანობის" გარდა, ეს ოჯახი გამოირჩევა

1 4. ფაილი 4. მეორადი ნეიტრონების კუთხე 4.1. ფაილის 4-ის ზოგადი აღწერილობა შეიცავს მეორადი ნეიტრონების კუთხის დისტრიბუციის წარმომადგენლებს. იგი გამოიყენება მხოლოდ ნეიტრონის რეაქციებისთვის, რეაქციები

Rosfond ბიბლიოთეკის ზოგადი კომენტარები, რომელიც საჭიროა ნეიტრონის მონაცემების შესარჩევად 10 სტაბილური და გრძელვადიანი დისპენსის იზოტოპებისთვის. ასევე, როგორც ჩანს, შესაბამისი მონაცემების ჩართვა

3. Hauser-Feshbach- ის თეორია. Hauser და Feshbakh შემდეგ, ჩვენ გამოვხატავთ ჯვარედინი მონაკვეთზე ნაერთის პროცესების საშუალებით საშუალოდ სიგანე. ჩვენ გავაგრძელებთ Brete-Wigner ფორმალიზმს. S-Matrix- ის ელემენტისთვის, თუ არსებობს სწორი

95. ამერიკული 95.0. ზოგადი კომენტარები Americium- ის მოპოვების კლასიკური სქემა ჰგავს: 239 94 Pu + 1 0N (γ) 240 94pu + 1 0N (γ, β) 241 95am. ამერიკელები ლითონის ვერცხლისფერი თეთრი ფერი, Drig და dusting.

6. ნახშირბადის საერთო კომენტარები. ბუნებრივი ნახშირბადის შეიცავს ორი სტაბილური იზოტოპები შემდეგ ატომურ კონცენტრაციებში: 12 98.89% -დან; 13 S 1.11%. ასევე არსებობს ძალიან დიდი ხნის განმავლობაში (t 1/2 \u003d 5730 y) იზოტოპური 14C,

2. ჰელიუმი 4 არა. ბიბლიოთეკაში, Rowfond შეიცავს მონაცემებს ორი ჰელიუმის იზოტოპების 3 არა და 2.1. ჰელიუმი -3 1.შეწვანე კომენტარი თანამედროვე ბიბლიოთეკებში, ჰელიუმ -3-ისთვის სამი დამოუკიდებელი ნეიტრონის მონაცემების შეფასებას შეიცავს,

54.xenon 54.0 ზოგადი კომენტარები ცნობილია 14 სტაბილური და გრძელვადიანი იზოტოპები და სამარიის იზომერები, რომელთაგან 9 შენარჩუნებულია ბუნებაში. დანარჩენი ხუთი ოთხი გრძელი ცხოვრობილია. სავსებით

64. Gadolini 64.0 ზოგადი კომენტარები Rosfond ბიბლიოთეკაში საჭიროა ნეიტრონის მონაცემების შერჩევა 12 სტაბილური და გრძელვადიანი იზოტოპებისათვის. ყველა ამ იზოტოპების მონაცემები შეიცავს ბიბლიოთეკაში.

77. Iridium 77.0 ზოგადი კომენტარები ეს სექცია აღწერს: ორი სტაბილური და შვიდი რადიოაქტიური იზოტოპია ირიდიუმის ნახევარი სიცოცხლის ხანგრძლივობით დღეზე მეტი. 77.1. Iridium-188. რადიოაქტიური. ტესტირება ორბიტალური ჩამორთმევის

7. Rosfund- ში Transoms არის მონაცემები ორი სტაბილური აზოტის იზოტოპებისათვის: N-14 (99.634%) და N-15 (0.366%). აზოტის რადიოაქტიური იზოტოპები არ არის აზოტის. ნეიტრონის მონაცემების ანალიზის პროცესში გამოყენებული სამუშაოში

1 12. ფაილი 12. Photon ფორმირებისა და გარდამავალი ალბათობის ფაილის მრავალრიცხოვანი გამოყენება შესაძლებელია გამოყენებულ იქნას Photon ფორმირების სექციების ენერგეტიკული დამოკიდებულებების ან პლურალიზების მეშვეობით,

Neutron ბირთვული რეაქციები Neutron ბირთვული რეაქციები ბირთვული რეაქცია ამ პროცესს და ბირთვების ურთიერთქმედების შედეგად სხვადასხვა ბირთვული ნაწილაკების (Alpha, Beta ნაწილაკები, პროტონები, ნეიტრონები, გამა Quanta

36.Kripton 36.1. Crypton-78 შინაარსი ბუნებრივი ნარევი 0.35%. 1982 წლის შეფასებისას ENDF / B-V- ის სპეციალისტების ჯგუფის მიერ. დაშვების პროდუქტები. შეფასება საერთაშორისო პროდუქტის მონაცემთა ბიბლიოთეკისთვის

73. Tantalum Rosfond უნდა მიეცეს ნეიტრონის მონაცემები 2 ბუნებრივი და 4-longed რადიოაქტიური იზოტოპების Tantalum. Tantalum ორი ბუნებრივი იზოტოპია, მხოლოდ 181 სტაბილურია.

89.aktinium 89.0. ზოგადი კომენტარები არსებობს მხოლოდ ერთი მიზეზი, რის გამოც მოქმედებათა 89-ე ელემენტი ბევრს აინტერესებს. ეს ელემენტი, ისევე როგორც Lanthan, იყო პატიმარი დიდი ოჯახის ელემენტები, შემოსული

13. ალუმინის ბუნებრივი ალუმინის შეიცავს ერთი იზოტოპური 27 ალ. ასევე არსებობს ხანგრძლივი Livet Isotope 26 ალ, მონაცემები, რომელთათვისაც უნდა იყოს წარმოდგენილი Rosfund ბიბლიოთეკაში. 13.1. ალუმინის -2 რადიოაქტიური.

