Salinan.

1 92. Uranium Selain tiga isotop alami uranium ke rosfond, data untuk uranium-233, uranium-236 dan dua jauh kurang berumur hidup isotop-232 dan uranium uranium-232 radioaktif. (T 1/2 \u003d 68.9 d). Rantai cepat uranium-232 mengarah pada pembentukan Thallium - 208 memancarkan gamma-radiasi keras (2,7 mev) dengan pembusukan beta, yang secara signifikan mempersulit situasi radiasi selama operasi dengan bahan bakar. Perpustakaan modern mengandung estimasi data berikut untuk uranium-232. Yayasan-2.2 Evaluasi T.ohsawa, t.nakagawa, endf / b-vii.b2- Evaluasi M. Chadwick, P.Young, 2005 JENDL-3.3 Evaluasi T.ohsawa, T Nakagawa, 1987 Evaluasi Jeff-3.1 T.Mutsunobu , T.Kawano, perbandingan integral resonansi dan bagian termal. Sumber σ c (ev) ri σ f (ev) ri endf / b-vii.b jendl jeff mukhabhab ± ± 30 perbedaan besar dalam perkiraan integral penangkapan resonansi disebabkan oleh kurangnya data eksperimental langsung. Kesimpulan Meskipun tanggal penilaian selanjutnya dari Endf / B-VII.b2, kelebihannya sebelum menilai Jeff-3.1, jika ada, tidak jelas. Secara khusus, Jeff-3.1 di wilayah resonansi digunakan oleh evaluasi tahun 1994, sedangkan ENDF / B-VII.B2 menggunakan parameter resonansi MUHABHAB yang diperkirakan pada dekade sebelumnya. Rosfund disarankan untuk mengambil penilaian dari Jeff-3.1. Spektrum 8-kelompok neutron tunda diganti dengan spektrum yang sesuai untuk uranium-235. Output dari kelompok, tentu saja, diselaraskan dengan Jeff-3.1. File ini juga mencakup data tentang output produk divisi dari endf / b-vii.b2 1 (dalam pustaka data lain tentang output produk divisi untuk uranium-232 tidak terkandung). Di masa depan, diinginkan untuk memenuhi estimasi baru data neutron. Penulis Kesimpulan Nikolaev M.N. Konten file Rosfund untuk 92- U-232 Ganti !! Mf \u003d 1 informasi umum dan khusus tentang nuklida 1 t.r.England, b.f.rider, endf-349,

2 Mt \u003d 451 Header Bagian MT \u003d 452 Jumlah Penuh Rata-rata Neutron Divisi MT \u003d 455 Neutron Divisi Divisi MT \u003d 456 Jumlah Rata-Rata Neutron Instan Divisi MF \u003d 2 Parameter Liontin MT \u003d 151 Bagian Parameter resonansi MF \u003d 3 Bagian Mt \u003d 1 Lengkap Cross Section MT \u003d 2 Hamburan Elastis MT \u003d 4 Total Cross Section of Inelastic Hamburan MT \u003d 16 Reaksi (N, 2N) 92- U-231 MT \u003d 17 Reaksi (N, 3N) 92- U-230 MT \u003d 18 Semua proses divisi MT \u003d hamburan inelastik dengan eksitasi level diskrit MT \u003d 91 hamburan inelastik dengan eksitasi kadar kontinum MT \u003d 102 penangkapan radiasi: reaksi (n, gamma) 92- U-233 MT \u003d 251 Kosinus tengah \u003d 251 sudut hamburan elastis ke lab. Sistem Koordinat MF \u003d 4 Sudut Distribusi Neutron Sekunder MT \u003d 2 Hamburan Elastis MT \u003d 16 Reaksi (N, 2N) 92- U-231 MT \u003d 17 Reaksi (N, 3N) 92- U-230 MT \u003d 18 Semua Divisi MT Proses \u003d hamburan tidak lengkap dengan eksitasi tingkat diskrit MT \u003d 91 hamburan inelastik dengan eksitasi kadar kontinum MF \u003d 5 distribusi energi neutron sekunder 2

3 MT \u003d 16 Reaksi (N, 2N) 92- U-231 MT \u003d 17 Reaksi (N, 3N) 92- U-230 MT \u003d 18 MT \u003d 91 Semua Proses Divisi Inelastik Hamburan dengan Eksitasi Kontinum Kadar Uranium-233 Radioaktif . (T 1/2 \u003d 1,592 * 10 5 tahun). Alpha-meluruh di Torium-229 (t 1/2 \u003d 7880 tahun). Ini adalah bahan bakar nuklir yang menjanjikan (dasar dari siklus bahan bakar uranium-thorium) di perpustakaan modern mengandung perkiraan data berikut untuk uranium-233. Yayasan-2.2 dan merek-2 evaluasi Sukhorukhan dan Klepacksky, Endf / B-VII.B2-Rating Young, Shadwick, Talou, Leal, Derrien, JENDL-3.3 dan Jeff-3.1 Evaluasi T.Mutsunobu, Apalagi Evaluasi V. Mashlova terbaru (2005). 1. Wilayah neutron termal dan area resonansi yang diizinkan. Tabel 1 menunjukkan perkiraan bagian panas dan integral resonan penangkapan dan divisi, serta jumlah neutron divisi instan dibandingkan dengan perkiraan data eksperimental Muhabhab dan teller, serta dengan penilaian terkoordinasi dari bagian-bagian termal yang dibuat oleh Grup Internasional pada standar 2005 2. Dalam penilaian yang terakhir diperhitungkan semua perbedaan dalam nilai-nilai dukungan yang digunakan dalam memperoleh hasil akhir. Tabel 1. Bagian Panas dan Integral Resonan. Sumber σ С RI C σ F (EV) RI F ν T EV) Yayasan endf / b-vii.b minyak mukhabhab ± ± ± ± ± ± ± 17 standar ± ± seperti yang kita lihat perbedaan data yang diperkirakan Pada bagian dan integral resonan tidak melampaui estimasi kesalahan dari serangkaian data eksperimen. Deskripsi area resonansi yang diizinkan berbeda secara signifikan. Daerah ini meluas ke 100 EV dalam estimasi Sukhorukhan dan Klepacksky, berisi 178 resonansi, energi EV terakhir. Di masa depan, penilaian ini tidak akan dianggap jelas sudah ketinggalan zaman. 2 Data dikomunikasikan oleh peserta Grup Internasional dari Rusia V.Pronaev, S. Badikov dan E.Gam 3

4 Dalam penilaian Mitsunobe dan Cavano, perbatasan area resonansi yang diizinkan -150 EV. Parameter dari 190 resonansi dengan energi EV maksimum dalam estimasi yang diadopsi pada endf / b-vii.b2 batas wilayah resonansi yang diizinkan 600 EV diberikan; Di daerah ini ada parameter 738 resonansi. Selain itu, parameter 16 negara terhubung dan 16 resonansi yang mendasari area ini diberikan. Penilaian ini diterima dan Maslov. Penilaian parameter resonansi dilakukan dengan mempertimbangkan pengukuran baru dari bagian penuh dan bagian divisi yang dibuat dengan sangat resolusi tinggi Di Accelerator Orela di G.G. menggunakan program Terkenal Summy menggambarkan serangkaian data eksperimental dengan kuadrat terkecil berdasarkan formalisme R-matrix 3. Gambar 1 menunjukkan peningkatan jumlah jumlah resonansi, dan pada Gambar. 2 Peningkatan jumlah lebar neutron di atas. Garis tipis melakukan pendekatan linier ke situs awal (hingga 400 EV) dari kurva ini. Dari Gambar. 2 Dimungkinkan untuk menyimpulkan bahwa praktis tidak ada penyelesaian resonansi di area yang sedang dipertimbangkan. Gambar 2 menunjukkan bahwa dalam interval EV, ada non-pemilik dari lebar neutron di atas, dan kemudian di atas 500 EV, tingkat peningkatan jumlah lebar yang dipertahankan. Kurangnya resonansi dengan lebar besar, tentu saja, bukan kesaksian tingkat level, tetapi meragukan kebenaran menentukan parameter resonansi pada interval yang ditentukan. Meskipun demikian, penilaian parameter resonansi dari endf / b-vii.b2 jelas merupakan yang paling lengkap dan dapat diandalkan dan untuk Rosfond harus diambil dengan tepat evaluasi ini. Jumlah energi resonansi, EFF ENDF / B-V II Gbr.1. Meningkatnya jumlah resonansi 3 LC Leal, H. Derrien, JA Harvey, KH Guber, NM Larson dan RR Spencer, analisis resonansi R-matriks dan sifat statistik dari parameter resonansi U-233 dalam kisaran energi neutron dari Thermal ke 600 EV, ORNL / TM-2000/372, Maret

