Transcript.
1 92. Uranyumun Rosfond'a üç doğal izotoplarına ek olarak, uranyum-233, uranyum-236 ve ikisi için veriler çok daha az uzun ömürlü izotop-232 ve uranyum uranyum-232 radyoaktif. (T 1/2 \u003d 68.9 d). Hızlı Uranyum-232 zinciri, harcanan yakıtla yapılan operasyonlar sırasında radyasyon durumunu önemli ölçüde karmaşıklaştıran bir beta-çürüğe sahip sert bir gama-radyasyon (2.7 MEV) sert bir gama-radyasyon (2.7 MEV) yayan Thallium - 208'in oluşumuna yol açar. Modern kütüphaneler, Uranium-232 için aşağıdaki veri tahminlerini içerir. Foundation-2.2 Değerlendirme T.Ohsawa, T.Nakagawa, Endf / B-VII.B2- Değerlendirme M. Chadwick, P.Young, 2005 Jendl-3.3 T.Ohsawa, T Nakagawa, 1987 Jeff-3.1 Değerlendirme T.Mutsunobu , T.kawano, rezonans integrallerinin ve termal bölümlerin karşılaştırılması. Kaynak Σ C (EV) RI C Σ F (EV) RI F ENDF / B-VII.B JENDL JEFF MUKHAB ± ± ± 30 büyük tutarsızlıklar Rezonant yakalama integrallerinin tahminlerinde, doğrudan deneysel verilerin olmamasından kaynaklanmaktadır. Sonuç Endf / B-VII.B2'den sonraki değerlendirme tarihine rağmen, eğer varsa Jeff-3.1'i değerlendirmeden önce avantajları, açık değildir. Özellikle, rezonans bölgesindeki Jeff-3.1, 1994'ün değerlendirmesiyle kullanılmıştır, endf / b-vii.b2, Muhababın rezonans parametrelerini, on yılın daha önce olduğu tahmin edilmektedir. Rosfund, Jeff-3.1'den bir değerlendirme yapmanız önerilir. 8-Gecikmeli nötronların spektrumları, uranyum-235 için karşılık gelen spektrumlarla değiştirilir. Tabii ki grupların çıktıları Jeff-3.1 ile hizalanır. Dosya ayrıca, ENDF / B-VII.B2 1'deki bölüm ürünlerinin çıktıları hakkında veri içerir (uranyum-232 için bölüm ürünlerinin çıktıları ile ilgili diğer veri kütüphanelerinde) içermez. Gelecekte, nötron verilerinin yeni bir tahminini yerine getirmek arzu edilir. Nikolaev M.N.'in sonucunun yazarı. 92- U-232 için Rosfund dosyasının içeriği !! MF \u003d 1 Nükled 1 hakkında genel ve özel bilgiler 1 T.R.England, B.F.Rider, Endf-349,
2 mt \u003d 451 başlık bölümü MT \u003d 452 Division MT \u003d 455'in ortalama nötronlarının sayısı MT \u003d 456 Bölümün ortalama nötronlarının nötronları MF \u003d 2 kolye parametrelerinin ortalama nöter sayısı MT \u003d 151 Resonant parametrelerinin MF \u003d 3 inceltme Bölümler MT \u003d 1 Komple kesit MT \u003d 2 Elastik saçılma MT \u003d 4 Uselastik saçılma MT \u003d 16 reaksiyonunun toplam kesiti (N, 2N) 92- U-231 mt \u003d 17 reaksiyon (N, 3N) 92- U-230 mt \u003d 18 Tüm MT Bölüm Prosesleri \u003d Kesikli seviyelerin uyarılmasıyla inelastik saçılma MT \u003d 91 Süreklilik seviyelerinin uyarılmasıyla inelastik saçılma MT \u003d 102 radyasyon yakalama: reaksiyon (n, gama) 92- U-233 mt \u003d 251 orta kosinüs Laboratuvara elastik saçılma açısı. Koordinat sistemi MF \u003d 4 ikincil nötronların açısal dağılımları MT \u003d 2 elastik saçılma mt \u003d 16 reaksiyon (n, 2N) 92- U-231 mt \u003d 17 reaksiyon (N, 3N) 92- U-230 mt \u003d 18 Tüm Division MT Süreçler \u003d Ayrık seviyelerin uyarılması ile eksik saçılma MT \u003d 91 Süreklilik seviyelerinin uyarılmasıyla inelastik saçılma MF \u003d 5 ikincil nötronların enerji dağılımları 2
3 mt \u003d 16 reaksiyon (n, 2N) 92- U-231 mt \u003d 17 reaksiyon (n, 3n) 92- U-230 mt \u003d 18 mt \u003d 91 Tüm bölümler, sürekli saçılma süreçleri Süreklilik seviyelerinin uyarılması ile Uranium-233 radyoaktif . (T 1/2 \u003d 1.592 * 10 5 yıl). Torium-229 (t 1/2 \u003d 7880 yıl) alfa-bozulmalar. Modern kütüphanelerdeki uranyum-233 için aşağıdaki veri tahminlerini içeren vaat eden bir nükleer yakıt (uranyum-toryum yakıt döngüsünün temeli) aşağıdaki veri tahminlerini içerir. Foundation-2.2 ve Marka-2 Sukhorukhan ve Klepacksky, Endf / B-VII.B2'nin değerlendirmesi, Derecelendirme Young, Shadwick, Talou, Leal, Derrien, Jendl-3.3 ve Jeff-3.1 Değerlendirme T.Mutsunobu, T.kawano, ayrıca, En Son (2005) V. Mashlova'nın değerlendirilmesi. 1. Termal nötronların bölgesi ve izin verilen rezonansların alanı. Tablo 1, yakalama ve bölümlerin tahmini ısı bölümlerini ve rezonant integrallerinin yanı sıra, Deneysel Veri Muhababı ve Teller'in tahminlerine kıyasla anlık nötronların yanı sıra, ayrıca yapılan termal bölümlerin koordineli bir değerlendirmesiyle karşılaştırıldığında 2005 standartlarında Uluslararası Grup 2. İkinci değerlendirmede, nihai sonuçların elde edilmesinde kullanılan destek değerlerindeki tüm farklılıklar dikkate alınır. Tablo 1. Isı bölümleri ve rezonans integralleri. Kaynak Σ С (RI C Σ F (EV) RI F ν T EV) Vakfı Endf / B-VII.B Jendl Mukhabhab yağları ± ± ± ± 0.004 Antier ± ± ± 17 standartlar ± ± ± ± ± 17 standartlar, kabul edilen verileri kabul ettiğimiz tutarsızlıklar görüyoruz Bölümlerde ve rezonans integralleri, deneysel veri kümesinin tahmini hatalarının ötesine geçmez. İzin verilen rezonansların alanının açıklamaları önemli ölçüde farklılık gösterir. Bu alan, Sukhorukhan ve Klepacksky'nin tahmininde 100 EV'ye kadar uzanır, 178 rezonans, son EV'nin enerjisi içerir. Gelecekte, bu değerlendirme açıkça modası geçmiş olarak düşünülmeyecektir. 2 Veriler, Rusya V.Pronaev, S. Badikov ve E.Gam 3'ten uluslararası grup katılımcıları tarafından iletilir.
4 Mitsunobe ve Cavano'nun değerlendirilmesinde, izin verilen rezonansın alanının sınırı -150 EV. Endf / B-VII.B2'de kabul edilen tahminde maksimum EV enerjisine sahip 190 rezonansın parametreleri, 600 EV'nin izin verilen rezesanslarının bölgesi sınırları verilmiştir; Bu alanda 738 rezonans parametreleri var. Ek olarak, 16 bağlantılı devletin parametreleri ve bu alanın altında 16 rezonansın verilmesi verilmiştir. Bu değerlendirme kabul edilir ve Maslov. Resonant parametrelerinin değerlendirilmesi, tam bölümün yeni ölçümleri ve bölünme bölümünün yeni ölçümlerini dikkate alarak yapılır. yüksek çözünürlük G.G.'deki orela hızlandırıcısında. kullanma ünlü program R-matris formalizmine dayanan en az karelerle deneysel veri kümesini tanımlayan toplama 3. Şekil 1, rezonans sayısının artan miktarını ve Şek. 2 Yukarıdaki nötron genişliğinin artan toplamı. İnce çizgiler, bu eğrilerin ilk sitelerine (en fazla 400 EV) doğrusal yaklaşımları gerçekleştirir. Şek. 2, dikkate alınan alanda pratik olarak rezonansların geçmesi olmadığı sonucuna varmak mümkündür. İNCİR. Şekil 2, EV aralığında, yukarıdaki nötron genişliğinin sahibi olmadığını ve daha sonra 500 EV'nin üstünde olduğunu göstermektedir, önceki genişlik miktarını artırmanın önceki oranı korunur. Elbette büyük genişliklere sahip rezonansların olmaması, seviye seviyelerinin ifadesi değildir, ancak rezonans parametrelerinin belirtilen aralıkta belirlemenin doğruluğunu kabul eder. Buna rağmen, rezonans parametrelerinin Endf / B-VII.B2'den değerlendirilmesi kesinlikle en eksiksiz ve güvenilirdir ve ROSFOND tam olarak bu değerlendirmeye alınmalıdır. Rezonans enerjisinin sayısı, EV endf / B-V II ŞEKİL 2. Rezans sayısının 3 LC Leal, H. Derrien, JA Harvey, KHBor, NM Larson ve RR Spencer, R-Matrix rezonans analizi ve nötron enerji aralığında U-233'ün rezonans parametrelerinin istatistiksel özelliklerinin artması Termal ila 600 EV, ORNL / TM-2000/372, Mart
5 c umma<Гn0> "Enerji, EV Şekil.2. Yukarıdaki nötron genişlelerinin toplamı. 2. Çözülmemiş rezonansların bölgesi. Endf / B-VII Endf / B-VII.B2, çözülmemiş rezonansların alanı 40 Kev'e kadar uzanır; yapı Çapraz bölümlerin parametreleri S-, P- ve D-Dalges ile tarif edilmiştir; Orta rezonans parametresi dosyası, yalnızca kesitlerin rezonans kendi kendini scresing için muhasebe için önerilir, ortalama bölümlerin MF \u003d 3 dosyasında belirtilir. Jendl-3.3'te (ve dolayısıyla Jeff-3.1'de), çözülmemiş rezonansların bölgesi sadece 30 KEV'ye kadar uzanır; parametreler belirtilir; sadece S- ve R dalgaları, ancak bu parametreler sadece kendi kendine scresing faktörleri hesaplamak için önerilir. , fakat aynı zamanda orta bölümlerin de. Çözülmemiş rezonansların Maslov bölgesinin değerlendirilmesinde, Inelastik CEV saçılımının eşiğine uzanır. S., P-ve D-dalgalar parametreleri, açıklandığı ve orta bölümlerin açıklanmasıyla belirtilir. . Bununla birlikte, Maslov'un değerlendirmesinin belirgin bir avantajıdır, ancak, hesaplanan veya belirtilen ortalama bölümlerin mevcut deneysel verilerle nasıl tutarlı olduğunu düşünmesi gerekmektedir. Şekil 3'te Tahmini DANS Komple kesit, deneysel verilerle karşılaştırılır. JENDL-3.3'te deneysel olarak kurulan GROSS U-233 Toplam URR + Hızlı Bölge Kesiti, Ahır Endf / B Jendl \u003d Jeff Maslov Fulwood57 Stupegia62 Pattenden E + 02 1.E + 03 1.E + 04 1.E + 05 Enerji, EV Şekil 3. Çözülmemiş rezonanslar alanında tam bölüm 5
6 Tam kesit yapısı, rezonanslar ve nötron genişlikleri arasındaki ortalama mesafelerin varyasyonları ile yeniden üretilir (J ve Parite'in tüm değerleri için). Bu yapay değişimlerin yağları yoktur ve bu nedenle herhangi bir orta ölçekli yapı ile tezahür edilmemiştir. Genel olarak, bu derecelendirmedeki ortalama bölüm, önceki iki kişiden daha düşük olan ahır (~% 5) ile ilgilidir, ancak, deneysel verilerin dağılımının ötesine geçmez. Kısmi bölümler hakkında şimdi verileri düşünün. İncirde. 4 Deneysel verilerle, kesitin tahmini kesitleri, ahır U-233 fition urr endf / b jendl \u003d Jeff Maslov GUBER2001 Nizamuddin E + 02 Enerji, EV 1.E + 03 Şekil 4A karşılaştırılmıştır. Çözülmemiş rezonanslar alanındaki bölüm 15.0 Kesit, Ahır U-233 Fisyon URR Jendl \u003d Jeff GUBER2001 Nizamuddin74 Endf / B Maslov E + 03 Enerji, EV 1.E + 04 Fig.4b. Çözülmemiş rezonanslar alanındaki bölüm 5.0 U-233 Fisyon URR + Hızlı Bölge Kesiti, Barn Jendl \u003d Jeff GUBER2001 Nizamuddin74 Maslov Endf / B E + 04 Enerji, EV 1.E + 05 Fig.4b. Çözülmemiş rezonanslarda bölünme bölümü 6
