Препис.
1 92. Уран в допълнение към трите естествени изотопа на уран до Rosfond, данни за уран-233, уран-236 и два са много по-малко живял изотоп-232 и радиоактивен уран-232. (T 1/2 \u003d 68.9 г). Бързата верига от уран-232 води до образуването на талий - 208, излъчващо твърда гама-лъчение (2.7 meV) с бета-гниене, което значително усложнява радиационната ситуация по време на операции с отработено гориво. Съвременните библиотеки съдържат следните оценки на данните за уран-232. Фондация-2.2 оценка t.ohsawa, t.nakagawa, endf / b-vii.b2- оценка M. chadwick, p.young, 2005 jendl-3.3 оценка на t.ohsawa, t nakagawa, 1987 jeff-3.1 оценка t.mutsunobu , T.кавано, сравнение на резонансни интеграли и термични секции. Източник σ c (EV) RI C σ f (EV) Ri F endf / b-vii.b Jendl Jeff Mukhabhab ± ± ± 30 големи несъответствия в оценките на резонансните интегрални интегрални условия се дължат на липсата на преки експериментални данни. Заключение Въпреки по-късната дата на оценяване от ENDF / B-VII.B2, нейните предимства преди оценката на Джеф-3.1, ако има такива, не са очевидни. По-специално, Jeff-3.1 в резонансна регион е бил използван от оценката на 1994 г., докато Endf / B-VII.B2 използва резонансните параметри на MuhabHab, оценени до десетилетието по-рано. Препоръчва се Росфунд да предприеме оценка от Джеф-3.1. Спектрите на 8 групи забавят неутроните се заменят със съответните спектри за уран-235. Изходите на групите, разбира се, са подравнени с Джеф-3.1. Файлът включва и данни за изходите на дивизионните продукти от ENDF / B-VII.B2 1 (в други библиотеки за данни за изходите на продуктите за подразделение за уран-232 не се съдържат). В бъдеще е желателно да се изпълни нова оценка на неутронните данни. Авторът на заключението на Николаев М.н. Съдържанието на файла ROSFUND за 92- U-232 замени !! MF \u003d 1 обща и специална информация за нудтид 1 t.r.england, b.f.Rider, endf-349, \\ t
2 mt \u003d 451 заглавна част mt \u003d 452 пълен среден брой неутрони на дивизия mt \u003d 455 забавено неутрони на дивизионни дивизии mt \u003d 456 среден брой мигновени неутрони на разделяне mf \u003d 2 висящи параметри mt \u003d 151 секция на резонансни параметри mf \u003d 3 изтъняване Раздели MT \u003d 1 Пълно напречно сечение MT \u003d 2 еластично разсейване MT \u003d 4 Общо напречно сечение на INELACEST разсейване MT \u003d 16 реакция (N, 2N) 92- U-231 mt \u003d 17 реакция (N, 3N) 92- U-230 mt \u003d 18 всички процеси на разделение на MT \u003d неластично разсейване с възбуждане на дискретни нива MT \u003d 91 INELACEST разсейване с възбуждане на непрекъснати нива MT \u003d 102 радиационна улавяне: реакция (N, гама) 92- U-233 mt \u003d 251 среден косинус на Ъгъл на еластично разсейване в лабораторията. Координатната система MF \u003d 4 ъглови разпределения на вторични неутрони Mt \u003d 2 еластично разсейване MT \u003d 16 реакция (N, 2N) 92- U-231 mt \u003d 17 реакция (N, 3N) 92- U-230 mt \u003d 18 Всички дивизия MT процеси \u003d непълно разсейване с възбуждане на дискретни нива mt \u003d 91 неластично разсейване с възбуждане на непрекъснати нива mf \u003d 5 енергийни разпределения на вторични неутрони 2
3 mt \u003d 16 реакция (N, 2N) 92- U-231 mt \u003d 17 реакция (N, 3N) 92- U-230 mt \u003d 18 mt \u003d 91 Всички разделяния процеси в INELACEST разсейване с възбуждане на нива на континуум Uranium-233 радиоактивни . (T 1/2 \u003d 1.592 * 10 5 години). Алфа-разпадането в Torium-229 (t 1/2 \u003d 7880 години). Това е обещаващо ядрено гориво (основата на горивния цикъл на уран-тория) в съвременните библиотеки съдържат следните оценки на данните за уран-233. Фондация-2.2 и марка-2 оценка на Сухорухан и Klepacksky, endf / b-Vii.b2- оценка на младите, Шадуик, Talou, Leal, Derrien, Jendl-3.3 и Jeff-3.1 оценка t.mutsunobu, t.kawano, освен това, Последни (2005) оценка на В. Машлова. 1. Районът на топлинните неутрони и площта на разрешените резонанси. Таблица 1 показва оценените топлинни секции и резонансни интеграли на улавяне и разделения, както и броя на мигновени неутрони на разделение в сравнение с оценките на експериментални данни muhabhab и касата, както и с координирана оценка на термичните участъци, направени от Международната група за стандартите за 2005 г. 2. В последната оценка се вземат предвид всички разлики в поддържащите стойности, използвани при получаване на крайни резултати. Таблица 1. Топлинни секции и резонансни интеграли. Източник σ с (ri c σ f (eV) Фондация Endf / B-VII.B JENDL MUKHABHAB OILS ± ± ± ± 17 Стандарти ± ± ± ± 17 Стандарти ± Докато виждаме несъответствия в приетите прогнозни данни На секции и резонансни интеграли не надхвърлят очакваните грешки на набора от експериментални данни. Описанията на областта на разрешените резонанси се различават значително. Тази област се простира до 100 EV в оценката на Сухорухан и Клепаки, съдържа 178 резонанси, енергията на последния eV. В бъдеще тази оценка няма да се счита за ясно остаряла. 2 Данните се съобщават от участниците в Международната група от Русия В.Пронеев, С. Бадиков и Е.Ам 3
4 При оценката на Mitsunobe и Cavano границата на площта на разрешената резонанс -150 eV. Дадени са параметрите на 190 резонанс с максимална EV енергия в оценката, приета в ENDF / B-VII.B2 границата на региона на разрешените резонанси от 600 EV; В тази област има параметри 738 резонанси. Освен това са дадени параметрите на 16 свързани държави и 16 резонанс. Тази оценка е приета и Маслов. Оценката на резонансовите параметри се прави, като се вземат предвид новите измервания на пълния участък и раздел от разделението, направено с много с висока резолюция В ускорителя на orela в g.g. използвайки известна програма Общство, описващо набора от експериментални данни от най-малките квадрати на базата на формализма на R-matrix 3. Фигура 1 показва нарастващото количество от броя на резонансите и на фиг. 2 увеличаване на сумата от горната ширина на неутрон. Тънките линии извършват линейни приближения към първоначалните места (до 400 EV) от тези криви. От фиг. 2 Възможно е да се заключи, че на практика няма никакво преминаване на резонанси в разглежданата зона. Фиг. 2 показва, че в интервала на EV има не-собственик на горните неутронни ширини, а след това над 500 EV е запазена предишната степен на увеличаване на ширината. Липсата на резонанси с големи ширини, разбира се, не е свидетелство за нива на нива, но се съмнява в коректността на определянето на резонансни параметри на посочения интервал. Въпреки това, оценката на резонансната параметъра от Endf / B-VII.B2 определено е най-пълна и надеждна и за Rosfond трябва да се вземе точно тази оценка. Броят на резонансната енергия, EV Endf / B-V II Фиг. Увеличаването на броя на резонансите 3 LC Leal, H. Derrien, JA Harvey, Kh Webber, Nm Larson и RR Spencer, R-matrix резонанс анализ и статистически свойства на резонансните параметри на U-233 в енергийния диапазон на неутрон Термична до 600 EV, ORNL / TM-2000/372, март
5 в Умма<Гn0> "Енергия, EV фиг.2. Сумата от горните неутронни ширини. 2. Област на нерешени резонанси. Endf / b-VII в endf / b-VII.b2 областта на нерешени резонанси се простира до 40 keV; структурата на напречните сечения се описват от параметрите S-, P- и D-вълни; файл с параметри със средния резонанс се препоръчва само за отчитане на резонансното самозабелязване на секции, самите средни раздели са посочени в файла MF \u003d 3. В JENDL-3.3 (и следователно в Jeff-3.1), регионът на нерешени резонанси се простира само до 30 kev; са определени параметри; само s- и r-вълни, но тези параметри се препоръчват за изчисляване не само само-заклеща се фактори , но и на средните участъци. При оценката на региона на Маслов на нерешени резонанси се простира до прага на нееластично разсейване на CEV. Посочват се параметрите S-, P- и D-вълни, с описание на които са описани и средни раздели , Това е очевидното предимство на оценката на Маслов, обаче, е необходимо да се обмисли как изчислените или определени средни участъци са в съответствие със съществуващите експериментални данни. На фиг. 3 оценени DAN Пълното напречно сечение се сравнява с експериментални данни. В Jendl-3.3 Експериментално инсталиран брутен U-233 Общо напречно сечение на URR + Fast region, Barn endf / b jendl \u003d jeff maslov fulwood57 stupegia62 pattenden e + 02 1.e + 03 1.e + 04 1.e + 05 Енергия, EV Фиг.3. Пълна секция в областта на нерешените резонанси 5
6 Цялата структура на секцията се възпроизвежда чрез вариации на средните разстояния между резонансните и неутронните ширини (за всички стойности на J и паритет). Няма масла от тези изкуствени вариации и следователно не се проявява с всяка средна структура. Като цяло средният участък в този рейтинг е около хамбар (~ 5%) по-нисък, отколкото в двете предишни, които обаче не надхвърлят разпръскването на експериментални данни. Обмислете сега данните за частични раздели. На фиг. 4 С експериментални данни, очакваните напречни сечения на напречното сечение, Barn U-233 Fursise URR ENDF / B JENDL \u003d JEFF MASLOV GUBER2001 NIZAMUDIN E + 02 ENERGY, EV 1.E + 03 Fig.4a се сравнява. Раздел в областта на неразрешени резонанси 15.0 напречно сечение, Barn U-233 Fursise URR JENDL \u003d JEFF GUBER2001 NIZAMUDDIN74 ENDF / B MASLOV E + 03 ENERGY, EV 1.E + 04 Фиг.4b. Раздел в областта на неразрешени резонанси 5.0 U-233 Кръстосано сечение на FaR + Бърза регион, Barn Jendl \u003d Jeff GUBER2001 NIZAMUDDIN74 MASLOV ENDF / B E + 04 ENERGY, EV 1.E + 05 Фиг.4b. Раздел на разделение в нерешени резонанси 6
