Přepis.
1 92. Uran kromě tří přírodních izotopů uranu k Rosfondu, údaje pro Uranium-233, uranium-236 a dva jsou mnohem méně dlouhotrvající isotop-232 a Uranium Uranium-232 radioaktivní. (T 1/2 \u003d 68,9 d). Rychlý řetězec uranu-232 vede k tvorbě thallimu - 208 vyzařuje tvrdý gama záření (2,7 meV) s beta-rozpadem, což výrazně komplikuje radiační situaci během operací s vyhořelým palivem. Moderní knihovny obsahují následující odhady dat pro Uranium-232. Nadace-2.2 Hodnocení T.OHSAWA, T.NAKAGAWA, ENDF / B-VII.B2- Hodnocení M. Chadwick, P.Young, 2005 Jendl-3.3 Hodnocení t.ohsawa, T Nakagawa, 1987 Jeff-3.1 Hodnocení T.mutsunobu , T.kawano, srovnání rezonančních integrálů a tepelných sekcí. Zdroj σ c (ev) ri c σ f (ev) ri f endf / b-vii.b Jendl jeff mukhabhab ± ± ± 30 velkých nesrovnalostí v odhadech rezonančních integrálů zachycení jsou způsobeny nedostatkem přímých experimentálních dat. Závěr navzdory pozdějšímu posuzování datu od Endf / B-VII.B2, jeho výhody před posuzováním Jeff-3.1, pokud existují, nejsou zřejmé. Zejména jeff-3.1 v rezonanční oblasti byl využíván hodnocením roku 1994, zatímco Endf / B-VII.B2 použil rezonanční parametry Muhabhab odhadované na desetiletí dříve. Rosfund se doporučuje přijímat hodnocení z Jeff-3.1. Spektra 8-skupin zpožděných neutronů se nahrazuje odpovídajícími spektry pro Uranium-235. Výstupy skupin jsou samozřejmě zarovnány s Jeff-3.1. Soubor také obsahuje údaje o výstupech divizních produktů z Endf / B-VII.B2 1 (v jiných datových knihovnách o výstupech divizních produktů pro Uranium-232 nejsou obsaženy). V budoucnu je žádoucí splnit nový odhad dat neutronů. Autorem závěru Nikolaev M.N. Obsah souboru Rosfund pro 92- U-232 nahradit !! Mf \u003d 1 Obecné a speciální informace o nuklidu 1 t.r.england, b.f.rider, endf-349,
2 mt \u003d 451 Header Sekce MT \u003d 452 Plný průměrný počet neutronů divize MT \u003d 455 Zpožděné neutrony divize divize MT \u003d 456 Průměrný počet okamžitých neutronů divize MF \u003d 2 Parametry přívěsků MT \u003d 151 Sekce rezonančních parametrů MF \u003d 3 Ředení Sekce MT \u003d 1 Kompletní průřez MT \u003d 2 Elastický rozptyl MT \u003d 4 Celkový průřez nuelastického rozptylu Mt \u003d 16 Reakce (N, 2N) 92- U-231 Mt \u003d 17 Reakce (N, 3N) 92- U-230 Mt \u003d 18 Všechna procesy divize MT \u003d nepružné rozptyl s excitací diskrétních hladin Mt \u003d 91 nepružné rozptyl s excitací hladiny kontinua MT \u003d 102 Zachycení záření: Reakce (N, Gamma) 92- U-233 Mt \u003d 251 Střední cosin Úhel elastického rozptylu do laboratoře. Souřadnicový systém MF \u003d 4 Úhlové distribuce sekundárních neutronů Mt \u003d 2 elastické rozptylu MT \u003d 16 Reakce (N, 2N) 92- U-231 Mt \u003d 17 Reakce (N, 3N) 92- U-230 mt \u003d 18 Všechny divize MT Procesy \u003d neúplné rozptyl s excitací diskrétních úrovní MT \u003d 91 nepružné rozptyl s excitací hladiny kontinua MF \u003d 5 Rozvody energetických distribucí sekundárních neutronů 2
3 mt \u003d 16 Reakce (N, 2N) 92- U-231 Mt \u003d 17 Reakce (N, 3N) 92- U-230 mt \u003d 18 mt \u003d 91 Všechny rozdělení procesů neprospívající rozptyl s excitací hladiny kontinua Uranium-233 radioaktivní . (T 1/2 \u003d 1,592 * 10 5 let). Alfa-rozpad v Torium-229 (t 1/2 \u003d 7880 let). Jedná se o slibné jaderné palivo (základem uranu-thorium palivového cyklu) v moderních knihovnách obsahují následující odhady dat pro Uranium-233. Nadace-2.2 a značky-2 hodnocení Sukhorukhan a Klepacksky, Endf / B-VII.B2- rating Young, Shadwick, Talou, Leal, Derrien, Jendl-3.3 a Jeff-3.1 Hodnocení T.mutsunobu, T.kawano, navíc Poslední (2005) Hodnocení V. Mašlova. 1. Oblast tepelných neutronů a plochy povolených rezonancí. Tabulka 1 ukazuje odhadované tepelné sekce a rezonanční integrály zachycování a divizí, jakož i počet okamžitých neutronů divize ve srovnání s odhady experimentálních dat Muhabhab a teller, jakož i koordinovaným hodnocením tepelných sekcí Mezinárodní skupina pro normy 2005 2. V posledně uvedených posouzení je zohledněna veškeré rozdíly v podpůrných hodnotách používaných při získávání konečných výsledků. Tabulka 1. Tepelné sekce a rezonanční integrály. Zdroj σ с (Ri C σ f (EV) Ri F ν T EV) Foundation Endf / B-VII.B Jendl Mukhabhab Oleje ± ± ± ± 0,004 Slier ± ± ± 17 Standardy ± ± 17, jak vidíme nesrovnalosti přijímaných odhadovaných dat Na sekcích a rezonančních integrálech nepřekračují odhadované chyby sady experimentálních dat. Popisy oblasti povolených rezonancí se významně liší. Tato oblast se rozprostírá na 100 EV v odhadu Sukhorukhan a Klepacksky, obsahuje 178 rezonancí, energie posledního EV. V budoucnu nebude toto hodnocení považováno za jednoznačně zastaralé. 2 Údaje sdělují účastníci mezinárodní skupiny z Ruska V.PronaEV, S. Badikov a E.GAM 3
4 Při posuzování Mitsunobe a Cavano, hranice oblasti povolené rezonance -150 EV. Parametry 190 rezonancí s maximální energií EV v odhadu přijatém v Endf / B-VII.B2 jsou uvedeny hranici oblasti povolených rezonancí 600 EV; V této oblasti existují parametry 738 rezonancí. Kromě toho jsou uvedeny parametry 16 propojených stavů a \u200b\u200b16 rezonancí, které jsou uvedeny tuto oblast. Toto posouzení je přijato a Maslov. Posouzení rezonančních parametrů se provádí zohlednění nových měření plného úseku a části divize s velmi vysoké rozlišení U Orela akcelerátoru v G.G. použitím slavný program Summy popisující sadu experimentálních dat o nejmenší čtverce založené na formalismu R-Matrix 3. Obrázek 1 ukazuje rostoucí množství počtu rezonancí a na Obr. 2 Rostoucí součet výše uvedené neutronové šířky. Tenké čáry prováděly lineární aproximace na počáteční lokality (až 400 EV) těchto křivek. Z obr. 2 Je možné dospět k závěru, že neexistuje prakticky žádná rezonance v oblasti území. Obr. 2 ukazuje, že v intervalu EV je ne-vlastníkem výše uvedených neutronových šířek, a pak je zachována předchozí rychlost zvyšování množství šířky. Nedostatek rezonancí s velkými šířkami, samozřejmě, není svědectvím úrovní úrovní úrovní, ale pochybuje o správnosti stanovení rezonančních parametrů v určeném intervalu. Navzdory tomu je posouzení rezonančních parametrů z Endf / B-VII.B2 rozhodně nejúplnější a nejspolehlivější a Rosfond by mělo být provedeno přesně toto hodnocení. Počet rezonanční energie, EV ENDF / B-V II obr.1. Rostoucí množství počtu rezonancí 3 LC Leal, H. Derrien, Ja Harvey, KH Guber, NM Larson a RR Spencer, Analýza rezonance R-Matrix a statistických vlastností rezonančních parametrů U-233 v rozsahu neutronové energie Termální až 600 EV, ORNL / TM-2000/372, březen
5 C Umma.<Гn0> "Energie, EV obr.2. Součet výše uvedených neutronů. 2. Oblast nevyřešených rezonancí. Endf / B-VII v Endf / B-VII.B2 Oblast nevyřešených rezonancí se rozprostírá na 40 keV; strukturu Průřezové sekce je popsán parametry S-, P- a D-vlny; střední rezonanční soubor parametrů se doporučuje pouze pro účetnictví pro rezonanční self-screking sekcí, průměrné sekce jsou uvedeny v souboru MF \u003d 3. V JENDL-3.3 (a tedy v Jeff-3.1), oblast nevyřešených rezonancí se rozprostírá pouze do 30 kev; jsou specifikovány parametry; pouze s- a R-vlny, ale tyto parametry se doporučují pro výpočet nejen samo-screking faktorů , ale také středních sekcí. Při posuzování oblasti Maslova nezvyšených rezonancí se rozprostírá na prahovou hodnotu nerozpustného rozptylu CEV. Parametry S-, p- a D-vlny jsou specifikovány s napomáháním, které jsou popsány a střední části . Toto je zřejmá výhoda Maslova posouzení, je však nutné zvážit, jak jsou vypočtené nebo stanovené průměrné sekce v souladu se stávajícími experimentálními údaji. Na obr. 3 odhadovaných Dans On Kompletní průřez je porovnán s experimentálními daty. V JENDL-3.3 experimentálně instalované Gross U-233 Celkový URR + Rychlá oblast průřezu, Stodola Endf / B JENDL \u003d Jeff Maslov FULWOOD57 Stupegia62 Pattenden E + 02 1.E + 03 1.E + 04 1.E + 05 Energie, EV Obr.3. Plná sekce v oblasti nevyřešených rezonancí 5
6 Struktura plné sekce je reprodukována variantami průměrných vzdáleností mezi rezonancemi a neutronovými šířkami (pro všechny hodnoty J a parity). Neexistují žádné oleje těchto umělých variant a proto se neprojevuje žádnou střední strukturu. Průměrná sekce v tomto ratingu je obecně o stodolách (~ 5%) nižší než ve dvou předchozích předchozích, což však nejezděte za rozptyl experimentálních dat. Zvažte nyní údaje o částečných sekcích. Na Obr. 4 s experimentálními údaji, odhadované průřezové části průřezu, stodoly U-233 štěpení URR endf / b Jendl \u003d Jeff Maslov Guber2001 nizamuddin E + 02 energie, EV 1.E + 03 obr.4a. Sekce v oblasti nevyřešených rezonancí 15.0 průřez, stodola U-233 štěpení URR JENDL \u003d Jeff Guber2001 Nizamuddin74 Endf / B Maslov E + 03 Energie, EV 1.E + 04 obr.4b. Sekce v oblasti nevyřešených rezonancí 5.0 U-233 štěpení URR + Rychlá oblast Průřez, Stodola Jendl \u003d Jeff Guber2001 Nizamuddin74 Maslov Endf / B E + 04 Energie EV 1.E + 05 obr.4b. Sekce rozdělení v nevyřešených rezonancích 6