7 Alıntılanan eserlerde veri sunumu gereksiz yere detaylıdır: Noktaların yayılması, ayrıntılı bir rezonans yapısını yansıtmaz, bunun için çözünürlük yeterli değildir, brüt yapıdır. İncirde. 4G Tahmini veriler, 600 ila 800 EV'den deneysel bir aralıkla karşılaştırılır. Deneysel verilerin alt aralıklarla ortalaması alınmıştır ve ortalama sonuçlar histogramlar tarafından sunulmuştur. Görülebileceği gibi, ENDF / B-VII.B2 ve JENDL-3.3 tahminlerinde görüntülenen bölümün bölümlerinin brüt yapısı, yalnızca birbirleriyle tutarlı olmayan ölçüm sonuçlarını yalnızca niteliksel olarak yansıtır. Bu, bu enerji aralığının bu enerji aralığında kesitinin yapısını tanımlamanın fizibilitesini, ahır sonf / B Jendl \u003d Jeff Maslov 5.0 GUBER2001 NIZAMUDDIN74 GUBER2001 NIZAMUDIN E + 02 7.E + 02 8.E + 02 Enerji , EV Şekil 4. ŞEKİL 2'deki çözülmemiş rezonanslar alanındaki bölünmenin enine kesiti, nöbet kesitinin tahminleri Weston'un verileri ile karşılaştırılır, sadece çözülmemiş rezonanslar alanındaki ExFore'da mevcut olan Weston'un verileri ile karşılaştırılır. Endf / B-VII.B2'de kabul edilen değerlendirme, nöbet kesitini açıkça fazla şey ifade ediyor. Referans dosyasının açıklamasında bu alandaki herhangi bir ek deney verisine. Yukarıdakilerin tümüyle bağlantılı olarak, ROSFOND MASLOVSKAYA'DA DOĞRUDAN VERİLERİN BAĞLANTISI DAHİLDİR, UNRESOLVED RESONESCES U-233 CAPTURE URR + Hızlı Bölge Endf / B Jendl \u003d Jeff Maslov Kesiti, Barn Weston Eeee + 03 Energy, EV Şekil 5. Çözülmemiş rezonanslar alanındaki nöbetin kesiti 7
8 3. Seçilen rezonans alanı dışındaki bölümler. 6. Tam kesit tahminleri mevcut deneysel verilerle karşılaştırılır. Tahminler arasındaki tutarsızlıklar, deneysel verilerin dağılımından önemli ölçüde daha azdır, bu nedenle hepsinin eşit derecede iyi olduğu söylenebilir. Kesit, Ahır Endf / B Maslov Green73A Poenitz83 Poenitz78 Jendl \u003d Jeff Foster JR71 Green73b Poenitz e e e e e e e e + 06 Enerji, EV 10.0 Fig.6a. Komple kesiti. 9.0 Kesit, Ahır Endf / B Jendl \u003d Jeff 5.0 Maslov Green73A Foster JR71 Green73b 4.0 Poenitz83 1.E + 06 1.E + 07 Enerji, EV Şekil 6B. Komple kesiti. Şekil 7. Deneysel veriler, Bölüm bölümünün tahminlerini karşılaştırır. İşte işlerin durumu çok iyi değil: deneysel verilerin dağılımı 8
9 Kesit, Barn Jendl \u003d Jeff Tovesson2004C GUBER2001 Shcherbakov2001 Maslov Endf / B Meadows74 Poenitz E + 05 1.E + 06 1.E + 07 Enerji, EV Fig.7a
10 Kesit, Ahır Jendl \u003d Jeff TOVESSON2004C GUBER2001 Shcherbakov2001 Maslov Endf / B Meadows74 Poenitz E + 05 1.E + 06 1.E + 07 Enerji, EV 2.8 Fig.7b. Kesit Bölüm, Barn Jendl \u003d Jeff Maslov Shcherbakov2001 Endf / B Pankratov63 MADOUS ZASADNY-84 ARLT-81 Alkhaz-83 ADAMS E e e e e e + 07 Energy, EV Fig.7V. BÖLÜM BÖLÜMÜ. Onlara atfedilen hataları aşıyor. Deneyden tahmini sicim arasındaki tutarsızlık sonucu 1 MEV ve 8meV ±% 5 civarında ulaşır. 175'in altında KEV MASL Değerlendirmesi, deneysel verilerle diğerlerinden daha iyidir, EDDF / B-VII.B2 değerlendirmesi daha yüksektir. Bu arada, bu tahmini gerçekleştirirken, uranyum-233 ve uranyum-235 bölünmesinin ilanlarının sayısız ölçümünün sonuçları, uranyum-233 ve uranyum-235 bölünmesinin sayısız ölçümünün sonuçları standart bölüme normalize edildi. 2005 yılında kabul edilen Uranyum-235 Bölümü (ve Rosfond'a dahil). Şekil 8'de. Hopkinlerin tek deneysel verileri, değerlendirmelerin sonuçlarını karşılaştırır. Endf / b-vii.b2 verileri deney noktalarında doğrudan gider; Diğer iki tahmin, hataların sırasına göre onlardan farklıdır. Deneysel Bilgiler Uranyum-233'teki saçılma olan elastik nötron yoktur. Şekil 9, tartışılan değerlendirmelerin sonuçlarının karşılaştırılmasıdır. Aradaki eşiklik farklılıklarının yakınında çok yüksektir. Endf / B-VII.B2'deki esnek olmayan saçılımın tamamı en azından 700 KEV, yani Sadece bu değerlendirmede alınan sürekli seviye spektrumunun uyarılmasıyla esnek olmayan saçılma eşiğinde. Diğer iki tahminde, bu eşik aşağıda 100 KEV'dir. Şekil 2'deki durumu netleştirmek. 8 Uranium-233 dosyasından Uranium-233 dosyasından Endf / B-VI'den tamamen kesiti uygulanır. 10'dur.
11, modern tahminlerden önemli ölçüde düşüktür, ancak bunlarda olduğu gibi eşiğin üzerinde zirve yoktur. 1.E + 00 kesit, ahır 1.E-01 1.E-02 endf / b jendl \u003d Jeff Maslov Hopkins62 1.E-03 1.E + 04 1.E + 05 1.E + 06 1.E +07 Enerji, EV Şekil 8. CAPTURE BÖLÜM 2.0 U-233 Inelastic 1.5 Endüstriyel Kesit, EV E e e + 07 Enerji, EV Şekil 9. İnelastik saçılma kesitinin komple kesiti, ahır endf / b-vii mt \u003d 3 Endf / B-VII MT \u003d 2 JENDL-3.3 MT \u003d 2 Maslov MT \u003d 2 Maslov MT \u003d 3 U-235 MT \u003d EEE E + 07 Enerji , EV Şekil 10. Elastik saçılma bölümleri (mt \u003d 2) ve inelastik etkileşimlerin toplam kesiti (MT \u003d 3) 11
Şekil 12'de. Şekil 10, elastik saçılımın ve elastik saçılma etkileşimlerinin toplam kesitini gösterir. 4. İnelastik saçılımın enine kesitinde bir anomalinin, anlamsız etkileşimlerin toplam kesitinin davranışına yansıtıldığı görülebildiği görülebilir. Maslov tahmini. Uranyum-235 için bir yere sahip olmayan bu anomalinin varlığı (bunun, Şekil 10'da karşılaştırma için de verilen inelastik etkileşimlerin kesiti), Endf / B'de benimsenen değerlendirmenin doğruluğunda şüphelere yol açar. -Vii.b2. Şekil 11, reaksiyonların (N, 2N) ve (n, 3n) çapraz bölümleri üzerindeki verileri gösterir. Kesit, Ahır Endf / B (N2N) Jendl (N2N) Maslov (N2N) Endf / B (N3N) Jendl (N3N) Maslov (N3N) E e e + 07 Enerji, EV Şekil.11. Reaksiyon bölümleri (n, 2n) ve (n, 2n). Bu reaksiyonlar için diferansiyel deneysel veriler. 16 MEV'in üzerindeki tahminlerde difüzeler büyüktür. Dolaylı olarak, ENDF / B- VII.B2'yi tahmin etmenin lehine, reaksiyonların rolünün (n, xn) çok önemli olduğu ve şüphesiz, bölümlerinin hesaplanmasının değerlendirmelerini talep ettiğinin, 30 MEV'ye kadar yapıldığını söylüyor. Artan dikkat. Reaksiyon (n.4n) yaklaşık 19 MEV. AB Bölümü, 20 MEV'de bile, bir çok Millibarne'dir. Nötron, uranyum-233 ile etkileşime girdiğinde, tüm enerjiler, reaksiyonlar (n, p) ve (n, α) mümkündür. Bu reaksiyonların enine kesitinin yüksek coulomb bariyeri nedeniyle, küçük: 20 MEV'de bile, EAF-2003 tahminlerine göre birincisi 70 mm'dir; İkincisi 5 milyarne. Bununla birlikte, bu reaksiyonların rosfond cinsinden kesitleri uygun görünüyor. Yukarıdakileri özetlerken, bir kural olarak, ENDF / B-VII.B2'den tahmine yakın olan Maslov tarafından derecelendirilen nötron kesitlerinin, anormal derecede yüksek bir inelastik saçılma kesiti olmadığı sonucuna varılabilir. 700 KEV'nin altındaki alan. 4. İkincil nötronların sayısı ve enerji açısal dağılımları 4.1. Bölümün nötronlarının sayısı, uranyum-233 nötronlarının termik nötronların nötronlarının tahmini nötronlarının tablo 1'de gösterilmiştir. Endf / B-VII.B2'de kabul edilen değer, grubun standartlarda önerisini aşıyor (eklem tahmini) Tüm veriler, ν p (233 u))) bu büyüklüğe atfedilen üç standart sapma. 4 JENDL-3.3'teki MT \u003d 3'ün enine kesiti belirtilmemiştir ve bileşenler farklı enerji ızgaralarında ayarlandığından elde etmek zordur. Aynı sebepten dolayı MT \u003d 3, MT \u003d 3, yalnızca reaksiyon eşiğine (N, 2N) verilir. 12
13 Bu fark, tam olarak bu tahminde benimsenen gecikmeli nötronların mevduatına eşittir: ν D \u003d, bu nedenle, Endf / B-VII.B2 için verilerin değerlendirilmesinde, uluslararası grubun standartlarına göre önerdiği değer olarak kabul edildi. ν s. Değerlendirme JENDL-3.3 Tavsiye edilen değerinin altındaki 2.6 standart sapma. Maslov tahmini de daha düşüktür, ancak sadece 1 standart sapma. Uluslararası Grup'un Rosfond'daki standartlarda önerdiği büyüklüğü benimsemeye uygun görünüyor. ν T \u003d Endf / B-VII.B2'ye göre gecikme nötronlarının sayısı düşük enerjilerdeki tahminlere eşittir; Jendl'e göre ve neredeyse petrolün üzerinde, ν d \u003d 0.0068'i alırsak, ν p için, Şekil 2'de bir "yuvarlak" numarası alırız. Şekil 12, ν P'nin deneysel verilerle karşılaştırıldığında farklı tahminlere göre enerji bağımlılığını göstermektedir. Verilen tüm veriler deneysel verileri, ν p (252 cf) \u003d 3.7606'da veya ν p (233 u; 0.0253EV) \u003d 2.490'da, Nubar Endf / B Jendl 2.5 Maslov'a bağlı olarak, Smrenkin-58 Nurpeisov-73'e bağlı olarak yenilmendir. NURPEISOV - 75 GWIN-86 Kolosov-72 Eeeeeeeeeee E + 06 Enerji, EV Fig.12a. Anlık bölünme nötres sayısı. Petrol ile benimsenen enerji olan ν p'nin kırılmış inme, deneysel veriler haklı değildir. Genel olarak, bu tahminde bulunan 1,5 MEV'ye kadar kabul edilen ν R, sade görünüyor. Daha yüksek enerjilerde, veriler Şekil 2'de gösterilmiştir. 12b nubar 4.0 endf / b jendl 3.5 maslov smiroshin nurpeisov-73 nurpeisov gwin-86 kolasov e e e e e e e e e e + 07 Energy, EV Fig.12b. Anlık bölünme nötres sayısı. 13
14 Bu alanda, Endf / B-VII.B2 tahminleri en iyisidir. AB, termal alandaki ν P değerini değiştirirseniz, düşük enerjilerle kabul etmek oldukça mümkündür (bkz. Şekil 12A). İncirde. 13, tahmini enerji bağımlılığını gösterir. Karşılaştırma için, hem URANA-235 hem de plütonyum-239 içinler var. Karşılaştırma, ENDF / B-VII.B2'de kabul edilen ν D'nin enerji bağımlılığının hatalı olduğunu göstermektedir. Bu davranış için fiziksel bir gerekçesiyle yoktur. Buna karşılık, diğer tüm tahminlerde ortaya çıkan enerji ile ν D'deki düşüş, ek bölümlerin ek ihtimalinin ortaya çıkmasından kaynaklanmaktadır. ROSFOND'DA, CENDL-3.3'ten gelen enerji bağımlılığının benimsenmesi, termal bölge nubar endf / b Jendl-3.3 Maslov U-235-Rosfund PU-239-Rosfund eeeeeeeeeeeeeeee'in kabul edilmesini hatırlatması tavsiye edilir. E + 07 Enerji, EV Şekil 13. Geciktirici nötron çıkışının enerji bağımlılığı 4.2. Nötron bölünmesinin spektrumları. Söz konusu tahminlerde anlık nötron bölümü spektrumları esasen farklı şekilde açıklanmaktadır. Endf / B-VII.B2'de, bu spektrumlar, A (E) ve B (E) parametreleri olan UATT formu ile, bölünmeye neden olan nötron enerjisine bağlı olarak, 2ExP (-AB / 4) χ (E) \u003d Exp (e / a) sh πa 3 b Bu bağımlılığın karakteri, ortalama enerji nötron enerjisinin bağımlılığını gösteren Şekil 1'den görülebilir.< E >\u003d A (3/2 + AB / 4) bir fonksiyon E. Başlık bölümü, bölüm nötron spektrumlarının JENDL-3.3'ün değerlendirilmesine uygun olarak kabul edildiğini belirtir. Bu açıkça tamamen doğru değil, çünkü JENDL-3.3'ün değerlendirilmesinde, bölünme nötronlarının anlık nötronları farklıdır, yani, 7 ilk enerjinin her biri ile 164 noktada belirtilen fonksiyonlar. Benzer şekilde, bölünme spektrumları belirlenir ve Maslov'un değerlendirilmesinde, ancak spektrumlar 20 MEV aralığında 22 ilk enerjinin her biri ile 326 puan halinde belirlenir. on dört
15 Ortalama Fisyon Nötron Enerji 2.40 Endf / B-VII,