5 c umma.<Гn0> "Energi, ev Gbr.2. Jumlah widrin neutron di atas. 2. Wilayah resonansi yang belum terselesaikan. Endf / b-vii di endf / b-vii.b2 Area resonansi yang belum terselesaikan meluas ke 40 KEV; struktur Dari bagian salib dijelaskan oleh parameter S-, P- dan D-ombak; file parameter resonansi menengah direkomendasikan hanya untuk akuntansi untuk screking diri resonan, bagian rata-rata sendiri ditentukan dalam file MF \u003d 3. Dalam JENDL-3.3 (dan karenanya di Jeff-3.1), wilayah resonansi yang belum terselesaikan memanjang hanya hingga 30 KV; parameter ditentukan; hanya gelombang S- dan R, tetapi parameter ini direkomendasikan untuk menghitung tidak hanya faktor-faktor screking tidak hanya. , tetapi juga dari bagian tengah. Dalam penilaian wilayah Maslov resonansi yang belum terselesaikan meluas ke ambang hamburan cev inelastik. Parameter S-, P- dan D-gelombang ditentukan, dengan membantu dan menengah. Namun, ini adalah keuntungan yang jelas dari penilaian Maslov, bagaimanapun, diperlukan untuk mempertimbangkan bagaimana bagian rata-rata yang dihitung atau ditentukan konsisten dengan data eksperimental yang ada. Pada Gambar 3 diperkirakan pada Bagian penampang lengkap dibandingkan dengan data eksperimental. Dalam JENDL-3.3 secara eksperimental diinstal gross u-233 Total URR + Cepat Region Cross section, gudang endf / b jendl \u003d jeff maslov fulwood57 Stupegia62 pattenden e + 02 1.e + 04 1.e + 04 1.E + 04 1.E Gbr.3. Bagian penuh di bidang resonansi yang belum terselesaikan 5

6 Struktur bagian penuh direproduksi oleh variasi jarak rata-rata antara resonansi dan lebar neutron (untuk semua nilai J dan paritas). Tidak ada minyak dari variasi buatan ini dan karenanya belum dimanifestasikan dengan struktur berukuran sedang. Secara umum, bagian rata-rata dalam peringkat ini adalah tentang gudang (~ 5%) lebih rendah dari pada dua yang sebelumnya, yang, bagaimanapun, tidak melampaui pencar data eksperimental. Pertimbangkan sekarang data pada bagian parsial. Pada Gambar. 4 Dengan data eksperimental, perkiraan penampang penampang, gudang URR u-233 Endf / B Jendl \u003d Jeff Maslov Gubern2001 Nizamuddin E + 02 Energi, EV 1.E + 03 Fig.4a dibandingkan. Bagian di bidang resonansi yang belum terselesaikan 15.0 cross section, gudang u-233 urr jendl \u003d jeff gubern001 nizamuddin74 endf / b maslov e + 03 energi, ev 1.e + 04 fig.4b. Bagian di bidang resonansi yang belum terselesaikan 5.0 U-233 URR fisi + Cepat Region Cross section, gudang jentl \u003d jeff guber2001 nizamuddin74 Maslov Endf / B E + 04 Energy, EV 1.E + 05 Fig.4b. Bagian divisi dalam resonansi yang belum terselesaikan 6

7 Presentasi data dalam karya yang dikutip tidak perlu detail: Penyebaran poin tidak mencerminkan struktur resonansi terperinci, untuk ini, resolusinya tidak cukup, atau struktur kotor. Pada Gambar. 4G Estimasi data dibandingkan dengan kisaran eksperimen dari 600 hingga 800 EV. Data eksperimental dirata-rata oleh subinterval dan hasil rata-rata disajikan oleh histogram. Seperti yang dapat dilihat, struktur kotor bagian divisi, ditampilkan di ENDF / B-VII.B2 dan perkiraan JENDL-3.3, hanya secara kualitatif mencerminkan hasil pengukuran yang tidak konsisten satu sama lain secara rinci. Ini membuat kelayakan menggambarkan struktur bagian penampang divisi di rentang energi ini dari penampang, gudang endf / b jenderl \u003d Jeff Maslov 5.0 Gubern2001 Nizamuddin74 Gubern2001 Nizamuddin E + 02 7.e + 02 Energi , Ev gig.4. Bagian penampang divisi di bidang resonansi yang belum terselesaikan pada Gambar.5 Estimasi penampang kejang dibandingkan dengan data Weston, satu-satunya yang tersedia dalam bidang resonansi yang belum terselesaikan. Penilaian yang diadopsi dalam endf / b-vii.b2 dengan jelas mementingkan penampang penampang. Dalam deskripsi file referensi ke data eksperimental tambahan di area ini. Sehubungan dengan semua hal di atas, disarankan untuk memasukkan estimasi data MASLOVSKAYA ROSFOND Gbr.5. Penampang kejang di bidang resonansi yang belum terselesaikan 7

8 3. Bagian di luar area resonansi pada Gambar. 6. Perkiraan bagian penuh dibandingkan dengan data eksperimen yang ada. Perbedaan antara estimasi secara signifikan kurang dari pencar data eksperimental, sehingga dapat dinyatakan bahwa mereka semua sama baiknya. Penampang, gudang endf / b maslov green73a poenitz83 poenitz78 jendl \u003d jeff foster jr71 green73b poenitz e e e e e e e e + 06 energi, ev 10.0 Fig.6a. Bagian penampang lengkap. 9.0 Cross section, gudang endf / b jendl \u003d jeff 5.0 maslov green73a foster jr71 green73b 4.0 poenitz83 1.e + 06 1.e + 07 energi, EV Gambar 6B. Bagian penampang lengkap. Gambar 7. Data eksperimental membandingkan estimasi bagian Divisi. Di sini keadaan urusan tidak begitu baik: pencar data eksperimental 8

9 Cross section, gudang jentl \u003d jeff tovesson2004c gubern2001 shcherbakov2001 Maslov Endf / B Meadows74 poenitz e + 05 1.e + 06 1.E + 07 Energy, EV Fig.7A

10 cross section, gudang jentl \u003d jeff tovesson2004c Gubern2001 shcherbakov2001 Maslov Endf / B Meadows74 poenitz e + 05 1.e + 06 1.e + 07 Fig.7b. Bagian Cross Section, Gudang Jendl \u003d Jeff Maslov Shcherbakov2001 Endf / B Pankratov63 Medous Zasadny-84 ARLT-81 Alkhaz-83 Adams E e e e e E E + 07 Energi, EV Gambar.7V. Bagian bagian. Jauh melebihi kesalahan yang dianggap berasal dari mereka. Sebagai hasil dari perbedaan antara taksiran benang dari jangkauan eksperimen di sekitar 1 meV dan 8mev ± 5%. Di bawah 175 Kev Masl Penilaian lebih baik daripada yang lain dengan data eksperimen, penilaian EDDF / B-VII.B2 lebih tinggi. Kami perhatikan, omong-omong, bahwa ketika melakukan estimasi ini, hasil berbagai pengukuran hubungan divisi uranium-233 dan divisi uranium-235 dari divisi uranium-233 dan uranium-235 dinormalisasi ke bagian standar Divisi Uranium-235, diadopsi pada tahun 2005 (dan termasuk dalam Rosfond). Pada Gambar 8. Satu-satunya data eksperimental Hopkins membandingkan hasil penilaian. Data endf / b-vii.b2 langsung melintasi titik eksperimental; Dua estimasi lainnya berbeda dari mereka dengan besarnya urutan kesalahan. Informasi eksperimental hamburan neutron inelasik di Uranium-233 tidak ada. Gambar 9 adalah perbandingan hasil evaluasi yang dibahas. Dekat perbedaan ambang di antara mereka sangat tinggi. Minimal dalam penampang total hamburan inelastik pada ENDF / B-VII.B2 memperkirakan di bawah 700 KV, I.E. Hanya pada ambang batas hamburan dengan eksitasi dari spektrum tingkat yang terus menerus yang diambil dalam penilaian ini. Dalam dua estimasi lainnya, ambang ini adalah 100 KV di bawah ini. Untuk mengklarifikasi situasi pada Gambar. 8 Bagian penampang lengkap hamburan inelastik dari file Uranium-233 dari Endf / B-VI diterapkan. Itu 10.