ერთ-ერთი მთავარი სკანდინავიური ღმერთის პატივისცემის ელემენტს შეუძლია კაცობრიობის გადარჩენა ენერგეტიკული კრიზისიდან, რომელიც უახლოეს მომავალში გვაძლევს.

1815 წელს ცნობილი შვედეთის ქიმიკოსი ჯაკობ ბურცელიუსმა ახალი ელემენტის გახსნა გამოაცხადა, რომელიც მან მოუწოდა თორეს, ბოგას რუბლსა და უზენაეს სკანდინავიის ძე ღმერთს. თუმცა, 1825 წელს აღმოჩნდა, რომ აღმოჩენა შეცდომა იყო. მიუხედავად ამისა, სახელი სასარგებლო იყო - მისი Bercelius მისცა ახალი ელემენტი, რომელიც მან აღმოაჩინა 1828 წელს ერთ-ერთ ნორვეგიულ მინერალში (ახლა ეს მინერალური ეწოდება thorit). ეს ელემენტი შეიძლება ჰქონდეს დიდი მომავალი, სადაც ის შეძლებს როლს ატომურ ენერგეტიკულ ინდუსტრიაში, რომელიც არ არის დაბალი ბირთვული საწვავის მნიშვნელობაზე - ურანი.

ბომბის ნათესავები

ატომური ენერგია, რომელიც ამჟამად იმდენი იმედით არის დაკისრებული, არის სამხედრო პროგრამების ფილიალი, რომლის ძირითადი ამოცანები იყო ატომური იარაღის შექმნა (ცოტა მოგვიანებით რეაქტორები). ბომბების მიღებისას ბირთვული მასალა, შესაძლებელი იყო სამი შესაძლო ვარიანტი: Uranium-235, Plutonium-239 ან Uranium-233.

Uranium-235 შეიცავს ბუნებრივ ურანში ძალიან მცირე რაოდენობა - სულ 0,7% (დანარჩენი 99.3% არის იზოტოპური 238) და ეს უნდა გამოყოფილი იყოს და ეს ძვირადღირებული და რთული პროცესია. Plutonium-239 არ არსებობს ბუნებაში, უნდა განვითარდეს, irraniating uranium-238 neutrons რეაქტორი, შემდეგ კი ხაზს უსვამს მას დასხივებული ურანი. ანალოგიურად, ურანი -333 შეიძლება მიღებულ იქნას თორიუმ-232 ნეიტრონთან irradiating.

1940-იან წლებში პირველი ორი მეთოდი განხორციელდა, მაგრამ მათ გადაწყვიტეს, მესამე ფიზიკასთან არეულობდნენ. ფაქტია, რომ თორიუმ-232-ის დასხივების პროცესში სასარგებლო ურანი -233-ის გარდა, არსებობს მავნე ადამუმი - ურანი-232 74-ში, რომელიც 74 წელს ნახევრად ცხოვრებასთან ერთად, რომელთა ჯაჭვიც იწვევს ტალინას -208-ის გამოჩენა. ეს იზოტოპი მაღალი ენერგიის (მყარი) გამა კვანტას ემსახურება, რომლისგანაც საჭიროა სქელი ტყვიის ფირფიტები. გარდა ამისა, ხისტი გამა გამოსხივების მონიტორები ელექტრონული ჯაჭვების კონტროლი, რომლის გარეშეც შეუძლებელია იარაღის დიზაინში.

თორიუმის ციკლი

მიუხედავად ამისა, თორიას არ დაივიწყებს. 1940-იან წლებში, Enrico Fermi- მა Plutonium- ის სწრაფი ნეიტრონის რეაქტორების შესაქმნელად შესთავაზა (ეს უფრო ეფექტურია, ვიდრე თერმული), რამაც გამოიწვია EBR-1 და EBR-2 რეაქტორების შექმნა. ამ URANIUM-235 რეაქტორებში ან Plutonium-239 არის ნეიტრონების წყარო, რომელიც ურანი -338-ში პლუტონიუმის 239-ში ჩნდება. ამავდროულად, პლუტონიუმს შეუძლია შექმნას მეტი "წვა" (1.3-1.4 ჯერ), ამიტომ ასეთი რეაქტორები "მულტფერები" უწოდებენ.

სრულყოფილი ეკოსისტემა
1960-იან წლებში დაგეგმილია ბირთვული ციკლის დახურვა ურანის და პლუტონიუმის მიხედვით, თერმული რეაქტორებისა და 50% -ით 50% -ით. მაგრამ სწრაფი რეაქტორების განვითარება გამოიწვია სირთულეები, ისე, რომ მხოლოდ ერთი ასეთი რეაქტორი მიმდინარეობს BN-600- ზე BNOYARSK NPP- ზე (და კიდევ ერთი BN-800 აშენდა). აქედან გამომდინარე, დაბალანსებული სისტემა შეიძლება შეიქმნას თორიუმის თერმული რეაქტორებისგან და სწრაფი რეაქტორების დაახლოებით 10% -ს, რომელიც თერმულზე დაკარგული საწვავის შევსებას შეავსებს.