16 1. Termal nötronlarla bölünme sırasında yayılan gecikmeli nötronların sayısı eşit alınır (Jeff-3.1'de Endf / B-VII.B, Maslova'ya eşittir). Bu sayının enerji bağımlılığı, JEFF-3.1'in (cm. Şekil 13) değerlendirilmesinde olduğu gibidir. 2. Lagging nötron gruplarının spektrumları, uranyum-235 (P'nin aşağısına bakın) ve diğer tüm çekirdeğin bölünmesi için aynı şekilde kabul edilir. Bununla birlikte, 8 grubun her biri Jeff-3.1, yani ile aynı şekilde kabul edilir. Spektrumun ve dağınık nötronların ve reaksiyonların nötronlarının (N, XN), Şekil 15'teki, spektrumların açısal dağılımlarının önerilmesine dayanarak, elastik dağınık nötronların açısal dağılımlarının ilk üç anının tahmini değerleridir. karşılaştırıldığında. Tahminler birbirlerine çok yakın. Hepsi hesaplama ile elde edilir. EXFORE 0.7 ve 1.5 MeV enerjili nötronlar açısal dağılımları ölçülmüştür ki burada HaoAut-82 sadece bir yayınlanmamış çalışma sonuçlarını içermektedir. Bu enerjilerle, elastikçe dağınık nötronların elastik olmayan seviyelerden ayırt edilmesi son derece zordur. Exfore'da verilen kısa bir açıklamada, bu işlemleri ayırma prosedürü tarif edilmez, ancak yazarın tanıtılan elastik saçılımların değişikliğinin% 5 ila 35 ve 0,7 MEV ve 1.5 MEV'de olduğu söylenir. tahminlerindeki tutarsızlıklar adlarla beri hiçbir yüksek güvenilirlik yoktur ve deney onunla oldukça zaman alıcı karşılaştırma gereksiz tartışılmıştır, son derece güvenilir değildir. Endf / B-VII.B2'den, genellikle açısal tork değerinin endf / b-vii'nin orta pozisyonu olan ROSFOND'teki bir tahminde bulunması tavsiye edilir. Endf / B-VII 0.1 Jenff-3.1 E e e e e e + 07 Yağlar, EV Şekil.15. Elastik dağınık nötronların dağılımı açısal anlar: 1 andan (saçılma açısının orta kosinüs), çubuk 2 katı eğrileri, 3 an noktalı. 6 Spriggs, Campbel ve Piksaikin, PRG Nucl Eng 41,223 (2002) 16
17 Anormal olmayan nötronların spektrumları ile ilgili olarak, daha sonra süreklilik seviyelerinin uyarılması seviyesinin altında, hedef çekirdeğin heyecanlı seviyelerinin muhasebeleştirilmesinin tamamlanmasıyla belirlenir. Bu bağlamda, Maslov'un değerlendirmesi JENDL-3.3'e göre belirli bir avantaja sahiptir: PCNUDAT 2 veritabanında 2'de belirtilen tüm seviyeleri göz önünde bulundururken, Jendl-3.3'te, 400 ila 600 KEV ile enerji olan seviyelerin uyarılmasıdır. tarif edilmedi. Her iki tahminlerde de, süreklilik seviyelerinin başlatılması 600 KEV, yani. Doğrudan ayrık seviyelerin alanını takiben. Endf / B-VII.B2'de benimsenen değerlendirme, burada, elastik saçılımın toplam enine kesitinin enerji davranışının açıklamasının doğruluğunun doğruluğunda şüphe nedeniyle tartışılmazız (yukarıda bakınız. 3). ŞEKİLDİRİMLİ DUYARLARIN SAHİLDEN NITRON Spektrumları, Şekil 13'teki süreklilik seviyelerinin uyarılmasıyla dağılmış olan nötron spektrumunu, hedef çekirdeğin seviyelerinin sürekliliğinin uyarılmasıyla uyarılan nötron spektrumunu göstermektedir. Veriler 6 MEV, 10 MEV ve 14 MEV'in ilk enerjileri için verilmiştir. 6 MEV, yani. Tepkim eşiğinin altında (n, n f), Maslovsky spektrumu, diğerlerinden önemli ölçüde daha zordur: Açıkçası, önündeki forerunner nötronunun oranı yukarıda yayılmıştır. 10 MEV'de, nötron spektrumlarının tahminleri önemli ölçüde farklılık göstermektedir. Jendl-3.3'te kabul edilen spektrumda, 3.7 MEV'in altındaki enerjilerle Nötronlar genellikle yoktur, yani Yavaş nötronların emisyonunun ardından daima bölünmesi gerektiği varsayılmaktadır. ENDF / B-VII.B2'nin tahminde, nispeten yavaş nötronların kuyruğu havuzdur ve Maslovskaya bu kuyruktaki maksimumda, yaklaşık 1 MEV bölgesindeki maksimum da tezahür edilir. Jendl-3.3'ün spektrumundaki 14 MEV'de, 5 MEV'nin altında enerjili nötronlar yoktur, ancak 6-8 MEV'lik enerjilerle nötronlar yayma olasılığı, diğer iki tahminden önemli ölçüde daha yüksektir. Endf / B-VII.B2 Spectra ve Maslovsky'nin üzerindeki 7 MEV'nin üstünde, ancak Maslovsky spektrumunda uzun bir yavaş nötronların uzun bir kuyruğu var. Bazı nedenlerden dolayı, yavaş nötronların emisyonu sonra, hiçbir reaksiyon (n, 2N) veya bölünme gerçekleşmez. Olasılık / MeV 9.0eeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeee + 07 Enerji TR ENDF / B-VII, 6 MeV ENDF / B-VII, 10 MeV ENDF / B-VII, 14 MEV JendL-3,3; 6 MeV JendL-3,3; 10 MeV JendL-3.3; 14 MEV MASLOV; 6 MEV MASLOV; 10 MEV MASLOV; 14 MEV Fig.16. Nötron spektrumlarının karşılaştırılması, inelosyonun, sürekli seviyelerin uyarılmasıyla dağınık. 17
18 ŞEKİL 2'de. 17 10 ve 14 MEV'nin iki ilk enerjisi için reaksiyon nötron spektrumlarının (N, 2N) tahminlerini karşılaştırın. Tahminlerdeki farklılıklar, özellikle 14 MEV'de çok büyüktür. Tutarsızlıklar, spektrumun tahmini ile işlevsel olmayan durumlara işaret eder ve farklı kanallarda meydana gelen süreçlerin kesitleri ve kesitleri ve farklı yollarla (Nötron olmayan foreronom ve sıradan buharlaşma, bir veya iki nötronun emisyonundan sonra bir veya başka bir şekilde bölünme). Toplam Bölüm bölümünün tahminlerinde anlamlı bir fark olmadığından, çeşitli reaksiyon mekanizmalarının katkılarını değerlendirmedeki farklılıklar için tazminat vardır. Spectra (n, 2N) olasılık / MEV 1.0E e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e 10 MEV Endf / B-VII; 14 MEV JENDL-3.3; 10 MEV JENDL-3.3; 14 MEV Maslov; 10 MEV Maslov; 14 MEV 0.0E E e e e e e E e e + 06 Energy, EV Şekil.17. Nötron spektrumlarının reaksiyondan karşılaştırılması (n, 2N). Düşünceden, Endf / B-VII.B2'deki sürekli reaksiyonların spektrumlarının değerlendirilmesinin bir anlamda orta olduğunu ve bu, ROSFOND için seçmek için bir cazibe ürettiği açıktır. Bununla birlikte, bölümlerin bir tahmininden alındığı ve diğer taraftaki spektrumların gerçekleştiği bileşik dosyanın daha fazla doğrulanması ile. Bölümlerden çıkmaya karar verdiğinden, spektrumlar bu değerlendirmeye uygun olarak alınmalıdır. ENDF / B-VII.B2'deki spektrum verilerinin (diğer iki tarafın aksine) MF \u003d 6, yani dosya biçiminde sunulduğunu unutmayın. Spektrumlar, enerji ile saçılma açısı arasındaki korelasyonları dikkate alarak verilir. Bununla birlikte, bu korelasyon, Kalbach-Mann'un yarı ampirik sistematiği ile basitleştirilmiştir. Nötron spektrumlarına ek olarak, geri tepme çekirdeğinin spektrumları açıklanmaktadır (pratik bir yanıt yoktur), ancak sürekli süreçlerde yayılan foton spektrumları tarif edilmez. Bu, değerlendirmeyi gözden geçirirken, ortadan kaldırırken, bu tür bir değerlendirmenin bir başka ifadesidir. 5. Nötron reaksiyonlarında fotonların doğumundaki veriler, Maslovsk Tahmini'nde, Jendl-3.3'ün değerlendirilmesinde, fotonların oluşumuna ilişkin veriler verilmez. JEFF-3.1, Endf / B-VI'dan alınan fotonların oluşumu hakkında veri içerir (Değerlendirme Stuart ve Weston 1978). Endf / B-VII.B2'de, radyasyon yakalaması ile gama radyasyonu üzerinde revize edilmiş verilerle. Bu 18.
19 yol tahminlerin seçimi pratik olarak no. Mevcut değerli verilerin neyin dayandığını düşünün. Toplam Inelastik saçılma: mt \u003d 4. Stewart ve Weston'un değerlendirilmesinde, sadece ilk zehirlenme seviyelerinin bir uyarılması bireysel olarak dikkate alındı, bu dört seviye arasındaki geçişler foton spektrumunda açıklanmaktadır. Sürekli uyarma sırasında oluşan fotonların spektrumu, sıfıra eşit olarak kabul edilen MT \u003d 4 için 1,09 MEV çokluluğun üzerindeki plütonyum için kabul edilen sürekli bir foton spektrumu ile tarif edilmiştir. Poton spektrumunun daha doğru bir açıklaması, açıkça daha fazla sayıda seviyenin açık açıklaması ile bağlantılı olarak açılan (28), MASLOV'DA 25, JENDLOM'DA 25, 25) DEĞİLDİR her yerde gerçekleştirildi. Bölümde yayılan fotonlar: Çarpışma 1.09 MEV, gofranların 8 tahminine karşılık gelir; Spektrumların kendileri, 1.09 MEV'in üzerindeki plütonyum için kabul edilir. Mekluluğu sıfıra eşittir. 1.09 MEV'in altında yakalanırken foton emisyonunun çarpılması, eşit bir spektrumla rastgele bir şekilde benimsemiştir. 1.09 MEV'nin üstünde, inelastik etkileşimlerle fotonların oluşumunun bir kesitidir (MF \u003d 13 dosyası) ve normalize edilmiş spektrum (MF \u003d 15 dosyasında), Endf / B-VII.B2'deki plütonyum için aynıdır. Çekim ve spektrumları GNASH programı tarafından hesaplanırken foton yayan çokluğu. Diğer tüm veriler yukarıda açıklandığı gibi kabul edilir, yani. Endf / B-VI.7'den. ROSFOND, ENDF / B- VII.B2'den fotonların oluşumu hakkında veri içermelidir. Dosyanın diğer revizyonları ve özellikle, MF \u003d 6 dosyasını açmak için bir çözüm durumunda, nötron reaksiyonlarında oluşturulan daha doğru fotonların hesaplanması yapılmalıdır. Yukarıdakilerin temelinde sonucu, ROSFONDDA için birleşik bir dosya oluşturmak için uygun olacak şekilde sunulmuştur. 1. Dosyalar MF \u003d 2 ve MF \u003d 3 Maslov'un değerlendirilmesinden alın. İzin verilen rezonanslar alanında, belirtildiği gibi, çakışır. 2. Bölümün nötronlarının enerji bağımlılığı, I.E'deki termal enerji sırasında değeri değiştirerek Endf / B-VII.B2 uyarınca alınır. Böylece, bölümün tam nötronlarının, sırasıyla EAF'den reaksiyonun çapraz bölümleri (NP) ve (n, alfa) verilerini eklemek için standartların değerine göre, standartların değerine göre, elastik saçılımın kesitini azaltması, Ve izin verilen rezonanslar alanında, (NP) ve (N, ALFA) miktarına eşit bir tam bir kesit girin. 4. BAŞKAN NOKTALARINDA BAĞLANTISI AYARLANMASI VEYA ENERJİSİNE BAŞKANLIK NEALTONLARININ SAYISI VE ENERJİSİ TANIMI JEFF'in değerlendirilmesine uygun olarak, Jeff'ten Gecikmeli Nötronların Gecikme Noktalarının Spektrumları Uranyum-235 ve Jeff Endf / B-VI uyarınca göreceli grup grupları gibi. 7, mat \u003d D. C. Hoffmann ve M. M. Hjffmann, Ann. Rev. Nucl. SCI. 24, 151 (1974) 19
20 6. Elastik dağınık nötronların açısal dağılımları, Maslov'un değerlendirilmesine uygun olarak kalan açısal dağılımlar, Endf / B-VII.B2 tahmini uyarınca alınır. 7. Anlık bölünme nötronlarının spektrumları ve diğer reaksiyonların sürekli spektrumları Maslov'un değerlendirilmesine uygun olarak alınır. 8. Fisyon ürünlerinin R. Mills Tahmini (JEFF) uyarınca çıktılarındaki verileri etkinleştirin. 9. Nötron reaksiyonlarında fotonların oluşumu konusundaki veriler, Endf / B-VII.B2'ye göre alınacaktır. Tavsiye Yazar Nikolaev M.N. Dosya içeriği 20.