7 Prezentace údajů v citovaných prací je zbytečně podrobně popsáno: Šíření bodů neodráží žádnou podrobnou rezonanční strukturu, pro to není rozlišení dostatek, ani hrubá struktura. Na Obr. 4G Odhadovaná data jsou porovnána s experimentálním rozsahem od 600 do 800 EV. Experimentální údaje byly zprůměrovány subintervaly a výsledky v průměru jsou prezentovány histogramy. Jak je vidět, hrubá struktura sekcí divize, zobrazená v Endf / B-VII.B2 a odhadů Jendl-3.3, pouze kvalitativně odráží výsledky měření, které nejsou v detailně konzistentní. To je pochybovat o proveditelnosti popisu struktury dělského průřezu v tomto energetickém rozsahu průřezu, stodoly Endf / B JENDL \u003d Jeff Maslov 5.0 GUBER2001 NIZAMUDDIN74 GUBER2001 NIZAMUDDIN E + 02 7.E + 02 8.E + 02 Energie , EV obr.4. Průřez divize v oblasti nevyřešených rezonancí na obr.5 odhadů průřezu zabezpečení je porovnán s údaji Weston, jediným dostupným v nepřetržitém v oblasti nevyřešených rezonancí. Posouzení přijaté v Endf / B-VII.B2 jednoznačně přeplněno průřez záchvatu. V popisu referenčního souboru do dalších experimentálních dat v této oblasti. V souvislosti se všemi výše uvedenými je vhodné zahrnout do Rosfond Maslovskaya odhad dat v oblasti nevyřešených rezonancí U-233 zachycení URR + rychlé oblasti Endf / B JENDL \u003d Jeff Maslov Průřez, Barn Weston Eeee + 03 energie, EV Obr.5. Průřez zabavení v oblasti nevyřešených rezonancí 7
8 3. Sekce mimo rezonanční oblast na OBR. 6. Odhady plného oddílu jsou porovnány se stávajícími experimentálními údaji. Nesrovnalosti mezi odhady jsou podstatně nižší než rozptyl experimentálních dat, takže může být uvedeno, že všechny jsou stejně dobré. Průřez, stodola Endf / B Maslov Green73a POENITZ83 POENITZ78 JENDL \u003d Jeff Foster JR71 Green73b Poenitz e e e e e e + 06 energie, EV 10,0 obr.6a. Kompletní průřez. 9.0 Průřez, Stodola Endf / B JENDL \u003d Jeff 5.0 Maslov Green73a Foster JR71 Green73b 4.0 POENITZ83 1.E + 06 1.E + 07 Energie, EV Obrázek 6B. Kompletní průřez. Obrázek 7. Experimentální data porovnávají odhady sekce divize. Zde není stav záležitostí tak dobrý: scatter experimentálních dat 8
9 Průřez, Stodola Jendl \u003d Jeff TVESSON2004C GUBER2001 SHCHERBAKOV2001 MASLOV ENDF / B MEADOWS74 POENITZ E + 05 1.E + 06 1.E + 07 Energie, EV obr.7a
10 Průřez, Stodola Jendl \u003d Jeff TVSSON2004C GUBER2001 SHCHERBAKOV2001 MASLOV ENDF / B MEADOWS74 POENITZ E + 05 1.E + 06 1.E + 07 Energie, EV 2,8 obr.7b. Průřez průřezu, Stodola Jendl \u003d Jeff Maslov Shcherbakov2001 Endf / B Pankratov63 Zprostředkování Zasadny-84 ARLT-81 Alkhaz-83 Adams E e e e e e e e + 07 energie, EV obr.7V. Sekce sekce. Překročí chyby připisované k nim. V důsledku rozporu mezi odhadovaným motouzem z experimentálního dosahuje v blízkosti 1 MEV a 8MEV ± 5%. Pod 175 KeV Masl hodnocení je lepší než jiné s experimentálními údaji, hodnocení EDDF / B-VII.B2 je vyšší. Mimochodem jsme si všimli, že při provádění tohoto odhadu byly výsledky četných měření vztahů rozdělení dělení Urania-233 a dělení Urania-235 divize dělení Uranium-233 a Uranium-235 byly normalizovány na standardní sekci divize Urania-235, přijaté v roce 2005 (a zařazeno do Rosfond). Na obr. 8. Jediná experimentální data Hopkins porovnávají výsledky hodnocení. Data Endf / B-VII.B2 Jděte rovně přes experimentální body; Dva další odhady se od nich liší podle velikosti řádu chyby. Experimentální informace Neuvedené rozptyl neutronů v Uranium-233 chybí. Obrázek 9 je porovnáním výsledků diskutovaných hodnocení. V blízkosti prahových rozdílů mezi nimi jsou velmi vysoké. Minimum v úplném průřezu neelastického rozptylu v Endf / B-VII.B2 odhaduje pod 700 KEV, tj. Právě na prahu nepružných rozptylu s excitací kontinuálního spektra úrovní přijatých v tomto posouzení. Ve dvou dalších odhadech je tato prahová hodnota 100 kev níže. Pro objasnění situace na OBR. 8 Úplný průřez nuelastického rozptylu od souboru Uranium-233 z Endf / B-VI se použije. Je to 10.
11 je výrazně nižší než moderní odhady, ale jako v nich není žádný vrchol na prahu. 1.E + 00 Průřez, stodola 1.E-01 1.E-02 Endf / B JENDL \u003d Jeff Maslov Hopkins62 1.E-03 1.E + 04 1.E + 05 1.E + 06 1.E +07 energie, EV obr.8. Zachyťte sekce 2.0 U-233 Ielastic 1.5 Průřez, stodoly E e e E + 07 energie, EV Obrázek 9. Kompletní průřez durastic rozptylového průřezu, stodoly Endf / B-VII Mt \u003d 3 Endf / B-VII Mt \u003d 2 JENDL-3,3 Mt \u003d 2 MASLOV MT \u003d 2 MASLOV MT \u003d 3 U-235 MT \u003d EEE EE EEE E + 07 Energie , EV Fig.10. Sekce elastického rozptylu (Mt \u003d 2) a celkový průřez nuelastických interakcí (Mt \u003d 3) 11
12 Na Obr. 10 znázorňuje odhadované části elastického rozptylu a celkový průřez nepružných interakcí 4. Je třeba vidět, že anomálie v průřezu nepružného rozptylu se odráží v chování celkového průřezu neelastických interakcí, které se významně liší Odhad Maslova. Přítomnost této anomálie, která nemá místo pro uran-235 (průřez nuelastických interakcí, pro které je také uvedeno pro srovnání na obr. 10), vede k pochybnostem ve správnosti posouzení přijatého v endf / b -Vii.b2. Obr.11 zobrazuje data o průřezu reakcí (n, 2N) a (n, 3N). Průřez, Stodola Endf / B (N2N) Jendl (N2N) Maslov (N2N) Endf / B (N3N) Jendl (N3N) Jendl (N3N) Maslov (N3N) E C e e e + 07 energie, EV obr.11. Reakční sekce (n, 2N) a (n, 2n). Diferenciální experimentální data pro tyto reakce. Diffense v odhadech nad 16 MEV jsou velké. Nepřímo ve prospěch odhadu endf / b- vii.b2, říká, že bylo provedeno až do 30 meV, kde je úloha reakcí (n, xn) velmi významná a nepochybně, výpočet jejich úseků požadoval, aby toto odhadci požadovali zvýšená pozornost. Reakce (N.4n) asi 19 MEV. Sekce EU, a to i na 20 MEV, je hodně Millibarne. Když neutron interaguje s Uranem-233, se všemi energií, reakce (n, p) a (n, α) jsou možné. Vzhledem k vysoce coulombové bariéře průřezu těchto reakcí, malé: dokonce i při 20 MEV, první z odhadů EAF-2003 je 70 mm; Druhá je 5 millibarne. Nicméně, křížové části těchto reakcí v Rosfond se zdají být vhodné. Shrnutí výše uvedeného lze dospět k závěru, že neutronové průřezy, hodnocené Maslovem, které jsou zpravidla blízko odhadu od Endf / B-VII.B2, nemají abnormálně vysoký průřez nuelastického rozptylu oblast pod 700 kev. 4. Počet sekundárních neutronů a jejich energeticky úhlové distribuce 4.1. Počet neutronů divize Odhadované neutrony neutronů uranu-233 v tepelných neutronech jsou uvedeny v tabulce 1. Hodnota přijatá v Endf / B-VII.B2 převyšuje doporučení skupiny pro normy (na základě společného odhadu Všechna data v závislosti na ν p (233 U)) tři standardní odchylky připisované této velikosti. 4 Průřez Mt \u003d 3 v Jendl-3.3 není specifikován a je obtížné jej získat, protože komponenty jsou nastaveny na různých energetických mřížkách. Ze stejného důvodu je Mt \u003d 3, Mt \u003d 3 uvedena pouze na prahovou hodnotu reakce (N, 2N). 12.
13 Tento rozdíl je přesně roven uložení opožděných neutronů přijatých v tomto odhadu: ν D \u003d tak, při posuzování údajů pro Endf / B-VII.B2, hodnota doporučená mezinárodní skupina podle norem jako ν T byla považována za ν p. Posouzení Jendl-3.3 pod doporučenou hodnotou na 2,6 standardní odchylky. Odhad Maslov je také nižší, ale pouze 1 standardní odchylka. Zdá se, že je vhodné přijmout velikost doporučená mezinárodní skupina pro normy v Rosfondu, tj. ν t \u003d počet zpívajících neutronů podle endf / b-VII.b2 odhadů při nízkých energiích se rovná; Podle Jendl, a téměř tolik na oleji, pokud vezmeme ν d \u003d 0,0068, pak pro ν p, dostaneme "kulaté" číslo na obr. 12 ukazuje energetické závislosti ν p podle různých odhadů ve srovnání s experimentálními daty. Všechny dané datové experimentální údaje jsou renormální buď na ν p (252 cf) \u003d 3,7606, nebo na ν p (233 u; 0,0253EV) \u003d 2,490, v závislosti na nubar endf / b JENDL 2.5 Maslov, SMRENkin-58 Nurpeisov-73 Nurpeisov- 75 gwin-86 Kolosov-72 Eeeeeeeeee e + 06 Energie, EV Obr.12a. Počet okamžitých divize neutronů. Rozbitý zdvih ν p s energií přijatými olejem, experimentální data nejsou oprávněné. Obecně se zdá, že až 1,5 MEV přijaté v tomto odhadu ν R se zdá být podcenil. Při vyšších energiích jsou data zobrazena na Obr. 12b NuBAR 4.0 Endf / B JENDL 3.5 MASLOV SMIROSHIN Nurpeisov-73 Nurpeisov GWIN-86 Kolasov e e e e e e e e e + 07 energie, EV obr.12b. Počet okamžitých divize neutronů. 13.