7 Представяне на данни в котираните произведения е ненужно подробно: разпространението на точките не отразява подробна резонансна структура, за това, резолюцията не е достатъчна, нито брутната структура. На фиг. 4G очакваните данни се сравняват с експериментален диапазон от 600 до 800 EV. Експерименталните данни бяха осреднени от подинтервалите и резултатите от осредството са представени с хистограми. Както може да се види, брутната структура на участъците от разделението, показана в оценките на Endf / B-VII.B2 и JENDL-3.3, само качествено отразява резултатите от измерването, които не са в съответствие помежду си. Това поставя под съмнение осъществимостта на описването на структурата на раздела на напречното сечение в този енергиен обхват на напречното сечение, Barn endf / b jendl \u003d Jeff Maslov 5.0 GUBER2001 NIZAMUDIN74 GUBER2001 NIZAMUDINE E + 02 7.E + 02 8.E + 02 Енергия , EV фиг.4. Напречното сечение на разделянето в областта на нерешени резонанси на фиг.5 оценките на напречното сечение на конфискация се сравняват с данните на Уестън, единственият наличен в огорката в областта на нерешени резонанси. Оценката, приета в ENDF / B-VII.B2, ясно преувеличава напречното сечение на изземването. В описанието на референтния файл до допълнителни експериментални данни в тази област. Във връзка с всичко по-горе е препоръчително в Rosfond Maslovskaya Оценка на данните в областта на нерешени резонанси U-233 заснемане URR + бърз регион endf / b jendl \u003d jeff maslov напречно сечение, Barn Weston eeee + 03 Energy, EV Фиг.5. Напречното сечение на изземването в областта на нерешените резонанси 7
8 3. Раздели извън резонансната зона на фиг. 6. Оценките на пълно раздел се сравняват със съществуващите експериментални данни. Несъответствията между оценките са значително по-малки от разпръскването на експериментални данни, така че може да се каже, че всички те са еднакво добри. Кръстосано сечение, Barn endf / B MASLOV GREEN73A PEENITZ83 PEENITZ78 JENDL \u003d JEFF FOSTER JR71 GREEN73B POENITZ E E E + 06 ENERGY, EV 10.0 Фиг.6А. Пълно напречно сечение. 9.0 напречно сечение, Barn endf / b Jendl \u003d Jeff 5.0 Maslov Green73a Foster JR71 Green73B 4.0 Poenitz83 1.e + 06 1.e + 07 Енергия, EV Фигура 6В. Пълно напречно сечение. Фигура 7. Експерименталните данни сравняват оценките на раздела за разделяне. Тук състоянието на делата не е толкова добро: разпръскването на експериментални данни 8
9 напречно сечение, Barn Jendl \u003d Jeff Tovesson2004C GUBER2001 SHCHERBAKOV2001 MASLOV ENDF / B MEADOWS74 PEENITZ E + 05 1.E + 06 1.E + 07 ENERGY, EV Фиг.7А.Този Раздел 9
10 напречно сечение, Barn Jendl \u003d Jeff Tovesson2004C GUBER2001 SHCHERBAKOV2001 MASLOV ENDF / B MEADOWS74 PEENITZ E + 05 1.E + 06 1.E + 07 ENERGY, EV 2.8 Фиг.7b. Секция напречно сечение, Barn Jendl \u003d Jeff Maslov shcherbakov2001 endf / b pankratov63 медикамен zasadny-84 Arlt-81 Alkhaz-83 Adams E E E E + 07 Energy, EV Фиг.7V. Раздел. Много надвишава грешките, приписани за тях. В резултат на несъответствието между очакваното кана от експерименталното достигане в близост до 1 MeV и 8mev ± 5%. Под 175 KEV MASL оценката е по-добра от други с експерименталните данни, оценката на EDDF / B-VII.B2 е по-висока. Отбелязваме, че при извършване на тази оценка резултатите от многобройни измервания на отношенията на разделението на уран-233 и уран-235 са нормализирани към стандартния участък на уран-233 и Uranium-235 на разделение на Uranium-235, прието през 2005 г. (и включено в Rosfond). На фиг. 8. Единствените експериментални данни на Хопкинс сравняват резултатите от оценките. Endf / b-vii.b2 данните отиват направо в експериментални точки; Две други оценки се различават от тях по мащаб на реда на грешката. Отсъства експерименталната информация INELACAST NEUTRORN, разпръснати в уран-233. Фигура 9 е сравнение на резултатите от обсъжданите оценки. В близост до праговите различия между тях са много високи. Минимално в пълното напречно сечение на неластично разсейване в оценките на Endf / B-VII.B2 под 700 kev, т.е. Само на прага на нееластично разсейване с възбуждането на непрекъснатия спектър на нива, взети в тази оценка. В две други оценки този праг е 100 kev по-долу. За изясняване на ситуацията на фиг. 8 Пълното напречно сечение на нееластично разсейване от файла URANIUM-233 от ENDF / B-VI се прилага. Това е 10.
11 е значително по-ниска от модерните оценки, но както и в тях, няма връх на прага. 1.E + 00 напречно сечение, плевня 1.E-01 1.e-02 endf / b jendl \u003d jeff maslov hopkins62 1.e-03 1.e + 04 1.e + 05 1.e + 06 1.e +07 енергия, EV фигура 8. Заснемане на раздел 2.0 U-233 INELASTIA 1.5 напречно сечение, BARN E E E + 07 ENERGY, EV Фигура 9. Пълно напречно сечение на интелигентно разсейване напречно сечение, Barn Endf / B-VII MT \u003d 3 endf / b-VII mt \u003d 2 jendl-3.3 mt \u003d 2 maslov mt \u003d 2 maslov mt \u003d 3 u-235 mt \u003d eee e + 07 енергия , EV фигура 10. Секции на еластично разсейване (MT \u003d 2) и общото напречно сечение на неластични взаимодействия (MT \u003d 3) 11
12 на фиг. 10 показва оценените участъци от еластично разсейване и общото напречно сечение на неластични взаимодействия 4. Може да се види, че аномалия в напречното сечение на INELACAST разсейването се отразява в поведението на общото напречно сечение на неластични взаимодействия, което се различава значително от оценката на Маслов. Наличието на тази аномалия, която няма място за уран-235 (напречното сечение на нееластични взаимодействия, за които се дава и за сравнение на фиг.10), поражда съмнения в коректността на оценката, приета в Endf / B -VII.b2. Фиг.11 показва данни за напречните сечения на реакциите (N, 2N) и (N, 3N). Напречно сечение, Barn endf / b (N2N) Jendl (N2N) MASLOV (N2N) endf / b (N3N) jendl (N3N) MASLOV (N3N) e E E + 07 ENERGY, EV Фиг.11. Реакционни секции (N, 2N) и (N, 2N). Диференциални експериментални данни за тези реакции. Дифусите в оценките над 16 MEV са големи. Косвено в полза на оценката на ENDF / B-VII.B2, той казва, че е извършен до 30 MEV, където ролята на реакциите (N, XN) е много значима и несъмнено изчисляването на техните раздели изискваше тези оценители на. повишено внимание. Реакция (n.4n) около 19 meV. Разделът на ЕС, дори и в 20 Мев, е много милибар. Когато неутрон взаимодейства с Uranium-233, с всички енергии, реакции (n, p) и (n, α) са възможни. Благодарение на висококачествената бариера на напречното сечение на тези реакции, малки: дори в 20 meV, първата от тях според оценките на EAF-2003 е 70 mm; Вторият е 5 милибар. Въпреки това напречните участъци от тези реакции в Rosfond изглеждат подходящи. Обобщавайки горното, може да се заключи, че неутронните напречни сечения, оценени от MASLOV, които по правило са близо до оценката от ENDF / B-VII.B2, нямат необичайно високо напречно сечение на нееластично разсейване в площта под 700 kev. 4. Броят на вторичните неутрони и тяхното енергийно-ъглово разпределение 4.1. Брой неутрони на разделение оценките на неутроните на неутроните на уран-233 в термични неутрони са показани в таблица 1. Стойността, приета в ENDF / B-VII.B2, надхвърля препоръката на групата относно стандартите (въз основа на съвместната оценка на. \\ T Всички данни в зависимост от ν p (233 u)) три стандартни отклонения, приписани на тази величина. 4 Напречното сечение на Mt \u003d 3 в JENDL-3.3 не е уточнено и е трудно да се получи, тъй като компонентите се поставят на различни енергийни мрежи. По същата причина, MT \u003d 3, MT \u003d 3 се дава само на реакционния праг (N, 2N). 12
13 Тази разлика е точно равна на депозирането на забавени неутрони, приети в тази оценка: ν d \u003d по този начин, при оценката на данните за endf / b-vii.b2, стойността, препоръчана от международната група съгласно стандартите като ν t, се счита за ν p. Оценка jendl-3.3 под препоръчаната стойност до 2.6 стандартно отклонение. Оценката на Маслов също е по-ниска, но само 1 стандартно отклонение. Изглежда целесъобразно да се приеме величината, препоръчана от международната група по стандартите в Rosfond, т.е. ν t \u003d броят на изоставането на неутроните според оценките на Endf / B-VII.B2 при ниски енергии е равен на; Според Jendl и почти толкова върху маслото, ако вземем ν d \u003d 0.0068, тогава за ν p, получаваме "кръгъл" номер на фиг. 12 показва енергийните зависимости на ν p в зависимост от различни оценки в сравнение с експерименталните данни. Всички дадени данни експериментални данни са ренормални или на ν р (252 cf) \u003d 3.7606, или на ν p (233 u; 0.0253ev) \u003d 2.490, в зависимост от нубар endf / b jendl 2.5 maslov, Smrenkin-58 Nurpeisov-73 Nurpeisov- 75 Gwin-86 Kolosov-72 Eeeeeeeeee E + 06 Energy, EV Фиг.12а. Брой незабавни неутрони на разделение. Счупеният ход на ν p с енергията, приета от петрол, експерименталните данни не е оправдана. Като цяло, до 1.5 MEV, приета в тази оценка, изглежда е подценена. При по-високи енергии данните са показани на фиг. 12B NUBAR 4.0 ENDF / B JENDL 3.5 Маслов Смирошин Нурпеййсов-73 Нурпеййсов Gwin-86 Коласов E + 07 Енергия, EV Фиг.12b. Брой незабавни неутрони на разделение. 13.