21 92.3. Doğal karışımdaki Uranyum-234 İçeriği% Radyoaktif. (T 1/2 \u003d 2.455 * 10 5 yıl). Torium-230'da alfa-çürüme (t 1/2 \u003d 7.54 * 10 4 yıl). Modern kütüphaneler, Uranium-233 için aşağıdaki veri değerlendirmelerini içerir. Foundation-2.2 Değerlendirme T.OHSAWA, M.INOUE, T.NFKAGAWA, 1987 ENDF / B-VII.B2 - Genç, Shadwick, Jendl-3.3 Değerlendirme T.Watanabe, 1987 Jeff-3.1 Maslov'un değerlendirmesi, alınan değerlendirmelerde Endf / B-VII'de. B2 ve JEFF-3.1, 118 rezonansı içeren izin verilen rezonansların sınırları ve bir ilişkili durumun sınırı 1500EV'ye eşittir. Rezonansların pozisyonları tamamen aynıdır. Bununla birlikte, rezonansların genişliği farklıdır. Endf / B-VII.B2'de, Muhabab-84'e karşılık gelirler; Maslova, Jendl-3.2'den daha sonra bir değerlendirme kullanıyor. İncirde. Şekil 1, Şekil 2'deki rezonans sayısının artan miktarını göstermektedir. 2 Düşük nötron genişliğinin toplamı. Grafiklerden, rezonansların 900 EV'nin üzerinde bir kısmının atlandığı, ancak cevapsız rezonansların küçük genişliklere sahip olması ve geçişleri, hesaplanan kesitleri önemli ölçüde etkilememelidir. Rezonansların enerjisi sayısı, EV ŞEKİL 2. Summa'nın rezonanslarının sayısının artması<Гn0> "Endf / B-VII Yağları Enerji, EV Şekil 2. Azaltılmış nötron shirin 21 miktarı
Şekil 22. 2 MASLOV nötron genişliklerinin değerlendirilmesinde Endf / B-VII.B2'den (yaklaşık% 12) daha küçük olduğu görülmektedir. Radyasyon genişlikleri, aksine, ortalama% 45 oranında. Sızdırmazlık genişlikleri pratik olarak çakışır. Her iki tahminlerde, S-, P- ve D-Wave parametreleri tarafından tarif edilen çözülmemiş rezonansların alanları vardır. Maslov'un değerlendirilmesinde, bu parametreler, bölümlerin brüt yapısını açıklayan enerjiyle büyük ölçüde değişir. Sonuç, Şekil 1'den görülebilir. 3 ve 4, yakalama bölümlerini ve izin verilen rezonansların bölgesi üzerindeki bölümlerini karşılaştırır. 1.00E E + 00 Maslov, yakalama ENDF / B-VII, Muradyan-99 Yakalama bölüm, Barn 1.00E e e e e e e e e + 07 Enerji, EV Şekil.3. 1.00E E + 00 Nöbet Kesiti, Ahır 1.00e E-02 James-77 Macuus-78 Yağlar, Bölüm 1.00E-03 Endf / B-VII, Division 1.00E E e e + 07 Enerji, EV Şekil 4. BÖLÜM BÖLÜMÜ. Nöbetin Maslov bölümünün değerlendirilmesinde yükseltilmiş Muradhaan'ın tek sonucu tarafından haklı çıkar. Maslov'un değerlendirilmesine yansıtılan, alt bölümün yapısı James'in sonuçlarını yansıtmaktadır. Sonuç, Jeff-3.1'den Maslov'un değerlendirilmesinde önerilir. Spektrumlar 8 Gecikme Grupları Nötronlar uranyum-235 olarak alınmalıdır. Çıkışlar 22.
23 Uranyum-234 Division ürünleri Endf / B-VI (Ingland ve Reader 1989) ve JEFF-3.1'de (Mills, 2005) bulunmaktadır. Doğal olarak en son dereceyi al. Entegre spektrumdaki ana reaksiyonların enine kesitleri, aşağıdaki tabloda toplam elastik perlastik (n, 2n) (n, f) (n, 2n) (n, f) (n, γ) ev rezonans integral spektrum 235 U MEV. Sonuçların yazarı nikolaev mn 92- U-234 Remake için Rosfund dosyasının içeriği !! MF \u003d 1 NUCLIDE MT \u003d 451 HAKKINDA GENEL VE \u200b\u200bÖZEL BİLGİLER MF \u003d 452 Toplam Ortalama Nötron Sayısı MT \u003d 458 Bölüm Sırasında Energower Release MF \u003d 2 Kolye Parametreleri MT \u003d 151 Resonant Parametrelerinin Bölümü MF \u003d 3 İnceltme Bölümleri MT \u003d 1 Komple enine kesit MT \u003d 2 Elastik saçılma MT \u003d 4 Elastik saçılma mt \u003d 16 reaksiyon (n, 2N) 92- U-233 mt \u003d 17 reaksiyon (n, 3n) 92- U-232 mt \u003d 18 Bölünme İşlemleri MT \u003d 19 Bölüm (İlk Şans) MT \u003d 20 Bölüm (İkinci Şans) - Reaksiyon (N, NF) - U-MT \u003d 21 Bölüm (Üçüncü Şans) - Reaksiyon (N, 2NF) - U- MT \u003d Inelastik saçılma Ayrık seviyelerin uyarılması ile MT \u003d 91 Eksik olarak Saçılma Saçılma MT \u003d 102 Radyasyon Yakalama: Reaksiyon (N, Gama) 92- U-235 MF \u003d 4 İkincil Nötronların Açısal Dağılımı MT \u003d 2 Elastik Saçılma MT \u003d 16 Reaksiyon (N, 2N) 92- U-233 mt \u003d 17 reaksiyon (n, 3n) 92- U-232 mt \u003d 18 Division'un tüm işlemleri MT \u003d 20 Bölüm (İkinci Şans) - Reaksiyon (N, NF) - U- MT \u003d 21 bölme (tert) Il Chance) - Reaksiyon (N, 2NF) - U- MT \u003d Kesikli seviyelerin uyarılmasıyla inelastik saçılma 23
24 mt \u003d 91 İnelastik seviyelerinin uyarılmasıyla inelastik saçılma MF \u003d 5 ikincil nötronların enerji dağılımları MT \u003d 16 reaksiyon (n, 2N) 92- U-233 mt \u003d 17 reaksiyon (n, 3n) 92- U-232 mt \u003d 18 Tüm Süreçler Bölümler MT \u003d 19 Bölüm (İlk Şans) MT \u003d 20 Bölüm (İkinci Şans) - Reaksiyon (N, NF) - U- MT \u003d 21 Bölüm (Üçüncü Şans) - Reaksiyon (N, 2NF) - U- MT \u003d 91 MT \u003d 455'in süreklilik seviyelerinin uyarılması ile esnek olmayan saçılma, grupların oranları ve gecikme nötronların spektrumları MF \u003d 8 Çıkışlar ve sonuçların sonuçlarının özellikleri MT \u003d 16 reaksiyonu (n, 2n) 92- u -233 mt \u003d 17 reaksiyon (n, 3N) 92- U-232 mt \u003d 102 Radyasyon yakalama: reaksiyon (N, Gama) 92- U-235 mt \u003d 457 Radyoaktif Demleme 24
25 92.4.uran Genel özellikleri 1.1. Z \u003d A \u003d ± aw \u003d ± doğal karışımdaki içerik:% 0.72; %% 1.5. Nötron Reaksiyonları Listesi 9 MT Reaksiyonu Q, Mev E Eşiği., MEV Çekirdek-Ürün *) 234 U 16 (N, 2N) (N, 3N) U 37 (N, 4N) U 19 (N, F 1) FP + N + Γ 20 (N, NF2) FP + N + Γ 21 (N, 2NF 3) FP + N + γ 38 (N, 3NF 4) FP + N + γ 102 (n, γ) U 103 (n, P) pa 107 (n, a) th 1.6. Radyoaktivite: yarı ömür: 7.038 * 10 8 yaşında. Alpha çürümesinin olasılığı: Spontan bölüm olasılığı: 2 * 10-8 Çürüme enerjisi Q α \u003d 4.678 MEV; Q SF \u003d Rezonant Bölgesi: (MF \u003d 2) 2.1. İzin verilen rezonansların bölgesi, verilen rezonansların 9'unun genel özellikleri, dikkate alınan enerji bölgesinde 9 enerji bölgesinde, yüklü parçacıkların (N, D), (n, t) ayrılmasıyla ilgili diğer reaksiyonlar da mümkündür. , 3 o), vb. - Exo-Energy, - (n, 2a), (n, na) dahil, - bunların kesitleri, bunları çok küçük değil ve değerlendirilen veri dosyasında. 25.
26 Hedef çekirdeğin 26 dönüşü ve paritesi: 7/2 - saçılma yarıçapı: r \u003d 0.9602 * cm enerjiye bağlı değildir. Sadece potansiyel bariyerin geçirgenliğini ve saçılma aşamalarının geçirgenliğini hesaplamak için kullanılır. Rezonant Formula: Raikha Mura. Saçılma anizotropisinin rezonans parametrelerine göre hesaplanması, yörünge momentlerinin sayısı için sağlanmaz (l \u003d 0, yani sadece S-rezonansları kabul edilir) Çeşitli spins ile rezonans sistemlerinin sayısı J: iki (J \u003d 3 ve J \u003d 4) İzin verilen rezonansların sınırları: 10-5 EV'den 2250EV arasında, gözden geçirme rezonanslarının sayısı 3193'e eşittir; Bunların 14'ünün nötron bağı enerjisinin altındaki ve 9'a izin verilen rezonansların sınırının üstünde 9. J \u003d 3'lü rezonans sayısı 1449'dur; Bunların 1433'ü, alanda 0 ila 2250 eV. J \u003d 4'lü rezonans sayısı 1744; Bunlardan 1732'de, bölgedeki 0 ila 2250'den EV'den aşağıdaki değerlendirme maddeleri, URANA-235 için Veri Dosyasının başlık bölümünde verilen rezonans parametrelerinin değerlendirilmesinin açıklamasının çevirisini içerir. Endf / B-VI revizyonundan Kütüphane 5. OK-RJ Laboratuvarı l. Zambak ve diğerlerinde yapılan bu değerlendirme. 1997 yılında, Endf / B-VI (Rev.5) 'den, uranyum-235 için tahmini nötron verilerinin tüm kütüphanelerinde benimsenmiştir. Endf / B- VII.B2 kütüphanesinde etkindir. Rezonant parametrelerin değerlendirilmesi, nötron çapraz bölümlerinin hem de ayrılmaz deneylerin her iki diferansiyel ölçümlerinin sonuçlarını kullanarak en az karelerle yapıldı. Giriş parametreleri, SIDF / B-6 10 Netron Standartları dosyasının yanı sıra K1'deki Faktör K1'den ısı bölümlerini (bölümler, yakalama ve elastik saçılma) ve Westcotta G-Faktörleri kullandılar. Tablo 1 Sadece diferansiyel deneylerin sonuçlarında ve daha sonra entegre verileri dikkate almak, Sammy programının giriş verileri ile karşılaştırılır. Listelenen parametrelerin altındaki ayarın bir sonucu olarak elde edilen ν değeri, bölünme enine kesitinin Tablo 2'ye ve Sammy Programı tarafından elde edilen yakalama, bitişik rezonans parametrelerini kullanarak doğrudan ölçümlerin 10 A sonuçlarına kıyasla, Sammy programı tarafından elde edilen yakalamaya eşitti. Carlson, WP Poenitz, G.m. Hale ve diğerleri, "Endf / B-6 Nötron Kesme Bölümü Ölçüm Standartları," Ulusal Standartlar ve Teknoloji Enstitüsü Nistir (1993) 11 J. Hardy, BROOKHAVEN Ulusal Laboratuvarı, BNL-NC'ler (1979) Sn. B.1. 26.
27 Tablo 1. Termal parametreler. Parametre girişi değeri yalnızca farklıysa. 98.96 ± saçılma kesitinin bölünmesi ± bölümünün bu bölümü 15.46 ± g f f ± g a ± g γ k ± FARK. ve integra. Tablo 2. Bölüm Bölümünden (Barn * EV) Entegrelerin Tahmini ve Deneysel Değerleri, Kesikler için kanıtlar. SHARK88 WESTON84 WESTON Tablo 3'ün parametrelerinden deneysel veriler, nöbet kesitinden (Barne * EV) Entegrelerin Tahmini ve Deneysel Değerleri (Barne * EV) Enerji Alanı, EV hesaplamaları kesildi. DesussSure67 PEREZ parametrelerinden deneysel veriler, tahmini rezonans parametrelerine göre hesaplanan rezonans bölünmesi ve yakalama entegreleri sırasıyla, 27'ye yol açan ahır ve ahırdır.