14 V této oblasti je Endf / B-VII.B2 odhady nejlepší. EU je docela možné přijmout s nízkými energiemi, pokud nahradíte hodnotu ν p v tepelné oblasti (viz obrázek 12a). Na Obr. 13 ukazuje odhadované energetické závislosti ν d. Pro srovnání jsou ty pro Urana-235 i Plutonium-239. Srovnání ukazuje, že energetická závislost ν D přijatá v Endf / B-VII.B2 je chybná. Pro toto chování nejsou žádné fyzické důvody. Naproti tomu pokles v ν D s energií projevující se ve všech ostatních odhadech je způsoben vznikem dodatečných šancí divize. V Rosfondu je vhodné přijmout energetickou závislost ν D od JENDL-3.3, připomínající ji na přijatou hodnotu ν D v termální oblasti Nubar Endf / B Jendl-3.3 Maslov U-235-Rosfund PU-239-Rosfund eeeeeeeeee E + 07 Energie, EV Obr. 13. Energetická závislost retardovaného neutronového výstupu 4.2. Spektra divize neutronů. Intantální spektra neutronové divize v odhadovaných odhadech je popsána podstatně odlišně. V ENDF / B-VII.B2, tyto spektrum jsou specifikovány formulářem UATT s parametry A (E) a B (E), v závislosti na neutronové energii, který způsobuje divizi: 2Exp (-ab / 4) χ (e) \u003d Exp (e / a) sh by πa 3 b charakter této závislosti lze pozorovat z obr.14, který ukazuje závislost průměrné energie neutronové energie< E >\u003d A (3/2 + AB / 4) jako funkce E. Sekce záhlaví uvádí, že divize neutronová spektra jsou přijata v souladu s hodnocením JENDL-3.3. To samozřejmě není zcela pravdivé, protože při hodnocení Jendl-3.3 jsou okamžité neutrony divize neutronů odlišné, a to, že funkce uvedené v 164 bodech s každou ze 7 počátečních energií. Podobně, divizní spektra jsou stanovena a při posuzování Maslova, ale spektra jsou stanovena v 326 bodech s každou z 22 počáteční energie v intervalu na 20 MEV. čtrnáct
15 průměrná štěpná neutronová energie 2.40 Endf / B-VII,
16 1. Počet zpožděných neutronů emitovaných během rozdělení tepelným neutronem se odebírá (v Jeff-3.1 se rovná Endf / B-VII.B, MASLOVA). Energetická závislost tohoto čísla je jako v hodnocení Jeff-3,1 (cm. Obr. 13). 2. Spektra zaostávajících neutronových skupin je přijímána stejnými jako u Uranium-235 (viz níže P) a pro všechny ostatní dělení jader. Každý z 8 skupin je však přijímána stejnými jako v Jeff-3.1, tj. Na základě doporučení provozu spektrů a úhlových distribucí rozptýlených neutronů a neutronů reakcí (N, XN), na obr. 15 jsou odhadované hodnoty prvních tří okamžiků úhlových distribucí elastických rozptýlených neutronů v porovnání. Odhady jsou velmi blízko. Všechny jsou získány výpočtem. Exfore obsahuje výsledky pouze jednoho nepublikovaného díla HaoAut-82, ve kterých byly měřeny úhlové distribuce neutronů s energií 0,7 a 1,5 meV. S těmito energiemi je velmi obtížné rozlišovat elasticky rozptýlené neutrony z neelastických hladin. Ve stručném popisu, který je uveden v žádném případě, postup pro oddělování těchto procesů není popsán, je uveden pouze na to, že novela pro neelastické rozptyl zavedené autorem byl od 5 do 35% a na 0,7 MEV a na 1,5 MEV. Vzhledem k tomu, že se jmény nesrovnalostí v odhadech neexistuje vysoká spolehlivost, a experiment není vysoce spolehlivý, spíše časově náročné srovnání s ní je diskutováno zbytečné. Doporučuje se zahrnout odhad z Endf / B-VII.B2 v Rosfondu, což je obvykle mezilehlá poloha úhlového momentu hodnota endf / B-VII 0,1 JENFF-3.1 E E E E E + 07 Oleje, EV obr.15. Úhlové momenty distribuce elastických rozptýlených neutronů: pevné křivky prvního momentu (střední cosinus úhlu rozptylu), bar 2nd, tečkovaný 3. okamžik. 6 SPRIGGS, CAMPEL a PIKSAIKIN, PRG NUCL ENG 41,223 (2002) 16
17 S ohledem na spektra neosivených neutronů, pak pod úrovní excitace hladin kontinua jsou určeny úplností účtování vzrušených úrovní cílového jádra. V tomto ohledu má posouzení Maslova určitou výhodu přes Jendl-3.3: Zohledňuje všechny úrovně uvedené v databázi 2 PCNUDAT 2, zatímco v JENDL-3.3 je excitace úrovní s energiemi od 400 do 600 keV není popsán. V obou odhadech je iniciace hladin kontinua popsáno od 600 KEV, tj. Přímo po oblasti diskrétních úrovní. Posouzení přijaté v Endf / B-VII.B2, zde diskutujeme v důsledku pochybností o tom ve správnosti popisu energetického chování celkového průřezu neelastického rozptylu (viz výše. 3). Díky neutronové spektrum rozptýlené s excitací hladiny kontinua na obr.16 ukazuje neutronové spektrum, která testuje neelastické rozptyl s excitací kontinua cílových hladin jádra. Data jsou dána pro počáteční energie 6 MEV, 10 MEV a 14 MEV. Na 6 MeV, tj. Pod prahem reakce (N, N F), Maslovsky spektrum je výrazně tvrdší než zbytek: samozřejmě, podíl předchozího neutronu emitovaného výše. V 10 MEV se odhady neutronových spektra významně liší. Ve spektru přijatém v Jendl-3.3 neutronech s energiemi pod 3,7 meV jsou obecně nepřítomné, tj. Předpokládá se, že podle emisí tak pomalých neutronů by měly být vždy rozděleny. V odhadu endf / b-vii.b2 je ocas relativně pomalých neutronů rybník, a v odhadu maslovskaya na tomto ocasu se projevuje maximálně v oblasti přibližně 1 meV. Na 14 MEV ve spektru Jendl-3.3 nejsou žádné neutrony s energií pod 5 meV, ale pravděpodobnost vyzařování neutronů s energiemi 6-8 MEV je podstatně vyšší než ve dvou dalších odhadech. ENDF / B-VII.B2 spektra a Maslovsky nad 7 MeV jsou blízko, ale v Maslovsky spektru je dlouhý ocas pomalými neutrony. Z nějakého důvodu, po emisích pomalých neutronů, ani reakce (n, 2N) nebo divize nedochází. Pravděpodobnost / MeV 9.0eeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeee + 07 energie EN ENDF / B-VII; 6 EG ENDF / B-VII; 10 MeV ENDF / B-VII; 14 MEV JendL-3,3; 6 MEV JendL-3,3, 10 MeV JendL-3.3; 14 MEV MASLOV; 6 MEV MASLOV; 10 MEV MASLOV; 14 MEV Obr.16. Srovnání neutronových spektra, neelastické rozptýlené s excitací hladin kontinua. 17
18 Na Obr. 17 Porovnejte odhady reakčních neutronových spektra (N, 2N) pro dvě počáteční energie 10 a 14 MEV. Rozdíly v odhadech jsou velmi velké, zejména na 14 MEV. Nesrovnalosti poukazují na dysfunkční stav záležitostí s odhadem spektra, a to se stalo a křížové části procesů vyskytujících se na různých kanálech a v různých cestách (Neutronový předchozí a obyčejný odpařování, rozdělení po emisích jednoho nebo dvou neutronů tak či onak). Vzhledem k tomu, že neexistují žádné významné rozdíly v odhadech celkové oddílu divize, existuje kompenzace pro rozdíly při posuzování příspěvků různých reakčních mechanismů. Spektra (N, 2N) Pravděpodobnost / MEV 1.0e e e e e e e e e e e e e e e e-07 endf / b-vii; 10 MEV ENDF / B-VII; 14 MEV JENDL-3.3; 10 MEV JENDL-3.3; 14 MEV MASLOV; 10 MEV MASLOV; 14 MEV 0.0e e e e e e e e e e e e + 06 energie, EV obr.17. Srovnání neutronových spektra z reakce (n, 2N). Z úvaženého je jasné, že posouzení spektra neustálých reakcí v Endf / B-VII.B2 v určitém smyslu je meziproduktem a to vytváří pokušení, aby si to vybralo pro Rosfond. S dalším validací kompozitního souboru, ve kterém jsou sekce převzaty z jednoho odhadu, a spektra z druhé může dojít. Vzhledem k tomu, že sekce se rozhodnou vyjmout, pak by měla být spektra přijata v souladu s tímto posouzením. Všimněte si, že data spektra v Endf / B-VII.B2 jsou prezentovány (na rozdíl od ostatních dvou) ve formátu souboru MF \u003d 6, tj. Spektra jsou dána v úvahu korelace mezi energií a úhlu rozptylu. Tato korelace je však popsána zjednodušená polo-empirická systematika Kalbach-Mann. Kromě spektra neutronů je popsána spektra jádra zpětného výbuchu (neexistuje žádná praktická reakce), ale fotonová spektra emitovaná v neustálém procesu nejsou popsána. To je další svědectví o takovém hodnocení, které následuje při revizi posouzení, eliminovat. 5. Údaje o narození fotonů v neutronových reakcích ani v odhadu Maslovsk, ani při hodnocení JENDL-3.3 nejsou uvedeny údaje o formování fotonů. Jeff-3.1 obsahuje údaje o tvorbě fotonů odebraných z Endf / B-VI (hodnocení Stuart a Weston 1978). V Endf / B-VII.B2 s revidovanými údaji o záření gama s radiačním zachycením. 18. 18. \\ T
19 způsobů, jak je volba odhadů prakticky ne. Zvažte, co je stávající oceněná data založena. Celkový než neuvedný rozptyl: Mt \u003d 4. Vzhledem k tomu, že při posuzování Stewarta a Weston, byl vzato v úvahu excitace pouze první první úrovně otravy, přechody pouze mezi těmito čtyřmi úrovněmi jsou popsány v fotonovém spektru. Spektrum fotonů tvořených během excitace kontinua je popsáno kontinuálním spektrem fotonů, které je přijato jako u plutonia nad 1,09 multiplicity MEV pro MT \u003d 4 přijatá rovna nule. Možnost správnějšího popisu fotonových spektra, která byla otevřena v souvislosti s explicitním popisem podstatně většího počtu úrovní (28 v Endf / B-VII.B2, 25 v Maslovu, 25 v Jendl- 3.3) realizován kdekoli. Fotony emitované v divizi: multiplicita na 1,09 MEV odpovídá odhadu GOFMans 8; Samotné spektra jsou přijímány jako u plutonia nad 1,09 multiplicity MEV se provádí rovna nule. Množství photonové emise při zachycení pod 1,09 MeV je náhodně přijata rovným spektrem, je přijímána jako pro plutonium-239 s úpravou k rozdílu reakční energie. Nad 1,09 MEV je průřez tvorby fotonů s nepružnými interakcemi (soubor MF \u003d 13) a normalizované spektrum (v souboru MF \u003d 15) je stejný jako pro plutonium v \u200b\u200bEndf / B-VII.B2, Multiplicita fotonů vyzařující při zachycení a jejich spektra se počítají programem GLASH. Všechna ostatní data jsou přijata, jak je popsáno výše, tj. z endf / b-vi.7. Rosfond by měl obsahovat údaje o tvorbě fotonů z endf / b- vii.b2. S dalšími revizemi souboru a zejména v případě řešení souboru MF \u003d 6, měl by být proveden správnější výpočet fotonů vytvořených v neutronových reakcích. Závěr na základě výše uvedeného je vhodný pro vytvoření kombinovaného spisu pro Rosfondda následovně. 1. Soubory MF \u003d 2 a MF \u003d 3 Vyjměte z hodnocení Maslova. V oblasti povolených rezonancí, jak poznamenaly, se shodují. 2. Energetická závislost neutronů divize je odebírána v souladu s Endf / B-VII.B2, nahrazující hodnotu během tepelné energie na tj. Tak, že úplný počet neutronů divize se shodoval s doporučenou skupinou podle hodnoty norem, aby zahrnovala údaje o reakčních průřezech (NP) a (N, ALFA) od EAF, respektive snížení průřezu elastického rozptylu, A v oblasti povolených rezonancí zadejte kompletní průřez rovný množství (NP) a (N, ALFA). 4. Počet zpožděných neutronů divize v tepelném směru, která má být přijata, a její energetická závislost v souladu s hodnocením Jeffa také bere 8-skupinový popis zpožděných neutronů z Jeffe spektra zpoždění neutronů jako pro Uranium-235 a relativní skupiny skupin v souladu s Jeffem Endf / B-VI. 7, mat \u003d D. C. Hoffmann a M. M. Hjffmann, Ann. Revín Nucl. Sci. 24, 151 (1974) 19
20 6. Úhlové distribuce elastických rozptýlených neutronů jsou odebrány v souladu s endf / B-VII.B2 odhadem, zbývajícími úhlovými distribucemi v souladu s hodnocením Maslova. 7. Spektra okamžitých divizních neutronů a neustálé spektrum jiných reakcí se odebere v souladu s hodnocením Maslova. 8. Zapněte data o výstupech štěpných výrobků v souladu s odhadem R. mlýnů (Jeff). 9. Údaje o tvorbě fotonů v neutronových reakcích, které mají být odebrány v souladu s Endf / B-VII.B2. Autor doporučení Nikolaev M.N. Obsah souboru 20.