14 в тази област, оценките на endf / b-vii.b2 са най-добрите. ЕС е напълно възможно да се приеме с ниски енергии, ако замените стойността на ν p в термичната зона (виж фигура 12а). На фиг. 13 показва очакваните енергийни зависимости ν d. За сравнение, има такива за Urana-235 и Plutonium-239. Сравнението показва, че енергийната зависимост на ν d, приета в Endf / B-VII.B2, е погрешна. Няма физически причини за това поведение. За разлика от това, намаляването на ν d с енергията, проявена във всички останали оценки, се дължи на появата на допълнителни шансове за разделяне. В Rosfond е препоръчително да се възприеме енергийната зависимост ν d от jendl-3.3, напомнящ за приетата стойност на ν d в термичната област nubar endf / b jendl-3.3 maslov u-235-Rosfund PU-239-ROSFUND eeeeeeeeeee \\ t E + 07 ENERGY, EV Фиг. 13. Енергийна зависимост на остатъчния неутрон изход 4.2. Спектрите на неутронното разделение. Инжектираните неутролни дивизионни спектри в разглежданите оценки се описват значително по различен начин. В ENDF / B-VII.B2, тези спектри са определени от UATT форма с параметри a (e) и b (e), в зависимост от неутронната енергия, причиняването на разделяне: 2EXP (-ab / 4) χ (e) \u003d Exp (e / a) sh е πa 3 b характер на тази зависимост може да се види от фиг.14, който показва зависимостта на средната енергийна неутронна енергия< E >\u003d A (3/2 + AB / 4) като функция Е. Заглавната част гласи, че дивизионните неутролни спектри са приети в съответствие с оценката на JENDL-3.3. Това очевидно не е напълно вярно, тъй като в оценката на JENDL-3.3, моментните неутрони на неутролите на разделянето са различни, а именно функциите, посочени в 164 точки с всяка от 7 първоначални енергии. По същия начин се определят спектрите на разделянето и в оценката на Маслов, но спектрите са поставени в 326 точки с всяка от 22-те начална енергия в интервала до 20 MEV. Четиринадесет
15 средна делене неутронна енергия 2.40 Endf / B-VII,
16 1. Броят на забавените неутрони, излъчван по време на разделяне чрез топлинни неутрони, е равен на (в Jeff-3.1 е равно на endf / b-VII.b, Маслова). Енергийната зависимост на този брой е като при оценката на Джеф-3.1 (cm. Фиг. 13). 2. Спектрите на изоставане на неутрони се приемат от същото като за уран-235 (виж по-долу p) и за всички останали нуклеи. Всяка от 8-те групи обаче се приема от същото като в Джеф-3.1, т.е. Въз основа на препоръките за експлоатацията на спектрите и ъглови разпределения на разпръснатите неутрони и неутрони на реакции (N, XN), на фиг. 15, оценките на първите три момента на ъгловите разпределения на еластични разпръснати неутрони са в сравнение. Оценките са много близки един до друг. Всички те се получават чрез изчисление. Овцелтът съдържа резултатите само от една непубликувана работа на Haoaut-82, в която са измерени ъгловите разпределения на неутрони с енергия от 0,7 и 1.5 meV. С тези енергии е изключително трудно да се разграничат еластично разпръснатите неутрони от не-еластични нива. В кратко описание, дадено в орт, процедурата за разделяне на тези процеси не е описана, се казва само, че изменението на нееластично разсейване, въведено от автора, е от 5 до 35% и на 0.7 meV и на 1.5 MeV. Тъй като с имената на несъответствията в оценките, няма висока надеждност и експериментът не е много надежден, а по-скоро отнемащо време сравнение с него се обсъжда ненужно. Препоръчително е да се включи оценка от ENDF / B-VII.B2 в Rosfond, който обикновено е междинно положение на ъгловата стойност на въртящия момент ENDF / B-VII 0.1 JENFF-3.1 e E E E E + 07 масла, EV фиг.15. Ъгловите моменти на разпространението на еластични разпръснати неутрони: твърди криви на първия момент (среден косинус на ъгъла на разсейване), бар 2-ри, пунтен 3-ти момент. 6 спригвания, Campbel и Piksaikin, PRG NUCL ENG 41,223 (2002) 16
17 По отношение на спектрите на неанормални неутрони, след това под нивото на възбуждане на нивата на континуум те се определят от пълнотата на отчитането на развълнуваните нива на целевото ядро. В това отношение оценката на Маслов има известно предимство пред JENDL-3.3: отчита всички нива, посочени в базата данни на PCNUDAT 2, докато в JENDL-3.3, възбуждането на нивата с енергии от 400 до 600 kev е не са описани. И в двете оценки, инициирането на нивата на континуум е описано от 600 kev, т.е. Директно след областта на дискретни нива. Оценката, приета в ENDF / B-VII.B2, ние не обсъждаме тук поради съмнението относно това в съответствие с описанието на енергийното поведение на общото напречно сечение на нееластично разсейване (виж по-горе. 3). Неутронните спектри, разпръснати с възбуждането на нивата на континуума на фиг.16, показва неутронните спектри, които тестват нееластично разсейване с възбуждането на континуума на нивата на целевото ядро. Данните са дадени за първоначалните енергии на 6 МЕВ, 10 МЕВ и 14 МЕВ. В 6 mev, т.е. Под реакционния праг (N, N F), Maslovsky спектърът е значително по-силен от останалото: очевидно, делът на предшественика неутрон, излъчван в него по-горе. В 10 MEV оценките на неутронните спектри се различават значително. В спектъра, приет в Jendl-3.3 неутрони с енергии под 3.7 MEV като цяло отсъстват, т.е. Предполага се, че следването на така бавните неутрони винаги трябва да се разделят. В оценката на ENDF / B-VII.B2 опашката на относително бавните неутрони е езера, а в Maslovskaya оценката на тази опашка се проявява и максималният в района на около 1 MEV. На 14 MEV в спектъра на JENDL-3.3 няма неутрони с енергия под 5 meV, но вероятността за излъчване на неутрони с енергии от 6-8 MEV е значително по-висока, отколкото в две други оценки. Endf / B-VII.B2 спектрите и Масловски над 7 мев са близо, но в Масловския спектър има дълга опашка на бавни неутрони. По някаква причина, след емисиите на бавни неутрони, нито реакцията (N, 2N) или дивизия не се случва. Вероятност / MeV 9.0eeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeд + 07 енергия EN ENDF / B-VII 6 MeV ENDF / B-VII; 10 MeV ENDF / B-VII; 14 MeV JendL-3,3; 6 MeV JendL-3,3; 10 MeV JendL-3.3; 14 Mev Maslov; 10 Mev Maslov; 14 mev Фиг.16. Сравнение на неутрон спектрите, нееластични разпръснати с възбуждане на нивата на континуум. 17
18 на фиг. 17 Сравнете оценките на реакцията неутролни спектри (n, 2n) за две първоначални енергии от 10 и 14 meV. Разликите в оценките са много големи, особено в 14 MEV. Несъответствията сочат към дисфункционалното състояние на нещата с прогнозата на спектрите и, тя стана и напречните участъци на процесите, които се случват по различни канали и по различни начини (Не-неутронно предмерено и обикновено изпаряване, разделение след емисиите на един или два неутрона по един или друг начин). Тъй като няма значителни разлики в оценките на общия раздел за разделяне, има компенсация за различията в оценката на вноските на различни реакционни механизми. Spectra (N, 2N) вероятност / MEV 1.0E e e e e e e e e-07 endf / b-vii; 10 MeV Endf / B-VII; 14 mev jendl-3.3; 10 mev jendl-3.3; 14 МЕВ Маслов; 10 МЕВ Маслов; 14 mev 0.0e e e e e e e e + 06 енергия, eu фиг.17. Сравнение на неутронните спектри от реакцията (N, 2N). От разглеждания е ясно, че оценката на спектрите на непрекъснатите реакции в Endf / B-VII.B2 в смисъл е междинна и това генерира изкушение да го избере за Rosfond. Въпреки това, с по-нататъшно валидиране на композитния файл, при който секвите се вземат от една прогноза, а спектрите от другата могат да възникнат. Тъй като разделите се решават да се вземат, тогава спектрите трябва да бъдат взети в съответствие с тази оценка. Обърнете внимание, че данните за спектрите в endf / b-vii.b2 са представени (за разлика от другите два) във формата на файла mf \u003d 6, т.е. Спектрите се дават в зависимост от корелациите между енергията и ъгъла на разсейване. Тази корелация обаче е описана опростена от полу-емпиричната систематика на Kalbach-Mann. В допълнение към неутроните спектрите, спектрите на ядрата за отвръщане са описани (няма практически отговор), но фотонните спектри, излъчвани в непрекъснатите процеси, не са описани. Това е друго свидетелство за такава оценка, която следва, когато преразглежда оценката, елиминира. 5. Данни за раждането на фотоните в неутронни реакции, нито в оценката на Масловск, нито при оценката на JENDL-3.3 данните за формирането на фотоните не са дадени. Jeff-3.1 включва данни за формирането на фотони, взети от ENDF / B-VI (оценка Stuart и Weston 1978). В endf / b-vii.b2 с преработени данни за гама радиация с радиационно улавяне. Това 18.
19 начина, по които изборът на оценки е практически не. Помислете какво се основава на съществуващите ценни данни. Общо неластично разсейване: MT \u003d 4. Тъй като в оценката на Стюарт и Уестън се вземат предвид само първото първите нива на отравяне, преходите между тези четири нива са описани във фотонния спектър. Спектърът на фотоните, образувани по време на възбуждането на континуума, се описва чрез непрекъснат спектър от фотони, който се приема за плутоний над 1.09 MEV множественост за MT \u003d 4, приет равен на нула. Възможността за по-правилно описание на фотоните спектрите, които се отварят във връзка с изричното описание на значително по-голям брой нива (28 в endf / b-Vii.b2, 25 в Maslov, 25 в JENDL- 3.3) не е осъзнаха навсякъде. Фотоните, излъчвани в разделението: множественост до 1.09 MEV съответстват на оценката на GoFmans 8; Самите спектри се приемат като за плутоний над 1.09 MEV множество се приемат равна на нула. Множествеността на емисиите на фотон при заснемане под 1.09 MEV се приема на случаен принцип с равен спектър, както за плутоний-239 с корекция на разликата в реакционната енергия. Над 1.09 MeV е напречно сечение на формирането на фотони с неластични взаимодействия (файлът MF \u003d 13) и нормализираният спектър (в MF \u003d 15 файла) е същият като за плутоний в endf / b-Vii.b2, Многообразието на фотонното излъчване при заснемане и техните спектри се изчисляват от програмата GNASH. Всички други данни се приемат, както е описано по-горе, т.е. от endf / b-vi.7. Rosfond трябва да включва данни за формирането на фотони от ENDF / B-VII.B2. При по-нататъшни ревизии на файла и, особено в случай на решение за включване на MF \u003d 6 файла, трябва да се извърши по-правилно изчисляване на фотоните, образувани в неутронни реакции. Заключението въз основа на горното е представено, за да бъде подходящо да се формира комбиниран файл за Rosfondda, както следва. 1. Файлове MF \u003d 2 и MF \u003d 3 вземат от оценката на Маслов. В областта на разрешените резонанси те, както е отбелязано, съвпадат. 2. Енергийната зависимост на неутроните на разделението се взема в съответствие с endf / b-vii.b2, замества стойността по време на топлинната енергия върху т.т. Така че пълният брой неутрони на разделението съвпадна с препоръчаната група съгласно стойността на стандартите да включва данни за реакционните напречни сечения (NP) и (N, ALFA) от ЕАФ, съответно, намаляване на напречното сечение на еластично разсейване, и в областта на разрешените резонанси, въведете пълно напречно сечение, равно на сумата (NP) и (N, ALFA). 4. Броят на забавените неутрони на разделение в топлинната точка, които трябва да се вземат равен и неговата енергийна зависимост в съответствие с оценката на Джеф също така отнема 8-груповото описание на забавените неутрони от Джеф спектрите на забавяне неутрони, за да приеме като за уран-235 и относителни групи групи в съответствие с Jeff Endf / B-VI. 7, MAT \u003d D. C. Hoffmann и M. M. HJFFMANN, ANN. Rev. NUCL. Sci. 24, 151 (1974) 19
6. ъгловите разпределения на еластични разпръснати неутрони се вземат в съответствие с endf / b-vii.b2 оценката, оставащите ъглови разпределения в съответствие с оценката на MASLOV. 7. Спектрите на мигновени неутрони и непрекъснатите спектри на други реакции се вземат в съответствие с оценката на Маслов. 8. Дават възможност на данните за резултатите от делене продукти в съответствие с оценката на R. mils (Jeff). 9. Данни за формирането на фотони в неутронни реакции, които трябва да бъдат взети в съответствие с endf / b-vii.b2. Автор на препоръката Николаев М.н. Съдържание на файла 20.