Yujina Wigner- ის ხელმძღვანელობით კიდევ ერთი სამეცნიერო ჯგუფმა თავისი პროექტის რეაქტორის პროპელერი, მაგრამ არა სწრაფად, არამედ თერმული ნეიტრონების, თორიუმ-232-ით, როგორც დასხივებული მასალა. რეპროდუქციული კოეფიციენტი შემცირდა, მაგრამ დიზაინი უფრო უსაფრთხო იყო. თუმცა, იყო ერთი პრობლემა. თორიუმის საწვავის ციკლი ასე გამოიყურება. ნეიტრონის შთამბეჭდავი, ტორუმი -332-ში ტრიუმ -323-ში გადადის, რომელიც სწრაფად იქცევა Protactinium-233- ში და უკვე სპონტანურად გააჩნია Uranium-233- ზე ნახევარი სიცოცხლე 27 დღის განმავლობაში. ამ თვეში, პროსტაქტიურობას ნეიტრონებს აღიქვამს, ოპერაციის პროცესის თავიდან აცილება. ამ პრობლემის მოსაგვარებლად, სასიამოვნო იქნებოდა რეაქტორიდან პროსტაციის ამოღება, მაგრამ როგორ უნდა გავაკეთოთ ეს? მას შემდეგ, რაც ყველა, მუდმივი დატვირთვა და გადმოტვირთვა საწვავის ამცირებს ეფექტურობის განვითარების თითქმის ნულოვანი. Wigner შემოთავაზებული ძალიან მახინჯი გადაწყვეტა - თხევადი საწვავის რეაქტორი სახით ურანის მარილების წყალქვეშა ხსნარი. 1952 წელს, Vigner- ის სტუდენტის ხელმძღვანელობით მუხის ქედის ეროვნულ ლაბორატორიაში, ელვინა ვეინბერგი, ასეთი რეაქტორის პროტოტიპი აშენდა - HomoEgeneous რეაქტორის ექსპერიმენტი (HRE-1). და მალე კიდევ უფრო საინტერესო კონცეფცია იყო, იდეალურია თორიუმთან მუშაობისთვის: ეს არის რეაქტორი Salting- ის დნება, Molten-Salt Reactor ექსპერიმენტი. ურანის ფლუორდის სახით საწვავი დაიშალა ლითიუმის ფლორიდის, ბერილიუმის და ცირკონიუმის დელტში. ქალბატონი 1965 წლიდან 1969 წლამდე მუშაობდა და მიუხედავად იმისა, რომ თორიუმი არ იყო გამოყენებული, კონცეფცია საკმაოდ საოპერაციო აღმოჩნდა: თხევადი საწვავის გამოყენება ზრდის მუშაობის ეფექტურობას და საშუალებას გაძლევთ აქტიური ზონისგან მავნე decay პროდუქტების ამოღება.

მინიმუმ წინააღმდეგობის გზა

მიუხედავად ამისა, თხევადი გაზის რეაქტორები (ZHSR) არ იყო გავრცელებული, რადგან ურანის ჩვეულებრივი თერმული რეაქტორები იაფია. მსოფლიო ატომური ენერგია გაიზარდა ყველაზე მარტივი და იაფი გზა, დაამტკიცა წყლის წყლის რეაქტორების საფუძველზე ზეწოლის ქვეშ (vver), ქვედანაყოფების შთამომავლები, რომლებიც განკუთვნილია წყალქვეშა ნავით, ისევე როგორც მდუღარე წყლის რეაქტორები. რეაქტორები გრაფიტის retarder, როგორიცაა RBMK, არის კიდევ ერთი ფილიალი გენეალოგიური ხე - ისინი წარმოიშვა რეაქტორები საწყისი Plutonium. "ამ რეაქტორების ძირითადი საწვავი არის ურანი -335, მაგრამ მისი რეზერვები საკმაოდ მნიშვნელოვანია, მიუხედავად ამისა, - განმარტავს" პოპულარული მექანიკა "კვლევითი ცენტრის" კურატოვის ინსტიტუტის "სტრატეგიული კვლევების სისტემის სტრატეგიული კვლევების ხელმძღვანელი სტანისლავ სუბბოტინი. - ეს კითხვა 1960-იან წლებში დაიწყო, შემდეგ კი ამ პრობლემის დაგეგმილი გადაწყვეტილება ჩაითვლება ბირთვული საწვავის ციკლში, რომელიც გაუქმდა ურანის 238-ში, რაც თითქმის 200-ჯერ მეტი რეზერვია. ამისათვის დაგეგმილია მრავალი სწრაფი ნეიტრონის რეაქტორების აშენება, რომელიც პლუტონიუმის მიერ 1.3-1.4-ის რეპროდუქციული კოეფიციტით მოიპოვებდა, რათა ჭარბი შეიძლება გამოყენებულ იქნას თერმული რეაქტორების ძალაუფლებისთვის. BN-600 სწრაფი რეაქტორი Beloyarsk NPP- ზე დაიწყო ჭეშმარიტი, არა პატარძლის რეჟიმში. ცოტა ხნის წინ, ასევე აშენდა კიდევ ერთი BN-800. მაგრამ ატომური ენერგიის ეფექტური ეკოსისტემის აშენება ასეთი რეაქტორები, საჭიროა დაახლოებით 50%. "