Entegre deneylerin verileriyle mükemmel bir şekilde tutarlı olan 0.509'a eşit 28 alfa büyüklüğü. Rezonant parametrelerin değerlendirilmesinde, aşağıdaki diferansiyel deneylerin verileri dikkate alınmıştır. 1. ATOM'ların / doğanların bir örneğine sahip 18 metrelik bir atlı veri tabanında bir orela hızlandırıcısında bir orela hızlandırıcısından geçen deneyler, 77k (0,4 ila 68 EV arasında) soğutulur. 2. Harvey88 ATOM'ların / doğanların bir örneğine sahip 80 metrelik bir kıpkırmızı veri tabanında ORELA hızlandırıcısında deneyler, 77k (4 ila 2250 EV) soğutulur. 3. Harvey88 ATOM'ların / doğanların bir örneğine sahip 80 metrelik bir kıpkırmızı veri tabanında ORELA hızlandırıcısında deneyler 77k (4 ila 2250 EV) soğutulur. 4. Schark88 Bölüm bölümünün, RPI hızlandırıcısındaki ölçümleri, 8.4 m'lik bir açıklıktaki (0.02 ila 20 EV). 5. Bölüm bölümlerinin ölçümleri ve DesussSure67'yi ORELA Hızlandırıcısında 25.2 m (0.02 ila 2250 EV arasında). 6. 39m Spanway'de (0.01 ila 100 EV'den) ORELA Hızlandırıcısında PEREZ73'ün bölümlerinin ölçülmesi ve ölçümleri. 7. GWIN84 Bölmeli Bölümünün Ölçümleri ORELA Hızlandırıcısındaki 25.6 m (0,01 ila 20 EV arasında). 8. ATOM'lar / doğmuş kalınlıkta (0.01 ila 1.0 EV'den) bir numune ile 18 metrelik bir açıklıktaki bir orela hızlandırıcısında geçiş için Spencer84'ü deneyler. 9. 18 metrelik bir kıpkırmızı temelde (1,0 EV'den (1,0 EV'den) GELINA Hızlandırıcısındaki Wagemans88 Bölmeli Bölümünün Ölçümleri 10. Orela Hızlandırıcısında (0.01 ila 4 EV'den). 11. 18.9 metrelik bir Spani tabanındaki Orela Hızlandırıcısındaki Weston84 Bölümü bölümünün ölçümleri (14-2250 EV'den). 12. 8 metrelik açıklık tabanındaki η Wartena87 değerinin ölçümleri (1,0 EV'den). 13. Mekanik bir kınalanan (0.15 EV'ye kadar) η weigmann90 değerinin ölçümleri 14. 86.5 metrelik bir kıpkırmızı temelde bir orela hızlandırıcısında Weston92 bölümü bölümünün ölçümleri (100 ila 2000 EV'den). 15. ORELA Hızlandırıcısındaki Moxon92 Bölüm bölümünün ölçümleri (0.01 ila 50 EV'den) kullanılmış deneysel çalışmalara referanslar. Dizin Link Harvey88 J.A. Harvey, n.w. Hill, f.g. Perey ve diğerleri, Bilim ve Teknoloji için nükleer veriler, Proc. İnt. Conf. 30 Mayıs-3 Haziran 1988, Mito, Japonya. (Saikon Publishing, 1988) s. 115 Schark88 R.A. Schrack, "235U (N, F) ölçümü, termalden 1 Kev'e," bilim ve teknoloji için nükleer veriler, Proc. İnt. Conf. 30 Mayıs - 3 Haziran, Mito, Japonya (Saikon Yayıncılık, 1988) s. 101 Desaussure67 G. de Saussure, R. Gwin, L.W. Weston ve R.w. İngle, "nötron fisyonunun eşzamanlı ölçümleri ve 0'dan gelen olay nötron enerjisi için 235U için SROSS bölümünü yakalayın. 04 EV 3 KEV, "Oak Ridge Ulusal Laboratuvarı Raporu Ornl / TM-1804 (1967) Perez73 R.B. Perez, G. de Saussure ve E.G. Silver, Nucl.sci. Eng. 52, 46 (1973) 28
29 Gwin84 R. Gwin, R.R. Spencer, R.W. İngle, j.h. Todd ve S.w. Scoles, nuc.sci.eng. 88, 37 (1984) Spencer84 R.R. Spencer, J.A. Harvey, n.w. Hill ve L. Weston, Nucl.sci.eng. 96, 318 (1987) Wagemans88 C. Wagemans, P. Schillebeeckx, A.J. Deruyter ve R. Barthélemy, "233U ve 239PU için alt tüccar fisyon ölçümleri," Bilim ve teknoloji için nükleer veriler, Proc. İnt. Conf. 30 Mayıs-Haziran 3, Mito, Japonya (Saikon Publishing, 1988) s. 91 Gwin96 R. Gwin, Nükleer Bilim Mühendisliği Mühendisliğinde Yayınlanacak Weston84 L.W. Weston ve J.h. Todd, nucl.sci.eng. 88, 567 (1984) Wartena87 J.A. Wartena, H. Weigmann ve C. Burkholz, Rapor Et IAEA TECDOC 491 (1987) P.123 Weigmann90 H. Weigmann, P. GeltenBort, B. Keck, K. Shrenckenbach ve J.A. Wartena, reaktörlerin fiziği, Proc. İnt. Conf., Marsilya, 1990, Vol.1 (1990) s. 133 Weston92 l.w. Weston ve J.H. Todd, nucl.sci.eng. 111, 415 (1992) Moxon92 M.C. Moxon, J.A. Harvey ve N.W. Hill, Özel İletişim, Oak Ridge Ulusal Laboratuvarı (1992) İzin verilen rezonans parametrelerinin değerlendirilmesinin bir değerlendirmesinin sonuçlarının tartışılması, her şeyden önce, aynı Sammy programını kullanarak aynı deneysel verilere dayanan aynı değerlendirici grubu değerlendirildi. sınırlı olması nedeniyle bilgisayar yeteneklerine o zaman Ancak aynı enerji bölgede 12. uranyum-235 izin verilebilir rezonansları parametreleri, tarafından, kabul edilen enerji 5 aralıklarla kırılması gerekiyordu. Değerlendirmenin sonuçları Endf / B-VI kütüphanesine alınmıştır. 2, Fon-2 kütüphanesinde ve diğer birçok tahmini kütüphanede. İncirde. 1 1985 ve 1997 tahminlerine dayanarak hesaplanan multigroup bölümlerin karşılaştırılması. Grafikler, Endf / B-VI (Rev.5) tarafından Endf / B-VI (Rev.2) tarafından Endf / B-VI (REV.5 / / / / / / / / / / /) tarafından hesaplanan kesitlerden hesaplanan bölümlerin sapmalarını içerir. Rev.2) Yakalama,% FİSYON,% ALFA,% ENDF / B-VI (Rev.5 / Rev.2) Yakalama,% Fissionion,% Alfa,% farklılığı,% farklılığı,% 5, 5.5 10.5 15.5 Enerji, eV Şekil 1A Enerji, EV Şekil 1B 12 NMlarson, ORNL / TM-9719 / R1, (1985) 29
30 Tartışma,% Endf / B-VI (Rev.5 / Rev.2) Fisyon,% Yakalama.% Alfa,% Enerji, EN Endf / B-VI (Rev.5 / Rev.2) Fisenesion,% Yakalama.% Alfa,% enerji, kanıt,% rakam 1B Şekil.1. Görülebileceği gibi, yeniden değerlemenin etkisi çok önemli olduğu ortaya çıktı: nöbet kesimi ve bölünme kesitine karşı tutumu önemli ölçüde arttı. Bu artışın, yüksek derecede zenginleştirilmiş uranyumun sulu çözeltilerinin eleştirisinde, tahmin edilen deneysel tutarsızlıkları keskin bir şekilde azalttığı söylenmelidir. Değerlendirmenin yazarları tarafından tahmini verilerin bu kadar büyük bir değişiminin nedeni netleştirilmedi. Veri dosyasının başlık bölümünde Endf / B-VI (Rev.2), tüm rezonansların 110 EV'nin üzerinde izin verilmediği belirtilmektedir. Endf / B-VI (Rev.5) ve daha fazlası arasında benzer bir bölümde geç sürümler Endf / B kütüphaneleri, bu rezervasyon içermiyor (yukarıdaki bölüm bkz.). Bu nedenle, göz önünde bulundurulması ilgi çekicidir, en son tahminlerde yer alan rezonansların ne kadardır. İncirde. Şekil 2, seviyelerin yoğunluğunun J \u003d 3 ve J \u003d 4 ile enerji bağımlılığını göstermektedir. Seviye yoğunluğu, 100 EV N (J \u003d 3) N (J \u003d 4) E neggy, EV (J \u003d 4) E Neggy, EV (J \u003d 4) E Neggy, EV (J \u003d 4) E Newgy, EV Şekil 2'nin 100 EV Numarası için rezonans sayısına göre ifade edilir. , enerji cinsinden bir artışla 1000 EV'ye yükselen "gözlenen" seviyelerinin "gözlenen" yoğunluğu, iki kez azalır. Sonra yaklaşık bir buçuk kez zıplamalı ve yine önceki seviyenin 2000 EV'ye kadar monoton bir gerileme var. Bu enerji ile, seviye yoğunluğu tekrar neredeyse orijinal değerine zıplanır, ardından bir sonraki düşüş, bu sefer çok 30
98. California izotoplarının nötron bölümlerine ana ilginin, çeşitli alanlarda kullanılan kompakt bir nötron kaynağı olarak 5 CF çalışmasıyla ilişkiliydi. Bu kaynak ürünle
53.YOD, Ağır iyot izotoplarının önemli bir bölünme ürünleri olduğu verilen bölüm parçaları için veri kalitesini değerlendirmek için, verilerin kalitesi için öncelikler hakkında genel yorumlar yapacağız. Çoğu
32. Doğal germanyumun yapımları 5 izotop içerir: 70 GE, 72 GE, 73 GE, 73 GE ve 76 GE (son zayıf radyoaktif). Buna ek olarak, zaten üç uzun ömürlü radyoizotop: 78 GE, 79 GE ve 71 GE. İstikrarlı için
12. Magnezyum magnezyum uzun ömürlü radyoaktif izotopları yoktur. Üç istikrarlı izotop için, Vakıf 2.2'de Jendl- 3.2'den kabul edilen V.Hatchya ve T.Asoni (1987) tahminleri vardır. 21'de, Shibata bu tahminlere tanıtıldı
45.Rodiy 45.1. Rodyum-99 radyoaktif (t 1/2 \u003d 16.1 gün.). Yakalanan yörünge elektronu, kararlı rutenyum-99'a dönüşür. Reaktörlerde, reaksiyon 102pd nedeniyle önemsiz miktarlarda oluşturulabilir.
14. Silikon genel yorumlar. Doğal silikon, aşağıdaki atom konsantrasyonlarında üç sabit izotop içerir: 28 si 92.23; 29 SI% 4.67; 30 si -% 3.10. Ek olarak, bir beta aktif izotop var
37.Rubidia 37.1. RABIDIUM-83 Radyoaktif (t 1/2 \u003d 86.2 günler.). Yakalanan yörünge elektronu sabit bir kripton-83'e dönüşür. 85 RB (N, 3N) oluşumunun olası reaksiyonları; 85 RB (n, 2N) 84 rb (n, 2n); 84.
55. Tüm sezyum izotopları için nötron verilerinin durumunun öz değerlendirilmesi V.G. Pronyaev tarafından yerine getirilmiştir. Ayrıca değerlendirilen veri dosyalarının Rosfund'a dahil edilmesi için önerilerde bulundular. İkame notları
35. Brom 35.1. BROMO-79,% 50,69'luk doğal bir karışımın içerikleri. 235 u 2.5 * 10-7 bölümü sırasında verim; 239 PU 8.6 * 10-4 bölünürken. Modern tahmini kütüphanelerde iki not kullanılır :: değerlendirme
30. Çinko Fonu-2.2, nötron transferini hesaplamanın görevleri için doğal çinko (Nikolaev, Rabody, 1989) için bir veri dosyası içerir. Tüm stabil izotoplar için veriler (Nikolaev, 1989) ve Grudzevich'in verileri,
18. Fondaki Argon-2.2, EAF-3'teki istikrarlı ve radyoaktif argon izotoplarının nötron bölümlerinde veriler ve doğal argon (Howderton, 1983 değerlendirmesi, Endl-84'ten) için eksiksiz bir veri verisi kümesi ile ilgili veriler içermektedir.
33. Arsenik 33.1. ARSENIC-71 Radyoaktif (T 1/2 \u003d 65.28CH.). Yakalanan yörünge elektronu, aynı şekilde, stabil galyum-71'de aynı şekilde parçalanır (t 1/2 \u003d 11.43 gün) aynı şekildedir. Reaktörlerde
51. Tüm antimon izotopları için nötron verilerinin durumunun antimon değerlendirmesi V.G. Pronyaev tarafından yapıldı. Ayrıca değerlendirilen veri dosyalarının Rosfund'a dahil edilmesi için önerilerde bulundular. İkame notları
49.ind 49.1. İndiyum-111 radyoaktif (t 1/2 \u003d 2.8047 gün). Orbital elektronun yaşanan nöbetleri, stabil bir kadum-111'e dönüşür. Reaktörlerde, nedeniyle önemsiz miktarlarda oluşturulabilir
50. Sihirli protonların (50) varlığına sahip teneke, teneke, en fazla stabil izotoplara (10) sahiptir. Birkaç MEV altındaki Enerji'deki bölümlerin model tanımının zorlukları düşük yoğunluktan kaynaklanmaktadır.
20. Vakfı için kalsiyum-2.2 Tam bir veri seti sadece doğal kalsiyum için bulunur. Kararlı ve radyoaktif izotoplar için, ISAF-3 nötron bölümlerinin tahminleri. Endf / B-VII sadece veri içerir
5. Dosya 5. İkincil Nötronların Enerji Dağıtımları 1 5.1. Genel Açıklama Dosya 5, normalleştirilmiş dağılımlar olarak sunulan ikincil nötronların enerji dağılımları için veri içerir.
9. Maddede 9.Kali-2.2 Tam veri dosyası yalnızca doğal potasyum için (H.Nakamura, 987) için bulunur. Sabit ve uzun ömürlü izotoplar için EAF-3 Endf / B-VII'deki Tahmini, doğal için veri içermektedir.
9. Fluor florinin uzun ömürlü radyoaktif izotopları yoktur. Rosfond, tek bir stabil izotop 19 F. 9.1 için veri içerir. Kütüphanelerde Fluor-19 -VIIB2, JEFF-3.1 ve Vakfı-2.2 kullanılır
79. Altın 79.1. Gold-194 radyoaktif olarak (t 1/2 \u003d 38.0 h.). Bir yörünge elektronunu stabil bir platin-194 içine yakalayarak parçalayın. Olası yollar Reaktörde Eğitim - Üçlü Reaksiyon 197 AU (N, 2N)
75. Renius 77.0 Genel Yorumlar Bu bölümde renyumun izotopları açıklanmaktadır: bir günden fazla için yarı ömürlü iki istikrarlı ve yedi radyoaktif izotopu. 75.1. Rhenium-182. Radyoaktif. Orbital'in nöbetlerini arttırmak
52. Tellur 52.1. Tellur-118 yarı ömrü: (6 ± 2) gün. Tempeck Modları: E -% 100. Ana durumdan harcanan: 0 +. JEFF-3.1 / A \u003d EAF-2003 Eksik Puan 2003 Etkinleştirme Kütüphanesi, Tabanlı
16. ROSFOND'teki seriler 4 sabit kükürt izotopları ve radyoaktif sülfür-35 16.1 için verileri sundu. SerA-32 İçeriğin doğal karışımındaki% 92 - ana izotop. Tüm modern kütüphanelerde
71.Tutations 71.1. Lutetia-169 radyoaktif (t 1/2 \u003d 1.42 gün). Orbital elektronun nöbetinin test edilmesi, sırayla, aynı şekilde döner (t 1/2 \u003d 32.026 gün) olan YATERBIUM-169'a dönüşür.