11 secara signifikan lebih rendah dari perkiraan modern, tetapi seperti pada mereka tidak ada puncak pada ambang batas. 1.E + 00 cross section, gudang 1.e-01 1.e-02 endf / b jendl \u003d jeff maslov hopkins62 1.e-03 1.e + 04 1.e + 06 1.e +07 Energi, EV Fig.8. Capture Bagian 2.0 U-233 Inelastis 1.5 Cross section, gudang E E E E E + 07 Energi, EV Gambar 9. Lengkap penampang penampang hamburan inelastik, gudang endf / b-vii mt \u003d 3 endf / b-vii mt \u003d 2 jendl-3.3 mt \u003d 2 maslov mt \u003d 2 maslov mt \u003d 3 u-235 mt \u003d Eee e + 07 , Ev Fig.10. Bagian dari hamburan elastis (mt \u003d 2) dan total penampang interaksi inelastik (MT \u003d 3) 11

12 pada Gambar. 10 menunjukkan perkiraan bagian hamburan elastis dan total penampang interaksi inelastik 4. Dapat dilihat bahwa anomali di bagian penampang hamburan inelastik tercermin dalam perilaku total penampang dari intelastic interaksi, yang berbeda secara signifikan dari estimasi Maslov. Kehadiran anomali ini yang tidak memiliki tempat untuk uranium-235 (penampang interaksi inelastik yang juga diberikan untuk perbandingan pada Gambar.10), memunculkan keraguan dalam kebenaran penilaian yang diadopsi di Endf / B -Vii.b2. Gbr.11 menunjukkan data pada bagian salib reaksi (n, 2n) dan (n, 3n). Cross Section, Barn Endf / B (N2n) Jendl (N2N) Maslov (N2N) Endf / B (N3N) Jendl (N3N) Maslov (N3N) E E E E E E + 07 Energi, EV Gambar.11. Bagian reaksi (n, 2n) dan (n, 2n). Data eksperimental diferensial untuk reaksi-reaksi ini. Diffus dalam perkiraan di atas 16 mev adalah besar. Secara tidak langsung mendukung estimasi endf / b- vii.b2, dikatakan bahwa itu dilakukan hingga 30 MEV, di mana peran reaksi (n, xn) sangat signifikan dan, tidak diragukan lagi, perhitungan bagian mereka menuntut penilai peningkatan perhatian. Reaksi (N.4N) sekitar 19 MEV. Bagian UE, bahkan pada 20 MEV, banyak milibarne. Ketika neutron berinteraksi dengan uranium-233, dengan semua energi, reaksi (n, p) dan (n, α) dimungkinkan. Karena hambatan coulomb yang tinggi dari penampang dari reaksi-reaksi ini, kecil: bahkan pada 20 MEV, yang pertama dari mereka menurut estimasi EAF-2003 adalah 70 mm; Yang kedua adalah 5 milibarne. Namun demikian, bagian salib dari reaksi-reaksi ini di Rosfond tampaknya tepat. Menyimpulkan di atas, dapat disimpulkan bahwa bagian silang neutron, dinilai oleh Maslov, yang, sebagai aturan, dekat dengan estimasi dari endf / b-vii.b2, tidak memiliki penampang tinggi yang abnormal dari hamburan inelastik di Area di bawah 700 KV. 4. Jumlah neutron sekunder dan distribusi energi-angular mereka 4.1. Jumlah neutron divisi yang diperkirakan neutron neutron uranium-233 dalam neutron termal ditunjukkan pada Tabel 1. Nilai yang diadopsi dalam endf / b-vii.b2 melebihi rekomendasi dari grup pada standar (berdasarkan estimasi bersama Semua data tergantung pada ν P (233 U)) Tiga standar deviasi dikaitkan dengan besarnya ini. 4 Potongan melintang MT \u003d 3 dalam JENDL-3.3 tidak ditentukan dan sulit untuk mendapatkannya, karena komponen diatur pada jaringan energi yang berbeda. Untuk alasan yang sama, MT \u003d 3, MT \u003d 3 hanya diberikan pada ambang batas reaksi (N, 2N). 12.

13 Perbedaan ini persis sama dengan deposit neutron tertunda yang diadopsi dalam estimasi ini: ν d \u003d dengan demikian, dalam menilai data untuk endf / b-vii.b2, nilai yang direkomendasikan oleh Standar sebagai ν t dianggap sebagai ν p. Penilaian JENDL-3.3 di bawah nilai yang disarankan ke 2,6 standar deviasi. Estimasi Maslov juga lebih rendah, tetapi hanya 1 standar deviasi. Tampaknya tepat untuk mengadopsi besaran yang direkomendasikan oleh Grup Internasional tentang Standar di Rosfond, I.E. ν t \u003d jumlah neutron lagging sesuai dengan ENDF / B-VII.B2 memperkirakan pada energi rendah sama dengan; Menurut Jendl, dan hampir sebanyak pada minyak, jika kita mengambil ν d \u003d 0,0068, maka untuk ν P, kita mendapatkan angka "bundar" pada Gambar. 12 menunjukkan ketergantungan energi ν P sesuai dengan perkiraan yang berbeda dibandingkan dengan data eksperimen. Semua data eksperimental data yang diberikan adalah RENORMAL baik pada ν P (252 CF) \u003d 3.7606, atau pada ν p (233 u; 0,0253ev) \u003d 2,490, tergantung pada Nubar Endf / B Jendl 2.5 Maslov, The Smrenkin-58 Nurpeisov-73 Nurpeisov- 75 Gwin-86 Kolosov-72 Eeeeeeeeeee E + 06 Energy, EV Gambar.12A. Jumlah neutron divisi instan. Stroke yang rusak ν p dengan energi yang diadopsi oleh minyak, data eksperimental tidak dibenarkan. Secara umum, hingga 1,5 MEV diadopsi dalam perkiraan ini ν r tampaknya tidak bersahaja. Pada energi yang lebih tinggi, data ditunjukkan pada Gambar. 12B NUBAR 4.0 ENDF / B JENDL 3.5 Maslov Smiroshin Nurpeisov-73 Nurpeisov Gwin-86 Kolasov E e e e e e e e e e E E E + 07 Energi, EV Gambar.12b. Jumlah neutron divisi instan. 13.

14 Di bidang ini, ENDF / B-VII.B2 memperkirakan adalah yang terbaik. UE sangat mungkin untuk menerima dengan energi rendah jika Anda mengganti nilai ν p di area termal pada (lihat Gambar 12A). Pada Gambar. 13 menunjukkan perkiraan ketergantungan energi ν d. Sebagai perbandingan, ada yang untuk Urana-235 dan Plutonium-239. Perbandingan menunjukkan bahwa ketergantungan energi ν d yang diadopsi dalam endf / b-vii.b2 salah. Tidak ada alasan fisik untuk perilaku ini. Sebaliknya, penurunan ν d dengan energi dimanifestasikan dalam semua estimasi lainnya disebabkan oleh penampilan peluang tambahan divisi. Di Rosfond, disarankan untuk mengadopsi ketergantungan energi ν dari JENDL-3.3, mengenang ke nilai ikut ν d di wilayah termal Nubar Endf / B Jendl-3.3 Maslov U-235-ROSFUND EEEEEEEEE E + 07 Energi, EV Gambar 13. Ketergantungan energi dari output neutron retardant 4.2. Spektrum divisi neutron. Spektrum Divisi Neutron Instan dalam perkiraan yang dipertimbangkan secara substansial berbeda. Di endf / b-vii.b2, spektrum ini ditentukan oleh formulir att dengan parameter a (e) dan b (e), tergantung pada energi neutron e menyebabkan divisi: 2exp / 4) χ (e) \u003d EXP (E / A) SH menjadi πA 3 B Karakter dari ketergantungan ini dapat dilihat dari Gbr.14, yang menunjukkan ketergantungan energi neutron energi rata-rata< E >\u003d A (3/2 + AB / 4) sebagai fungsi E. Bagian header menyatakan bahwa spektrum neutron divisi diadopsi sesuai dengan evaluasi JENDL-3.3. Ini jelas tidak sepenuhnya benar, karena dalam evaluasi JENDL-3.3, neutron instan neutron divisi berbeda, yaitu, fungsi yang ditentukan dalam 164 poin dengan masing-masing 7 energi awal. Demikian pula, spektrum divisi ditentukan dan dalam penilaian Maslov, tetapi spektrum diatur dalam 326 poin dengan masing-masing dari 22 energi awal dalam interval hingga 20 MEV. empat belas