ძლიერი თორიუმი

აქ მხოლოდ სცენაზე და მიდის თორიუმზე. "ტრიუმს ხშირად უწოდებენ ალანის 235-ს ალტერნატივას, მაგრამ ეს სრულიად არასწორია", - ამბობს სტანისლავ სუბბოტინი. - თავად თორიუმი, ისევე, როგორც ურანი -338, არ არის ყველა ბირთვული საწვავი. თუმცა, მას ნეიტრონის სფეროში ყველაზე გავრცელებული წყლის წყლის რეაქტორის მოპოვება შესაძლებელია, შესაძლებელია შესანიშნავი საწვავის მიღება - ურანი -233, რომელიც მაშინ გამოიყენება იგივე რეაქტორისთვის. ეს არის, არ არის ცვლილებები, საჭიროა არსებული ინფრასტრუქტურის სერიოზული ცვლილება. თორიუმის კიდევ ერთი პლუსია ბუნების პრევალენტობაა: მისი რეზერვები არანაკლებ სამჯერ აღემატება ურანის რეზერვებს. გარდა ამისა, არ არის საჭირო იზოტოპების გამოყოფის საჭიროება, რადგან მოპოვების დროს, იშვიათი დედამიწის ელემენტებთან ერთად, მხოლოდ თორიუმ-232 გვხვდება. კიდევ ერთხელ, ურანის მოპოვებისას, მიმდებარე ტერიტორიის დაბინძურება შედარებით გრძელვადიან (ნახევარი სიცოცხლე 3.8 დღე) რადონ -222 (რადონ-220-ში, ხანმოკლე თორიუმის, 55 წამში, და არ აქვს დრო გავრცელება). გარდა ამისა, თორიუმს აქვს შესანიშნავი თერმომეჩანიკური თვისებები: ეს არის შევსება, ნაკლებად მიდრეკილება, ვიდრე საწვავის ჭურვის დაზიანების დროს ნაკლებად რადიოაქტიური აირები. თერმული რეაქტორების თორიუმის ურანი -333 ოპერაცია დაახლოებით სამჯერ უფრო ეფექტურია, ვიდრე ურანიუმის 235-დან პლუტონიუმი, ამიტომ ბირთვული ენერგეტიკის ეკოსისტემის ამგვარი რეაქტორების ნახევარზე მეტი თანდასწრებით საშუალებას მოგცემთ გაგიწიოთ ურანის და პლუტონიუმის ციკლი . ჭეშმარიტი, სწრაფი რეაქტორები კვლავ საჭირო იქნება, რადგან რეპროდუქციული კოეფიციენტი თორიუმის რეაქტორებში არ აღემატება ერთეულს. "

თუმცა, თორიას ერთი საკმაოდ სერიოზული მინუსია. ნეიტრონის დასხივებით, თორიუმის ურანი-233 აღმოჩნდება დაბინძურებული ურანი -232, რომელიც განიცდის ჯაჭვის decays, რასაც მძიმე gamma-emoting იზოტოპი ტალია -208. "ეს მნიშვნელოვნად ართულებს საწვავის დამუშავებას", - განმარტავს სტანისლავ სუბბოტინს. - მაგრამ მეორეს მხრივ, ეს ხელს უწყობს ასეთი მასალის გამოვლენას ქურდობის რისკის შემცირებით. გარდა ამისა, დახურულ ბირთვულ ციკლში და ავტომატური საწვავის გადამუშავებისას, მნიშვნელობა არ აქვს. "

Thermonuclear ანთება

თორიუმის რეაქტორებში თორიუმის საწვავის გამოყენების შესახებ ექსპერიმენტები ტარდება რუსეთში და სხვა ქვეყნებში - ნორვეგია, ჩინეთი, ინდოეთი, აშშ. "ახლა არის დრო, რომ დავუბრუნდეთ თხევადი კლასის რეაქტორების იდეას", - ამბობს სტანისლავ სუბბოტინი. - ალუმინის წარმოების გამო კარგად სწავლობენ ფლუორდულებისა და ფლუორდის დნობის ქიმიას. თორიუმისათვის, მარილების რეაქტორები ბევრად უფრო ეფექტურია, ვიდრე ჩვეულებრივი წყლის წყალი, რადგან მას საშუალებას აძლევს მოქნილად ჩატვირთვა და გამძლეობა რეაქტორის აქტიური ზონისგან. უფრო მეტიც, მათი დახმარებით, შესაძლებელია ჰიბრიდული მიდგომების განხორციელება არასამთავრობო ბირთვული საწვავის გამოყენებით ნეიტრონის წყაროდან და თერმობირთვული დანადგარები - მინიმუმ იგივე ტოკამაკი. გარდა ამისა, თხევადი კლასის რეაქტორი საშუალებას გაძლევთ პრობლემის მოსაგვარებლად მცირე აქტინიდები - გრძელვადიანი იზოტოპები ამერიკული, კურიისა და ნეპტუნით (რომლებიც ჩამოყალიბებულია დასხივულ საწვავზე), "გადარჩენილი" მათ გარდამავალი რეაქტორი. ასე რომ, რამდენიმე ათწლეულის პერსპექტივაში ატომური ენერგია თორიუმის გარეშე ჩვენ არ შეგვიძლია. "

Გეგმა:

1 განათლება და decay
2 მოპოვება
3 აპლიკაცია

შესავალი

ურანი -232. (ENG. ურანი -232.) - ურანის ქიმიური ელემენტის რადიოაქტიური ნუკლიდი ატომური ნომრით 92 და მასობრივი რიცხვი 232. დანაწევრების ხანგრძლივი ჯაჭვის გამო, უმეტეს სხვა იზოტოპებზე, კონკრეტული ენერგიის გამოშვება, Uranium-232 არის Radioisotope ენერგიაში გამოყენების პერსპექტიული ნუკლიდი წყაროები.

ამ ნუკლიდის ერთი გრამი აქტივობა დაახლოებით 827.38 GBK.

1. განათლება და decay

Uranium-232 ჩამოყალიბებულია შემდეგი decays:

Nuclide 232 NP (ნახევარი ცხოვრება 14.7 (3) წთ.):

β --- წარმომადგენელი Nuclide 232 PA (ნახევარი ცხოვრება არის 1.31 (2) დღე):

Α- decay of Nuclide 236 PU (Half-Life 2.858 (8) წლის):

ურანიუმის 232-ის დაშლა ხდება შემდეგ მიმართულებებში:

α- decay in 228 ე (ალბათობა 100%, decay ენერგია 5 413.63 (9) CEV):

Α- ნაწილაკების ენერგია 5 263.36 კვ (31.55%) და 5,320,12 კვ (68.15%).