21 92.3. Съдържание на уран-234 в естествена смес% радиоактивен. (T 1/2 \u003d 2.455 * 10 5 години). Алфа-гниене в триум-230 (t1/2 \u003d 7.54 * 10 4 години). Съвременните библиотеки съдържат следните оценки на данните за уран-233. Фондация-2.2 оценка t.ohsawa, m.inoue, t.nfkagawa, 1987 endf / b-vii.b2 - оценка на младите, shadwick, jendl-3.3 оценка t.watanabe, 1987 г. jeff-3.1 оценката на Maslov, в направените оценки в endf / b-vii. В2 и в Джеф-3.1 границата на района на разрешени резонанси, съдържащи 118 резонанси и едно свързано състояние е равно на 1500EV. Позициите на резонансите са същите. Ширината на резонансите обаче се различава. В endf / b-vii.b2, те съответстват на MUHABHAB-84; Маслова използва по-късна оценка от JENDL-3.2. На фиг. 1 показва нарастващото количество от броя на резонансите, на фиг. 2 сумата от намалените неутронни ширини. От графиките може да се заключи, че над 900 EV част от резонансите се пропускат, но пропуснатите резонанси имат малки ширини и преминаването им не трябва да оказват съществено влияние върху изчислените напречни сечения. Броят на резонансните енергия, EV фиг. Увеличаването на броя на резонансите на Summa<Гn0> "Endf / B-VII масла Energy, EV Фиг. 2. Количество на намален неутронния ширин 21
22 от фиг. 2 Може да се види, че при оценката на неутронните ширини на Маслов се приемат по-малки, отколкото в Endf / B-VII.B2 (с около 12%). Радиационни ширини, напротив, средно с 45%. Уплътнителните ширини практически съвпадат. И в двете оценки има области на нерешени резонанси, описани от параметрите S-, P- и D-вълни. При оценката на Маслов тези параметри варират значително с енергия, описваща брутната структура на секциите. Резултатът се вижда от фиг. 3 и 4, които сравняват разделите на улавянето и разделянето над региона на разрешените резонанси. 1.00E E + 00 MASLOV, Capture endf / B-VII, Muradyan-99 заснемаща секция, Barn 1.00e E E E E E E + 07 ENERGY, EV Фигура 3. 1.00e E + 00 Напречно сечение на гърчовете, BARN 1.00E E-02 James-77 Medious-78 масла, разделяне 1.00E-03 Endf / B-VII, дивизия 1.00e E E + 07 ENERGY, EV Фиг.4. Раздел. Повиши се в оценката на секцията на Маслов на изземването е оправдана от единствения резултат от Мурадхаан. Отразена в оценката на Маслов, структурата на подразделението отразява резултатите от Джеймс. Заключение в Rosfond се препоръчва да се направи оценка на Маслов от Джеф-3.1. Spectra 8 групи забавяне неутроните трябва да се приемат като уран-235. Изходи 22.
23 Продуктите от разделяне на Uranium-234 се съдържат в ENDF / B-VI (Ingland и Reader 1989) и в Jeff-3.1 (Mills, 2005). Естествено вземете най-новия рейтинг. Кръстовите участъци на основните реакции върху интегралните спектри са дадени в следващата таблица обща еластична инвалидност (N, 2N) (N, F) (N, y) EV резонанс интегриран спектър на дивизия 235 U MeV. Автор на заключението на Николаев М. Съдържанието на файла ROSFUND за 92- U-234 римейк !! MF \u003d 1 Обща и специална информация за нудтид MT \u003d 451 Главна секция MT \u003d 452 Общо среден брой неутрони на дивизия MT \u003d 458 Енергоузвъдство по време на разделяне MF \u003d 2 Винделски параметри MT \u003d 151 Раздел на резонансни параметри MF \u003d 3 Разрешаване MT \u003d 3 1 пълно напречно сечение MT \u003d 2 еластично разсейване MT \u003d 4 Общо напречно сечение на INELACAST разсейване MT \u003d 16 реакция (N, 2N) 92- U-233 mt \u003d 17 реакция (N, 3N) 92- U-232 mt \u003d 18 Всички Разделяне на процеси MT \u003d 19 Дивизия (първи шанс) MT \u003d 20 Дивизия (втори шанс) - реакция (N, NF) - U- MT \u003d 21 Дивизия (трети шанс) - реакция (N, 2NF) - U- MT \u003d INELACE с възбуждане на дискретни нива mt \u003d 91 непълно разсейване с възбуждане на нива на континуум mt \u003d 102 радиационен улавяне: реакция (n, гама) 92- U-235 mf \u003d 4 ъглови разпределения на вторични неутрони mt \u003d 2 еластично разсейване mt \u003d 16 реакция (N, 2N) 92- U-233 MT \u003d 17 Реакция (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 18 Всички процеси на разделяне MT \u003d 20 дивизия (втори шанс) - реакция (N, NF) - U- MT \u003d 21 дивизия (трет il Chance) - реакция (N, 2NF) - U- MT \u003d неластично разсейване с възбуждане на дискретни нива 23
24 MT \u003d 91 Нееластично разсейване с възбуждане на нива на континуум MF \u003d 5 Енергийни разпределения на вторични неутрони MT \u003d 16 реакция (N, 2N) 92- U-233 mt \u003d 17 реакция (N, 3N) 92- U-232 mt \u003d 18 Всички процеси разделения MT \u003d 19 Дивизия (първи шанс) MT \u003d 20 Дивизия (втори шанс) - реакция (N, NF) - U- MT \u003d 21 Дивизия (трети шанс) - реакция (N, 2NF) - U- MT \u003d 91 нееластично разсейване с възбуждане на непрекъснатите нива на MT \u003d 455, пропорциите на групите и спектрите на забавяне неутроните MF \u003d 8 изхода и характеристики на разпадането на получените радионуклиди MT \u003d 16 реакция (N, 2N) 92- U -233 MT \u003d 17 Реакция (N, 3N) 92- U-232 mt \u003d 102 радиационна улавяне: реакция (N, гама) 92- U-235 mt \u003d 457 Данни за радиоактивна демолация 24
25 92.4.Уран Основни характеристики 1.1. Z \u003d a \u003d ± aw \u003d ± съдържание в естествената смес: 0.72 при%; %% 1.5. Списък на неутронни реакции 9 mt реакция q, mev e праг., Mev ядро-продукт *) 234 U 16 (n, 2N) (n, 3n) U 37 (n, 4n) U 19 (n, f 1) fp + N + y 20 (N, NF2) FP + N + y 21 (N, 2NF 3) FP + N + y38 (N, 3NF4) FP + N + y 102 (N, y) U 103 (N, P) pa 107 (n, α) th 1.6. Радиоактивност: полуживот: 7.038 * 10 8 години. Вероятността на алфа гниене: вероятността за спонтанно разделяне: 2 * 10-8 разпадането на енергия q α \u003d 4.678 meV; Q SF \u003d резонансна област: (MF \u003d 2) 2.1. Възможни са и площта на разрешени резонанс общи характеристики на региона на разрешените резонанси 9 в разглеждания енергиен регион и други реакции с оттеглянето на заредените частици- (N, D), (N, T), (N , 3 той) и т.н. - включително екзо-енергия, - (N, 2-), (N, Na), - чиито напречни сечения обаче не са много малки и в оценения файл с данни. 25.
26 Spin и паритет на целевото ядро: 7/2 - радиус на разсейване: R \u003d 0.9602 * cm не зависи от енергията. Използва се само за изчисляване на пропускливостта на потенциалните фази на бариерата и разсейването. Резонансна формула: Райдха Мура. Изчисляването на разсейващата анизотропия съгласно резонансни параметри не е предвидено за броя на орбиталните моменти един (той е L \u003d 0, т.е. се считат за само S-резонанс) Броят на резонансните системи с различни завъртания J: две (J \u003d 3 и J \u003d 4) граници на площта на разрешените резонанси: от 10-5 EV до 2250EV броят на прегледаните резонанси е равен на 3193; От тях 14 под енергията на неутронната връзка и 9 над границата на допустимите резонанси. Броят на резонансите с J \u003d 3 е 1449; От тях, 1433 в района от 0 до 2250 ev. Броят на резонансите с J \u003d 4 е 1744; От тях 1732 в региона от 0 до 2250 EV позициите за оценка по-долу съдържат превод на описанието на оценката на резонансните параметри, дадени в заглавната част на файла с данни за urana-235 от endf / b-vi ревизия Библиотека 5. Тази оценка е направена в лабораторията OK-RJ L. Lily и др. През 1997 г., приета във всички библиотеки с прогнозни неутронни данни за Uranium-235, вариращи от endf / b-VI (Rev.5). Тя е разрешена в библиотеката ENDF / B - VII.B2. Оценката на резонансните параметри е извършена от най-малките квадрати, като се използват резултатите от различните измервания на неутронни напречни сечения и интегрални експерименти. Входните параметри, използвани за топлинни секции (разделения, улавяне и еластично разсейване) и западния g-фактори от файла на endf / b-6 10 netron стандарти, както и фактор K1, оценяваме Hardy 11. Таблица 1 Тези параметри, получени в резултат на монтиране Само върху резултатите от диференциалните експерименти и след това като се вземат предвид интегралните данни се сравняват с входните данни на програмата Sammy. Стойността на ν, получена в резултат на настройката по изброените параметри, е равна на ± в таблица 2 на напречното сечение на разделянето и улавянето, получено от програмата Sammy, използвайки съседните резонансни параметри в сравнение с резултатите от директните измервания 10 А. Carlson, WP. Poenitz, gm. Hale et al., "Стандартите за измерване на неутролните раздел" Endf / B-6 "," Национален институт по стандарти и технологичен доклад Nistir (1993) 11 J. Hardy, Национална лаборатория Брукхелен, доклад на BNL-NCS (1979) сек. Б.1. 26.