15 Energi Neutron Fisi Rata-Rata 2.40 Endf / B-VII, E e e e e E + 07 Energy, ev Gambar.14. Ketergantungan energi dari energi neutron energi rata-rata pada bagaimana neutron divisi instan diperoleh dalam deskripsi file JENDL-3.3, tidak ada yang mengatakan. Berikut ini dikatakan dalam deskripsi file maslov: "Spektrum neutron divisi instan (CMND) dihitung menggunakan model semi-empiris 5. Spektrum neutron yang dipancarkan sebelum membagi dalam (n, nf), (n, 2nf) dan proses (n, 3nf) dihitung pada model Hauser Statistik - Fessbach, dengan mempertimbangkan proses lamban. Kualitas deskripsi diperiksa berdasarkan data eksperimental stroket-83, Starostas-85, Lajtai-85, dan Miura- 02. Perhitungan menunjukkan penurunan energi neutron energi rata-rata melebihi batas reaksi (n , NF), (n, 2nf) dan (n, 3nf). Spektrum neutron yang dipancarkan oleh fragmen divisi dihitung sebagai superposisi dua spektrum beatt yang sesuai dengan fragmen yang ringan dan berat, ditandai dengan parameter yang menentukan energi rata-rata. Pada saat yang sama, perbedaan dalam energi kinetik dari fragmen dan ketergantungan energi ini dari saat neutron yang dipancarkan sebelum divisi diperhitungkan. Mekanisme inilah yang menentukan penurunan energi rata-rata neutron divisi ketika ambang divisi melebihi dengan emisi awal neutron. " Rasio yang diberikan sepenuhnya sesuai dengan presentasi saat ini tentang mekanisme untuk memancarkan neutron divisi, dan fakta bahwa penilaian yang diizinkan untuk menggambarkan dan data eksperimental meningkatkan keandalan mereka. Benar, hampir semua spektrum diukur untuk membagi neutron termal dan hanya data Muir yang diperoleh pada energi 550 KV, masih secara signifikan di bawah ambang batas (n, n, n f). Jadilah itu karena mungkin, spektrum yang diberikan dalam estimasi Maslov adalah yang paling dapat diandalkan. Mari kita bahas data tentang neutron tertunda. Di Perpustakaan, Rosfond, seperti pada Jeff-3.1, mengadopsi presentasi 8-grup universal dari Dannis pada neutron tertunda. Definisi kelompok sama untuk semua membagi nuklei: masing-masing termasuk kelompok prekursor tertentu dengan periode setengah kehidupan. Karena ini, pembusukan kelompok yang konstan tidak tergantung pada nukleus pemisah. Tidak tergantung pada nukleus halus dan spektrum neutron masing-masing kelompok prekursor. Namun, total hasil neutron tertunda dan pangsa kelompok dapat dimengerti, tergantung pada nukleus pemisah dan pada energi neutron yang menyebabkan divisi. Seperti halnya sereal lain membagi, ada penilaian 8 kelompok dari Jeff-3.1 untuk uranium-233, dengan yang berikut, namun, pengecualian. 5 Maslov V., Porodzinskij Yu., Baba M., Hasegawa A., Kornilov N., Kagalenko A., Tetereva N.A. Indc (BLR) -..., IAEA, Wina 15

16 1. Jumlah neutron tertunda yang dipancarkan selama divisi oleh neutron termal diambil sama dengan (dalam Jeff-3.1 itu sama dengan endf / b-vii.b, maslova). Ketergantungan energi dari angka ini adalah seperti dalam evaluasi Jeff-3.1 (cm. Gambar 13). 2. Spektrum kelompok neutron yang tertinggal diterima oleh hal yang sama dengan uranium-235 (lihat di bawah P) dan untuk semua pemisah nuklei lainnya. Namun, masing-masing dari 8 kelompok diterima dengan sama seperti di Jeff-3.1, I.E. Berdasarkan rekomendasi dari pengoperasian spektrum dan distribusi sudut neutron yang tersebar dan neutron reaksi (N, XN), pada Gambar 15, nilai estimasi tiga momen pertama dari distribusi sudut neutron berserakan elastis adalah dibandingkan. Estimasi sangat dekat satu sama lain. Semuanya diperoleh dengan perhitungan. Kepada berisi hasil hanya satu karya yang tidak dipublikasikan HAOAUT-82, di mana distribusi sudut neutron dengan energi 0,7 dan 1,5 Mev diukur. Dengan energi ini, sangat sulit untuk membedakan neutron yang tersebar di tingkat non-elastis. Dalam deskripsi singkat yang diberikan dalam kemajian, prosedur untuk memisahkan proses-proses ini tidak dijelaskan, hanya dikatakan bahwa amandemen untuk hamburan inelastik yang diperkenalkan oleh penulis adalah dari 5 hingga 35% dan pada 0,7 me dan pada 1,5 Mev. Karena dengan nama-nama perbedaan dalam perkiraan, tidak ada keandalan tinggi, dan percobaan tidak sangat andal, perbandingan yang agak memakan waktu dengan itu dibahas tidak perlu. Dianjurkan untuk memasukkan estimasi dari endf / b-vii.b2 di Rosfond, yang biasanya merupakan posisi menengah dari nilai torsi sudut endf / b-vii 0,1 jenff-3.1 e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e E e + 07. Momen sudut distribusi neutron berserakan elastis: kurva padat dari momen pertama (cosinus sedang dari sudut hamburan), bar ke-2, putus-putus saat ke-3. 6 Spriggs, Campbel dan Piksaikin, PRG NUCL eng 41.223 (2002) 16

17 Berkenaan dengan spektrum neutron non-abnormal, maka di bawah tingkat eksitasi kadar kontinum mereka ditentukan oleh kelengkapan akuntansi tingkat nukleus target yang bersemangat. Dalam hal ini, penilaian Maslov memiliki keunggulan tertentu atas JENDL-3.3: memperhitungkan semua level yang ditentukan dalam PCNudat 2 database 2, sedangkan dalam JENDL-3.3, eksitasi level dengan energi dari 400 hingga 600 kev tidak dijelaskan. Dalam kedua estimasi, inisiasi kadar kontinum dijelaskan dari 600 KV, I.E. Langsung mengikuti area tingkat diskrit. Penilaian yang diadopsi pada endf / b-vii.b2, kita tidak membahas di sini karena keraguan tentang hal itu dalam kebenaran deskripsi perilaku energi dari total penampang dari hamburan inelastik (lihat di atas. 3). Spektrum neutron tersebar dengan eksitasi kadar kontinum pada Gambar.16 menunjukkan spektrum neutron yang menguji hamburan inelastik dengan eksitasi kontinum tingkat nukleus target. Data diberikan untuk energi awal 6 MEV, 10 MEV dan 14 MEV. Pada 6 MEV, I.E. Di bawah ambang batas reaksi (n, n f), spektrum maslovsky sangat sulit daripada yang lain: jelas, proporsi neutron forerunner yang dipancarkan di atasnya. Pada 10 MEV, perkiraan spektra neutron berbeda secara signifikan. Dalam spektrum, diadopsi dalam JENDL-3.3 neutron dengan energi di bawah 3,7 Mev umumnya tidak ada, A.E. Diasumsikan bahwa setelah emisi neutron yang begitu lambat harus selalu dibagi. Dalam estimasi Endf / B-VII.B2, ekor neutron yang relatif lambat adalah kolam, dan dalam perkiraan Maslovskaya pada ekor ini, maksimum di wilayah sekitar 1 mev juga dimanifestasikan. Pada 14 MEV dalam spektrum JENDL-3.3, tidak ada neutron dengan energi di bawah 5 mev, tetapi kemungkinan memancarkan neutron dengan energi 6-8 mev secara signifikan lebih tinggi daripada dalam dua estimasi lainnya. ENDF / B-VII.B2 Spectra dan Maslovsky di atas 7 MEV sudah dekat, tetapi dalam spektrum Maslovsky ada ekor panjang neutron lambat. Untuk beberapa alasan, setelah emisi neutron lambat, tidak ada reaksi (n, 2n) atau divisi tidak terjadi. Probabilitas / MeV 9.0eeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeeee + 07 Energi EN ENDF / B-VII; 6 MEV ENDF / B-VII; 10 MEV ENDF / B-VII; 14 MEV JENDL-3.3; 6 MEV JENDL-3.3; 10 MEV JENDL-3.3; 14 MEV MASLOV; 6 MEV MASLOV; 10 MEV MASLOV; 14 MEV GABS.16. Perbandingan spektrum neutron, hancur inelastis dengan eksitasi kadar kontinum. 17