სპონტანური გაყოფა (ალბათობა 1 × 10 -12% -ზე ნაკლები);
კასეტური Decay ერთად Nuclide 28 მგ (Decay- ის ალბათობა 5 × 10 -12% -ზე ნაკლებია):

კასეტური decay ერთად nuclide 24 ne (ალბათობა decay 8.9 (7) × 10 -10%):

2. მოპოვება

Uranium-232 ჩამოყალიბებულია როგორც პროდუქტი, როდესაც ურანი -333 ტორუმ -332 ნეიტრონის დაბომბვისას. ურანი -233-ის ფორმირების რეაქციასთან ერთად, ჩამონტაჟებული თორიუმის საწვავზე ხდება შემდეგი გვერდითი რეაქციები:

იმის გამო, რომ თერმული ნეიტრონების რეაქციების ეფექტური ჯვრის მონაკვეთი არ არის საკმარისი, ეზო -332 სარგებელი დამოკიდებულია სწრაფი ნეიტრონების მნიშვნელოვან ოდენობით (მინიმუმ 6 მევის ენერგიით).

თუ თორიუმის საწვავი იმყოფება თორიუმ-230 ბირთვში, ურანი -232-ის ფორმირება ავსებს შემდეგ რეაქციას, რომელიც თერმული ნეიტრონებით გააჩნია:

მას შემდეგ, რაც uranium-232 in irradiated საწვავის ძნელია მუშაობა მასთან ერთად (იხილეთ სექცია "განაცხადის"), რათა შეამციროს ურანი -332 ფორმირება, აუცილებელია გამოიყენოს თორიუმის საწვავის მინიმალური კონცენტრაცია Thorium-230.

3. განცხადება

Uranium-232 არის სიმაღლის გრძელი ჯაჭვის სიმაღლე, რომელიც მოიცავს Nuclides Emitters of Rigid გამა Quanta:

228-ე (α; 1.9 წელი) 224 RA (α; 3.6 დღე; γ-kvant 0.24 mev 4.10% decay შემთხვევებში) 220 rn (α; 56 C; γ 0.55 mev, 0.114 216 PO (α; 0.15 გ) 212 Pb (β-; 10.64 საათი) 212 ბი (α; 61 s; γ 0.73 mev, 6, 67%; γ 1.62 mev, 1.47%) 208 TL (β-; 3 MIN; γ 2.6 MEV, 99.16%; γ 0.58 მევს, 84.5%) 208 PB (სტაბილური)

რადიუმ -224-ის დაწყების სწრაფი თანმიმდევრობა თან ახლავს გამა გამოსხივების მნიშვნელოვან რაოდენობას, ხოლო მთელი გამა-რადიაციული ენერგიის დაახლოებით 85% ჩამოყალიბებულია ტალინას -208-ის დაშლის დროს, რაც უპირატესად გამა კოსტატს ასახავს 2.6 მევის ენერგიით . ეს ფუნქცია ეს იწვევს იმ ფაქტს, რომ Uranium-232- ის ყოფნა, როგორც Uranium-233 უწმინდურია, უკიდურესად არასასურველია, რაც ძნელია მასთან მუშაობა.

მეორეს მხრივ, მაღალი სპეციფიკური ენერგიის გათავისუფლება ამ ნუკლიდის ენერგიის წყაროებში გამოყენებისას უკიდურესად პერსპექტიულია.

შენიშვნები

1 2 3 4 5 გ. Audi, A.h. Wapstra, და C. Thibault (2003). "AME2003 ატომური მასობრივი შეფასება (II). მაგიდები, გრაფიკები და ცნობები. - www.nndc.bnl.gov/amdc/masstable/ame2003/ame2003b.pdf. " ბირთვული ფიზიკა ა 729 : 337-676. DOI: 10.1016 / J.Nuclphysa 2003.11.003 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.003.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 გ. Audi, O. Bersillon, J. Blackhot და A. H. Wapstra (2003). "ბირთვული და decay თვისებების Nubase შეფასება - www.nndc.bnl.gov/amdc/nubase/nubase2003.pdf". ბირთვული ფიზიკა ა 729 : 3-128. DOI: 10.1016 / J.Nuclphysa 2003.11.001 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.11.001.
თვისებები 232 U iaea ვებსაიტზე (საერთაშორისო ატომური ენერგიის სააგენტო) - www-nds.iaea.org/relnsd/tablenucsensdf.jsp?query\u003d3447
1 2 Carey sublette ბირთვული იარაღი ხშირად დასმული კითხვები - nuclearweaponarchive.org/nwfaq/nfaq6.html (ინგლისური). nuclearweaponarchive.org.
Nuclide მაგიდა IAEA ვებსაიტზე - www-nds.iaea.org/relnsd/vchart/index.html

1815 წელს ცნობილი შვედეთის ქიმიკოსი ჯაკობ ბურცელიუსმა ახალი ელემენტის გახსნა გამოაცხადა, რომელიც მან მოუწოდა თორეს, ბოგას რუბლსა და უზენაეს სკანდინავიის ძე ღმერთს. თუმცა, 1825 წელს აღმოჩნდა, რომ აღმოჩენა შეცდომა იყო. მიუხედავად ამისა, სახელი სასარგებლო იყო - მისი Bercelius მისცა ახალ ელემენტს, რომელიც მან 1828 წელს აღმოაჩინა ერთ-ერთ ნორვეგიულ მინერალში (ახლა ეს მინერალური ეწოდება თორით). ეს ელემენტი შეიძლება ჰქონდეს დიდი მომავალი, სადაც ის შეძლებს როლს ატომურ ენერგეტიკულ ინდუსტრიაში, რომელიც არ არის დაბალი ბირთვული საწვავის მნიშვნელობაზე - ურანი.