27 Таблица 1. Термични параметри. Входната стойност на параметрите годни само на diff. Този раздел на разделянето ± раздел от улавянето от 98.96 ± разсейващо сечение 15.46 ± g F ± g ± g γ k ± фитинг върху разликата. и интеграция. Таблица 2. Очаквани и експериментални стойности на интегралите от разделителна секция (Barn * EV) Energies площ, доказателство за съкращения. Експериментални данни от параметрите на Shark88 Weston84 Weston Table 3. Очаквани и експериментални стойности на интегралите от напречното сечение на гърчовете (Barne * EV) Energies зона, EV изчисление чрез рязане. Експериментални данни от параметрите на Desusssure67 Perez резонансното разделение и интегралите на улавяне, изчислени съгласно очакваните резонансни параметри, са равни, съответно, плевня и плевня, което води до 27
28 Алфа, равна на 0.509, която е идеално в съответствие с данните на интегралните експерименти. При оценката на резонансни параметри са взети под внимание данните от следните диференциални експерименти. 1. Експерименти Harvey88 при преминаване на ускорител на Orela на 18-метрова база данни с проба от дебелината на атомите / родените, охладени до 77k (от 0.4 до 68 eV). 2. Експерименти на HARVEY88 на ускорителя на Orela на 80-метрова база данни с проба от дебелината на атомите / родените, охладени до 77k (от 4 до 2250 ev). 3. EXVEY88 експерименти на ускорителя на Orela на 80-метрова база данни с проба от дебелината на атомите / родените, охладени до 77k (от 4 до 2250 eV). 4. Измервания на раздела за разделяне Schark88 в RPI ускорителя на участъка от 8,4 m (от 0.02 до 20 eV). 5. Измервания на участъци от разделение и улавяне Desusssure67 в ускорителя на Orela на участъка от 25,2 m (от 0.02 до 2250 eV). 6. Измервания на участъци от разделение и улавяне на Perez73 в ускорителя на Orela на 39-метров капитан (от 0.01 до 100 eV). 7. Измервания на раздела за разделяне на Gwin84 в ускорителя на Orela на участъка от 25,6 m (от 0.01 до 20 EV). 8. Експерименти SPENCER84 за преминаване на ускорител на Orela на 18-метрова база с проба от дебелина на атомите / родените (от 0.01 до 1.0 EV). 9. Измервания на раздела на Wagemans88 в ускорителя на Gelina на 18-метровата база (от до 1.0 EV) 10. Измервания на абсорбционните участъци и разделяне Gwin96 в ускорителя на Orela (от 0.01 до 4 EV). 11. Измервания на раздела Уестон84 в ускорителя на Orela на 18.9-метрова супата (от 14 до 2250 eV). 12. Измервания на стойността η wartena87 на 8-метровата база (от до 1.0 eV). 13. Измервания на стойността η weigmann90 върху механичен интерръптер (от до 0.15 eV) 14. Измервания на раздела на Уестон92 в ускорител на Orela на 86,5-метрова база (от 100 до 2000 eV). 15. Измервания на раздела за разделяне на MOXON92 в ускорителя на Orela (от 0.01 до 50 eV) препратки към използваната експериментална работа. Индекс връзка Harvey88 J.A. Harvey, N.W. Хълм, fg. Perey et al., Ядрени данни за науката и технологиите, Proc. Int. Conf. 30 май 3, 1988, Мито, Япония. (Издателство Saikon, 1988) стр. 115 Schark88 R.A. Schrack, "Измерване на 235U (N, F) реакция от термична до 1 keV," ядрени данни за науката и технологиите, Proc. Int. Conf. 30 май 3, Мито, Япония (издателство Сайкон, 1988) стр. 101 Desasure67 G. de Saussure, R. Gwin, L.W. Уестън и R.W. Ingle, "едновременни измервания на неутронното делене и се захващат секция SROSS за 235U за инцидентска неутронна енергия от 0. 04 EV до 3 KEV, "OAK RIDE Национален лабораторен доклад ORNL / TM-1804 (1967) Perez73 R.b. Perez, G. de Saussure, и напр. Сребро, Nucl.sci. Инж. 52, 46 (1973) 28
29 Gwin84 R. Gwin, R.R. Спенсър, R.W. INGLE, J.H. Тод, и S.W. Scoles, nect.sci.eng. 88, 37 (1984) Spencer84 R.r. Спенсър, J.A. Harvey, N.W. Хълм и Л. Уестън, Nucl.sci.eng. 96, 318 (1987) Wavemans88 C. Wagemans, P. Schillebeeckx, a.j. DERUYTER и R. Barthelemy, "Собразно представяне на напречни секции за 233U и 239PU", "ядрени данни за науката и технологиите, PROC. Int. Conf. 30 май - 3 юни, Мито, Япония (издателство Сайкон, 1988) стр. 91 Gwin96 R. Gwin, който ще бъде публикуван в ядрената наука Инженеринг Weston84 L.W. Уестън и Дж. Тод, Nucl.sci.eng. 88, 567 (1984) Wartena87 J.A. Wartena, H. Weigmann, и C. Burkholz, доклад IAEA Tecdoc 491 (1987) стр.123 Weigmann90 H. Weigmann, P. Geltenbort, B. Keck, K. Shrenckenbach, и J.A. Wartena, физиката на реакторите, Прок. Int. Conf., Marseille, 1990, Vol.1 (1990) стр. 133 Weston92 l.w. Уестън и Дж. Тод, Nucl.sci.eng. 111, 415 (1992) moxon92 m.c. Moxon, J.A. Харви и N.W. Хил, частна комуникация, Oak Ridge Национална лаборатория (1992) Обсъждане на резултатите от оценката на допустимите резонансни параметри Забележка, преди всичко през 1985 г., същата група оценители, основана на същите експериментални данни, използващи същата програма за Sammy, използваща същата програма за Sammy Чрез параметрите на допустимите резонанси на уран-235 в същия енергиен регион 12. По това време, поради ограничените компютърни възможности, разглежданата енергия трябваше да бъде нарушена на 5 интервала. Резултатите от оценката бяха отведени в библиотеката на ENDF / B-VI. 2, в библиотеката на фонда-2 и в много други оценени библиотеки. На фиг. 1 Сравнение на мултигорийските секции, изчислени въз основа на оценки 1985 и 1997. Графиките съдържат отклоненията на разделите, изчислени от ENDF / B-VI (Rev.5) от напречните сечения, изчислени от ENDF / B-VI (Rev.2) в процента на ENDF / B-VI (Rev.5 / Rev.2) улавяне,% делене,% алфа,% endf / b-vi (rev.5 / rev.2) улавяне,% подаване,% алфа,% несъответствие,% несъответствие,%, 5 5.5 10.5 15.5 енергия, eV Фигура 1А Енергия, EV Фиг. 1В 12 Nmlarson, ORNL / TM-9719 / R1, (1985) 29
30 дискусия,% endf / b-vi (Rev.5 / Rev.2) делене,% Alpute.% Alfa,% енергия, EN ENDF / B-VI (REV.5 / REV.2) подаване,% улавяне.% Алфа,% енергия, доказателства,% Фигура 1В Фиг., Както може да се види, ефектът от преоценката се оказа много значим: напречното сечение на припадъците и отношението му към напречното сечение на разделянето се увеличава значително. Трябва да се каже, че това увеличение рязко намалява прогнозните експериментални несъответствия в критичността на водните решения на силно обогатен уран, който ги привежда на незначително ниво. Причината за такава голяма промяна на очакваните данни от авторите на оценката не е изяснена. В заглавната част на файла с данни от endf / b-vi (Rev.2) се отбелязва, че не всички резонанси са разрешени над 110 eV. В подобен раздел от endf / b-vi (rev.5) и повече късни версии Библиотеките на Endf / B, тази резерва не се съдържа (виж раздел по-горе). Ето защо е от интерес да се вземе предвид как половин набор от резонанси, съдържащи се в последната оценка. На фиг. 2 показва енергийната зависимост на плътността на нивата с J \u003d 3 и J \u003d 4. Плътността на нивото се експресира в броя на резонансите на 100 EV номера Р на озонаните на 100 EV N (J \u003d 3) n (J \u003d 4) e Neggy, EV фиг.2 Зависимостта на нивата на плътност, както може да се види С увеличаване на енергията до 1000 EV "наблюдаваната" плътност на нивата monotonically subsides, намалявайки два пъти. Тогава той трябва да скочи приблизително един и половина и отново има монотонен спад за предишното ниво до 2000 eV. С тази енергия плътността на нивото отново се скача почти до първоначалната стойност, след което следващият спад, този път, е много 30
98. Основният интерес към неутронните участъци на калифорнийските изотопи се свързва с 5 CF операция, като компактен неутрон източник, използван в различни области. С този източник
53.Под забележка за оценка на качеството на данните за фрагменти отдел, като се има предвид, че тежки йодни изотопи са важни продукти за разделяне, ние ще направим общи коментари за приоритетите на качеството на данните. Повечето
32. Производството на естествени германий съдържа 5 изотопа: 70 GE, 72 GE, 73 GE, 73 GE и 76 GE (последният слаб радиоактивен). В допълнение, вече има три дълготрайни радиоизотоп: 78 GE, 79 GE и 71 GE. За стабилни
12. Магнезиев магнезий няма дълготрайни радиоактивни изотопи. За три стабилни изотопа има оценки V.Hatchya и T.ASONI (1987), приети в основата 2.2 от JENDL- 3.2. В 21, Shibata представи на тези оценки
45.Одиат 45.1. Rhodium-99 Радиоактивни (t 1/2 \u003d 16,1 дни.). Орбиталният електрон се превръща в стабилен ruthenium-99. В реакторите могат да бъдат оформени в незначителни количества, дължащи се на реакцията 102pd
14. Силиконови общи коментари. Естественият силиций съдържа три стабилен изотоп в следните атомни концентрации: 28 SI 92.23%; 29 SI 4.67%; 30 SI - 3.10%. В допълнение, има бета-активен изотоп
37.Рубидиа 37.1. Rubidium-83 радиоактивни (t 1/2 \u003d 86,2 дни.). Орбиталният електрон се превръща в стабилен криптон-83. Възможни реакции на образуване 85 RB (N, 3N); 85 RB (N, 2N) 84 RB (N, 2N); 84.
55. Цизиум Разглеждане на състоянието на неутронните данни за всички цезиеви изотопи е изпълнено от v.g. Проняев. Те също така издават препоръки за включването на оценяваните файлове с данни на Rosfund. Забележки за заместване
35. Brom 35.1. Съдържание на бромо-79 в естествена смес от 50.69%. Добив по време на дивизия 235 U 2.5 * 10-7; Когато разделяте 239 PU 8.6 * 10-4. Две степени се използват в съвременните оценени библиотеки :: Оценка
30. Цинков фонд-2.2 съдържа файл с данни за естествен цинк (Николаев, Рабодия, 1989) за задачите за изчисляване на неутронния трансфер. Данни за всички стабилни изотопи (Николаев, 1989) и данните на Груджевич, \\ t
18. Аргон във фонда-2.2 съдържа данни за неутронните секции на стабилни и радиоактивни аргонови изотопи от EAF-3, както и пълен набор от данни за данни за естествен аргон (Howerton, 20183 оценка, от Endl-84).
33. Арсен 33.1. Arsenic-71 Радиоактивен (t 1/2 \u003d 65.28CH.). Заснемащи орбиталният електрон се превръща в германий-71, който по същия начин се разпада (t 1/2 \u003d 11.43 дни) в стабилна галий-71. В реактори
51. Антимон разглеждане на състоянието на неутронните данни за всички антимонски изотопи се извършва от v.g. Проняев. Те също така издават препоръки за включването на оценяваните файлове с данни в Rosfund. Забележки за заместване
49.д 49.1. Индий-111 радиоактивни (t 1/2 \u003d 2.8047 дни). Изпитването на орбиталния електрон се превръща в стабилен кадмий-111. В реакторите могат да бъдат оформени в незначителни количества поради
50. TIN притежава магическият брой протони (50), калай има най-голям брой стабилни изотопи (10). Трудностите на описанието на модела на секциите на енергия под няколко MEV се дължат на ниска плътност
20. Калций до Фондация-2.2 Пълният набор от данни се съдържа само за естествен калций. За стабилни и радиоактивни изотопи, оценките на неутронните участъци на ISAF- 3. ENDF / B-VII съдържат само данни
5. Файл 5. Енергийни разпределения на вторични неутрони 1 5.1. Общо описание Файл 5 съдържа данни за разпределения на енергия от вторични неутрони, представени като разпределения на нормализирани
9.Кали във фонда-2.2 пълният файл с данни се съдържа само за естествен калий (H.nakamura, 987). За стабилни и дълготрайни изотопи, EAF-3 оценката в ENDF / B-VII съдържа данни за естествено
9. Флузорният флуор няма дълготрайни радиоактивни изотопи. Rosfond включва данни за един стабилен изотоп 19 F. 9.1. Флуор-19 в библиотеки -VIIB2, Jeff-3.1 и фондация-2.2 се използва
79. Gold 79.1. Gold-194 Радиоактивно (t 1/2 \u003d 38.0 h). Дезинтеграват чрез улавяне на орбитален електрон в стабилен Platinum-194. Възможни пътеки Образование в реактора - тройна реакция 197 AU (N, 2N)
75. Renius 77.0 Общи коментари Този раздел описва изотопите на рений: две стабилни и седем радиоактивни изотопа с период на полуживот повече от един ден. 75.1. Рений-182. Радиоактивен. Адюгагиране на изземването на орбитал
52. TOLLUR 52.1. Tellur-118 полуживот: (6 ± 2) дни. Режими на темпее: E - 100%. Изразходвани за основното състояние: 0 +. JEFF-3.1 / A \u003d EAF-2003 Непълна оценка от 2003 файл за библиотека за активиране, базирана
16. Серия в Rosfond Представени данни за всички 4 стабилни серни изотопа и за радиоактивен серфур-35 16.1. SERA-32 съдържание в естествената смес от 92% - основният изотоп. Във всички съвременни библиотеки
71.Наяния 71.1. Lutetia-169 Радиоактивни (t 1/2 \u003d 1,42 дни). Тестване на припадъка на орбиталния електрон се превръща в Yutterbium-169, който от своя страна се превръща в същия начин (t 1/2 \u003d 32.026 дни.)