80. Merkür 80.0. Vakıf Kütüphanesi'ndeki genel yorumlar 2.2 Tüm nötron verileri, 13 sabit ve uzun ömürlü cıva izotopları için esas olarak EF-3 kütüphanesinden alınmıştır. Tam nötron veri dosyaları
76. ROSFONDE'deki OSMIS, 2 uzun ömürlü radyoaktif izotoplar için nötron reaksiyonlarının kesitlerine ilişkin tam nötron verileri 7 stabil izotopes osmia ve verileri verilmelidir. Ne yazık ki,
Yarı ömür: (2.43 ± 0.05) gün. Tempeck Modları: E -% 100. Ana durumdan harcanan: 0 +. 56. Baryum 56.1. BARIUM-128 JEFF-3.1 / A PART-TIME SAYISI 2003 ACTIVION Kütüphanesi için Dosyası
34. SELENIUM 34.1. Selenium-72 radyoaktif (t 1/2 \u003d 8.4 gün.) Bir orbital elektron yakalamanın test edilmesi ARSENIC-72'ye dönüşür ve yayan positron (t 1/2 \u003d 26 saat) Almanya-72'ye dönüşür. Önemsiz halkalarda olabilir
67.Golsium Doğal Golmia sadece bir izotop içerir - 165, ancak. Ek olarak, çok uzun ömürlü nötron yetersiz izotop - 165 fakat (4570 yıl) ve bir nötron içermez - 165 fakat (26.8 saat) var.
4. Kütüphanede Berillery Rosfond, üç berilyum izotopları için veri içerir: radyoaktif 7 ve (53.29 gün), 9 ve radyoaktif 10 ve. 4.1. Berilyum-7 Radyoaktif. T 1/2 \u003d 53.12 d. Ele geçirmek
91. Protectiniya Prostaction, Rosfund Kütüphanesinde sunulması gereken verileri, uzun ömürlü izotoplara sahiptir. 91.1. Protakte-229 radyoaktif (t 1/2 \u003d 1,5 gün). Test Yakalama
82. ROSFOND'ta liderlik 4 sabit ve 4 uzun ömürlü radyoaktif kurşun izotopu için veri içeriyordu. 82.1. Kurşun-202 radyoaktif. (T 1/2 \u003d 5.25 * 10 4 yıl). Orbital bir elektron yakalayarak
48. Kadmiyum 48.0. ROSFOND kütüphanesi için genel yorumlar, 8 sabit ve 4 uzun ömürlü kadmiyum izotopları için nötron verilerini seçmek için gereklidir. Veri yeniden değerlemesinin sonuçlarını göz önünde bulundurun
1 3. Dosya 3. Reaksiyon kesitleri 3.1. Dosyadaki genel açıklama, ENERJİ'nin ENERJİ'den (EV'de EV'de EV'de EV'de) enerjinin enerjisi olan E Enerji'ndeki fonksiyon şeklinin çapraz bölümlerini ve türevlerini göstermektedir. laboratuvar sistemi. Onlar temsil eder
68. Erbium Natural Erbium altı izotop içerir. Tablo 1, her izotopun doğal bir karışıma katkısını sağlar. Tablo 1 Doğal Erbistan'ın bileşimi,% izotop% ER-162 0.139 ER-164 1.601 ER-166 33.503
70.Teterbiyum doğal intrbium, 7 stabil izotoplara sahiptir: 168 YB, 170 YB, 171 YB, 172 YB, 173 YB, 174 YB, 176 YB ve yeterince uzun ömürlü radyoaktif izotopu: 166 YB, 169 YB, 175 YB. Hiçbiri
5. Bor 5.1. Bor-10 Doğal bir karışımdaki içerik: 19.8 ±% 0.3. Ana hali harcanan: 3 +. 1. Reaksiyon dosyaları 10 b (n, a) (mt \u003d 107) ve 10 b (n, aγ 1) (mt \u003d 801) ölçülürken standart olarak kullanılır.
27. Foundation-2.2'deki Kobalt, T.AOKI, T.Asami, 1982'dir. Radyonüklidler için EAF-3 değerlendirmesi kabul edildi. VII A.Smith, G. Desaussure, 1989 tarafından kabul edildi. -3.3'te, Jeff-3.1'de bir değerlendirme T.Watanabe, 1994'ü içerir.
88.Radia 88.0. Genel yorumlar Eleman 88, 1898'de Uranyum meyvesi, reçine aldatma ve posura adları altında bilinen bir mineralde Curie'nin eşlerine açıktır. Zaten bu ilk çalışmalar sırasında netleşti
62.Samarial, 7 doğada korunmuş olan Samirya'nın 11 istikrarlı ve uzun ömürlü izotopları bilinmektedir. Ağır Çekirdeğin bölünmesi sonucu iki radyoaktif izotop (151 SM ve 153 SM) oluşur. Gibi
23. Vanadyum Doğal vanadyum, iki V-5 izotop (% 25'lik bir içeriğe sahip zayıflatılmaz izotop) ve V-51 içerir. Böylece, doğal vanadyum neredeyse tamamen bir izotoptan oluşur. İki daha fazla radyoizotop
69.Tulliy, bir günden fazla bir yarı ömre sahip sadece bir sabit izotop - 169 TM ve 6 radyoaktif var: 3 nötron eksikliği (165 TM, 167 TM, 168 TM) ve üç nötron şeklinde (170 TM,
72. GAFNY 72.0. Gapny'nin genel sözleri, 6 stabil izotop vardır: 174 HF, 176 HF, 177 HF, 178 HF, 179 HF, 180 HF. İkisinin uzun ömürlü izomerlere (ve ikinci). Bu 178 HF N (T1 / 2 \u003d 31G.) Ve 179'dur.
93. Neptunes, Torium-232, Uranüs-235 ve URANA-238'in üç doğal radyoaktif ailesi ve Neptün-237 ailesinin bir yapay radyoaktif serisi vardır. "Yapaylık" ek olarak, bu aile ayırt edilir
1 4. Dosya 4. İkincil nötronların köşe dağılımları 4.1. Dosyanın genel açıklaması, ikincil nötronların açısal dağılımlarının gösterimlerini içerir. Sadece nötron reaksiyonları için kullanılır, reaksiyonlar
Değiştiriciler.0 ROSFOND kütüphanesi için genel yorumlar, 10 sabit ve uzun ömürlü dağıtım izotopları için nötron verilerini seçmek için gereklidir. Ayrıca, verileri etkinleştirmek için uygun görünüyordu.
3. Hauser-Feshbach'in teorisi .. Hauser ve Feshbakh'sinin ardından, bileşik işlemlerin enine kesitini ortalama genişlikten ifade ediyoruz. Brete-Wigner formalizinden geçeceğiz. S-Matrix'in elemanı için, eğer düz ise
95. Amerikan 95.0. Genel yorumlar, americium elde etmek için klasik şema şöyle görünür: 239 94 PU + 1 0N (γ) 240 94PU + 1 0N (γ, β) 241 95:00. Amerikalılar metal gümüş-beyaz renk, drik ve toz alma.
6. Karbon genel yorumlar. Doğal karbon, aşağıdaki atom konsantrasyonlarında iki stabil izotop içerir: 12% 98.89; 13 S% 1.11. Ayrıca çok uzun ömürlü (t 1/2 \u003d 5730 Y) izotop 14C var.
2. Helyum 4 değil. Kütüphanede, Rowfond, iki helyum izotopları 3 değil ve 2.1 için veri içerir. Helyum-3 1. Modern kütüphanelerde yapılan yorumlar, helyum-3 için üç bağımsız nötron veri tahminini içerir,
54.xenon 54.0 Genel yorumlar, 9 doğada korunmuş olan 14 istikrarlı ve uzun ömürlü izotoplar ve Samiriye izomerleridir. Kalan beş dört, uzun ömürlü izomerlerdir. Epeyce
64. Gadolini 64.0 Gadolinin 12 kararlı ve uzun ömürlü izotopları için nötron verilerini seçmek için gereken ROSFOND kütüphanesi için genel yorumlar. Tüm bu izotoplar için veri kütüphanede bulunur.
77. İridium 77.0 Genel Yorumlar Bu bölümde: bir günden fazla için yarı ömür boyu iki istikrarlı ve yedi radyoaktif izotopu. 77.1. İridium-188. Radyoaktif. Orbital nöbet testi
7. ROSFund'daki transomlar, iki sabit azot izotopu için veridir: N-14 (% 99.634) ve N-15 (% 0.366). Azot radyoaktif izotoplarının azotu yoktur. Kullanılan işteki nötron verilerini analiz etme sürecinde
1 12. Dosya 12. Foton Formasyonu ve Geçiş Olasılık Dosyasının Çarmıtları 12, foton oluşum bölümlerinin enerji bağımlılığını veya çoğulluğun içindeki enerji bağımlılığını temsil etmek için kullanılabilir,
Nötron nükleer reaksiyonlar nötron nükleer reaksiyonlar nükleer reaksiyon bu süreç ve çekirdeğin etkileşiminin çeşitli nükleer parçacıklarla (alfa, beta parçacıkları, protonlar, nötronlar, gama quanta)
36.Kripton 36.1. Doğal bir karışımdaki Crypton-78 içeriği% 0.35'tir. 1982'nin Endf / B-V için bir grup uzman tarafından değerlendirilmesi. fisyon ürünleri. Uluslararası Ürün Veri Kütüphanesi İçin Değerlendirme
73. ROSFOND'teki Tantal, 2 doğal ve 4-uzun ömürlü radyoaktif izotopları için nötron verileri verilmelidir. Tantalum'un doğal izotoplarının sadece 181'i stabildir.
89.aktinium 89.0. Genel yorumlar, oyunculukun 89'unun bugün birçoğunun birçoğunun sadece bir nedeni var. Lanthan gibi bu unsur, büyük bir unsur ailesinin mahkumıydı.
13. Alüminyum doğal alüminyum bir izotop 27 al içerir. Ayrıca ROSFund Kütüphanesinde de sunulması gereken uzun Long-Live izotop 26 Al, veriler de vardır. 13.1. Alüminyum-26 radyoaktif.
Ana İskandinav tanrılarından birinin onuruna adlandırılan eleman, yakın gelecekte bize uyan, bu enerji krizinden insanlığı kurtarabilir.
1815'te, ünlü İsveç kimyager Jans Jacob Burtsellius, Torah, Boga-Rubli ve Yüce İskandinav Tanrı Tanrı'nın oğlu olan Torah, Boga-Rubli ve Oğlunun Torie adını verdiği yeni bir unsurun açılmasını ilan etti. Ancak, 1825'te keşfedilinin bir hata olduğu keşfedildi. Bununla birlikte, isim yararlı oldu - Bercelius, 1828'de Norveç minerallerinden birinde keşfettiği yeni bir unsur verdi (şimdi bu mineralin thorith denir). Bu eleman, nükleer enerji endüstrisinde ana nükleer yakıtın önemi için daha düşük olmayan bir rol oynayabileceği büyük bir geleceğe sahip olabilir.
Bombanın uzak akrabaları
Halen çok fazla umut getiren atom enerjisi, askeri programların yan dalı, ana hedefleri, atomik silahların (ve denizaltılar için biraz daha sonraki reaktörler) oluşturulmasıdır. Bomba yapmak için nükleer bir malzeme olarak, üç olası seçenekten seçmek mümkündü: Uranium-235, Plütonium-239 veya Uranyum-233.
Uranyum-235, doğal uranyumda yer alıyor az miktarda - Toplam% 0.7 (kalan% 99,3'ü izotop 238) ve tahsis edilmesi gerekiyor ve bu pahalı ve karmaşık bir süreçtir. Plütonyum-239 doğada mevcut değil, reaktördeki uranyum-238 nötronların ışınlanması, daha sonra ışınlanmış uranyumdan vurgulanması gerekir. Aynı şekilde, uranyum-233, toryum-232 nötronlarla ışınlanarak elde edilebilir.
1940'larda ilk iki yöntem uygulandı, ancak üçüncü fizik ile uğraşmamaya karar verdiler. Gerçek şu ki, Thorium-232'nin ışınlaması sürecinde, yararlı uranyum-233'e ek olarak, ayrıca 74'te yarım ömrü olan zararlı bir katkı maddesi - uranyum-232, bunların Tallina-208'in görünümü. Bu izotop, kalın kurşun plakaların gerekli olduğuna karşı korumak için yüksek enerjili (sert) GAMMA Quanta'yı yayar. Ek olarak, sert gama radyasyonu, silahın tasarımında yapılması imkansız olan elektronik zincirleri kontrol etmektedir.
Toryum döngüsü
Bununla birlikte, Toria oldukça unutmadı. 1940'larda, Enrico Fermi, hızlı nötron reaktörlerinde plütonyum üretmeyi önerdi (bu, EBR-1 ve EBR-2 reaktörlerinin oluşturulmasına yol açan, bu da termalden daha verimlidir. Bu uranyumda-235 reaktörlerde veya plütonyum-239, uranyum-238'i plütonium-239 içine çeviren nötronların bir kaynağıdır. Aynı zamanda, plütonyum "yanma" den daha fazlasını oluşturabilir (1.3-1.4 kez), böylece bu tür reaktörler "çarpıcı" olarak adlandırılır.