18 pada Gambar. 17 Bandingkan Estimasi Reaksi Spectra Neutron (N, 2N) untuk dua energi awal 10 dan 14 MEV. Perbedaan estimasi sangat besar, terutama pada 14 MEV. Perbedaan menunjuk ke keadaan disfungsional dalam urusan dengan estimasi spektrum, dan, itu menjadi, dan bagian salib proses terjadi pada saluran yang berbeda dan dengan cara yang berbeda (Foreronom Non-Neutron dan Penguapan Biasa, Divisi Setelah emisi satu atau dua neutron dengan satu atau lain cara). Karena tidak ada perbedaan yang signifikan dalam estimasi bagian total divisi, ada kompensasi untuk perbedaan dalam menilai kontribusi berbagai mekanisme reaksi. Spectra (N, 2N) Probabilitas / MEV 1.0e e e e e e e e e e E E-07 Endf / B-VII; 10 MEV Endf / B-VII; 14 MEV JENDL-3.3; 10 MEV JENDL-3.3; 14 meV Maslov; 10 mev Maslov; 14 MEV 0.0E E e e e e e e e e e E + 06 Energy, EV Gbr.17. Perbandingan spektra neutron dari reaksi (n, 2n). Dari yang dipertimbangkan jelas bahwa penilaian spektrum reaksi berkelanjutan pada Endf / B-VII.B2 dalam arti menengah dan ini menghasilkan godaan untuk memilihnya untuk Rosfond. Namun, dengan validasi lebih lanjut dari file komposit, di mana bagian diambil dari satu estimasi, dan spektrum dari yang lain dapat terjadi. Karena bagian diputuskan untuk dibawa keluar, maka spektrum harus diambil sesuai dengan penilaian ini. Perhatikan bahwa data spektrum di endf / b-vii.b2 disajikan (berbeda dengan dua lainnya) dalam format file mf \u003d 6, mis .. Spektrum diberikan dengan mempertimbangkan korelasi antara energi dan sudut hamburan. Namun, korelasi ini dijelaskan disederhanakan oleh sistematika semi-empiris dari Kalbach-Mann. Selain spektrum neutron, spektrum inti recoil dijelaskan (tidak ada respons praktis), tetapi spektrum foton yang dipancarkan dalam proses yang berkelanjutan tidak dijelaskan. Ini adalah kesaksian lain dari evaluasi tersebut, yang mengikuti, ketika merevisi penilaian, menghilangkan. 5. Data pada kelahiran foton dalam reaksi neutron maupun dalam perkiraan Maslovsk, atau dalam evaluasi JENDL-3.3, data tentang pembentukan foton tidak diberikan. Jeff-3.1 mencakup data tentang pembentukan foton yang diambil dari Endf / B-VI (Penilaian Stuart dan Weston 1978). Di endf / b-vii.b2 dengan data revisi pada radiasi gamma dengan penangkapan radiasi. 18 ini.

19 cara pilihan estimasi praktis tidak. Pertimbangkan apa yang didasarkan pada data berharga. Total hamburan inelastik: MT \u003d 4. Karena dalam penilaian Stewart dan Weston, eksitasi hanya tingkat keracunan pertama pertama secara individual diperhitungkan, transisi hanya antara keempat tingkat ini dijelaskan dalam spektrum foton. Spektrum foton yang terbentuk selama eksitasi kontinum dijelaskan oleh spektrum foton yang terus menerus, yang diterima untuk plutonium di atas 1,09 MEV multiplisitas untuk MT \u003d 4 adopsi sama dengan nol. Kemungkinan deskripsi yang lebih benar tentang spektrum foton, yang dibuka sehubungan dengan deskripsi eksplisit dari jumlah level yang jauh lebih besar (28 di endf / b-vii.b2, 25 di Maslov, 25 di Jendl- 3.3) tidak direalisasikan di mana saja. Foton yang dipancarkan dalam Divisi: Multiplicity menjadi 1,09 MEV sesuai dengan estimasi kaum gofmans 8; Spektrum itu sendiri diterima karena untuk plutonium di atas 1,09 MEV multiplisitas diambil sama dengan nol. Banyaknya emisi foton ketika menangkap di bawah 1,09 MEV secara acak diadopsi oleh spektrum yang sama diterima sebagai untuk plutonium-239 dengan penyesuaian pada perbedaan energi reaksi. Di atas 1,09 mev adalah bagian penampang dari pembentukan foton dengan interaksi inelastik (file mf \u003d 13) dan spektrum yang dinormalisasi (dalam file MF \u003d 15) sama dengan untuk plutonium di endf / b-vii.b2, the Multiplisitas foton memancarkan ketika menangkap dan spektrum mereka dihitung oleh program Gnash. Semua data lain diterima seperti dijelaskan di atas, I.E. dari endf / b-vi.7. Rosfond harus mencakup data tentang pembentukan foton dari endf / b- vii.b2. Dengan revisi lebih lanjut dari file dan, terutama, dalam kasus solusi untuk menghidupkan file MF \u003d 6, perhitungan foton yang lebih benar yang terbentuk dalam reaksi neutron harus dilakukan. Kesimpulan atas dasar di atas disajikan sesuai untuk membentuk file gabungan untuk Rosfondda sebagai berikut. 1. File MF \u003d 2 dan MF \u003d 3 Ambil dari penilaian Maslov. Di bidang resonansi yang diizinkan, mereka, seperti dicatat, bertepatan. 2. Ketergantungan energi dari neutron divisi diambil sesuai dengan endf / b-vii.b2, mengganti nilai selama energi termal pada I.E. Sehingga jumlah lengkap neutron divisi bertepatan dengan grup yang direkomendasikan sesuai dengan nilai standar untuk memasukkan data pada reaksi Cross Sections (NP) dan (N, Alfa) dari EAF, masing-masing, mengurangi penampang hamburan elastis, Dan di bidang resonansi yang diizinkan, masukkan penampang yang lengkap sama dengan jumlah (NP) dan (n, alfa). 4. Jumlah neutron divisi yang tertunda pada titik panas yang akan diambil sama dengan, dan ketergantungan energinya sesuai dengan evaluasi Jeff juga mengambil deskripsi 8-grup tentang neutron tertunda dari spektrum penundaan neutron untuk menerima Seperti untuk uranium-235, dan kelompok relatif kelompok sesuai dengan Jeff Endf / B-VI. 7, Mat \u003d D. C. Hoffmann dan M. M. Hjffmann, Ann. Putaran. NUCL. SCI. 24, 151 (1974) 19

20. Distribusi sudut neutron berserakan elastis diambil sesuai dengan ENDF / B-VII.B2, distribusi sudut yang tersisa sesuai dengan penilaian Maslov. 7. Spektrum neutron divisi instan dan spektrum kontinu dari reaksi lain diambil sesuai dengan penilaian Maslov. 8. Aktifkan data pada output produk fisi sesuai dengan estimasi R. Mills (Jeff). 9. Data tentang pembentukan foton dalam reaksi neutron yang akan diambil sesuai dengan endf / b-vii.b2. Penulis Rekomendasi Nikolaev M.N. Konten File 20.

21 92.3. Konten Uranium-234 dalam campuran alami% radioaktif. (T 1/2 \u003d 2,455 * 10 5 tahun). Alpha-Decay in Torium-230 (t 1/2 \u003d 7.54 * 10 4 tahun). Perpustakaan modern berisi penilaian data berikut untuk uranium-233. Yayasan-2.2 Evaluasi T.Ohsawa, M.Inoue, T.Nfkagawa, 1987 Endf / B-VII.B2 - Evaluasi Young, Shadwick, JENDL-3.3 Evaluasi T.Watanabe, 1987 Penilaian Jeff-3.1 Maslov, dalam penilaian yang diambil di endf / b-vii. B2 dan dalam Jeff-3.1 batas wilayah resonansi yang diizinkan berisi 118 resonansi dan satu kondisi terkait sama dengan 1500EV. Posisi resonansi persis sama. Namun, lebar resonansi berbeda. Di endf / b-vii.b2, mereka sesuai dengan muhabhab-84; Maslova menggunakan evaluasi selanjutnya dari JENDL-3.2. Pada Gambar. 1 menunjukkan peningkatan jumlah jumlah resonansi, pada Gambar. 2 Jumlah yang berkurang lebar neutron. Dari grafik, dapat disimpulkan bahwa di atas 900 EV bagian dari resonansi dilewati, tetapi resonansi yang terlewatkan memiliki lebar kecil dan pass mereka seharusnya tidak secara signifikan mempengaruhi bagian persimpangan yang dihitung. Jumlah resonansi energi, EV Gbr.1. Meningkatkan jumlah jumlah resonansi dari summa<Гn0> "Energi Endf / B-VII Energy, EV Gambar. 2. Jumlah Pengurangan Neutron Shirin 21