	Დადებითი და უარყოფითი მხარეები
+	თორიუმი დედამიწაზე რამდენჯერმე ურანი
+	არ არის საჭირო იზოტოპების გაყოფა
+	რადიუმის სამთო დროს რადიოაქტიური ინფექცია მნიშვნელოვნად ნაკლებია (მოკლევადიანი რადონის გამო)
+	თქვენ შეგიძლიათ გამოიყენოთ არსებული თერმული რეაქტორები
+	თორიუმს აქვს საუკეთესო თერმომექანიკური თვისებები, ვიდრე ურანი
+	თორიუმის ნაკლებად ტოქსიკური, ვიდრე ურანი
+	თორიუმის გამოყენებისას, მცირე აქტინსი არ არის ჩამოყალიბებული (ხანგრძლივი რადიოაქტიური იზოტოპები)
-	დასხივების პროცესში, თორიუმს აწარმოებს გამა-ემტოპები იზოტოპებს, რაც ქმნის სირთულეებს საწვავის გადამუშავებაში

ბომბის ნათესავები

ეს ჰგავს თორიუმის ბირთვულ ციკლს, რომელიც ილუსტრირებს თორიუმის ტრანსფორმაციას მაღალ ეფექტურად ბირთვულ საწვავზე - ურანი -233.

Uranium-235 შეიცავს ბუნებრივ ურანში ძალიან მცირე რაოდენობით - მხოლოდ 0.7% (დანარჩენი 99.3% იზოტოპური 238), და ეს უნდა იყოს გამოყოფილი, და ეს არის ძვირადღირებული და რთული პროცესი. Plutonium-239 არ არსებობს ბუნებაში, უნდა განვითარდეს, irraniating uranium-238 neutrons რეაქტორი, შემდეგ კი ხაზს უსვამს მას დასხივებული ურანი. ანალოგიურად, ურანი -333 შეიძლება მიღებულ იქნას თორიუმ-232 ნეიტრონთან irradiating.

1960-იან წლებში დაგეგმილია ბირთვული ციკლის დახურვა ურანის და პლუტონიუმის მიხედვით, თერმული რეაქტორებისა და 50% -ით 50% -ით. მაგრამ სწრაფი რეაქტორების განვითარება გამოიწვია სირთულეები, ისე, რომ მხოლოდ ერთი ასეთი რეაქტორი მიმდინარეობს BN-600- ზე BNOYARSK NPP- ზე (და კიდევ ერთი BN-800 აშენდა). აქედან გამომდინარე, დაბალანსებული სისტემა შეიძლება შეიქმნას თორიუმის თერმული რეაქტორებისგან და სწრაფი რეაქტორების დაახლოებით 10% -ს, რომელიც თერმულზე დაკარგული საწვავის შევსებას შეავსებს.

თორიუმის ციკლი

მიუხედავად ამისა, თორიას არ დაივიწყებს. 1940-იან წლებში, Enrico Fermi- მა Plutonium- ის სწრაფი ნეიტრონის რეაქტორების შესაქმნელად შესთავაზა (ეს უფრო ეფექტურია, ვიდრე თერმული), რამაც გამოიწვია EBR-1 და EBR-2 რეაქტორების შექმნა. ამ URANIUM-235 რეაქტორებში ან Plutonium-239 არის ნეიტრონების წყარო, რომელიც ურანი -338-ში პლუტონიუმის 239-ში ჩნდება. ამავდროულად, პლუტონიუმს შეუძლია შექმნას მეტი "წვა" (1.3-1.4 ჯერ), ამიტომ ასეთი რეაქტორები "მულტფერები" უწოდებენ.

Yujina Wigner- ის ხელმძღვანელობით კიდევ ერთი სამეცნიერო ჯგუფმა თავისი პროექტის რეაქტორის პროპელერი, მაგრამ არა სწრაფად, არამედ თერმული ნეიტრონების, თორიუმ-232-ით, როგორც დასხივებული მასალა. რეპროდუქციული კოეფიციენტი შემცირდა, მაგრამ დიზაინი უფრო უსაფრთხო იყო. თუმცა, იყო ერთი პრობლემა. თორიუმის საწვავის ციკლი ასე გამოიყურება. ნეიტრონის შთამბეჭდავი, ტორუმი -332-ში ტრიუმ -323-ში გადადის, რომელიც სწრაფად იქცევა Protactinium-233- ში და უკვე სპონტანურად გააჩნია Uranium-233- ზე ნახევარი სიცოცხლე 27 დღის განმავლობაში. ამ თვეში, პროსტაქტიურობას ნეიტრონებს აღიქვამს, ოპერაციის პროცესის თავიდან აცილება. ამ პრობლემის მოსაგვარებლად, სასიამოვნო იქნებოდა რეაქტორიდან პროსტაციის ამოღება, მაგრამ როგორ უნდა გავაკეთოთ ეს? მას შემდეგ, რაც ყველა, მუდმივი დატვირთვა და გადმოტვირთვა საწვავის ამცირებს ეფექტურობის განვითარების თითქმის ნულოვანი. Wigner შემოთავაზებული ძალიან მახინჯი გადაწყვეტა - თხევადი საწვავის რეაქტორი სახით ურანის მარილების წყალქვეშა ხსნარი. 1952 წელს, ლაქის ქედის ეროვნულ ლაბორატორიაში Vigner- ის სტუდენტის ხელმძღვანელობით, ელვინა ვეინბერგის ხელმძღვანელობით, ასეთი რეაქტორის პროტოტიპი აშენდა - ერთგვაროვანი რეაქტორის ექსპერიმენტი (HRE-1). მალე კიდევ უფრო საინტერესო კონცეფცია იყო, იდეალურია თორიუმთან მუშაობისთვის: ეს არის რეაქტორი Salting Salting Melts, Molten-Salt Reactor ექსპერიმენტი. ურანის ფლუორდის სახით საწვავი დაიშალა ლითიუმის ფლორიდის, ბერილიუმის და ცირკონიუმის დელტში. ქალბატონი 1965 წლიდან 1969 წლამდე მუშაობდა და მიუხედავად იმისა, რომ თორიუმი არ იყო გამოყენებული, კონცეფცია საკმაოდ საოპერაციო აღმოჩნდა: თხევადი საწვავის გამოყენება ზრდის მუშაობის ეფექტურობას და საშუალებას გაძლევთ აქტიური ზონისგან მავნე decay პროდუქტების ამოღება.