80. Меркурий 80.0. Общи коментари в библиотеката на Фондацията 2.2 Всички неутронни данни за 13 стабилни и дълготрайни живачни изотопи са взети главно от библиотеката EAF-3. Пълни неутронни файлове с данни
76. OSMIS в Rosfonde трябва да получи пълни набори от неутронни данни 7 стабилни изотопи осмия и данни за напречните сечения на неутронни реакции за 5 дълготрайни радиоактивни изотопа. За жалост,
Half Life: (2.43 ± 0.05) ден. Режими на темпее: E - 100%. Изразходвани за основното състояние: 0 +. 56. Барий 56.1. BARIUM-128 JEFF-3.1 / файл на партийната степен 2003 за библиотека за активиране въз основа на
34. Селен 34.1. Selenium-72 радиоактивни (t 1/2 \u003d 8,4 дни.) Тестване на улавянето на орбитални електрони се превръща в арсен-72 и излъчването на позитрон (t 1/2 \u003d 26 h) до Германия-72. В незначителни пръстени
67.Голша естествената голмия съдържа само един изотоп - 165, но. В допълнение, има един много дългогодишен неутронно-дефицитен изотоп - 165, но (4570 години) и един неутронно-свободен - 165, но (26,8 часа),
4. Белерия в библиотеката Rosfond съдържа данни за три берилиеви изотопа: радиоактивни 7 VE (53.29 дни), стабилна 9e и радиоактивна 10 VE. 4.1. Beryllium-7 радиоактивни. T 1/2 \u003d 53.12 d. Улавяне
91. Протекти при проститутката има пет дълготрайни изотопа, за които трябва да бъдат представени в библиотеката на Росфунд. 91.1. PROPATINIUM-229 Радиоактивни (t 1/2 \u003d 1,5 дни). Тестване на улавяне
82. Олово в Rosfond включва данни за всички 4 стабилни и 4 дълготрайни радиоактивни оловни изотопа. 82.1. Оловен 202 радиоактивен. (T 1/2 \u003d 5.25 * 10 4 години). Чрез улавяне на орбитален електрон
48. Кадмий 48.0. Общи бележки за библиотеката Rosfond, необходима за избор на неутронни данни за 8 стабилни и 4 дълготрайни кадмиеви изотопа. Разгледайте резултатите от преоценката на данните
1 3. Файл 3. Реакционни напречни сечения 3.1. Общото описание във файла 3 показва напречните секции и производни на формата на функцията от енергията Е, където Е е енергията на инцидентната частица (в EV) в Лабораторна система. Те представляват
68. Ербийският естествен ербий включва шест изотопа. Таблица 1 осигурява приноса на всеки изотоп в естествена смес. Таблица 1 Състав на естествената ербия,% изотопни% ER-162 0.139 ER-164 1.601 ER-166 33.503
70.Тетъл естествен вътрешен Intrbium има 7 стабилни изотопи: 168 YB, 170 YB, 171 YB, 172 YB, 173 YB, 174 YB, 176 YB и три достатъчно дългоживи радиоактивни изотопи: 166 YB, 169 YB, 175 YB. Нито един от
5. Бор 5.1. Бор-10 съдържание в естествена смес: 19.8 ± 0.3%. Прекаран за основното състояние: 3 +. 1. Реакционни файлове 10 b (N, α) (mt \u003d 107) и 10b (N, αγ 1) (Mt \u003d 801) се използват като стандарти, когато са измерени
27. Кобалт в фондация-2.2 е поставена оценката t.aoki, t.asami, 1982. За радионуклиди, оценката на EAF-3 беше приета. VII е приет от A.Smith, G. Desasusure, 1989. in -3.3, съдържа оценка T.watanabe, 1994 в Jeff-3.1
88.Radia 88.0. Общи коментари Елементът 88 е отворен за съпрузите на Кюри през 1898 г. в минерал, известен под имената на плодовете на уран, смола и пози. Вече по време на тази първа работа стана ясно
62. Самариални са 11 стабилни и дълготрайни изотопи на самария, от които 7 са запазени в природата. В резултат на разделянето на тежки ядра се образуват два радиоактивни изотопа (151 см и 153 см). Като
23. Ванадий Натурален ванадий съдържа два V-5 изотоп (слаба изотоп със съдържание от 2005%) и V-51. Така естественият ванадий се състои почти напълно от един изотоп. Още два радиоизотоп
69.Tulliy инструментално има само един стабилен изотоп - 169 тт и 6 радиоактивни с полуживот повече от ден: 3 неутронни дефицити (165 тМ, 167 тМ, 168 tm) и три неутрона (170 tm, \\ t
72. GAFNY 72.0. Общите забележки на GAPNY имат 6 стабилни изотопа: 174 HF, 176 HF, 177 HF, 178 HF, 179 HF, 180 HF. Две от тях имат дългогодишни изомери (и второ). Това е 178 HF N (t1 / 2 \u003d 31g.) И 179
93. Neptunes Има три естествени радиоактивни семейства на торий-232, Uranus-235 и Urana-238 и една изкуствена радиоактивна серия от семейство Нептун-237. В допълнение към "изкуственост", това семейство се отличава
1 4. Файл 4. Ъглови разпределения на вторични неутрони 4.1. Общото описание на файла 4 съдържа изображения на ъгловите разпределения на вторични неутрони. Използва се само за неутронни реакции, реакции
Disrosions.0 Общи коментари за библиотеката ROSFOND, необходима за избор на неутронни данни за 10 стабилни и дълготрайни дистанционни изотопи. Също така изглеждаше подходящо да се даде възможност за данни за
3. Теория на Хаузър-Фесбах. След Хаузър и Фесбах изразяваме напречното сечение на съединенията през средната ширина. Ще продължим от формализма на Brete-Wigner. За елемента на S-matrix, ако има права
95. Американски 95.0. Общи бележки Класическата схема за получаване на грипеца изглежда така: 239 94 PU + 1 0N (y) 240 94PU + 1 0N (y, β) 241 95AM. Американците метален сребърен бял цвят, крал и прах.
6. Въглерод като цяло коментари. Естественият въглерод съдържа два стабилни изотопа в следните атомни концентрации: 12 от 98.89%; 13 s 1.11%. Има и много дълготраен (t 1/2 \u003d 5730 y) изотоп 14с,
2. Хелий 4 не. В библиотеката, Rowfond съдържа данни за два хелий изотопа 3 не и 2.1. Helium-3 1.supply коментари в съвременните библиотеки съдържат три независими оценки на неутронните данни за хелий-3,
54.xenon 54.0 Общи коментари са известни 14 стабилни и дълготрайни изотопи и изомери на Самария, от които 9 са запазени в природата. От останалите пет четири са дългогодишни изомери. съвсем
64. Gadolini 64.0 Общи коментари за библиотеката Rosfond, необходима за избор на неутронни данни за 12 стабилни и дълготрайни изотопи на гадолин. Данните за всички тези изотопи се съдържат в библиотеката.
77. Iridium 77.0 Общи коментари Този раздел описва: две стабилни и седем радиоактивни изотопа на иридий с период на полуживот повече от един ден. 77.1. Iridium-188. Радиоактивен. Тестване на орбиталния припадък
7. Трансмите в ROSFUND са данни за два стабилни азотни изотопа: N-14 (99.634%) и N-15 (0.366%). Азотните радиоактивни изотопи няма азот. В процеса на анализиране на неутронни данни в използваната работа
1 12. Файл 12. Мултипликации на файла за формиране на фотон и файл за вероятност 12 могат да бъдат използвани за представяне на енергийните зависимости на секциите за формиране на фотон или чрез множеството,
Неутрон ядрени реакции Неутрон ядрени реакции Ядрена реакция Този процес и резултат от взаимодействието на ядрените частици с различни ядрени частици (алфа, бета частици, протони, неутрони, гама кванти
36.Криптън 36.1. Съдържанието на Crypton-78 в естествена смес е 0.35%. Оценка от 1982 г. от група специалисти за endf / b-v. делене продукти. Оценка за международната библиотека на продукта
73. Tantalum в Rosfond трябва да се предоставят неутронни данни за 2 естествени и 4-дълготрайни радиоактивни изотопи на тантал. От двете естествени изотопи на тантал, само 181 е стабилна.
89.Aktinium 89.0. Общи коментари Има само една причина, поради която елемент 89 от актьорите се интересува от много днес. Този елемент, като лантан, беше затворникът на голямо семейство елементи, в
13. Алуминиев естествен алуминий съдържа един изотоп 27 ал. Има и дълъг живот изотоп 26, за които трябва да бъдат представени и в библиотеката на Росфунд. 13.1. Алуминиев-26 радиоактивен.
Елементът, призован в чест на един от основните скандинавски богове, може да спаси човечеството от енергийната криза, която ни подхожда в близко бъдеще.
През 1815 г. известният шведски химик jacob Burtsellius обяви откриването на нов елемент, който той нарича Тори в чест на Тора, Бога-Рубли и Сина на Върховния бог скандинавски Бог. Въпреки това, през 1825 г. е открито, че откритието е грешка. Независимо от това, името му беше полезно - Берксел даде нов елемент, който открил през 1828 г. в един от норвежкия минерали (сега този минерал се нарича неподвижен). Този елемент може да има голямо бъдеще, където той ще може да играе роля в ядрената енергетика, която не е по-ниска от значението на основното ядрено гориво - уран.
Много роднини на бомбата
Атомната енергия, която в момента се налага толкова много надежди, е страничният клон на военните програми, чиито основни цели са създаването на атомни оръжия (и малко по-късни реактори за подводници). Като ядрен материал за приготвяне на бомби е възможно да се избере от три възможни варианта: уран-235, плутоний-239 или уран-233.
Uranium-235 се съдържа в естествения уран в много малко количество - Общо 0.7% (останалите 99.3% са изотопи 238) и тя трябва да бъде разпределена и това е скъп и сложен процес. Плутон-239 не съществува в природата, той трябва да бъде развит, облъчващ уран-238 неутрони в реактора и след това да го подчертае от облъчен уран. По същия начин, Uranium-233 може да бъде получен чрез облъчване с торий-232 неутрони.
Първите два метода през 40-те години бяха реализирани, но те решиха да не се забъркват с трета физика. Факт е, че в процеса на облъчване на торий-232, в допълнение към полезния уран-233, има и вредна смес - уран-232 с полуживот в 74, веригата на упадъка, от които води до това Външен вид на Талина-208. Този изотоп излъчва високоенергиен (твърд) гама кванти, за да се предпази от които са необходими дебели оловни плочи. В допълнение, твърдата гама радиация показва контролиране на електронни вериги, без които е невъзможно да се направи в дизайна на оръжието.