22 dari Gambar. 2 Dapat dilihat bahwa dalam penilaian lebar neutron Maslov diadopsi lebih kecil daripada di endf / b-vii.b2 (sekitar 12%). Lebar radiasi, sebaliknya, rata-rata sebesar 45%. Lebar penyegelan praktis bertepatan. Dalam kedua estimasi, ada area resonansi yang belum terselesaikan yang dijelaskan oleh parameter S-, P- dan D-Wave. Dalam penilaian Maslov, parameter ini sangat bervariasi dengan energi, menggambarkan struktur bruto bagian. Hasilnya terlihat dari Gambar. 3 dan 4, yang membandingkan bagian penangkapan dan pembagian di atas wilayah resonansi yang diizinkan. 1.00e e + 00 Maslov, Capture Endf / B-VII, bagian pengambilan Muradyan-99, gudang 1.00e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e + 07 Energy, EV Fig.3. 1,00E E + 00 Seizure Cross Section, Barn 1.00E E-02 James-77 Medous-78 Oils, Divisi 1.00E-03 Endf / B-VII, Division 1.00e E E E E E + 07 Energi, EV Fig.4. Bagian bagian. Ditinggikan dalam penilaian bagian MASLOV kejang dibenarkan dengan satu-satunya hasil Muradhaan. Tercermin dalam penilaian Maslov, struktur sub-divisi mencerminkan hasil James. Kesimpulan di Rosfond disarankan untuk mengambil penilaian Maslov dari Jeff-3.1. Spectra 8 kelompok penundaan neutron harus diambil sebagai uranium-235. Output 22.

23 Produk Divisi Uranium-234 terkandung dalam Endf / B-VI (Ingland and Reader 1989) dan di Jeff-3.1 (Mills, 2005). Secara alami mengambil peringkat terbaru. Bagian silang dari reaksi utama pada spektrum integral diberikan dalam tabel berikut total elastis elastis (n, 2n) (n, f) (n, f) (n, γ) eV resonansi integral spektrum divisi 235 u mev. Penulis kesimpulan dari Nikolaev Mn. Isi file Rosfund untuk remake 92- U-234 !! MF \u003d 1 Informasi Umum dan Khusus tentang MT \u003d 451 Header Bagian MT \u003d 452 Total Rata-rata Jumlah Neutron Divisi MT \u003d 458 Rilis Energi selama Divisi MF \u003d 2 Parameter Liontin MT \u003d 151 Bagian dari Parameter resonansi MT \u003d 3 1 Lengkap Cross Section MT \u003d 2 Elastis Hamburan MT \u003d 4 Total Cross Section of Inelastic Hamburan MT \u003d 16 Reaksi (N, 2N) 92- U-233 MT \u003d 17 Reaksi (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 18 Semua Proses Divisi MT \u003d 19 Divisi (Peluang Pertama) Mt \u003d 20 Divisi (Peluang Kedua) - Reaksi (N, NF) - U-MT \u003d 21 Divisi (Peluang ketiga) - Reaksi (N, 2NF) - U-MT \u003d Hamburan Inelastik \u003d Dengan eksitasi tingkat diskrit MT \u003d 91 hamburan tidak lengkap dengan eksitasi kadar kontinum MT \u003d 102 Radiasi Capture: reaksi (n, gamma) 92- u-235 mf \u003d 4 Sudut distribusi neutron sekunder MT \u003d 16 Reaksi (N, 2N) 92- U-233 MT \u003d 17 Reaksi (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 18 Semua proses divisi MT \u003d 20 Divisi (Peluang Kedua) - Reaksi (N, NF) - U-MT \u003d 21 Divisi (Tert Il Chance) - Reaksi (n, 2nf) - U-Mt \u003d Hamburan inelastik dengan eksitasi level diskrit 23

24 MT \u003d 91 hamburan inelastik dengan eksitasi kadar kontinum MF \u003d 5 distribusi energi neutron sekunder MT \u003d 16 reaksi (n, 2n) 92- U-233 MT \u003d 17 reaksi (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 18 Semua Proses Divisi Mt \u003d 19 Divisi (Peluang Pertama) Mt \u003d 20 Divisi (Peluang Kedua) - Reaksi (N, NF) - U-Mt \u003d 21 Divisi (Peluang Ketiga) - Reaksi (N, 2NF) - U-MT \u003d 91 hamburan inelastik dengan eksitasi kadar kontinum MT \u003d 455, proporsi kelompok dan spektrum tunda neutron MF \u003d 8 output dan karakteristik pembusukan radionuklida yang dihasilkan MT \u003d 16 reaksi (n, 2n) 92- u -233 Mt \u003d 17 Reaksi (N, 3N) 92- U-232 MT \u003d 102 Radiasi Capture: Reaksi (N, Gamma) 92- U-235 MT \u003d 457 Data pada Demolusi Radioaktif 24

25 92.4.uran. Karakteristik umum 1.1. Z \u003d A \u003d ± AW \u003d ± konten dalam campuran alami: 0,72 pada%; %% 1.5. Daftar reaksi neutron 9 mt reaksi Q, mev e ambang batas., Produk inti MEV *) 234 U 16 (n, 2n) (n, 3n) u 37 (n, 4n) u 19 (n, f 1) fp + N + γ 20 (n, nf 2) fp + n + γ 21 (n, 2nf 3) fp + n + γ 38 (n, 3nf 4) fp + n + γ 102 (n, γ) u 103 (n, P) pa 107 (n, α) th 1.6. Radioaktivitas: Half-Life: 7.038 * 10 8 tahun. Probabilitas Alpha Decay: Probabilitas Divisi Spontan: 2 * 10-8 Energi Decay Q α \u003d 4,678 Mev; Q SF \u003d Resonan area: (mf \u003d 2) 2.1. Area resonansi yang diizinkan karakteristik umum wilayah resonansi yang diizinkan 9 di wilayah energi yang dipertimbangkan juga dimungkinkan dan reaksi lain dengan kepergian partikel bermuatan- (n, d), (n, t), (n, t), (n, t), (n , 3 Ia), dll. - Termasuk EXO-Energy, - (n, 2α), (n, nα), - Bagian silang siapa, bagaimanapun, tidak terlalu kecil dan dalam file data yang dievaluasi. 25.

26 putaran dan paritas target nukleus: 7/2 - jari-jari hamburan: R \u003d 0,9602 * cm tidak tergantung pada energi. Ini digunakan hanya untuk menghitung permeabilitas dari hambatan potensial dan fase hamburan. Rumus resonansi: Raikha mura. Perhitungan anisotropi hamburan menurut parameter resonansi tidak disediakan untuk jumlah momen orbital satu (itu adalah l \u003d 0, yaitu hanya s-resonance yang dipertimbangkan) jumlah sistem resonansi dengan berbagai putaran J: dua (j \u003d 3 dan J \u003d 4) Batas-batas area resonansi yang diizinkan: dari 10-5 EV ke 2250EV jumlah resonansi yang ditinjau sama dengan 3193; Dari 14 ini di bawah energi ikatan neutron dan 9 di atas batas wilayah resonansi yang diizinkan. Jumlah resonansi dengan J \u003d 3 adalah 1449; Dari jumlah tersebut, 1433 di area dari 0 hingga 2250 EV. Jumlah resonansi dengan J \u003d 4 adalah 1744; Dari jumlah tersebut, 1732 di wilayah tersebut dari 0 hingga 2250 EV item evaluasi di bawah ini berisi terjemahan dari deskripsi penilaian parameter resonansi yang diberikan di bagian header dari file data untuk Urana-235 dari Revisi Endf / B-VI Perpustakaan 5. Penilaian ini dibuat di laboratorium OK-RJ L. Lily dan lain-lain. Pada tahun 1997, diadopsi di semua perpustakaan estimasi data neutron untuk uranium-235, mulai dari ENDF / B-VI (Rev.5). Ini diaktifkan di perpustakaan endf / b-vii.b2. Penilaian parameter resonansi dilakukan oleh kuadrat terkecil menggunakan hasil pengukuran diferensial dari bagian silang neutron dan eksperimen integral. Parameter input menggunakan bagian panas (divisi, capture dan hamburan elastis) dan Westcotta G-faktor dari file standar Netron ENDF / B-6 10, serta faktor K1, dievaluasi Hardy 11. Tabel 1 Parameter ini diperoleh sebagai hasil dari pemasangan Hanya pada hasil eksperimen diferensial, dan kemudian dengan mempertimbangkan data integral dibandingkan dengan data input program SAMMY. Nilai ν yang diperoleh sebagai akibat dari penyesuaian di bawah parameter yang tercantum sama dengan ± pada Tabel 2 dari bagian lintas divisi dan penangkapan yang diperoleh oleh program Sammy menggunakan parameter resonansi yang berdekatan dibandingkan dengan hasil pengukuran langsung 10 A. Carlson, WP. Poenitz, G.M. Hale et al., "Standar pengukuran penampang penampang Neutf / B-6," Laporan Institut Nasional Nistir Nistir (1993) 11 J. Hardy, Laboratorium Nasional Brookhaven, lapor BNL-NCS (1979) detik (1979). B.1. 26.