თხევადი გაზის რეაქტორი საშუალებას იძლევა უფრო მეტად მოქნილად გააფართოვოს საწვავის ციკლი, ვიდრე ჩვეულებრივი თერმული სადგურების, და გამოიყენოთ საწვავი, ყველაზე დიდი ეფექტურობით, აქტიური ზონისგან მავნე დანადგარების პროდუქტების გაყვანა და საჭიროა ახალი საწვავის დამატება.

მინიმუმ წინააღმდეგობის გზა

მიუხედავად ამისა, თხევადი გაზის რეაქტორები (ZHSR) არ იყო გავრცელებული, რადგან ურანის ჩვეულებრივი თერმული რეაქტორები იაფია. მსოფლიო ატომური ენერგია გაიზარდა ყველაზე მარტივი და იაფი გზა, დაამტკიცა წყლის წყლის რეაქტორების საფუძველზე ზეწოლის ქვეშ (vver), ქვედანაყოფების შთამომავლები, რომლებიც განკუთვნილია წყალქვეშა ნავით, ისევე როგორც მდუღარე წყლის რეაქტორები. რეაქტორები გრაფიტის retarder, როგორიცაა RBMK, არის კიდევ ერთი ფილიალი გენეალოგიური ხე - ისინი წარმოიშვა რეაქტორები საწყისი Plutonium. "ამ რეაქტორებისათვის მთავარი საწვავი არის ურანი -335, მაგრამ მისი რეზერვები საკმაოდ მნიშვნელოვანია, მიუხედავად ამისა, -" პოპულარული მექანიკა "განმარტავს კვლევითი ცენტრის სტრატეგიული კვლევების სისტემის სტრატეგიული კვლევების ხელმძღვანელი სტანისლავ სუბბოტინი. - ეს კითხვა 1960-იან წლებში დაიწყო, შემდეგ კი ამ პრობლემის დაგეგმილი გადაწყვეტილება ჩაითვლება ბირთვული საწვავის ციკლში, რომელიც გაუქმდა ურანის 238-ში, რაც თითქმის 200-ჯერ მეტი რეზერვია. ამისათვის დაგეგმილია მრავალი სწრაფი ნეიტრონის რეაქტორების აშენება, რომელიც პლუტონიუმის მიერ 1.3-1.4-ის რეპროდუქციული კოეფიციტით მოიპოვებდა, რათა ჭარბი შეიძლება გამოყენებულ იქნას თერმული რეაქტორების ძალაუფლებისთვის. BN-600 სწრაფი რეაქტორი Beloyarsk NPP- ზე დაიწყო ჭეშმარიტი, არა პატარძლის რეჟიმში. ცოტა ხნის წინ, ასევე აშენდა კიდევ ერთი BN-800. მაგრამ ატომური ენერგიის ეფექტური ეკოსისტემის აშენება ასეთი რეაქტორები, საჭიროა დაახლოებით 50%. "

ყველა რადიოაქტიური იზოტოპები, რომლებიც ბუნებრივ პირობებში ხდება ერთ-ერთ ოჯახს (რადიოაქტიური რიგები). თითოეული ასეთი სერია არის ბირთვების ჯაჭვი, რომელიც დაკავშირებულია სერიული რადიოაქტიური decay. რადიოაქტიური რიგების რადონარქტორები არიან Uranus-238 გრძელვადიანი იზოტოპები (დაახლოებით 4.47 მილიარდი წელი), ურანი -335 (704 მილიონი წელი) და ტორუმი -322 (14.1 მილიარდი წელი). ჯაჭვები სტაბილური ტყვიის იზოტოპებით დასრულდა. არსებობს კიდევ ერთი რიგის, დაწყებული ნეპტუნი -337, მაგრამ მისი ნახევარი ცხოვრება ძალიან მცირეა - მხოლოდ 2.14 მილიონი წელი, ასე რომ ბუნებაში ის არ ხდება.