21 92.3. Uranium-234 obsah v přirozené směsi% radioaktivní. (T 1/2 \u003d 2,455 * 10 5 let). Alfa-rozpad v Torium-230 (t 1/2 \u003d 7,54 * 10 4 roky). Moderní knihovny obsahují následující hodnocení dat pro Uranium-233. Nadace-2.2 Hodnocení t.ohsawa, m.inoue, t.nfkagawa, 1987 endf / b-vii.b2 - Hodnocení mladých, shadwick, Jendl-3.3 Hodnocení hodnocení T.Watanabe, 1987 Jeff-3.1 Maslov's hodnocení, v přijatém posouzení v Endf / B-VII. B2 a v Jeffa-3.1 Hranice oblasti povolených rezonancí obsahujících 118 rezonancí a jeden související stav je rovna 1500EV. Polohy rezonancí jsou přesně stejné. Šířka rezonancí se však liší. V Endf / B-VII.B2 odpovídají Muhabhab-84; Maslova používá pozdější hodnocení z JENDL-3.2. Na Obr. 1 znázorňuje rostoucí množství počtu rezonancí, na Obr. 2 Součet snížených neutronových šířek. Z grafů lze dospět k závěru, že nad 900 EV část rezonancí je přeskočen, ale zmeškaná rezonance mají malé šířky a jejich průchod by neměl významně ovlivnit vypočtené průřezy. Počet rezonancí energie, EV obr.1. Rostoucí množství počtu rezonancí Summa<Гn0> "Endf / B-VII oleje Energy, EV Obr. 2. Množství snížené neutronové Shirin 21
22 z Obr. 2 Je vidět, že při posuzování Maslov neutronové šířky jsou přijaty menší než v Endf / B-VII.B2 (o cca 12%). Šířky záření, naopak v průměru o 45%. Šířky těsnění se prakticky shodují. V obou odhadech existují oblasti nevyřešených rezonancí popsaných parametrem S-, P- a D-Wave. Při posuzování Maslovu se tyto parametry značně liší energií, popisující hrubou strukturu sekcí. Výsledek je viditelný z Obr. 3 a 4, které porovnávají sekce zachycení a rozdělení nad oblast povolených rezonancí. 1.00E E + 00 Maslov, Capture Endf / B-VII, Muradyan-99 Sekce zachycení, Stodola 1.00e e e e e e e e e e + 07 energie, EV obr.3. 1.00E E + 00 Záchraniční průřez, Stodola 1.00E E-02 James-77 Medous-78 olejů, divize 1.00e-03 Endf / B-VII, Divize 1.00E E E E + 07 Energie, EV obr.4. Sekce sekce. Zvýšené při posuzování sekce Maslova záchvatu je odůvodněno jediným výsledkem Muradhaan. Zažená při hodnocení Maslova, struktura sub-divize odráží výsledky Jamese. Závěr v Rosfond se doporučuje zaujmout posouzení Maslova z Jeff-3.1. Spektra 8 skupin zpoždění neutronů by mělo být považováno za uran-235. Výstupy 22.
23 Uranium-234 dělení produktů jsou obsaženy v Endf / B-VI (Ingland a Reader 1989) a v Jeff-3.1 (Mills, 2005). Přirozeně vezme nejnovější hodnocení. Průřezy hlavních reakcí na integrální spektra jsou uvedeny v následující tabulce celkem elastický inlastický (N, 2N) (N, F) (N, γ) EV rezonance Integrální spektrum divize 235 U MeV. Autorem závěru Nikolaev Mn. Obsah souboru Rosfund pro 92- U-234 Remake !! MF \u003d 1 Obecné a speciální informace o nuklidovém mt \u003d 451 Sekce hlavičky MT \u003d 452 Celkový průměrný počet neutronů divize MT \u003d 458 Uvolnění energie Během divize MF \u003d 2 Parametry přívěsků MT \u003d 151 Sekce rezonančních parametrů MF \u003d 3 Ředící sekce MT \u003d 3 1 Kompletní průřez MT \u003d 2 Pružný rozptyl MT \u003d 4 Celkový průřez nepružný rozptyl MT \u003d 16 reakce (N, 2N) 92- U-233 MT \u003d 17 Reakcí (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 18 Vše dělení procesy MT \u003d 19 dělení (první šance) mt \u003d 20 dělení (druhá šance) - reakce (N, NF) - U- MT \u003d 21 dělení (třetí šance) - reakce (N, 2NF) - U- MT \u003d nepružný rozptyl s buzením různými hladinami MT \u003d 91 Incomplete rozptylu s excitací úrovní kontinua Mt \u003d 102 záření zachycení: Reakce (N, gama) 92- u-235 MF \u003d 4 úhlového rozdělení sekundárních neutronů MT \u003d 2 Pružný rozptyl MT \u003d 16 reakčních (N, 2N) 92- U-233 MT \u003d 17 reakce (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 18 všechny procesy dělení mt \u003d 20 dělení (druhé šance) - reakce (N, NF) - U- MT \u003d 21 divize (terc) il šance) - reakce (N, 2NF) - U- MT \u003d nepružného rozptylu s excitací diskrétních úrovní 23
24 mt \u003d 91 nepružné rozptylování s excitací hladin kontinua MF \u003d 5 Distribuce energie sekundárních neutronů Mt \u003d 16 reakčních (N, 2N) 92- U-233 Mt \u003d 17 Reakce (N, 3N) 92- U-232 Mt \u003d 18 Všechny procesy divize mt \u003d 19 dělení (první náhodná) mt \u003d 20 dělení (druhá šance) - reakce (n, NF) - U- mt \u003d 21 dělení (třetí šance) - reakce (N, 2NF) - U- MT \u003d 91 nepružný rozptyl s vybuzení úrovní kontinua MT \u003d 455, podíly skupin a spekter neutronů zpoždění MF \u003d 8 výstupů a charakteristiky rozpadu výsledných radionuklidů MT \u003d 16 reakce (N, 2N) 92- U -233 MT \u003d 17 reakce (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 102 záření snímání: reakce (N, gama) 92- U-235 MT \u003d 457 Údaje o nakládání s radioaktivním Demolution 24
25 92.4.URAN. Obecné charakteristiky 1.1. Z \u003d a \u003d ± AW \u003d ± Obsah v přírodní směsi: 0,72 v%; %% 1,5. Seznam neutronových reakcí 9 Mt reakce Q, MeV E práh., MeV jádro-produkt *) 234 U 16 (N, 2N) (N, 3N) U 37 (N, 4N) U 19 (N, F 1) FP + N + γ 20 (N, NF 2) FP + N + γ 21 (N, 2NF 3) FP + N + γ 38 (N, 3NF 4) FP + N + γ 102 (n, γ) U 103 (N, P) PA 107 (N, α) TH 1,6. Radioaktivita: Half-Life: 7.038 * 10 8 let. Pravděpodobnost alfa rozpadu: pravděpodobnost spontánního rozdělení: 2 * 10-8 Decay Energy Q α \u003d 4,678 MEV; Q SF \u003d rezonanční oblast: (mf \u003d 2) 2.1. Plocha povolených rezonancí Obecné charakteristiky regionu povolených rezonancí 9 v úvahách v oblasti energetiky jsou také možné a další reakce s odchodem nabitých částic- (N, D), (N, T), (n , 3 He), atd. - včetně exo-energie, - (N, 2α), (N, na-), - jehož řezy, jsou však příliš malé, a v hodnoceném datovém souboru. 25.
26 Spin a parita cílového jádra: 7/2 - Poloměr rozptylu: R \u003d 0,9602 * cm nezávisí na energii. Používá se pouze k výpočtu propustnosti potenciálních bariérových a rozptylových fází. Rezonanční vzorec: Raikha Mura. Výpočet rozptylování anizotropie podle rezonančních parametrů není k dispozici pro počet orbitálních momentů jeden (je to L \u003d 0, tj. Jsou zvažovány pouze S-rezonance) Počet rezonančních systémů s různými otočeními J: Dva (J \u003d 3 a J \u003d 4) hranice oblasti povolených rezonancí: od 10 do 5 EV do 2250EV se počet přezkoumávaných rezonancí rovná 3193; Z těchto 14 pod energií neutronové dluhopisy a 9 nad hranicí plochy povolených rezonancí. Počet rezonancí s J \u003d 3 je 1449; Z nich, 1433 v oblasti od 0 do 2250 EV. Počet rezonancí s J \u003d 4 je 1744; Z toho 1732 v regionu od 0 do 2250 EV vyhodnocovací položky níže obsahuje překlad popisu hodnocení parametrů rezonance uvedené v části záhlaví datového souboru pro URANA-235 z revize Endf / B-VI Knihovna 5. Toto posouzení provedené v Laboratoři OK-RJ L. Lily a další. V roce 1997, přijaté ve všech knihovnách odhadovaných neutronových dat pro Uranium-235, od Endf / B-VI (REV.5). Je povoleno v knihovně Endf / B- VII.B2. Posouzení rezonančních parametrů bylo provedeno nejmenšími čtvercemi s využitím výsledků obou diferenciálních měření neutronových průřezů a integrálních experimentů. Vstupní parametry používané tepelné řezy (divize, zachycení a elastické rozptylu) a westcotta g-faktory z endf / b-6 10 netronových standardů, stejně jako faktor K1, vyhodnocené Hardy 11. Tabulka 1 Tyto parametry získané v důsledku montáže Pouze na výsledcích diferenciálních experimentů, a pak s přihlédnutím k integrálním údajům se porovnávají se vstupními údaji programu Sammyho. Hodnota ν získané v důsledku úpravy pod uvedenými parametry byla rovna ± v tabulce 2 průřezu rozdělení a zachycení získané programem Sammy pomocí sousedních rezonančních parametrů ve srovnání s výsledky přímých měření 10 A. Carlson, WP. POENITZ, G.M. Hale et al., "Standardy měření endf / B-6 neutronových průřezů," Národní institut norem a technologické zprávy Nistir (1993) 11 J. Hardy, Brookhaven národní laboratoř, Zpráva BNL-NCS (1979) SEC. B.1. 26.