Торий цикъл
Въпреки това, Тория не забрави напълно. Обратно през 40-те години на миналия век, Enrico Fermi предложи да произведе плутоний в реакторите за бързи неутрони (това е по-ефективно от термичната), което доведе до създаването на реактори от ЕБР-1 и ЕБР-2. В тези реактори URANIUM-235 или плутоний-239 са източник на неутрони, които превръщат уран-238 в плутоний-239. В същото време плутонийът може да образува повече от "изгаряне" (1.3-1.4 пъти), така че такива реактори се наричат \u200b\u200b"мултипликатори".
Перфектна екосистема
През 60-те години е планирано да се затвори ядреният цикъл според уран и плутоний, като се използва приблизително 50% от АЕЦ при термични реактори и 50% пост. Но развитието на бързите реактори предизвика трудности, така че само един такъв реактор се управлява в BN-600 в АЕЦ "Белоярск" (и е изградена друга BN-800). Следователно, балансираната система може да бъде създадена от топлинните топлинни реактори и приблизително 10% от реакторите, които ще запълнят липсващото гориво за термично.Друга научна група под ръководството на Yujina Wigner предложи проекта си реактор-витло, но не и бързо, но на топлинни неутрони, с торий-232 като облъчен материал. Коефициентът на възпроизвеждане е намалял, но дизайнът е по-сигурен. Имаше обаче един проблем. Цикълът на торийския гориво изглежда така. Абсорбиращ неутрон, Torium-232 се движи към Ториум-233, който бързо се превръща в протактиний-233 и вече спонтанно се разпада на уран-233 с полуживот от 27 дни. И този месец простактичността ще погълне неутроните, предотвратявайки процеса на работа. За да разрешите този проблем, би било хубаво да премахнете проститутката от реактора, но как да го направите? В крайна сметка, постоянното натоварване и разтоварването на горивото намалява ефективността на развитието почти до нула. Wigner предложи много остроумен разтвор - течен горивен реактор под формата на воден разтвор на уран соли. През 1952 г. в националната лаборатория в дъбовия хребет под ръководството на студента на Вигър Елвина Уейнберг е построен прототип на такъв реактор - Експеримент за хомогенен реактор (HRE-1). И скоро имаше още по-интересна концепция, идеална за работа с торий: това е реактор за сол, Експеримент на реактора от стопен сол. Горивото под формата на уран флуорид се разтваря в стопяването на литиев флуорид, берилий и цирконий. MSRE е работил от 1965 до 1969 г. и въпреки че торийът не е бил използван там, самата концепция се оказа доста операция: използването на течно гориво увеличава ефективността на работата и ви позволява да премахнете вредни продукти от активната зона.
Пътят на най-малко съпротивление
Въпреки това реакторите на течността (ZHSR) не са разпределени, тъй като обичайните термични реактори в уран са по-евтини. Световната атомна енергия премина през най-прост и по-евтин път, като се основава на доказани водни реактори под налягане (VVER), потомци на тези, предназначени за подводници, както и в кипящи водни реактори. Реакторите с графитен забавяч, като RBMK, са друг клон на генеалогичното дърво - те произхождат от реакторите за експлоатацията на плутоний. "Основното гориво за тези реактори е Uranium-235, но резервите му са доста значими, все пак ограничени, - обяснява" популярната механика "ръководител на системните стратегически изследвания на изследователския център" Курчатов институт "Станислав Субботин. - Този въпрос започна да се разглежда през 60-те години и след това планираното решение на този проблем да бъде въведено в ядрения горивен цикъл на изхвърлен уран-238, който е почти 200 пъти повече резерв. За това е планирано да се конструират много бързи неутронни реактори, които биха били получени чрез плутоний с коефициент на възпроизвеждане от 1.3-1.4, така че излишъкът да може да се използва за захранване на топлинните реактори. Бързят реактор BN-600 стартира на АЕЦ "Белоярск" - вярно, не в режим на булката. Наскоро имаше и построен и един - BN-800. Но за изграждане на ефективна екосистема на атомната енергия, такива реактори, са необходими около 50%. "
Могъщ торий
Тук точно на сцената и отива торий. "Ториумът често се нарича алтернатива на уран-235, но е напълно погрешен", казва Станислав субботин. - Самият торий, както и уран-238, не е на всички ядрени горива. Въпреки това, поставяйки го в неутронно поле в най-често използвания воден воден реактор, е възможно да се получи отлично гориво - уран-233, който след това се използва за самия един и същ реактор. Това означава, че не са необходими сериозни промени в съществуващата инфраструктура. Друг плюс на торий е разпространение в природата: резервите му най-малко три пъти надвишават запасите от уран. В допълнение, няма нужда от разделяне на изотопите, тъй като по време на преминаване на минно дело, заедно с редкоземни елементи, се намира само торий-232. Отново, по време на извличането на уран, замърсяването на околността се осъществява сравнително дълготрайно (полуживот от 3,8 дни) Радон-222 (в радон-220, краткотраен торий, 55 секунди и няма време да има време разпространение). В допълнение, торийът има отлични термомеханични свойства: тя се презарежда, по-малко склонни към напукване и подчертава по-малко радиоактивни газове по време на повредата на горивната обвивка. Уран-233 работата на торий в топлинните реактори е около три пъти по-ефективна от плутоний от уран-235, така че наличието на най-малко половината от тези реактори в екосистемата на ядрената енергия ще ви позволи да затворите цикъла на уран и плутоний . Вярно е, че все още ще бъдат необходими бързи реактори, тъй като коефициентът на възпроизвеждане в торий реактори не надвишава устройството. "
Въпреки това, Тория има един доста сериозен минус. С неутронно облъчване, ториевият уран-233 се оказва замърсен уран-232, който изпитва верига от разпадания, което води до твърд гама-излъчващ изотоп Tallia-208. "Това значително усложнява работата по обработката на горивото", обяснява Станислав субботин. - Но от друга страна, тя улеснява откриването на такъв материал чрез намаляване на риска от кражба. В допълнение, в затворен ядрен цикъл и с автоматизирана горивна обработка, тя няма значение много. "
Термоядрено запалване
В Русия и други страни се провеждат експерименти за употребата на торестски организми в термичните реактори - Норвегия, Китай, Индия, САЩ. "Сега е моментът да се върне в идеята за течнокачествени реактори", казва Станислав субботин. - химията на флуоридите и флуоридните стопилки са добре проучени поради производството на алуминий. За торий реакторите върху соли топи са много по-ефективни от конвенционалната водна вода, тъй като е позволено да се натоварват и извеждат продуктовите продукти от активната зона на реактора. Освен това, с тяхната помощ е възможно да се приложат хибридни подходи, използващи недредрено гориво като източник на неутрон, и термоядрени инсталации - най-малко същите токамаки. В допълнение, реакторът с течности ви позволява да решите проблема с незначителни актриниди - дълготрайни изотопи грипени американци, curie и neptune (които са оформени в облъченото гориво), "оцелеят" в реактора на Garorower. Така че в гледна точка на няколко десетилетия в атомната енергия без торий не можем да направим. "
План:
- Въведение
- 1 Образование и гниене
- 2 Получаване
- 3 Приложение . \\ T
Въведение
Uranium-232. (инж. uranium-232.) - радиоактивен нудтид на химическия елемент на уран с атомно число 92 и маса номер 232. Поради дългата верига на разпадане и по-голяма, отколкото в повечето други изотопи, специфичното енергийно освобождаване, уран-232 е обещаващ нудтид за използване в радиоизотопната енергия източници.
Дейността на един грам от този нуклид е приблизително 827.38 GBK.
1. Образование и гниене
Uranium-232 се формира в резултат на следните разпадания:
- Нуклид 232 NP (полуживотът е 14.7 (3) min):
- β --- Представителен нуклюд 232 Pa (полуживотът е 1.31 (2) дни):
- Α-разпадането на нудтид 236 пу (полуживотът е 2.858 (8) години):
Разпадането на уран-232 се среща в следните посоки:
- α-гниене в 228-ия (вероятност 100%, разпадането на енергия 5 413.63 (9) CEV):
енергията на излъчваните а-частици 5 263.36 keV (в 31,55% от случаите) и 5,320,12 keV (68,15% от случаите).
- Спонтанно разделение (вероятност по-малко от 1 × 10 -12%);
- Гниене на клъстера с образуването на нудтид 28 mg (вероятността от гниене е по-малка от 5 × 10 -12%):
- Гниене на клъстера с образуването на нудтид 24 ne (вероятност за разпадане 8.9 (7) × 10 -10%):
2. Получаване
Uranium-232 се формира като страничен продукт, когато уран-233 се развива чрез бомбардиране на неутронна бомбардиране в Torium-232. Заедно с реакцията на образуването на уран-233, в облъченото торийско гориво се появяват следните нежелани реакции: \\ t
Поради факта, че ефективното напречно сечение на реакциите (N, 2N) за топлинни неутрони не е достатъчно, добивът на двора-232 зависи от наличието на значително количество бързи неутрони (с енергия от най-малко 6 meV).
Ако в торийското гориво присъства в значителни количества торий-230 ядрения, образуването на уран-232 се допълва със следната реакция, която идва с термични неутрони:
Тъй като присъствието на уран-232 в облъчено гориво затруднява работата с нея (виж раздела "Приложение"), за намаляване на образуването на уран-232, е необходимо да се използва гориво гориво с минимална концентрация на торий-230.
3. Приложение
Uranium-232 е височина на дългата верига на разпадането, която включва ядрените излъчватели на твърда гама кванти:
232 U (α; 68.9 години) 224 ° С (α; 3.6 дни; излъчва γ-kVant 0.24 meV в 4,10% случаи на разлагане) 220 RN (α; 56 ° С; γ 0.55 mev, 0,114 %) 216 pO (α; 0.15 ° С) 212 pb (β-; 10.64 часа) 212 bi (α; 61 s; γ 0.73 meV, 6, 67%; γ 1.62 meV, 1.47%) 208 tl (β-; 3 min; γ 2.6 mev, 99.16%; γ 0.58 mev, 84.5%) 208 pb (стабилна)
Бърза последователност от разпада, започваща с радий-224, е придружена от значително количество гама радиация, а около 85% от цялата гама-радиационна енергия се образува по време на разпадането на Tallina-208, излъчваща предимно гама кванти с енергия от 2.6 MeV . Тази функция Това води до факта, че присъствието на уран-232 като примес за уран-233 е изключително нежелателно, което затруднява работата с нея.
От друга страна, високото специфично освобождаване на енергия прави този нуклин изключително обещаващ за използване в източници на радиоизотоп.
. \\ T
- 1 2 3 4 5 Г. AUDI, A.H. Wapstra и C. thibault (2003). "AME2003 атомната масова оценка (ii). Таблици, графики и препратки. - www.nndc.bn.gov/amdc/masstables/ame2003/ame2003b.pdf. " Ядрена физика А. 729 : 337-676. DOI: 10.1016 / J.Nuclphysa 2003.11.003 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.003.
- 1 2 3 4 5 6 7 8 9 Г. Ауди, О. Брсилон, J. Blackhot и A. H. Wapstra (2003). "Нубазната оценка на ядрените и разпадните имоти - www.nndc.bnl.gov/amdc/nubase/nubase2003.pdf". Ядрена физика А. 729 : 3-128. DOI: 10.1016 / J.Nuclphysa 2003.11.001 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.11.001.
- Имоти 232 U На уебсайта на МААЕ (Международна агенция за атомна енергия) - www-nds.iatea.org/relnsd/tablenucsensdf.jsp?quiry\u003d3447
- 1 2 Carey Sublette. Ядрени оръжия Често задавани въпроси - NuclearweaponArchive.org/nwfaq/nfaq6.html (английски). NuclearweaponArchive.org.