Mükemmel ekosistem
1960'larda, termal reaktörlerin yaklaşık% 50'sini kullanarak uranyum ve plütonyuma göre nükleer döngüsünün kapatılması planlandı. Ancak hızlı reaktörlerin gelişimi zorluklara neden oldu, böylece bu bir reaktör BN-600'de Beloyarsk NPP'sinde (ve başka bir BN-800'ü oluşturuldu). Bu nedenle, toryum termal reaktörlerden ve termal için eksik yakıtı dolduracak hızlı reaktörlerin yaklaşık% 10'undan dengeli bir sistem oluşturulabilir.Yujina Wigner'ın öncülüğünde başka bir bilimsel grup, proje reaktörünü pervaneyi önerdi, ancak hızlı, ancak termal nötronlarda, toryum-232 ile ışınlanmış malzeme olarak önerdi. Üreme katsayısı azaldı, ancak tasarım daha güvenli oldu. Ancak, bir sorun vardı. Toryum yakıt döngüsü buna benziyor. Emici nötron, Torium-232, hızlı bir şekilde protoktini-233'e dönüşen Torium-233'e hareket eder ve zaten 27 günlük bir buçuk ömre uranyum-233 üzerinde kendiliğinden parçalanmıştır. Ve bu ay, prostaktik, operasyon sürecini önleyen nötronları emer. Bu sorunu çözmek için, reaktördeki prostacticasyonu kaldırmak güzel olurdu, ancak nasıl yapılır? Sonuçta, sürekli yükleme ve yakıtın boşaltılması, gelişmelerin neredeyse sıfıra kadar verimliliğini azaltır. Wigner çok esprili bir çözüm önerdi - uranyum tuzlarının sulu çözeltisi şeklinde bir sıvı yakıt reaktörü. 1952'de, Oak Ridge'deki Ulusal Laboratuarda Vigner'ın öğrencisinin öncülüğünde Elvina Weinberg, böyle bir reaktörün bir prototipi inşa edildi - Homeoegenous Reaktör Deneyi (HRE-1). Ve yakında daha sonra daha ilginç bir kavram vardı, toryumla çalışmak için ideal: Bu, tuzlama eriyiklerinde bir reaktördür, Erimiş tuzlu reaktör deneyi. Uranyum florür formundaki yakıt, lityum florür, berilyum ve zirkonyumun eriyiğinde çözündürüldü. MSRE, 1965'ten 1969'a kadar çalıştı ve toryum orada kullanılmamasına rağmen, konseptin kendisi oldukça operasyonel olduğu ortaya çıktı: Sıvı yakıtın kullanımı, işin verimliliğini arttırır ve aktif bölgedeki zararlı çürüme ürünlerini çıkarmanıza izin verir.
En az direnç yolu
Bununla birlikte, uranyumun normal termal reaktörler daha ucuz olduğu için, yine de, sıvı gaz reaktörleri (ZHSR) dağıtılmadı. Dünya Atom Enerjisi, basınç (Vver), denizaltılar için tasarlanmış olanların soyundan gelen ve kaynayan su reaktörlerinin soyundan gelen kanıtlanmış su-su reaktörlerinin temelini alarak en basit ve daha ucuz yoldan geçti. RBMK gibi bir grafit geciktiricisine sahip reaktörler, şecere ağacının başka bir dalıdır - plütonyumun çalışması için reaktörlerden kaynaklanır. "Bu reaktörler için ana yakıt, uranyum-235'dir, ancak rezervleri oldukça önemlidir, yine de sınırlıdır," Popüler mekaniği "," Kurchatov Institute "Stanislav Subbotin araştırma merkezinin stratejik çalışmalarının başkanlığını açıklar. - Bu soru 1960'larda geri alınmaya başladı ve daha sonra bu sorunun planlanan kararı, neredeyse 200 kat daha fazla rezerv olan atılan Uranyum-238'in nükleer yakıt döngüsüne tanıtıldı. Bunun için, plütonyum ile 1.3-1.4 üreme katsayısı ile elde edilebilecek birçok hızlı nötron reaktörü oluşturulması planlandı, böylece fazlalığı termal reaktörleri güçlendirmek için kullanılabilir. BN-600 hızlı reaktör, BROYARSK NPP - GRIDE, GRIDE modunda değil. Son zamanlarda, bir tane - BN-800 bile inşa edildi. Ancak, bu tür reaktörlerin etkili bir ekosistemi oluşturmak için yaklaşık% 50'dir. "
Mighty Thorium
Burada sadece sahnede ve torium gider. Stanislav Subbotin, "Torium genellikle uranyum-235'e alternatif olarak adlandırılır, ancak tamamen yanlıştır" diyor. - Toryumun kendisi ve uranyum-238, hiç nükleer yakıtta değil. Bununla birlikte, en yaygın su-su reaktöründe nötron alanına yerleştirerek, daha sonra aynı reaktörün kendisi için kullanılan mükemmel yakıt - uranyum-233 elde etmek mümkündür. Yani, değişiklik yok, mevcut altyapıda ciddi bir değişiklik gerekmez. Toryumun bir diğer artı, doğada bir prevalansdır: en az üç kez rezervleri uranyum rezervlerini aşmaktadır. Ek olarak, izotopların ayrılmasına gerek yoktur, çünkü nadir toprak elemanları ile birlikte, sadece toryum-232 bulunur. Yine, uranyumun çıkarılması sırasında, çevredeki alanın kirlenmesi, nispeten uzun ömürlü (3.8 günlük yarı ömrü) radon-222 (radon-220'de, kısa ömürlü bir toryum, 55 saniye ve zaman yoktur. yayılmış). Ek olarak, toryum mükemmel termomekanik özelliklere sahiptir: yeniden doldurulur, çatlamaya daha az eğilimlidir ve yakıt kabuğunun zarar görmesi sırasında daha az radyoaktif gazları vurgular. Toryumun termal reaktörlerde uranyum-233 çalışması, uranyum-235'ten plütonyumdan yaklaşık üç kat daha verimlidir, bu nedenle nükleer güç ekosisteminde bu tür reaktörlerin en az yarısının varlığı, uranyum ve plütonyum döngüsünü kapatmanıza izin verecektir. . Toryum reaktörlerdeki üreme katsayısı üniteyi aşmadığından, gerçek, hızlı reaktörler hala gerekli olacaktır. "
Ancak, Toria'nın oldukça ciddi bir eksi var. Nötron ışınlaması ile, toryum uranyum-233, bir çürüme zinciri yaşayan, sert bir gama yayan izotop tallia-208'e yol açan bir bozulma zinciri yaşayan kirli uranyum-232 olarak ortaya çıkıyor. Stanislav Subbotin, "Bu, Stanislav Subbotin," Bu, yakıtın işlenmesi üzerindeki çalışmaları büyük ölçüde karmaşıklaştırır "diyor. - Ancak diğer taraftan, hırsızlık riskini azaltarak böyle bir malzemenin tespitini kolaylaştırır. Ek olarak, kapalı bir nükleer döngüye ve otomatik yakıt işleme ile, önemli değil. "
Termonükleer ateşleme
Termal reaktörlerde toryum yakıt görevlilerinin kullanımına ilişkin deneyler, Rusya ve diğer ülkelerde - Norveç, Çin, Hindistan, ABD'de gerçekleştirilir. Stanislav Subbotin, "Şimdi, sıvı dereceli reaktörler fikrine geri dönmek olduğu zaman" diyor. - Florürlerin ve florür eritmelerinin kimyası, alüminyum üretimi nedeniyle iyi çalışılır. Toryum için, tuzlardaki reaktörler, geleneksel su suyundan çok daha etkilidir, çünkü çürüme ürünlerinin reaktörün aktif bölgesinden esnek bir şekilde yüklenmesine ve çıkmasına izin verilir. Dahası, yardımlarıyla nükleer olmayan yakıt kullanarak nötron kaynağı ve termonükleer tesisler kullanılarak hibrit yaklaşımları uygulamak mümkündür. En azından aynı TOKAMAKI. Ek olarak, sıvı dereceli reaktör, sorunu küçük aktinitler - uzun ömürlü izotoplar, "ışınlanmış yakıtta oluşan)," ışınlanmış yakıtta oluşan), "hayatta kalanlar", onları Garrower Reactor'da "hayatta kalmak" ile çözmenizi sağlar. Yani toryum olmadan atomik enerjide birkaç on yılın perspektifinde yapamayız. "
Plan:
- Giriş
- 1 Eğitim ve çürüme
- 2 elde etme
- 3 uygulama Notlar
Giriş
Uranyum-232. (Eng. uranyum-232.) - Uranyumun kimyasal elementinin kimyasal elemanının radyoaktif nükledisi ve kütle numarası 232 ile. kaynaklar.
Bu nükledin bir gramın aktivitesi yaklaşık 827.38 GBK'dır.
1. Eğitim ve çürüme
Uranyum-232, aşağıdaki bozulmaların bir sonucu olarak oluşturulur:
- Nuclide 232 NP (yarı ömrü 14.7 (3) dak):
- β --- Temsilci nüklid 232 pa (yarı ömrü 1.31 (2) gündür):
- Nükledin α-çürüğü 236 PU (yarı ömrü 2.858 (8) yıldır):
Uranyum-232'nin çürümesi aşağıdaki yönlerde oluşur:
- 228'de α-çürüme (% 100 olasılık, çürüme enerjisi 5 413.63 (9) CEV):
yayılan α-partiküllerin enerjisi 5 263.36 KEV (olguların% 31.55'inde) ve 5,320,12 KEV (vakaların% 68,15).
- Kendiliğinden bölünme (1 x% 10 -12'den az olasılık);
- Küme çürüğü nüklid 28 mg oluşumuyla (çürüme olasılığı 5 x 10 -12'den azdır):
- Küme çürüğü nüklid 24 NE oluşumuyla (bozulma olasılığı 8.9 (7) × 10 -10%):
2. elde etmek
Uranyum-232, Torium-232 nötron bombardımanı ile gelişen uranyum-233 ne zaman bir yan ürün olarak oluşturulur. Uranyum-233 oluşumunun reaksiyonu ile birlikte, aşağıdaki advers reaksiyonlar ışınlanmış toryum yakıtta ortaya çıkar:
Termik nötronlar için reaksiyonların (n, 2N) etkili bir şekilde kesitinin yeterli olmadığı gerçeğinden dolayı, yard-232 verimi, önemli miktarda hızlı nötronların (en az 6 MEV enerjisi olan) varlığına bağlıdır.
Toryum yakıtında önemli miktarda toryum-230 nükleidde bulunursa, uranyum-232 oluşumu, termal nötronlarla birlikte gelen aşağıdaki reaksiyonla tamamlanır:
Uranyum-232'nin ışınlanmış yakıtın varlığı onunla çalışmayı zorlaştırdığından ("Uygulama" bölümüne bakın), uranyum-232 oluşumunu azaltmak için, minimum toryum-230 konsantrasyonuyla toryum yakıt kullanmak gerekir.
3. Uygulama
Uranyum-232, sert gama quanta'nın çekirdeklerinin nüklidlerini içeren uzun süren çürümenin uzunluğunun yüksekliğidir:
232 u (a; 68.9 yaş) 228 th (α; 1,9 yaş) 224 ra (α; 3.6 gün; çürüme vakalarının% 4.10'unda γ-KVant 0.24 MEV yayar) 220 rn (α; 56 c; γ 0.55 MEV, 0.114 %) 216 PO (a; 0.15 c) 212 pb (β-; 10.64 saat) 212 bi (α; 61 s; γ 0.73 MEV, 6,% 67;% 1.62 MEV,% 1.47) 208 TL (β-; 3 min; γ 2.6 MEV,% 99.16; γ 0.58 MEV,% 84.5) 208 PB (kararlı)
Radyum-224 ile başlayan hızlı bir çürüme dizisi, önemli miktarda gama radyasyonu eşlik eder ve tüm gama radyasyon enerjisinin yaklaşık% 85'i, Tallina-208'in bozulması sırasında, ağırlıklı olarak 2,6 MEV enerjisi olan Gamma Quanta'yı yayar. . Bu özellik Uranyum-232'nin uranyum-233'e kirlilik olarak varlığının son derece istenmeyen, bununla çalışmasını zorlaştıran gerçeğine yol açar.
Öte yandan, yüksek spesifik enerji salımı bu nükleatı radyoizotop enerji kaynaklarında kullanım için son derece vaat ediyor.
Notlar
- 1 2 3 4 5 G. Audi, A.H. Wapstra ve C. Thibault (2003). "AME2003 Atom Kütle Değerlendirmesi (II). Tablolar, grafikler ve referanslar. - www.nndc.bnl.gov/amdc/masstables/ame2003/ame2003b.pdf. " Nükleer Fizik A. 729 : 337-676. DOI: 10.1016 / J.NUCLPHYSA 2003.11.003 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.003.
- 1 2 3 4 5 6 7 8 9 G. Audi, O. Bersillon, J. Blackhot ve A. H. Wapstra (2003). "Nükleer ve çürüme özelliklerinin nubaz değerlendirmesi - www.nndc.bnl.gov/amdc/nubase/nubase2003.pdf". Nükleer Fizik A. 729 : 3-128. DOI: 10.1016 / J.NUCLPHYSA 2003.11.001 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.11.001.
- Emlak 232 U IAEA web sitesinde (Uluslararası Atom Enerji Ajansı) - www-nds.iaea.org/relnsd/tablenucsensdf.jsp?query\u003d3447
- 1 2 Carey Sublette Nükleer Silahlar Sıkça Sorulan Sorular - NUCLEARWEAPONACHIVE.ORG/NWFAQ/NFAQ6.HTML (İngilizce). nuclearweaponchive.org.