27 Tabulka 1. Tepelné parametry. Parametr vstupní hodnota se přizpůsobí pouze na rozdíl. Tato část divize ± sekce zachycení 98,96 ± rozptylu průřezu 15,46 ± g F ± g A ± g γ k ± montáž na diff. a integra. Tabulka 2. Odhad a experimentální hodnoty integrálů z rozdělení sekce (stodoly * EV) Energie, důkazy pro řezy. Experimentální data z parametrů Shark88 Weston84 Weston Tabulka 3. Odhadované a experimentální hodnoty integrálů z průřezu záchvatu (Barne * EV) Energies oblasti EV, EV kalkulace řezem. Experimentální údaje z do DesussSure67 Perez parametry rezonanční dělení a zachytávání integrály vypočtených podle odhadovaného rezonančních parametry jsou stejné, v tomto pořadí, stodoly stodola, která vede k 27
28 alfa velikost, rovná 0,509, což je dokonale v souladu s údaji integrálních experimentů. Při posuzování rezonančních parametrů byly zohledněny údaje o následujících diferenciálních experimentech. 1. Experimenty Harvey88 Při průchodu u urychlovače Orela na 18metrové spárové databázi se vzorkem tloušťky atomů / narozených, ochlazených na 77K (od 0,4 do 68 EV). 2. Experimenty Harvey88 Na urychlovači Orela v 80metrové spárkové databázi se vzorkem tloušťky atomů / narozených, chlazených na 77k (od 4 do 2250 EV). 3. Harvey88 Experimenty na Orela urychlovače v 80 metrové spárové databázi se vzorkem tloušťky atomů / narozených, ochlazených na 77k (od 4 do 2250 EV). 4. Měření sekce Division SCHARK88 na akcelerátoru RPI v koncentru 8,4 m (od 0,02 do 20 EV). 5. Měření úseků divize a zachycení Desussure67 na urychlovači ORELAS v koncentru 2,2 m (od 0,02 do 2250 EV). 6. Měření částí rozdělení a zachycení Perez73 v urychlovači ORELAS v 39m odstínu (od 0,01 do 100 EV). 7. Měření sekce divize GWIN84 na urychlovači ORELA v koncentu 25,6 m (od 0,01 do 20 EV). 8. Experimenty SPENCER84 pro průchod na urychlovači Orela na bázi 18 metrů rozpětí se vzorkem atomů / narozených tloušťky (od 0,01 do 1,0 EV). 9. Měření rozdělení sekce WAGEMANS88 na akcelerátoru Gelina na 18metrové spárové bázi (od 1,0 EV) 10. Měření absorpčních úseků a divize GWIN96 v urychlovači ORELA (od 0,01 do 4 EV). 11. Měření sekce divize Weston84 na akcelerátoru Orela v základně 18,9 metrů (od 14 do 2250 EV). 12. Měření hodnoty η wartena87 na 8metrovém rozložení (od 1,0 EV). 13. Měření hodnoty η weigmann90 na mechanickém interrupteru (od 0,15 EV) 14. Měření oddílu divize Weston92 na urychlovači ORELAS ACCELERATOR NA 86,5-metry SpLFIFious Base (od 100 do 2000 EV). 15. Měření sekce Moxon92 divize na urychlovači ORELA (od 0,01 do 50 EV) odkazy na použitou experimentální práci. Index Link Harvey88 J.A. Harvey, N.W. Kopec, f.g. Perey et al., Jaderná data pro vědu a technologie, Proc. Int. Conf. 30. května až 3. června 1988, Mito, Japonsko. (Saikon vydavatelství, 1988) p. 115 SCHARK88 R.A. Schrack, "Měření reakce 235U (N, F) z tepelného na 1 keV," jaderná data pro vědu a technologie, Proc. Int. Conf. 30. května do 3. června, Mito, Japonsko (Saikon Publishing, 1988) p. 101 Desaussure67 G. de Saussure, R. Gwin, L.W. Weston a R.W. "Simultánní měření neutronového štěpení a zachycovat Sross sekci pro 235U pro incidentu neutronovou energii od 0. 04 EV na 3 kev, "OAK RIDGE Národní laboratorní zpráva ORNL / TM-1804 (1967) Perez73 R.B. Perez, G. de Saussure, a např. Stříbro, nucl.sci. E. 52, 46 (1973) 28
29 GWIN84 R. Gwin, R.R. Spencer, R.W. Ingle, J.H. Todd a S.W. Sklady, nuc.sci.eng. 88, 37 (1984) SPENCER84 R.R. Spencer, J.A. Harvey, N.W. Kopec a L. Weston, nucl.sci.eng. 96, 318 (1987) Wagemans88 C. Wagemans, P. Schillebeeckx, A.j. Deruyter A R. Barthelemy, "Subthermal štěpení průřezem Měření pro 233u a 239Pu," Nuclear Data pro vědu a techniku, Proc. Int. Conf. 30. května až 3. června, Mito, Japonsko (Saikon Publishing, 1988) str. 91 GWIN96 R. Gwin, který má být zveřejněn v jaderné vědy Engineering Weston84 L.W. Weston a J.H. Todd, nucl.sci.eng. 88, 567 (1984) Wartena87 J.A. Wartena, H. Weigmann a C. Burkholz, Zpráva IAEA TECDOC 491 (1987) P.123 Weigmann90 H. Weigmann, P. Geltenbort, B. Keck, K. Sprenckenbach, a J.A. Wartena, fyzika reaktorů, Proc. Int. Conf., Marseille, 1990, vol.1 (1990) p. 133 WESTON92 L.W. Weston a J.H. Todd, nucl.sci.eng. 111, 415 (1992) Moxon92 m.C. Moxon, J.A. Harvey, a n.w. Hill, Private Communication, Oak Ridge Národní laboratorní laboratoř (1992) Diskuse o výsledcích posouzení přípustné rezonančních parametrů Poznámka, především v roce 1985 byla vyhodnocena stejná skupina hodnotitelů založená na stejných experimentálních datech s použitím stejného programu Sammyho programu podle parametrů přípustných rezonance uranu-235 ve stejné oblasti energií 12. Nicméně v té době, vzhledem k omezené možnosti počítače, energie v úvahu musely být rozděleny na 5 intervalech. Výsledky hodnocení byly převzaty do knihovny Endf / B-VI. 2, ve fondu-2 knihovně a v mnoha dalších odhadovaných knihovnách. Na Obr. 1 Porovnání sekcí víceigroup vypočtené na základě odhadů 1985 a 1997. Grafy obsahují odchylky sekcí vypočtených endf / B-VI (REV.5) z příčných profilů vypočítaných endf / B-VI (Rev.2) v procentech Endf / B-VI (Rev.5 / Rev. 2) snímání,% štěpení% ALFA,% ENDF / B-VI (Rev.5 / rev.2) zachycení,% Fissionion,% Alfa,% rozdíl,% rozdíl,%, 5 5,5 10,5 15,5 energie, eV Obrázek 1A Energie, EV Obr. 1b 12 NMLARSON, ORNL / TM-9719 / R1, (1985) 29
30 diskuse,% endf / b-vi (rev.5 / rev.2) štěpení,% zachycení.% Alfa,% energie, en endf / b-vi (rev.5 / rev.2) Šlich,% capture.% Alfa,% energie, důkazy,% Obrázek 1b Obr.1. Jak je vidět, účinek přecenění se ukázalo být velmi významný: průřez záchranu a jeho postoj k rozdělení průřezu se významně zvýšil. Je třeba říci, že toto zvýšení je ostře sníženo odhadovaných experimentálních nesrovnalostí v kritičnosti vodných roztoků vysoce obohaceného uranu, což jim přináší na významnou úroveň. Důvodem takové velké změny odhadovaných údajů autorů hodnocení nebyla objasněna. V sekci záhlaví datového souboru z endf / b-vi (rev.2), je třeba poznamenat, že ne všechny rezonance jsou povoleny nad 110 eV. V podobné sekci od Endf / B-VI (Rev.5) a další pozdní verze Knihovny EndF / B, tato rezervace není obsažena (viz část výše). Proto je zajímavé zvážit, jak polovina souboru rezonancí obsažených v nejnovějším odhadu. Na Obr. 2 ukazuje energetickou závislost hustoty hladin s J \u003d 3 a J \u003d 4. Hustota úrovně je vyjádřena v počtu rezonancí na 100 EV číslo p Ozonanů na 100 EV N (J \u003d 3) N (J \u003d 4) E Neggy, EV obr.2 Energetická závislost úrovně hustoty, jak je vidět , se zvýšením energie na 1000 EV "pozorovaná" hustota úrovně monotonicky odděluje, dvakrát klesající. Pak by měl vyskočit přibližně jeden a půlkrát, a tam je opět monotónní pokles o předchozí úrovni do 2000 EV. S touto energií je hustota úrovně opět skákání téměř na původní hodnotu, po které je příští pokles, tentokrát, je velmi 30
98.Cvalifikace Hlavním zájmem o neutronové části kalifornských izotopů bylo spojeno s 5 CF provozem, jako kompaktní zdroj neutronů používaného v různých oblastech. S tímto zdrojovým produktem
53.Zázka k posouzení kvality údajů pro fragmenty divize vzhledem k tomu, že těžké izotopy jodů jsou důležité divize produkty, vytvoříme obecné připomínky k prioritám kvality údajů. Většina
32. Produkce přírodního germánu obsahuje 5 izotopů: 70 ge, 72 ge, 73 ge, 73 ge a 76 ge (poslední slabě radioaktivní). Kromě toho existuje již tři dlouhotrvající radioizotop: 78 ge, 79 ge a 71 ge. Pro stabilní
12. Hořčík hořečnatý nemá dlouhotrvající radioaktivní izotopy. Pro tři stabilní izotopy existují odhady V.HATCHYA A T.ASONI (1987) přijaté v nadaci 2.2 z JENDL- 3.2. V 21, Shibata zavedla k těmto odhadům
45.Rodiy 45.1. Rhodium-99 radioaktivní (t 1/2 \u003d 16,1 dní). Zachycující orbitální elektron se změní na stabilní ruthenium-99. V reaktorech mohou být vytvořeny v nevýznamných množstvích v důsledku reakce 102PD
14. Silikonové obecné komentáře. Přírodní silikon obsahuje tři stabilní izotop v následujících atomových koncentracích: 28 SI 92,23%; 29 Si 4,67%; 30 SI - 3,10%. Kromě toho je beta-aktivní izotop
37.Rubidia 37.1. Rubidium-83 radioaktivní (t 1/2 \u003d 86,2 dní). Zachycující orbitální elektron se změní na stabilní Crypton-83. Možné reakce formování 85 Rb (N, 3N); 85 rb (n, 2n) 84 rb (n, 2n); 84.
55. Céná zvážení stavu neutronových údajů pro všechny isotopy cesičně bylo splněno V.G. Pronyaev. Vydali také doporučení pro začlenění hodnocených datových souborů do Rosfund. Substituční poznámky
35. Brom 35.1. Brom-79 obsahu v přirozené směsi 50,69%. Výtěžek během rozdělení 235 U 2,5 * 10-7; Při dělení 239 PU 8,6 * 10-4. Dva stupně se používají v moderních odhadovaných knihovnách :: Hodnocení
30. Zinek Fund-2.2 obsahuje datový soubor pro přírodní zinek (Nikolaev, Rabody, 1989) pro úkoly výpočtu neutronového převodu. Data pro všechny stabilní izotopy (Nikolaev, 1989) a data společnosti Grudzevich,
18. Argon ve fondu-2.2 obsahoval data o neutronových sekcích stabilních a radioaktivních argonů izotopů z EAF-3, stejně jako kompletní sada dat dat pro přírodní argon (Howerton, hodnocení 1983, od EndL-84).
33. Arsen 33.1. ARSENIC-71 radioaktivní (t1/2 \u003d 65.28ch.). Zachycující orbitální elektron se změní na germanium-71, což stejným způsobem se rozpadá (t1/2 \u003d 11,43 dní) ve stabilním galliu-71. V reaktorech
51. Antimonie zvážení stavu neutronových údajů pro všechny izotopy antimonů bylo provedeno V.G. Pronyaev. Vydali také doporučení pro začlenění hodnocených datových souborů do Rosfund. Substituční poznámky
49.ind 49.1. Indium-111 radioaktivní (t 1/2 \u003d 2,8047 dní). Záchranný záchvat orbitálního elektronu se změní na stabilní kadmium-111. V reaktorech mohou být vytvořeny v nevýznamných množstvích v důsledku
50. Cín má magický počet protonů (50), cín má největší počet stabilních izotopů (10). Obtíže modelu popisu sekcí při energetice pod několika MEV jsou způsobeny nízkou hustotou
20. Vápník na Foundation-2.2 Kompletní sada dat je obsažena pouze pro přírodní vápník. Pro stabilní a radioaktivní izotopy, odhady neutronových částí ISAF- 3. Omezuje pouze data endf / b-vii
5. Soubor 5. Rozvody energetických sekundárních neutronů 1 5.1. Obecný popis Soubor 5 obsahuje data pro distribuci energetických distribucí sekundárních neutronů prezentovaných jako distribuce normalizovaných
9.Kali ve fondu-2.2 Úplný datový soubor je obsažen pouze pro přírodní draslík (H.NAKAMURA, 987). Pro stabilní a dlouhotrvající isotopy, EAF-3 odhad v Endf / B-VII obsahuje data pro přírodní
9. Fluor fluor nemá dlouhotrvající radioaktivní izotopy. Rosfond obsahuje data pro jeden stabilní izotop 19 F. 9.1. Fluor-19 v knihovnách -VIIB2, Jeff-3.1 a založení-2.2 se používá
79. Zlato 79.1. Zlato-194 radioaktivně (t 1/2 \u003d 38,0 h.). Rozpadat se zachycením orbitálního elektronu do stabilní platiny-194. Možné cesty Vzdělávání v reaktoru - trojitá reakce 197 AU (n, 2N)
75. Renius 77.0 Obecné komentáře Tato část popisuje izotopy rhenium: dva stabilní a sedm radioaktivních izotopů s poločasem déle než den. 75.1. Rhenium-182. Radioaktivní. HighGuaying záchvaty orbitálu
52. tellur 52.1. Tellur-118 poločas: (6 ± 2) dní. Tempeck Režimy: E - 100%. Strávený hlavním stavem: 0 +. Jeff-3.1 / A \u003d EAF-2003 Neúplné skóre 2003 souboru pro aktivační knihovnu, založené
16. Série v Rosfond prezentovala data pro všechny 4 stabilní izotopy síry a pro radioaktivní síru-35 16.1. Sera-32 obsah v přirozené směsi 92% - hlavní izotop. Ve všech moderních knihovnách
71.Tutations 71.1. LUTETIA-169 Radioaktivní (T 1/2 \u003d 1,42 dní). Testování zabavení orbitálního elektronu se změní na yutterbium-169, což zase tahem otáčí (t1/2 \u003d 32,026 dní.)