- Нуклидова таблица на уебсайта на МААЕ - www-nds.iatea.org/relnsd/vchart/index.html
През 1815 г. известният шведски химик jacob Burtsellius обяви откриването на нов елемент, който той нарича Тори в чест на Тора, Бога-Рубли и Сина на Върховния бог скандинавски Бог. Въпреки това, през 1825 г. е открито, че откритието е грешка. Независимо от това, името му беше полезно - брзъкът му даде нов елемент, който открил през 1828 г. в един от норвежкия минерали (сега този минерал се нарича Чийт). Този елемент може да има голямо бъдеще, където той ще може да играе роля в ядрената енергетика, която не е по-ниска от значението на основното ядрено гориво - уран.
| Предимства и недостатъци | |
| + | Торий на земята няколко пъти повече от уран |
| + | Няма нужда да се разделят изотопите |
| + | Радиоактивната инфекция по време на торий добив е значително по-малка (поради по-къса радон) |
| + | Можете да използвате съществуващи топлинни реактори |
| + | Торий има най-добрите термомеханични свойства от уран |
| + | Торий по-малко токсичен от уран |
| + | Когато се използва торий, не се формират малки актниди (дългоживи радиоактивни изотопи) |
| - | В процеса на облъчване торийът произвежда гама-излъчващи изотопи, което създава трудности при обработката на горивото |
Много роднини на бомбата
Атомната енергия, която в момента се налага толкова много надежди, е страничният клон на военните програми, чиито основни цели са създаването на атомни оръжия (и малко по-късни реактори за подводници). Като ядрен материал за приготвяне на бомби е възможно да се избере от три възможни варианта: уран-235, плутоний-239 или уран-233.
Това изглежда като ядрен цикъл на торий, илюстриращ трансформацията на торий в високоефективно ядрено гориво - уран-233.
Uranium-235 се съдържа в естествен уран в много малка сума - само 0,7% (останалите 99.3% изотоп 238) и трябва да се разпредели и това е скъп и сложен процес. Плутон-239 не съществува в природата, той трябва да бъде развит, облъчващ уран-238 неутрони в реактора и след това да го подчертае от облъчен уран. По същия начин, Uranium-233 може да бъде получен чрез облъчване с торий-232 неутрони.
През 60-те години е планирано да се затвори ядреният цикъл според уран и плутоний, като се използва приблизително 50% от АЕЦ при термични реактори и 50% пост. Но развитието на бързите реактори предизвика трудности, така че само един такъв реактор се управлява в BN-600 в АЕЦ "Белоярск" (и е изградена друга BN-800). Следователно, балансираната система може да бъде създадена от топлинните топлинни реактори и приблизително 10% от реакторите, които ще запълнят липсващото гориво за термично.
Първите два метода през 40-те години бяха реализирани, но те решиха да не се забъркват с трета физика. Факт е, че в процеса на облъчване на торий-232, в допълнение към полезния уран-233, има и вредна смес - уран-232 с полуживот в 74, веригата на упадъка, от които води до това Външен вид на Талина-208. Този изотоп излъчва високоенергиен (твърд) гама кванти, за да се предпази от които са необходими дебели оловни плочи. В допълнение, твърдата гама радиация показва контролиране на електронни вериги, без които е невъзможно да се направи в дизайна на оръжието.
Торий цикъл
Въпреки това, Тория не забрави напълно. Обратно през 40-те години на миналия век, Enrico Fermi предложи да произведе плутоний в реакторите за бързи неутрони (това е по-ефективно от термичната), което доведе до създаването на реактори от ЕБР-1 и ЕБР-2. В тези реактори URANIUM-235 или плутоний-239 са източник на неутрони, които превръщат уран-238 в плутоний-239. В същото време плутонийът може да образува повече от "изгаряне" (1.3-1.4 пъти), така че такива реактори се наричат \u200b\u200b"мултипликатори".
Друга научна група под ръководството на Yujina Wigner предложи проекта си реактор-витло, но не и бързо, но на топлинни неутрони, с торий-232 като облъчен материал. Коефициентът на възпроизвеждане е намалял, но дизайнът е по-сигурен. Имаше обаче един проблем. Цикълът на торийския гориво изглежда така. Абсорбиращ неутрон, Torium-232 се движи към Ториум-233, който бързо се превръща в протактиний-233 и вече спонтанно се разпада на уран-233 с полуживот от 27 дни. И този месец простактичността ще погълне неутроните, предотвратявайки процеса на работа. За да разрешите този проблем, би било хубаво да премахнете проститутката от реактора, но как да го направите? В крайна сметка, постоянното натоварване и разтоварването на горивото намалява ефективността на развитието почти до нула. Wigner предложи много остроумен разтвор - течен горивен реактор под формата на воден разтвор на уран соли. През 1952 г. в Националната лаборатория в дъбов хребет под ръководството на студента на Вигър Елвина Вайнберг е построен прототип на такъв реактор - хомогенен експеримент на реактора (HRE-1). Скоро имаше още по-интересна концепция, идеална за работа с торий: това е реактор за осоляване на топене, експеримент на реактора в стопения сол. Горивото под формата на уран флуорид се разтваря в стопяването на литиев флуорид, берилий и цирконий. MSRE е работил от 1965 до 1969 г. и въпреки че торийът не е бил използван там, самата концепция се оказа доста операция: използването на течно гориво увеличава ефективността на работата и ви позволява да премахнете вредни продукти от активната зона.
Ликвидният газов реактор позволява много по-гъвкаво да контролира горивния цикъл, отколкото конвенционалните топлинни станции и използва горивото с най-голяма ефективност, оттегляне на вредни продукти от активната зона и добавяне на ново гориво, ако е необходимо.
Пътят на най-малко съпротивление
Въпреки това реакторите на течността (ZHSR) не са разпределени, тъй като обичайните термични реактори в уран са по-евтини. Световната атомна енергия премина през най-прост и по-евтин път, като се основава на доказани водни реактори под налягане (VVER), потомци на тези, предназначени за подводници, както и в кипящи водни реактори. Реакторите с графитен забавяч, като RBMK, са друг клон на генеалогичното дърво - те произхождат от реакторите за експлоатацията на плутоний. "Основното гориво за тези реактори е Uranium-235, но резервите му са доста значими, въпреки това ограничено, - обяснява" популярната механика "на системата стратегически изследвания на изследователския център Курчатовски институт Станислав Субботин. - Този въпрос започна да се разглежда през 60-те години и след това планираното решение на този проблем да бъде въведено в ядрения горивен цикъл на изхвърлен уран-238, който е почти 200 пъти повече резерв. За това е планирано да се конструират много бързи неутронни реактори, които биха били получени чрез плутоний с коефициент на възпроизвеждане от 1.3-1.4, така че излишъкът да може да се използва за захранване на топлинните реактори. Бързят реактор BN-600 стартира на АЕЦ "Белоярск" - вярно, не в режим на булката. Наскоро имаше и построен и един - BN-800. Но за изграждане на ефективна екосистема на атомната енергия, такива реактори, са необходими около 50%. "
Всички радиоактивни изотопи, които се срещат в природата в природните условия, принадлежат към едно от трите семейства (радиоактивни редове). Всяка такава серия е верига от ядра, свързани със сериен радиоактивен разпад. Радосанкорите от радиоактивни редове са уран-238 дълготрайни изотопи (полуживот от 4,47 милиарда години), уран-235 (704 милиона години) и Torium-232 (14,1 милиарда години). Веригите приключват в стабилни оловни изотопи. Има още един ред, започвайки с Нептун-237, но полуживотът му е твърде малък - само 2,14 милиона години, така че в природата той не се случва.
Могъщ торий
Тук точно на сцената и отива торий. "Ториумът често се нарича алтернатива на уран-235, но е напълно погрешен", казва Станислав субботин. - Самият торий, както и уран-238, не е на всички ядрени горива. Въпреки това, поставяйки го в неутронно поле в най-често използвания воден воден реактор, е възможно да се получи отлично гориво - уран-233, който след това се използва за самия един и същ реактор. Това означава, че не са необходими сериозни промени в съществуващата инфраструктура. Друг плюс на торий е разпространение в природата: резервите му най-малко три пъти надвишават запасите от уран. В допълнение, няма нужда от разделяне на изотопите, тъй като по време на преминаване на минно дело, заедно с редкоземни елементи, се намира само торий-232. Отново, по време на извличането на уран, замърсяването на околността се осъществява сравнително дълготрайно (полуживот от 3,8 дни) Радон-222 (в радон-220, краткотраен торий, 55 секунди и няма време да има време разпространение). В допълнение, торийът има отлични термомеханични свойства: тя се презарежда, по-малко склонни към напукване и подчертава по-малко радиоактивни газове по време на повредата на горивната обвивка. Уран-233 работата на торий в топлинните реактори е около три пъти по-ефективна от плутоний от уран-235, така че наличието на най-малко половината от тези реактори в екосистемата на ядрената енергия ще ви позволи да затворите цикъла на уран и плутоний . Вярно е, че все още ще бъдат необходими бързи реактори, тъй като коефициентът на възпроизвеждане в торий реактори не надвишава устройството. "
Производството на 1 GW през годината изисква: 250 тона естествен уран (съдържат 1,75 тона уран-235) са необходими 2,15 тона изчерпани уран (включително 0,6 тона уран-235) (включително 0,6 тона Uranium-235 ); 35 тона обогатен уран (от които 1,15 тона уран-235) са заредени в реактора; Отработеното гориво съдържа 33.4 тона уран-238, 0.3 тона уран-235, 0,3 тона плутоний-239, 1 тона разпадащи се продукти. 1 тон торий-232, когато се зарежда в реактор с течен газ, е напълно преобразуван до 1 тона уран-233; 1 тона продукти за разпадане, от които 83% са краткотрайни изотопи (дезинтегрирани до стабилни около десет години).
Въпреки това, Тория има един доста сериозен минус. С неутронно облъчване, ториевият уран-233 се оказва замърсен уран-232, който изпитва верига от разпадания, което води до твърд гама-излъчващ изотоп Tallia-208. "Това значително усложнява работата по обработката на горивото", обяснява Станислав субботин. - Но от друга страна, тя улеснява откриването на такъв материал чрез намаляване на риска от кражба. В допълнение, в затворен ядрен цикъл и с автоматизирана горивна обработка, тя няма значение много. "
Термоядрено запалване
В Русия и други страни се провеждат експерименти за употребата на торестски организми в термичните реактори - Норвегия, Китай, Индия, САЩ. "Сега е моментът да се върне в идеята за течнокачествени реактори", казва Станислав субботин. - химията на флуоридите и флуоридните стопилки са добре проучени поради производството на алуминий. За торий реакторите върху соли топи са много по-ефективни от конвенционалната водна вода, тъй като е позволено да се натоварват и извеждат продуктовите продукти от активната зона на реактора. Освен това, с тяхната помощ е възможно да се приложат хибридни подходи, използващи недредрено гориво като източник на неутрон, и термоядрени инсталации - най-малко същите токамаки. В допълнение, реакторът с течности ви позволява да решите проблема с незначителни актниди - дълготрайните изотопи, Северна и Южна Америка, Кюя и Нептун (които са оформени в облъченото гориво), "оцелели" ги в реактора за гарнири. Така че в гледна точка на няколко десетилетия в атомната енергия без торий не можем да направим. "