27 Tabel 1. Parameter termal. Nilai input parameter hanya pas pada diff. Bagian divisi ini ± bagian dari penangkapan 98,96 ± penampang hamburan 15,46 ± g f ± g a ± g γ k ± fitting pada diff. dan integra. Tabel 2. Perkiraan dan nilai eksperimental integral dari bagian pemisah (lumba * ev) energi, bukti pemotongan. Data eksperimental dari parameter Shark88 Weston84 Weston Tabel 3. Perkiraan dan nilai eksperimental integral dari area penampang kejang (Barne * EV) AREA, perhitungan EV dengan memotong. Data eksperimental dari ke Parameter Desussure67 Perez Divisi resonansi dan integral tangkapan yang dihitung sesuai dengan estimasi parameter resonansi sama, masing-masing, gudang dan gudang, yang mengarah ke 27

28 Magnitudo Alpha, sama dengan 0,509, yang sangat konsisten dengan data eksperimen integral. Dalam menilai parameter resonansi, data eksperimen diferensial berikut diperhitungkan. 1. Eksperimen Harvey88 dalam lewat pada Accelerator Orela pada database spelfious 18 meter dengan sampel ketebalan atom / lahir, didinginkan hingga 77 ribu (dari 0,4 hingga 68 EV). 2. Percobaan Harvey88 pada Accelerator Orela pada basis data spelfious 80 meter dengan sampel ketebalan atom / lahir, didinginkan hingga 77 ribu (dari 4 hingga 2250 EV). 3. Percobaan Harvey88 pada Accelerator Orela pada basis data spelfious 80 meter dengan sampel ketebalan atom / lahir, didinginkan hingga 77 ribu (dari 4 hingga 2250 EV). 4. Pengukuran bagian Divisi Schark88 pada akselerator RPI pada basis rentang 8,4 m (dari 0,02 hingga 20 EV). 5. Pengukuran bagian divisi dan menangkap desussure67 pada Accelerator Orela pada basis rentang 25,2 m (dari 0,02 hingga 2250 EV). 6. Pengukuran bagian divisi dan penangkapan Perez73 pada Accelerator Orela di Spanway 39m (dari 0,01 hingga 100 EV). 7. Pengukuran bagian Divisi GWIN84 di Accelerator Orela pada basis rentang 25,6 m (dari 0,01 hingga 20 EV). 8. Eksperimen Spencer84 untuk melewati Accelerator Orela pada basis rentang 18 meter dengan sampel atom / ketebalan kelahiran (dari 0,01 hingga 1,0 EV). 9. Pengukuran bagian Divisi Wagemans88 di Gelina Accelerator pada basis spelfious 18 meter (dari ke 1,0 EV) 10. Pengukuran bagian penyerapan dan Divisi GWIN96 pada Accelerator Orela (dari 0,01 hingga 4 EV). 11. Pengukuran bagian Divisi Weston84 di Accelerator Orela pada basis Spani 18,9 meter (dari 14 hingga 2250 EV). 12. Pengukuran nilai η Wartena87 pada basis rentang 8 meter (dari ke 1,0 EV). 13. Pengukuran nilai η weigmann90 pada interrupter mekanis (dari ke 0,15 ev) 14. Pengukuran bagian Divisi Weston92 pada Accelerator Orela pada basis spelfious 86,5 meter (dari 100 hingga 2000 EV). 15. Pengukuran bagian Divisi Moxon92 di Accelerator Orela (dari 0,01 hingga 50 EV) referensi ke pekerjaan eksperimental yang digunakan. Tautan Indeks Harvey88 J.A. Harvey, N.W. Bukit, f.g. Perey et al., Data nuklir untuk sains dan teknologi, Proc. Int. Conf. 30 Mei - 3 Juni 1988, Mito, Jepang. (Saikon Publishing, 1988) hal. 115 Schark88 R.A. Schrack, "Pengukuran reaksi 235U (n, f) dari termal ke 1 KEV," data nuklir untuk sains dan teknologi, Proc. Int. Conf. 30 Mei - 3 Juni, Mito, Jepang (penerbitan Saikon, 1988) hal. 101 Desaussure67 G. de Saussure, R. Gwin, L.W. Weston, dan R.W. Ingle, "Pengukuran simultan dari fisi neutron dan menangkap bagian Sross untuk 235U untuk insiden energi neutron dari 0. 04 EV ke 3 KEV, "Laporan Laboratorium Nasional Oak Ridge ORNL / TM-1804 (1967) Perez73 R.B. Perez, G. de Saussure, dan E.g. Silver, nukl.sci. 52, 46 (1973) 28

29 GWIN84 R. GWIN, R.R. Spencer, R.W. Ingle, J.H. Todd, dan S.W. Scole, nuc.sci.eng. 88, 37 (1984) Spencer84 R.r. Spencer, J.A. Harvey, N.W. Bukit, dan L. Weston, nukl.sci.eng. 96, 318 (1987) Wagemans88 C. Wagemans, P. Schillebeeckx, A. A. Deruyter, dan R. Barthélemy, "Pengukuran Subthermal Fission Cross Scitch untuk 233U dan 239pu," Data Nuklir untuk Sains dan Teknologi, Proc. Int. Conf. 30 Mei - 3 Juni, Mito, Jepang (penerbitan Saikon, 1988) hal. 91 GWIN96 R. GWIN, yang akan dipublikasikan di Teknik Sains Nuklir Weston84 L.W. Weston dan J.H. Todd, nukl.sci.eng. 88, 567 (1984) Wartena87 J.A. Wartena, H. Weigmann, dan C. Burkholz, melaporkan IAea Tecdoc 491 (1987) hal.123 Weigmann90 H. Weigmann, P. Geltenbort, B. Keck, K. Shrackenbach, dan J.A. Wartena, fisika reaktor, proc. Int. Conf., Marseille, 1990, Vol.1 (1990) p. 133 Weston92 L.W. Weston dan J.H. Todd, nukl.sci.eng. 111, 415 (1992) Moxon92 M.C. Moxon, J.A. Harvey, dan N.W. Hill, komunikasi pribadi, Laboratorium Nasional Oak Ridge (1992) Diskusi tentang hasil penilaian parameter resonansi yang diizinkan Catatan, Pertama-tama, pada tahun 1985, kelompok penilai yang sama berdasarkan data eksperimental yang sama menggunakan program SAMMY yang sama dievaluasi Dengan parameter resonansi uranium-235 yang diizinkan di wilayah energi yang sama 12. Namun, pada saat itu, karena terbatasnya kemampuan komputer, energi yang sedang dipertimbangkan harus dipecahkan pada 5 interval. Hasil penilaian dibawa ke Perpustakaan Endf / B-VI. 2, di perpustakaan dana-2 dan di banyak perpustakaan estimasi lainnya. Pada Gambar. 1 Perbandingan bagian multigroup dihitung berdasarkan perkiraan 1985 dan 1997. Grafik berisi penyimpangan bagian yang dihitung oleh ENDF / B-VI (Rev.5) dari bagian salib yang dihitung oleh ENDF / B-VI (Rev.2) dalam persentase Endf / B-VI (Rev.5 / Rev.2) menangkap,% fisi,% alfa,% endf / b-vi (rev.5 / rev.2) menangkap,% fission,% alfa,% perbedaan,% perbedaan,%, 5 5.5 15.5 Gambar 1A Energi, EV Gambar 1B 12 Nmlarson, ORNL / TM-9719 / R1, (1985) 29