80. Merkur 80.0. Obecné komentáře v knihovně nadace 2.2 Všechna data neutronů pro 13 stabilních a dlouhotrvajících izotopů rtuti byly pořízeny především z knihovny EAF-3. Úplné datové soubory Neutron
76. Osmis v Rosfonde by musela být poskytnuty kompletní sady neutronových dat 7 stabilních izotopů Osmia a údaje o průřezech neutronových reakcí pro 5 dlouhotrvající radioaktivní izotopy. Bohužel,
Poločas: (2,43 ± 0,05) den. Tempeck Režimy: E - 100%. Strávený hlavním stavem: 0 +. 56. Barium 56.1. Barium-128 Jeff-3.1 / Soubor stupně na částečný úvazek 2003 pro aktivační knihovnu na základě
34. Selen 34.1. Selenium-72 radioaktivní (T 1/2 \u003d 8,4 dní) Testování orbitální zachycení elektronu se mění na ARSENIC-72 a emitující positron (T 1/2 \u003d 26 h.) Do Německa-72. V bezvýznamných krucích
67.golsium Přírodní golmia obsahuje pouze jeden izotop - 165, ale. Kromě toho je jeden velmi dlouhotrvající neutron-deficientní izotop - 165, ale (4570 let) a jeden neutron bez - 165, ale (26,8 hodiny),
4. Berillery v knihovně Rosfond obsahuje data pro tři berylium isotopy: radioaktivní 7 ve (53,29 dní), stabilní 9 ve a radioaktivní 10 V. 4.1. Beryllium-7 radioaktivní. T 1/2 \u003d 53,12 d. Zachytit
91. PROTECTINIYA Prostaction má pět dlouhých isotopů, údaje, pro které by měly být prezentovány v knihovně Rosfund. 91.1. Protaktinium-229 radioaktivní (t 1/2 \u003d 1,5 dní). Testování zachycení
82. Vedení v Rosfond patřila data pro všechny 4 stabilní a 4 dlouhotrvající radioaktivní olovo isotopy. 82.1. Lead-202 radioaktivní. (T 1/2 \u003d 5,25 * 10 4 roky). Zachycením orbitálního elektronu
48. Cadmium 48.0. Obecné komentáře pro knihovnu Rosfond potřebné pro výběr neutronových dat pro 8 stabilní a 4 dlouhotrvající isotopy kadmium. Zvažte výsledky přecenění dat
1 3. Soubor 3. Reakční průřezy 3.1. Obecný popis v souboru 3 ukazuje průřezy a deriváty formy funkce z energie E, kde E je energie incidentu částice (v EV) v Laboratorní systém. Oni reprezentují
68. Erbium Přírodní erbium zahrnuje šest isotopů. Tabulka 1 poskytuje příspěvek každého izotopu do přírodní směsi. Tabulka 1 Složení přírodní Erbia,% Izotop% ER-162 0,139 ER-164 1,601 ER-166 33.503
70.Teterbium Natural intrrbium má 7 stabilních izotopů: 168 YB, 170 YB, 171 YB, 172 YB, 173 YB, 174 YB, 176 Yb a tři dostatečně dlouhotrvající radioaktivní izotopy: 166 YB, 169 YB, 175 Yb. Ani jeden z
5. Bor 5.1. Obsah Bor-10 ve přirozené směsi: 19,8 ± 0,3%. Strávený hlavním stavem: 3 +. 1. Reakční soubory 10 b (N, α) (Mt \u003d 107) a 10 b (N, αγ 1) (Mt \u003d 801) se používají jako standardy při měření
27. Kobalt v nadaci-2.2 je umístěn odhad t.aoki, t.asami, 1982. Pro radionuklidy bylo přijato hodnocení EAF-3. VII byl přijat A.Smith, G. Desaussure, 1989. v -3.3, obsahuje posouzení t.watanabe, 1994 v Jeff-3.1
88.Radia 88.0. Obecné komentáře Prvek 88 je otevřen Curieho manželovi v roce 1898 v minerálu známé pod názvy uranu ovoce, pryskyřice Deception a Posura. Už během této první práce to bylo jasné
62.Samarial je známé 11 stabilní a dlouhotrvající isotopy Samaria, z toho 7 se zachovalo v přírodě. Dvě radioaktivní izotopy (151 SM a 153 SM) jsou tvořeny v důsledku rozdělení těžkých jader. Tak jako
23. Vanadový přírodní vanad obsahuje dva ISotop V-5 (slabě isotop s obsahem 25%) a V-51. Přírodní vanad je tedy téměř zcela z jednoho izotopu. Dva další radioizotop
69.Tullliy Doly má pouze jeden stabilní izotop - 169 TM a 6 radioaktivní s poločasem déle než denně: 3 nedostatek neutronů (165 TM, 167 TM, 168 TM) a tři neutronovité (170 TM,
72. GAFKY 72.0. Gapnyho obecné poznámky má 6 stabilních izotopů: 174 HF, 176 HF, 177 HF, 178 HF, 179 HF, 180 HF. Dva z nich mají dlouhotrvající isomery (a druhý). To je 178 hFN (T1 / 2 \u003d 31 g) a 179
93. Neptunes Existují tři přírodní radioaktivní rodiny z Thorium-232, Uranu-235 a URANA-238 a jednu umělou radioaktivní řadu přípravku Neptune-237 rodiny. Kromě "umělosti" se tato rodina rozlišuje
1. Soubor 4. Rohové distribuce sekundárních neutronů 4.1. Obecný popis souboru 4 obsahuje reprezentace úhlových distribucí sekundárních neutronů. Používá se pouze pro neutronové reakce, reakce
Ovládání.0 Obecné komentáře pro knihovnu Rosfond potřebné k výběru dat neutronů pro 10 stabilních a dlouhotrvajících isotopů. Zdálo se také, že je vhodné povolit data pro
3. Teorie Hauser-Feshbach .. Po Hauser a Feshbakh vyjadřujeme průřez složených procesů přes průměrnou šířku. Budeme pokračovat z formalismu Brete-Wigner. Pro prvek S-matice, pokud je přímý
95. American 95.0. Obecné připomínky Klasický systém pro získání Americipu vypadá takto: 239 94 PU + 1 0N (γ) 240 94pu + 1 0N (γ, β) 241 95Am. Američané kovové stříbrné bílé barvy, drig a poprášení.
6. Celkové komentáře. Přirozený uhlík obsahuje dvě stabilní izotopy v následujících atomových koncentracích: 12 od 98,89%; 13 s 1,11%. Tam je také velmi dlouhotrvající (t1/2 \u003d 5730 y) izotop 14c,
2. Helium 4 ne. V knihovně Rowfond obsahuje data pro dva helium isotopy 3 ne a 2.1. Helium-3 1.Supply Komentáře v moderních knihovnách obsahují tři nezávislé odhady neutronových dat pro helium-3,
54.XENON 54.0 Obecné komentáře jsou známé 14 stabilních a dlouhotrvajících izotopů a izomerů Samaria, z toho 9 se zachovalo v přírodě. Ze zbývajících pět čtyři jsou dlouhotrvající isomery. Docela
64. Gadolini 64.0 Obecné komentáře pro knihovnu Rosfond potřebné pro výběr dat neutronů pro 12 stabilní a dlouhotrvající isotopy gadolinu. Data pro všechny tyto izotopy jsou obsaženy v knihovně.
77. Iridium 77.0 Obecné komentáře Tato část popisuje: Dva stabilní a sedm radioaktivních izotopů Iridia s poločasem déle než denně. 77.1. Iridium-188. Radioaktivní. Testování orbitální záchvaty
7. Tranomy v Rosfund jsou údaje pro dva stabilní izotopy dusíku: N-14 (99,634%) a N-15 (0,366%). Dusík radioaktivní izotopy nemá dusík. V procesu analyzování dat neutronů v použité práci
1 12. Soubor 12. Multiplicity foton formace a přechodový pravděpodobnostní soubor 12 mohou být použity k reprezentaci energetických závislostí fotonových formovacích úseků nebo přes množinu,
Neutronové jaderné reakce Neutronové jaderné reakce jaderná reakce Tento proces a výsledek interakce jader s různými jadernými částicemi (alfa, beta částice, protony, neutrony, gamma kvanta
36.Kripton 36.1. Obsah Crypton-78 v přirozené směsi je 0,35%. Hodnocení 1982 skupinou specialistů pro Endf / B-V. produktové výrobky. Hodnocení pro mezinárodní knihovnu dat
73. Tantal v Rosfond by měl být dána data neutronů pro 2 přírodní a 4-dlouhé radioaktivní izotopy tantalu tantalu. Ze dvou přírodních izotopů tantalu, pouze 181 je stabilní.
89.aktinium 89.0. Obecné komentáře Existuje pouze jeden důvod, proč se prvek 89 herectví zajímá o mnoho dnes. Tento prvek, jako je Lanthan, byl vězeň velké rodiny prvků, v
13. Hliníkový přírodní hliník obsahuje jeden izotop 27 al. K dispozici je také dlouholetý izotop 26 AL, data, pro které by měly být také prezentovány v knihovně Rosfund. 13.1. Hliník-26 radioaktivní.
Prvek zvaný na počest jednoho z hlavních skandinávských bohů může zachránit lidstvo z energetické krize, který nám v blízké budoucnosti vyhovuje.
V roce 1815, slavný švédský chemik Jans Jacob Burtsellius prohlásil otevření nového prvku, který nazval Thorie na počest Tóry, Boga-Rubli a Syn Nejvyššího Skandinávského Boha Boha. Nicméně, v roce 1825, bylo zjištěno, že objev byl chybou. Nicméně, jméno bylo užitečné - jeho Bercelius dal nový prvek, který objevil v roce 1828 v jednom z norských minerálů (nyní tento minerál se nazývá Thorith). Tento prvek může mít velkou budoucnost, kde bude moci hrát roli v jaderném průmyslu, která není horší než význam hlavního jaderného paliva - uranu.
Daleko příbuzných bomby
Atomová energie, která je v současné době uložena tolik nadějí, je boční pobočka vojenských programů, jejichž hlavní cíle byly vytvoření atomových zbraní (a o něco pozdější reaktory pro ponorky). Jako jaderný materiál pro výrobu bomby bylo možné vybrat ze tří možných možností: Uranium-235, plutonium-239 nebo Uranium-233.
Uranium-235 je obsaženo v přírodním uranu ve velmi malé množství - Celkem 0,7% (zbývajících 99,3% je izotop 238) a musí být přidělen, a to je drahý a složitý proces. Plutonium-239 neexistuje v přírodě, musí být vyvinut, ozařováním uranu-238 neutronů v reaktoru, a pak jej zdůraznit od ozářeného uranu. Stejným způsobem může být Uranium-233 získáno ozařováním s neutrony thorium-232.
První dvě metody ve čtyřicátých letech byly realizovány, ale rozhodli se, že se s třetí fyzikou nepořádají. Faktem je, že v procesu ozáření Thorium-232, kromě užitečného uranu-233, existuje také škodlivá příměs - uran-232 s poločasem v 74, řetězec rozpadu, jehož vede k Vzhled TALLINA-208. Tento izotop vydává vysokou energii (tvrdý) gamma Quanta, k ochraně před tím, které tlusté olověné desky jsou vyžadovány. Kromě toho, tuhé gamma záření zobrazuje ovládání elektronických řetězů, bez kterého není možné dělat v konstrukci zbraně.
Thorium cyklus
Toria nicméně nezapomněla. Zpátky v roce 1940, Enrico Fermi navrhlo vyrábět plutonium v \u200b\u200brychlých neutronových reaktorech (to je účinnější než tepelné), což vedlo k vytvoření EBR-1 a EBR-2 reaktorů. V těchto reaktorech uranu-235 nebo plutonia-239 jsou zdrojem neutronů, které otáčí uranu-238 do plutonia-239. Současně může plutonium vytvořit více než "spalování" (1.3-1.4 krát), takže takové reaktory se nazývají "multiploes".