ძლიერი თორიუმი

აქ მხოლოდ სცენაზე და მიდის თორიუმზე. "ტრიუმს ხშირად უწოდებენ ალანის 235-ს ალტერნატივას, მაგრამ ეს სრულიად არასწორია", - ამბობს სტანისლავ სუბბოტინი. - თავად თორიუმი, ისევე, როგორც ურანი -338, არ არის ყველა ბირთვული საწვავი. თუმცა, მას ნეიტრონის სფეროში ყველაზე გავრცელებული წყლის წყლის რეაქტორის მოპოვება შესაძლებელია, შესაძლებელია შესანიშნავი საწვავის მიღება - ურანი -233, რომელიც მაშინ გამოიყენება იგივე რეაქტორისთვის. ეს არის, არ არის ცვლილებები, საჭიროა არსებული ინფრასტრუქტურის სერიოზული ცვლილება. თორიუმის კიდევ ერთი პლუსია ბუნების პრევალენტობაა: მისი რეზერვები არანაკლებ სამჯერ აღემატება ურანის რეზერვებს. გარდა ამისა, არ არის საჭირო იზოტოპების გამოყოფის საჭიროება, რადგან მოპოვების დროს, იშვიათი დედამიწის ელემენტებთან ერთად, მხოლოდ თორიუმ-232 გვხვდება. კიდევ ერთხელ, ურანის მოპოვებისას, მიმდებარე ტერიტორიის დაბინძურება შედარებით გრძელვადიან (ნახევარი სიცოცხლე 3.8 დღე) რადონ -222 (რადონ-220-ში, ხანმოკლე თორიუმის, 55 წამში, და არ აქვს დრო გავრცელება). გარდა ამისა, თორიუმს აქვს შესანიშნავი თერმომეჩანიკური თვისებები: ეს არის შევსება, ნაკლებად მიდრეკილება, ვიდრე საწვავის ჭურვის დაზიანების დროს ნაკლებად რადიოაქტიური აირები. თერმული რეაქტორების თორიუმის ურანი -333 ოპერაცია დაახლოებით სამჯერ უფრო ეფექტურია, ვიდრე ურანიუმის 235-დან პლუტონიუმი, ამიტომ ბირთვული ენერგეტიკის ეკოსისტემის ამგვარი რეაქტორების ნახევარზე მეტი თანდასწრებით საშუალებას მოგცემთ გაგიწიოთ ურანის და პლუტონიუმის ციკლი . ჭეშმარიტი, სწრაფი რეაქტორები კვლავ საჭირო იქნება, რადგან რეპროდუქციული კოეფიციენტი თორიუმის რეაქტორებში არ აღემატება ერთეულს. "

წელიწადში 1 GW- ის წარმოება მოითხოვს: 250 ტონა ბუნებრივი ურანი (შეიცავს 1.75 ტონა ურანის 235) 2,15 ტონა შემცირებული ურანი (მათ შორის 0.6 ტონა ურანი -335), მათ შორის 0.6 ტონა ურანი -335 ); 35 ტონა გამდიდრებული ურანი (რომლის მიხედვითაც 1.15 ტონა ურანი -335) დატვირთულია რეაქტარში; დახარჯული საწვავი შეიცავს 33.4 ტონა ურანის 238, 0.3 ტონა ურანი -235, 0.3 ტონა პლუტონიუმ -339, 1 ტონა decay პროდუქცია. 1 ტონა Thorium-232 როდესაც იტვირთება თხევადი გაზის რეაქტორის მიერ მთლიანად მოაქცია 1 ტონა ურანი -233; 1 ტონა decay პროდუქცია, რომელთაგან 83% მოკლევადიანი იზოტოპები (disintegrated სტაბილური ათი წლის განმავლობაში).

თუმცა, თორიას ერთი საკმაოდ სერიოზული მინუსია. ნეიტრონის დასხივებით, თორიუმის ურანი-233 აღმოჩნდება დაბინძურებული ურანი -232, რომელიც განიცდის ჯაჭვის decays, რასაც მძიმე gamma-emoting იზოტოპი ტალია -208. "ეს მნიშვნელოვნად ართულებს საწვავის დამუშავებას", - განმარტავს სტანისლავ სუბბოტინს. - მაგრამ მეორეს მხრივ, ეს ხელს უწყობს ასეთი მასალის გამოვლენას ქურდობის რისკის შემცირებით. გარდა ამისა, დახურულ ბირთვულ ციკლში და ავტომატური საწვავის გადამუშავებისას, მნიშვნელობა არ აქვს. "

Thermonuclear ანთება

თორიუმის რეაქტორებში თორიუმის საწვავის გამოყენების შესახებ ექსპერიმენტები ტარდება რუსეთში და სხვა ქვეყნებში - ნორვეგია, ჩინეთი, ინდოეთი, აშშ. "ახლა არის დრო, რომ დავუბრუნდეთ თხევადი კლასის რეაქტორების იდეას", - ამბობს სტანისლავ სუბბოტინი. - ალუმინის წარმოების გამო კარგად სწავლობენ ფლუორდულებისა და ფლუორდის დნობის ქიმიას. თორიუმისათვის, მარილების რეაქტორები ბევრად უფრო ეფექტურია, ვიდრე ჩვეულებრივი წყლის წყალი, რადგან მას საშუალებას აძლევს მოქნილად ჩატვირთვა და გამძლეობა რეაქტორის აქტიური ზონისგან. უფრო მეტიც, მათი დახმარებით, შესაძლებელია ჰიბრიდული მიდგომების განხორციელება არასამთავრობო ბირთვული საწვავის გამოყენებით ნეიტრონის წყაროდან და თერმობირთვული დანადგარები - მინიმუმ იგივე ტოკამაკი. გარდა ამისა, თხევადი კლასის რეაქტორი საშუალებას გაძლევთ პრობლემის მოსაგვარებლად მცირე აქტინიდები - ხანგრძლივი იზოტოპები, ამერიკელები, კურია და ნეპტუნი (რომლებიც ჩამოყალიბებულია დასხივულ საწვავზე), "გადარჩენილი" მათგანმა რეაქტორში. ასე რომ, რამდენიმე ათწლეულის პერსპექტივაში ატომური ენერგია თორიუმის გარეშე ჩვენ არ შეგვიძლია. "