- IAEA web sitesinde nüklide tablosu - www-nds.iaea.org/relnsd/vchart/index.html
1815'te, ünlü İsveç kimyager Jans Jacob Burtsellius, Torah, Boga-Rubli ve Yüce İskandinav Tanrı Tanrı'nın oğlu olan Torah, Boga-Rubli ve Oğlunun Torie adını verdiği yeni bir unsurun açılmasını ilan etti. Ancak, 1825'te keşfedilinin bir hata olduğu keşfedildi. Bununla birlikte, isim yararlı oldu - Bercelius, 1828'de Norveç minerallerinden birinde keşfettiği yeni bir unsur verdi (şimdi bu mineralin torit denir). Bu eleman, nükleer enerji endüstrisinde ana nükleer yakıtın önemi için daha düşük olmayan bir rol oynayabileceği büyük bir geleceğe sahip olabilir.
| Lehte ve aleyhte olanlar | |
| + | Dünyadaki toryum, uranyumdan birkaç kez daha |
| + | İzotopları bölmeye gerek yok |
| + | Toryum madenciliği sırasında radyoaktif enfeksiyon önemli ölçüde daha azdır (kısa ömürlü radon nedeniyle) |
| + | Mevcut termal reaktörleri kullanabilirsiniz |
| + | Toryum, uranyumdan daha iyi termomekanik özelliklere sahiptir. |
| + | Toryum uranyumdan daha az toksik |
| + | Toryum kullanırken, küçük aktinitler oluşturulmaz (uzun ömürlü radyoaktif izotoplar) |
| - | Işınlama sürecinde toryum, yakıtın işlenmesinde zorluklar yaratan gamma yayan izotoplar üretir. |
Bombanın uzak akrabaları
Halen çok fazla umut getiren atom enerjisi, askeri programların yan dalı, ana hedefleri, atomik silahların (ve denizaltılar için biraz daha sonraki reaktörler) oluşturulmasıdır. Bomba yapmak için nükleer bir malzeme olarak, üç olası seçenekten seçmek mümkündü: Uranium-235, Plütonium-239 veya Uranyum-233.
Bu, toryumun son derece verimli nükleer yakıt içine dönüşümünü gösteren bir toryum nükleer döngüsüne benziyor - uranyum-233.
Uranyum-235 doğal uranyumda çok az miktarda içeriyor - sadece% 0.7 (kalan% 99,3 izotop 238) ve tahsis edilmelidir ve bu pahalı ve karmaşık bir işlemdir. Plütonyum-239 doğada mevcut değil, reaktördeki uranyum-238 nötronların ışınlanması, daha sonra ışınlanmış uranyumdan vurgulanması gerekir. Aynı şekilde, uranyum-233, toryum-232 nötronlarla ışınlanarak elde edilebilir.
1960'larda, termal reaktörlerin yaklaşık% 50'sini kullanarak uranyum ve plütonyuma göre nükleer döngüsünün kapatılması planlandı. Ancak hızlı reaktörlerin gelişimi zorluklara neden oldu, böylece bu bir reaktör BN-600'de Beloyarsk NPP'sinde (ve başka bir BN-800'ü oluşturuldu). Bu nedenle, toryum termal reaktörlerden ve termal için eksik yakıtı dolduracak hızlı reaktörlerin yaklaşık% 10'undan dengeli bir sistem oluşturulabilir.
1940'larda ilk iki yöntem uygulandı, ancak üçüncü fizik ile uğraşmamaya karar verdiler. Gerçek şu ki, Thorium-232'nin ışınlaması sürecinde, yararlı uranyum-233'e ek olarak, ayrıca 74'te yarım ömrü olan zararlı bir katkı maddesi - uranyum-232, bunların Tallina-208'in görünümü. Bu izotop, kalın kurşun plakaların gerekli olduğuna karşı korumak için yüksek enerjili (sert) GAMMA Quanta'yı yayar. Ek olarak, sert gama radyasyonu, silahın tasarımında yapılması imkansız olan elektronik zincirleri kontrol etmektedir.
Toryum döngüsü
Bununla birlikte, Toria oldukça unutmadı. 1940'larda, Enrico Fermi, hızlı nötron reaktörlerinde plütonyum üretmeyi önerdi (bu, EBR-1 ve EBR-2 reaktörlerinin oluşturulmasına yol açan, bu da termalden daha verimlidir. Bu uranyumda-235 reaktörlerde veya plütonyum-239, uranyum-238'i plütonium-239 içine çeviren nötronların bir kaynağıdır. Aynı zamanda, plütonyum "yanma" den daha fazlasını oluşturabilir (1.3-1.4 kez), böylece bu tür reaktörler "çarpıcı" olarak adlandırılır.
Yujina Wigner'ın öncülüğünde başka bir bilimsel grup, proje reaktörünü pervaneyi önerdi, ancak hızlı, ancak termal nötronlarda, toryum-232 ile ışınlanmış malzeme olarak önerdi. Üreme katsayısı azaldı, ancak tasarım daha güvenli oldu. Ancak, bir sorun vardı. Toryum yakıt döngüsü buna benziyor. Emici nötron, Torium-232, hızlı bir şekilde protoktini-233'e dönüşen Torium-233'e hareket eder ve zaten 27 günlük bir buçuk ömre uranyum-233 üzerinde kendiliğinden parçalanmıştır. Ve bu ay, prostaktik, operasyon sürecini önleyen nötronları emer. Bu sorunu çözmek için, reaktördeki prostacticasyonu kaldırmak güzel olurdu, ancak nasıl yapılır? Sonuçta, sürekli yükleme ve yakıtın boşaltılması, gelişmelerin neredeyse sıfıra kadar verimliliğini azaltır. Wigner çok esprili bir çözüm önerdi - uranyum tuzlarının sulu çözeltisi şeklinde bir sıvı yakıt reaktörü. 1952'de, Oak Ridge'deki Ulusal Laboratuarda, Vigner öğrencisinin öncülüğünde Elvina Weinberg, böyle bir reaktörün bir prototipi inşa edildi - homojen reaktör deneyi (HRE-1). Ve yakında daha sonra daha da ilginç bir konsept vardı, toryumla çalışmak için idealdir: Bu, tuzlama erimiş, erimiş tuzlu reaktör deneyinde bir reaktördür. Uranyum florür formundaki yakıt, lityum florür, berilyum ve zirkonyumun eriyiğinde çözündürüldü. MSRE, 1965'ten 1969'a kadar çalıştı ve toryum orada kullanılmamasına rağmen, konseptin kendisi oldukça operasyonel olduğu ortaya çıktı: Sıvı yakıtın kullanımı, işin verimliliğini arttırır ve aktif bölgedeki zararlı çürüme ürünlerini çıkarmanıza izin verir.
Sıvı-gaz \u200b\u200breaktörü, yakıt çevrimini geleneksel termal istasyonlardan daha fazla kontrol etmek için çok daha esnek bir şekilde sağlar ve yakıtı en büyük verimlilikle kullanın, aktif bölgeden zararlı bozunma ürünlerini geri çekerek ve gerektiği gibi yeni yakıt ekleyerek.
En az direnç yolu
Bununla birlikte, uranyumun normal termal reaktörler daha ucuz olduğu için, yine de, sıvı gaz reaktörleri (ZHSR) dağıtılmadı. Dünya Atom Enerjisi, basınç (Vver), denizaltılar için tasarlanmış olanların soyundan gelen ve kaynayan su reaktörlerinin soyundan gelen kanıtlanmış su-su reaktörlerinin temelini alarak en basit ve daha ucuz yoldan geçti. RBMK gibi bir grafit geciktiricisine sahip reaktörler, şecere ağacının başka bir dalıdır - plütonyumun çalışması için reaktörlerden kaynaklanır. "Bu reaktörler için ana yakıt, uranyum-235'dir, ancak rezervleri oldukça önemlidir, yine de sınırlıdır, -" Popüler mekaniği ", Araştırma Merkezi'nin STANISIC SUBBOTIN'İN STRATEJİK ÇALIŞMALARININ KABUL EDİLMESİ. - Bu soru 1960'larda geri alınmaya başladı ve daha sonra bu sorunun planlanan kararı, neredeyse 200 kat daha fazla rezerv olan atılan Uranyum-238'in nükleer yakıt döngüsüne tanıtıldı. Bunun için, plütonyum ile 1.3-1.4 üreme katsayısı ile elde edilebilecek birçok hızlı nötron reaktörü oluşturulması planlandı, böylece fazlalığı termal reaktörleri güçlendirmek için kullanılabilir. BN-600 hızlı reaktör, BROYARSK NPP - GRIDE, GRIDE modunda değil. Son zamanlarda, bir tane - BN-800 bile inşa edildi. Ancak, bu tür reaktörlerin etkili bir ekosistemi oluşturmak için yaklaşık% 50'dir. "
Doğal koşullarda doğada meydana gelen tüm radyoaktif izotoplar, üç aileden birine aittir (radyoaktif satırlar). Her seri, seri radyoaktif çürüme ile ilişkili bir çekirdek zinciridir. Radyoaktif satırların radonarşörleri, Uranus-238 uzun ömürlü izotoplardır (4.47 milyar yıllık yarı ömrü), uranyum-235 (704 milyon yıl) ve torium-232 (14.1 milyar yıl). Zincirler, istikrarlı kurşun izotoplarında sona erer. Neptün-237 ile başlayan başka bir satır var, ancak yarı ömrü çok küçük - sadece 2.14 milyon yıldır, bu yüzden doğada gerçekleşmez.
Mighty Thorium
Burada sadece sahnede ve torium gider. Stanislav Subbotin, "Torium genellikle uranyum-235'e alternatif olarak adlandırılır, ancak tamamen yanlıştır" diyor. - Toryumun kendisi ve uranyum-238, hiç nükleer yakıtta değil. Bununla birlikte, en yaygın su-su reaktöründe nötron alanına yerleştirerek, daha sonra aynı reaktörün kendisi için kullanılan mükemmel yakıt - uranyum-233 elde etmek mümkündür. Yani, değişiklik yok, mevcut altyapıda ciddi bir değişiklik gerekmez. Toryumun bir diğer artı, doğada bir prevalansdır: en az üç kez rezervleri uranyum rezervlerini aşmaktadır. Ek olarak, izotopların ayrılmasına gerek yoktur, çünkü nadir toprak elemanları ile birlikte, sadece toryum-232 bulunur. Yine, uranyumun çıkarılması sırasında, çevredeki alanın kirlenmesi, nispeten uzun ömürlü (3.8 günlük yarı ömrü) radon-222 (radon-220'de, kısa ömürlü bir toryum, 55 saniye ve zaman yoktur. yayılmış). Ek olarak, toryum mükemmel termomekanik özelliklere sahiptir: yeniden doldurulur, çatlamaya daha az eğilimlidir ve yakıt kabuğunun zarar görmesi sırasında daha az radyoaktif gazları vurgular. Toryumun termal reaktörlerde uranyum-233 çalışması, uranyum-235'ten plütonyumdan yaklaşık üç kat daha verimlidir, bu nedenle nükleer güç ekosisteminde bu tür reaktörlerin en az yarısının varlığı, uranyum ve plütonyum döngüsünü kapatmanıza izin verecektir. . Toryum reaktörlerdeki üreme katsayısı üniteyi aşmadığından, gerçek, hızlı reaktörler hala gerekli olacaktır. "
Yıl boyunca 1 GW üretimi gerektirir: 250 ton doğal uranyum (1.75 ton uranyum-235) 2,15 ton tükenmiş uranyum (0.6 ton uranyum-235 dahil) gereklidir (0.6 ton uranyum-235 dahil) ); 35 ton zenginleştirilmiş uranyum (1,15 ton uranyum-235) reaktöre yüklenir; Harcanan yakıt, 33.4 ton uranyum-238, 0.3 ton uranyum-235, 0.3 ton plütonyum-239, 1 ton çürüme ürünleri içerir. 1 ton toryum-232, bir sıvı gazlı reaktöre yüklenirken, 1 ton uranyum-233'e tam olarak dönüştürülür; % 83'ü kısa ömürlü izotoplar (yaklaşık on yılda kararlıdır) 1 ton çürüme ürünleri.
Ancak, Toria'nın oldukça ciddi bir eksi var. Nötron ışınlaması ile, toryum uranyum-233, bir çürüme zinciri yaşayan, sert bir gama yayan izotop tallia-208'e yol açan bir bozulma zinciri yaşayan kirli uranyum-232 olarak ortaya çıkıyor. Stanislav Subbotin, "Bu, Stanislav Subbotin," Bu, yakıtın işlenmesi üzerindeki çalışmaları büyük ölçüde karmaşıklaştırır "diyor. - Ancak diğer taraftan, hırsızlık riskini azaltarak böyle bir malzemenin tespitini kolaylaştırır. Ek olarak, kapalı bir nükleer döngüye ve otomatik yakıt işleme ile, önemli değil. "
Termonükleer ateşleme
Termal reaktörlerde toryum yakıt görevlilerinin kullanımına ilişkin deneyler, Rusya ve diğer ülkelerde - Norveç, Çin, Hindistan, ABD'de gerçekleştirilir. Stanislav Subbotin, "Şimdi, sıvı dereceli reaktörler fikrine geri dönmek olduğu zaman" diyor. - Florürlerin ve florür eritmelerinin kimyası, alüminyum üretimi nedeniyle iyi çalışılır. Toryum için, tuzlardaki reaktörler, geleneksel su suyundan çok daha etkilidir, çünkü çürüme ürünlerinin reaktörün aktif bölgesinden esnek bir şekilde yüklenmesine ve çıkmasına izin verilir. Dahası, yardımlarıyla nükleer olmayan yakıt kullanarak nötron kaynağı ve termonükleer tesisler kullanılarak hibrit yaklaşımları uygulamak mümkündür. En azından aynı TOKAMAKI. Ek olarak, sıvı dereceli reaktör, problemi küçük aktinitler ile çözmenize izin verir - uzun ömürlü izotoplar, Amerika, Curia ve Neptün (ışınlanmış yakıtta oluşturulmuş), "hayatta kalanlar", onları Garrower Reactor'da "hayatta kalıyor". Yani toryum olmadan atomik enerjide birkaç on yılın perspektifinde yapamayız. "