Perfektní ekosystém
V šedesátých letech bylo plánováno uzavřít jaderný cyklus podle uranu a plutonia za použití přibližně 50% jaderného JE na tepelné reaktory a 50% rychle. Vývoj rychlých reaktorů však způsobilo potíže, takže pouze jeden takový reaktor je provozován na BN-600 v JE Beloyarsk (a další BN-800 je postaven). Vyvážený systém může být vytvořen z thorium tepelných reaktorů a přibližně 10% rychlých reaktorů, které zaplní chybějící palivo pro tepelné.Další vědecká skupina pod vedením Yujiny Wigner navrhl svůj projekt reaktor-vrtule, ale ne rychle, ale na tepelných neutronech, s thorem-232 jako ozářený materiál. Koeficient reprodukce se snížil, ale design byl bezpečnější. Byl však jeden problém. Takhle vypadá thorium palivový cyklus. Absorbující neutron, Torium-232 se pohybuje na Torium-233, což se rychle změní na protaktinium-233 a již se spontánně rozpadlo na uran-233 s poločasem 27 dní. A tento měsíc bude Prostacticita absorbovat neutrony, bránícímu procesu provozu. Chcete-li tento problém vyřešit, bylo by hezké odstranit prostaction z reaktoru, ale jak to udělat? Koneckonců, neustálé nakládání a vykládání paliva snižuje účinnost vývoje téměř nuly. Wigner navrhl velmi vtipné řešení - kapalný palivový reaktor ve formě vodného roztoku solí uranu. V roce 1952, v národní laboratoři v dubovém hřebenu pod vedením Vignerova studenta, Elvina Weinberg, byl postaven prototyp takového reaktoru - Homoegenní experimentální reaktor (HRE-1). A brzy bylo ještě zajímavější koncept, ideální pro práci s thorem: Jedná se o reaktor na solení taveniny, Experiment s reaktorem roztaveného soli. Palivo ve formě fluoridu uranu se rozpustí v tavenině fluoridu lithného, \u200b\u200bberylia a zirkonia. MSRE pracoval od roku 1965 do roku 1969, a přestože thorium nebyly používány, se samotný koncept ukázal být docela funkční: Použití kapalného paliva zvyšuje účinnost práce a umožňuje odstranit škodlivé rozkladné produkty z aktivní zóny.
Cesta nejmenšího odporu
Nicméně, reaktory kapalinových plynů (ZHSR) nebyly distribuovány, protože obvyklé tepelné reaktory u uranu byly levnější. Světová atomová energie prošla nejjednoduššími a levnějšími cestou, která by měla na základě osvědčených vodních vodních reaktorů pod tlakem (VVER), potomci těch, které byly navrženy pro ponorky, stejně jako vroucí vodní reaktory. Reaktory s grafitovým retardérem, jako je RBMK, jsou další větví genealogického stromu - pocházejí z reaktorů pro provoz plutonia. "Hlavním palivem pro tyto reaktory je uran-235, ale jeho rezervy jsou spíše významné, nicméně omezené, - vysvětluje" populární mechanika "vedoucí strategických studií výzkumného centra" Kurchatov institut "Stanislav Subbotin. - Tato otázka se začala zvážit v šedesátých letech a pak bylo plánované rozhodnutí tohoto problému považováno za zavedeno do jaderného palivového cyklu vyřazeného uranu-238, což je téměř 200krát více rezerv. Za tímto účelem bylo plánováno konstruovat mnoho rychlých neutronových reaktorů, které by byly získány plutoniem s reprodukčním koeficientem 1,3-1,4, takže přebytek může být použit k výkonu tepelných reaktorů. Rychlý reaktor BN-600 byl spuštěn na JE Beloyarsk NPP - true, ne v režimu nevěsty. V poslední době byl také postaven i jeden - BN-800. Vytváření účinného ekosystému atomové energie takové reaktory, přibližně 50% je zapotřebí. "
Mocný thorium
Zde jen na jevišti a thorium. "Torium se často nazývá alternativou k Uranium-235, ale je to úplně špatné," říká Stanislav Subbotin. - Samotné thorium, stejně jako uran-238, není ve všech jaderných palivech. Nicméně, umístění do neutronového pole v nejběžnějším vodním vodním reaktoru, je možné získat vynikající palivo - uran-233, který je pak použit pro stejný reaktor sám. To znamená, že žádná změna, není nutná závažná změna stávající infrastruktury. Další plus thoria je prevalence v přírodě: jeho zásoby nejméně třikrát překročí rezervy uranu. Kromě toho není potřeba separace izotopů, protože při průchodu těžby spolu se vzácnými zeminovými prvky se nachází pouze thorium-232. Během extrakce uranu se opět znečištění okolního prostoru vyskytuje relativně dlouho žít (poločas 3,8 dnů) radon-222 (v radonu-220, krátkodobé thorium, 55 sekund a nemá čas na šíření). Kromě toho hrudní thorium má vynikající termomechanické vlastnosti: je doplněno, méně náchylné k praskání a zvýrazňuje méně radioaktivních plynů během poškození palivového pláště. Provoz uran-233 thoria v tepelných reaktorech je přibližně třikrát účinnější než plutonium z uranu-235, takže přítomnost alespoň poloviny takových reaktorů v jaderném elektronickém ekosystému vám umožní uzavřít cyklus uranu a plutonia . Pravda, rychlé reaktory budou stále potřebné, protože koeficient reprodukce v reaktorech thoria nepřekročí jednotku. "
Nicméně, Toria má jeden zcela vážný mínus. S neutronovým ozařováním, thorium Uranium-233 se ukáže být kontaminovaný uran-232, který zažívá řetězec odpaje, což vede k tvrdému gama emitující isotopu TALLIA-208. "To výrazně komplikuje práci na zpracování paliva," vysvětluje Stanislav Subbotin. - Ale na druhé straně usnadňuje detekci takového materiálu snížením rizika krádeže. Kromě toho v uzavřeném jaderném cyklu a automatizovaným zpracováním paliva nezáleží na tom moc. "
Termonukleární zapalování
Experimenty o používání produktů thoria v tepelných reaktorech se provádějí v Rusku a dalších zemích - Norsko, Čína, Indie, USA. "Nyní je čas, kdy se vrátí k myšlence tekutých reaktorů," říká Stanislav Subbotin. - Chemie fluoridů a fluoridových tavenin jsou dobře studovány v důsledku výroby hliníku. Pro thorium, reaktory na soli se roztaví mnohem účinnější než konvenční vodní voda, protože je povoleno pružně zatížit a výstup produktů rozpadu z aktivní zóny reaktoru. Kromě toho, s jejich pomocí, je možné implementovat hybridní přístupy pomocí non-jaderného paliva jako zdroj neutronů a termonukleární instalace - alespoň stejné tokamaki. Kromě toho vám reaktor s kapalinovým stupněm umožňuje vyřešit problém s menšími aktinidy - dlouhotrvající isotopy Americium, Curie a Neptun (které jsou vytvořeny v ozářeném palivu), "přežívají" v reaktoru. Takže v perspektivě několika desetiletí v atomové energii bez thoria nemůžeme dělat. "
Plán:
- Úvod
- 1 Vzdělávání a rozpad
- 2 Získání
- 3 Aplikace Poznámky
Úvod
Uranium-232. (Eng. uranium-232.) - radioaktivní nuklid chemického prvku uranu s atomovým číslem 92 a hmotnostním číslem 232. Vzhledem k dlouhému řetězci rozpadu a větší než ve většině jiných isotopů, specifické energie uvolňování, uranu-232 je slibným nuklidem pro použití v energii radioizotopy Zdroje.
Aktivita jednoho gramu tohoto nuklidu je přibližně 827,38 GBK.
1. Vzdělávání a rozpad
Uranium-232 je vytvořen v důsledku následujících rozpadů:
- Nuklid 232 np (poločas je 14,7 (3) min):
- β - reprezentativní nuklid 232 pa (poločas je 1,31 (2) dny):
- Α-úpadek nuklidu 236 pu (poločas život je 2,858 (8) let):
Díky rozpadu Urania-232 se vyskytuje v následujících směrech:
- α-rozpad v 228 tis (pravděpodobnost 100%, rozpad energie 5 413,63 (9) CEV):
energie emitovaných α-částic 5 263.36 KEV (v 31,55% případů) a 5,320,12 KEV (68,15% případů).
- Spontánní rozdělení (pravděpodobnost menší než 1 × 10 -12%);
- Clusterová rozpad s tvorbou nuklidu 28 mg (pravděpodobnost rozpadu je menší než 5 × 10 -12%):
- Clusterový rozpad s tvorbou nuklidu 24 NE (pravděpodobnost rozpadu 8,9 (7) × 10 -10%):
2. Získání
Uranium-232 je tvořeno jako vedlejší produkt, když je uran-233 vyvíjení bombardování neutronů Torium-232. Spolu s reakcí tvorby uranu-233 se v ozářeném thoriovém palivu vyskytují následující nežádoucí účinky:
Vzhledem k tomu, že účinný průřez reakcí (N, 2N) pro tepelné neutrony nestačí, výtěžek yard-232 závisí na přítomnosti významného množství rychlých neutronů (s energií nejméně 6 MEV).
Pokud je v thoriovém palivu přítomna ve významných množstvích nukleidu thoria-230, tvorba uranu-232 je doplněna následujícím reakcí, která je dodávána s tepelnými neutrony:
Vzhledem k tomu, že přítomnost uranu-232 v ozářeném palivu je obtížné pracovat s ním (viz část "Aplikace"), ke snížení tvorby uranu-232, je nutné použít palivo thorium minimální koncentrací thoria-230.
3. Aplikace
Uranium-232 je výška dlouhého řetězce rozpadu, který zahrnuje nucidové zářiče tuhé gamma Quanta:
232 U (α; 68,9 let) 228 th (α; 1,9 let) 224 RA (a; 3,6 dní; vydává γ-kvant 0,24 meV v 4,10% případů rozpadu) 220 RN (a; 56 ° C; γ 0,55 meV, 0,114 %) 216 PO (α; 0,15 c) 212 pb (p-; 10,64 hodin) 212 bi (a; 61 s; y 0,73 meV, 6, 67%; γ 1,62 meV, 1,47%) 208 tl (β-; 3 min; γ 2,6 meV, 99,16%; γ 0,58 meV, 84,5%) 208 pb (stabilní)
Rychlá sekvence rozpadů začínajícího s radia-224 je doprovázena významným množstvím gama záření a přibližně 85% celé energie záření gama je tvořeno během rozpadu TALLINA-208, vyzařující převážně gamma kvanta s energií 2,6 meV . Tato funkce Vede k tomu, že přítomnost uranu-232 jako nečistota uranu-233 je nesmírně nežádoucí, což ztěžuje práci s ním.
Na druhé straně, vysoké specifické energetické uvolnění činí tento nuklid velmi slibný pro použití v oblasti energetických zdrojů radioizotopy.
Poznámky
- 1 2 3 4 5 G. Audi, A.H. Wapstra a C. ThiBault (2003). "AME2003 atomové hmoty (II). Tabulky, grafy a odkazy. - www.nndc.bnl.gov/amdc/masstables/ame2003/ame2003b.pdf. " Jaderná fyzika A. 729 : 337-676. DoI: 10.1016 / j.nuclphysa 2003.11.003 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.003.
- 1 2 3 4 5 6 7 8 9 G. Audi, O. Bersillon, J. Blackhot a A. H. Wapstra (2003). "Vyhodnocení nukleárních a rozkladných vlastností - www.nndc.bnl.gov/amdc/nubase/nubase2003.pdf". Jaderná fyzika A. 729 : 3-128. DoI: 10.1016 / j.nuclphysa 2003.11.001 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.11.001.
- Vlastnosti 232 U na internetových stránkách IAEA (Mezinárodní agentura pro atomovou energii) - www-nds.iaea.org/relnsd/tablenucsensdf.jsp?query\u003d3447
- 1 2 Carey Sublette Jaderné zbraně Často kladené otázky - nuclearweaponarchive.org/nwfaq/nfaq6.html (anglicky). nuclearweaponarchive.org.
- Nuclide tabulka na webových stránkách IAEA - www-nds.iaea.org/relnsd/vchart/index.html
V roce 1815, slavný švédský chemik Jans Jacob Burtsellius prohlásil otevření nového prvku, který nazval Thorie na počest Tóry, Boga-Rubli a Syn Nejvyššího Skandinávského Boha Boha. Nicméně, v roce 1825, bylo zjištěno, že objev byl chybou. Nicméně, jméno bylo užitečné - jeho Bercelius dal nový prvek, který objevil v roce 1828 v jednom z norských minerálů (nyní tento minerál se nazývá Thorith). Tento prvek může mít velkou budoucnost, kde bude moci hrát roli v jaderném průmyslu, která není horší než význam hlavního jaderného paliva - uranu.
| Výhody a nevýhody | |
| + | Thorium na Zemi několikrát více než uran |
| + | Není třeba rozdělit izotopy |
| + | Radioaktivní infekce během těžby thoria je podstatně nižší (díky kratšímu životnímu radonu) |
| + | Můžete použít stávající tepelné reaktory |
| + | Thorium má nejlepší termomechanické vlastnosti než uran |
| + | Thorium méně toxické než uran |
| + | Při použití thoria nejsou menší aktivity (dlouhotrvající radioaktivní izotopy) |
| - | V procesu ozáření produkuje thorium isotopy vyzařující gama, což vytváří potíže při zpracování paliva |
Daleko příbuzných bomby
Atomová energie, která je v současné době uložena tolik nadějí, je boční pobočka vojenských programů, jejichž hlavní cíle byly vytvoření atomových zbraní (a o něco pozdější reaktory pro ponorky). Jako jaderný materiál pro výrobu bomby bylo možné vybrat ze tří možných možností: Uranium-235, plutonium-239 nebo Uranium-233.
To vypadá jako jaderný cyklus thoria, který ilustruje transformaci thoria na vysoce účinné jaderné palivo - Uranium-233.
Uranium-235 je obsaženo v přírodním uranu ve velmi malém množství - pouze 0,7% (zbývajících 99,3% izotopu 238) a musí být přiděleno, a to je drahý a složitý proces. Plutonium-239 neexistuje v přírodě, musí být vyvinut, ozařováním uranu-238 neutronů v reaktoru, a pak jej zdůraznit od ozářeného uranu. Stejným způsobem může být Uranium-233 získáno ozařováním s neutrony thorium-232.
V šedesátých letech bylo plánováno uzavřít jaderný cyklus podle uranu a plutonia za použití přibližně 50% jaderného JE na tepelné reaktory a 50% rychle. Vývoj rychlých reaktorů však způsobilo potíže, takže pouze jeden takový reaktor je provozován na BN-600 v JE Beloyarsk (a další BN-800 je postaven). Vyvážený systém může být vytvořen z thorium tepelných reaktorů a přibližně 10% rychlých reaktorů, které zaplní chybějící palivo pro tepelné.
První dvě metody ve čtyřicátých letech byly realizovány, ale rozhodli se, že se s třetí fyzikou nepořádají. Faktem je, že v procesu ozáření Thorium-232, kromě užitečného uranu-233, existuje také škodlivá příměs - uran-232 s poločasem v 74, řetězec rozpadu, jehož vede k Vzhled TALLINA-208. Tento izotop vydává vysokou energii (tvrdý) gamma Quanta, k ochraně před tím, které tlusté olověné desky jsou vyžadovány. Kromě toho, tuhé gamma záření zobrazuje ovládání elektronických řetězů, bez kterého není možné dělat v konstrukci zbraně.
Thorium cyklus
Toria nicméně nezapomněla. Zpátky v roce 1940, Enrico Fermi navrhlo vyrábět plutonium v \u200b\u200brychlých neutronových reaktorech (to je účinnější než tepelné), což vedlo k vytvoření EBR-1 a EBR-2 reaktorů. V těchto reaktorech uranu-235 nebo plutonia-239 jsou zdrojem neutronů, které otáčí uranu-238 do plutonia-239. Současně může plutonium vytvořit více než "spalování" (1.3-1.4 krát), takže takové reaktory se nazývají "multiploes".
Další vědecká skupina pod vedením Yujiny Wigner navrhl svůj projekt reaktor-vrtule, ale ne rychle, ale na tepelných neutronech, s thorem-232 jako ozářený materiál. Koeficient reprodukce se snížil, ale design byl bezpečnější. Byl však jeden problém. Takhle vypadá thorium palivový cyklus. Absorbující neutron, Torium-232 se pohybuje na Torium-233, což se rychle změní na protaktinium-233 a již se spontánně rozpadlo na uran-233 s poločasem 27 dní. A tento měsíc bude Prostacticita absorbovat neutrony, bránícímu procesu provozu. Chcete-li tento problém vyřešit, bylo by hezké odstranit prostaction z reaktoru, ale jak to udělat? Koneckonců, neustálé nakládání a vykládání paliva snižuje účinnost vývoje téměř nuly. Wigner navrhl velmi vtipné řešení - kapalný palivový reaktor ve formě vodného roztoku solí uranu. V roce 1952, v národní laboratoři v dubovém hřebene pod vedením Vignerova studenta, Elvina Weinberg, byl postaven prototyp takového reaktoru - experiment homogenního reaktoru (HRE-1). A brzy bylo ještě zajímavější koncept, ideální pro práci s thorem: Jedná se o reaktor na solení taveniny, experimentu reaktoru roztaveného soli. Palivo ve formě fluoridu uranu se rozpustí v tavenině fluoridu lithného, \u200b\u200bberylia a zirkonia. MSRE pracoval od roku 1965 do roku 1969, a přestože thorium nebyly používány, se samotný koncept ukázal být docela funkční: Použití kapalného paliva zvyšuje účinnost práce a umožňuje odstranit škodlivé rozkladné produkty z aktivní zóny.
Reaktor s kapalinovým plynem umožňuje mnohem pružnější ovládat palivový cyklus než běžné tepelné stanice, a používat palivo s největší účinností, odebrání škodlivých rozkladných produktů z aktivní zóny a dle potřeby přidávat nové palivo.
Cesta nejmenšího odporu
Nicméně, reaktory kapalinových plynů (ZHSR) nebyly distribuovány, protože obvyklé tepelné reaktory u uranu byly levnější. Světová atomová energie prošla nejjednoduššími a levnějšími cestou, která by měla na základě osvědčených vodních vodních reaktorů pod tlakem (VVER), potomci těch, které byly navrženy pro ponorky, stejně jako vroucí vodní reaktory. Reaktory s grafitovým retardérem, jako je RBMK, jsou další větví genealogického stromu - pocházejí z reaktorů pro provoz plutonia. "Hlavním palivem pro tyto reaktory je uran-235, ale jeho rezervy jsou spíše významné, nicméně omezené, - vysvětluje" populární mechanika "vedoucí strategických studií výzkumného centra Kurchatov institut Stanislav Subbotin. - Tato otázka se začala zvážit v šedesátých letech a pak bylo plánované rozhodnutí tohoto problému považováno za zavedeno do jaderného palivového cyklu vyřazeného uranu-238, což je téměř 200krát více rezerv. Za tímto účelem bylo plánováno konstruovat mnoho rychlých neutronových reaktorů, které by byly získány plutoniem s reprodukčním koeficientem 1,3-1,4, takže přebytek může být použit k výkonu tepelných reaktorů. Rychlý reaktor BN-600 byl spuštěn na JE Beloyarsk NPP - true, ne v režimu nevěsty. V poslední době byl také postaven i jeden - BN-800. Vytváření účinného ekosystému atomové energie takové reaktory, přibližně 50% je zapotřebí. "
Všechny radioaktivní izotopy, které se vyskytují v přírodě v přírodních podmínkách patří do jednoho ze tří rodin (radioaktivní řádky). Každá taková série je řetězec jader spojených s sériovým radioaktivním rozpadem. Radonarchátory radioaktivních řádků jsou uran-238 dlouhotrvající isotopy (poločas 4,47 miliard let), uran-235 (704 milionů let) a torium-232 (14,1 miliardy let). Řetězy končí v stabilních olověných izotopech. Existuje další řada, počínaje Neptune-237, ale jeho poločas je příliš malý - pouze 2,14 milionu let, takže v přírodě nenastane.
Mocný thorium
Zde jen na jevišti a thorium. "Torium se často nazývá alternativou k Uranium-235, ale je to úplně špatné," říká Stanislav Subbotin. - Samotné thorium, stejně jako uran-238, není ve všech jaderných palivech. Nicméně, umístění do neutronového pole v nejběžnějším vodním vodním reaktoru, je možné získat vynikající palivo - uran-233, který je pak použit pro stejný reaktor sám. To znamená, že žádná změna, není nutná závažná změna stávající infrastruktury. Další plus thoria je prevalence v přírodě: jeho zásoby nejméně třikrát překročí rezervy uranu. Kromě toho není potřeba separace izotopů, protože při průchodu těžby spolu se vzácnými zeminovými prvky se nachází pouze thorium-232. Během extrakce uranu se opět znečištění okolního prostoru vyskytuje relativně dlouho žít (poločas 3,8 dnů) radon-222 (v radonu-220, krátkodobé thorium, 55 sekund a nemá čas na šíření). Kromě toho hrudní thorium má vynikající termomechanické vlastnosti: je doplněno, méně náchylné k praskání a zvýrazňuje méně radioaktivních plynů během poškození palivového pláště. Provoz uran-233 thoria v tepelných reaktorech je přibližně třikrát účinnější než plutonium z uranu-235, takže přítomnost alespoň poloviny takových reaktorů v jaderném elektronickém ekosystému vám umožní uzavřít cyklus uranu a plutonia . Pravda, rychlé reaktory budou stále potřebné, protože koeficient reprodukce v reaktorech thoria nepřekročí jednotku. "
Výroba 1 GW v průběhu roku vyžaduje: 250 tun přírodního uranu (obsahují 1,75 tun uranu-235) 2,15 tun vyčerpané uranu (včetně 0,6 tun uranu-235) (včetně 0,6 tun uranu-235) ); 35 tun obohaceného uranu (z toho 1,15 tuny uranu-235) se vloží do reaktoru; Vyhořelé palivo obsahuje 33,4 tun uranu-238, 0,3 tun uranu-235, 0,3 tun plutonia-239, 1 tun produktů rozpadu. 1 tuna thoria-232 při nakládání do reaktoru s kapalným plynem je plně přeměněn na 1 tuny uranu-233; 1 tun produktů rozpadu, z čehož 83% jsou krátkodobé isotopy (rozpadané do stabilního asi deset let).
Nicméně, Toria má jeden zcela vážný mínus. S neutronovým ozařováním, thorium Uranium-233 se ukáže být kontaminovaný uran-232, který zažívá řetězec odpaje, což vede k tvrdému gama emitující isotopu TALLIA-208. "To výrazně komplikuje práci na zpracování paliva," vysvětluje Stanislav Subbotin. - Ale na druhé straně usnadňuje detekci takového materiálu snížením rizika krádeže. Kromě toho v uzavřeném jaderném cyklu a automatizovaným zpracováním paliva nezáleží na tom moc. "
Termonukleární zapalování
Experimenty o používání produktů thoria v tepelných reaktorech se provádějí v Rusku a dalších zemích - Norsko, Čína, Indie, USA. "Nyní je čas, kdy se vrátí k myšlence tekutých reaktorů," říká Stanislav Subbotin. - Chemie fluoridů a fluoridových tavenin jsou dobře studovány v důsledku výroby hliníku. Pro thorium, reaktory na soli se roztaví mnohem účinnější než konvenční vodní voda, protože je povoleno pružně zatížit a výstup produktů rozpadu z aktivní zóny reaktoru. Kromě toho, s jejich pomocí, je možné implementovat hybridní přístupy pomocí non-jaderného paliva jako zdroj neutronů a termonukleární instalace - alespoň stejné tokamaki. Kromě toho umožňuje reaktor s kapalinovým stupněm vyřešit problém s menšími aktinidy - dlouhotrvající isotopy, Americas, Curia a Neptun (které jsou vytvořeny v ozářeném palivu), "přežívají" v reaktoru. Takže v perspektivě několika desetiletí v atomové energii bez thoria nemůžeme dělat. "