30 Diskusi,% ENDF / B-VI (Rev.5 / Rev.2),% Capture.% Alfa,% Energi, EN Endf / B-VI (Rev.5 / Rev.2) fission,% Capture.% Alfa,% energi, bukti,% Gambar 1b Gambar.1. Seperti yang dapat dilihat, efek revaluasi ternyata sangat signifikan: penampang kejang dan sikapnya terhadap bagian lintas divisi meningkat secara signifikan. Harus dikatakan bahwa kenaikan ini dengan tajam mengurangi estimasi perbedaan eksperimental dalam kekritisan larutan uranium yang sangat diperkaya, membawa mereka ke tingkat yang tidak signifikan. Alasan untuk perubahan besar dari estimasi data oleh penulis penilaian tidak diklarifikasi. Di bagian header dari file data dari Endf / B-VI (Rev.2), dicatat bahwa tidak semua resonansi diizinkan di atas 110 EV. Di bagian yang sama dari Endf / B-VI (Rev.5) dan banyak lagi versi terlambat Perpustakaan Endf / B, reservasi ini tidak terkandung (lihat bagian di atas). Oleh karena itu, menarik untuk dipertimbangkan, bagaimana setengah set resonansi yang terkandung dalam estimasi terbaru. Pada Gambar. 2 menunjukkan ketergantungan energi dari kepadatan level dengan j \u003d 3 dan j \u003d 4. Kepadatan level dinyatakan dalam jumlah resonansi per 100 ev nomor p ozonans per 100 ev n (j \u003d 3) n (j \u003d 4) e neggy, ev gig.2 Ketergantungan energi dari tingkat kepadatan seperti yang dapat dilihat , dengan peningkatan energi hingga 1000 EV "diamati" kepadatan level secara monoton mereda, menurun dua kali. Kemudian dia harus melompat sekitar satu setengah kali, dan ada lagi penurunan monoton untuk tentang level sebelumnya ke 2000 EV. Dengan energi ini, kepadatan level kembali melonjak hampir dengan nilai aslinya, setelah itu menurun berikutnya, kali ini, sangat 30

98. Menghentikan minat utama pada bagian neutron dari Isotop California dikaitkan dengan operasi 5 CF, sebagai sumber neutron kompak yang digunakan di berbagai bidang. Dengan produk sumber ini

53. Kira-komentar untuk menilai kualitas data untuk fragmen divisi mengingat bahwa isotop yodium berat adalah produk divisi penting, kami akan membuat komentar umum tentang prioritas pada kualitas data. Paling

32. Produksi Germanium Alami berisi 5 isotop: 70 GE, 72 GE, 73 GE, 73 GE dan 76 GE (Radioaktif Lastly Lastly). Selain itu, sudah ada tiga radioisotop berumur panjang: 78 GE, 79 GE dan 71 GE. Untuk stabil

12. Magnesium magnesium tidak memiliki isotop radioaktif yang berumur panjang. Untuk tiga isotop stabil, ada estimasi v.Hatchya dan T.Asoni (1987) diadopsi dalam yayasan 2.2 dari Jendl- 3.2. Di 21, Shibata memperkenalkan estimasi ini

45.Rodiy 45.1. Rhodium-99 Radioaktif (T 1/2 \u003d 16,1 hari.). Elektron orbital yang menangkap berubah menjadi rutenium-99 yang stabil. Dalam reaktor dapat dibentuk dalam jumlah yang tidak signifikan karena reaksi 102pd

14. Komentar General Silicon. Silikon alami mengandung tiga isotop stabil dalam konsentrasi atom berikut: 28 SI 92,23%; 29 SI 4,67%; 30 SI - 3,10%. Selain itu, ada isotop beta-aktif

37.Rubidia 37.1. Rubidium-83 radioaktif (t 1/2 \u003d 86,2 hari.). Elektron orbital yang menangkap berubah menjadi crypton-83 yang stabil. Kemungkinan reaksi formasi 85 rb (n, 3n); 85 rb (n, 2n) 84 rb (n, 2n); 84.

55. Pertimbangan cesium dari keadaan data neutron untuk semua isotop cesium telah dipenuhi oleh v.g. pronyaev. Mereka juga mengeluarkan rekomendasi untuk dimasukkannya file data yang dievaluasi ke Rosfund. Substitusi Catatan

35. Brom 35.1. Konten Bromo-79 dalam campuran alami 50,69%. Hasil selama divisi 235 u 2.5 * 10-7; Saat membagi 239 PU 8,6 * 10-4. Dua nilai digunakan dalam estimasi perpustakaan modern :: penilaian

30. Zinc Fund-2.2 berisi file data untuk Zinc Natural (Nikolaev, Rabody, 1989) untuk tugas menghitung transfer neutron. Data untuk semua isotop stabil (Nikolaev, 1989) dan data Grudzevich,

18. Argon dalam Dana-2.2 berisi data pada bagian neutron dari argon isotop stabil dan radioaktif dari EAF-3, serta satu set lengkap data data untuk evaluasi argon alami (Howerton, 1983, dari Endl-84).

33. Arsenik 33.1. Arsenic-71 Radioactive (t 1/2 \u003d 65.28ch.). Elektron orbital yang menangkap berubah menjadi germanium-71, yang dengan cara yang sama hancur (t 1/2 \u003d 11,43 hari) di stabil Gallium-71. Di reaktor

51. Pertimbangan antimon dari keadaan data neutron untuk semua isotop antimon dilakukan oleh v.g. pronyaev. Mereka juga mengeluarkan rekomendasi untuk dimasukkannya file data yang dievaluasi ke Rosfund. Substitusi Catatan

49.Ind 49.1. Indium-111 Radioactive (T 1/2 \u003d 2,8047 hari). Pengelejaan Elektron Orbital berubah menjadi kadmium-111 yang stabil. Dalam reaktor dapat dibentuk dalam jumlah yang tidak signifikan karena

50. TIN memiliki jumlah sihir proton (50), timah memiliki jumlah terbesar dari isotop stabil (10). Kesulitan dari deskripsi model dari bagian pada energi di bawah beberapa MEV disebabkan oleh kepadatan rendah

20. Kalsium ke Foundation-2.2 Satu set lengkap data hanya terkandung untuk kalsium alami. Untuk isotop yang stabil dan radioaktif, estimasi bagian neutron ISAF- 3. Endf / B-VII hanya berisi data

5. File 5. Distribusi energi neutron sekunder 1 5.1. Umum Deskripsi File 5 berisi data untuk distribusi energi neutron sekunder yang disajikan sebagai distribusi dinormalisasi

9.Kali dalam Dana-2.2 File data lengkap hanya terkandung untuk kalium alami (h.nakamura, 987). Untuk isotop yang stabil dan berumur panjang, estimasi EAF-3 di Endf / B-VII berisi data untuk alami

9. Fluor fluor tidak memiliki isotop radioaktif yang berumur panjang. Rosfond mencakup data untuk isotop stabil tunggal 19 F. 9.1. Fluor-19 di perpustakaan -Viib2, Jeff-3.1 dan Yayasan-2.2 digunakan

79. Emas 79.1. Emas-194 secara radioaktif (t 1/2 \u003d 38,0 h.). Hancur dengan menangkap elektron orbital menjadi platinum-194 yang stabil. Kemungkinan jalur Pendidikan di Reaktor - Reaksi Triple 197 AU (N, 2N)

75. RENIUS 77.0 Komentar Umum Bagian ini menjelaskan isotop Rhenium: dua stabil dan tujuh isotop radioaktif dengan periode paruh selama lebih dari satu hari. 75.1. Rhenium-182. Radioaktif. Highguaying penyitaan orbital

52. Tellur 52.1. Tellur-118 paruh: (6 ± 2) hari. Mode tempeck: E - 100%. Menghabiskan negara utama: 0 +. Jeff-3.1 / A \u003d EAF-2003 skor yang tidak lengkap dari file 2003 untuk perpustakaan aktivasi, berdasarkan

16. Seri di Rosfond disajikan data untuk semua 4 isotop sulfur stabil dan untuk sulfur radioaktif-35 16.1. Konten SERA-32 dalam campuran alami 92% - isotop utama. Di semua perpustakaan modern

71.Tutations 71.1. Lutetia-169 Radioaktif (T 1/2 \u003d 1,42 hari). Menguji penyitaan elektron orbital, berubah menjadi yutterbium-169, yang, pada gilirannya, dengan cara yang sama berubah (t 1/2 \u003d 32.026 hari.)

80. Merkuri 80.0. Komentar Umum Di Perpustakaan Yayasan 2.2 Semua data neutron untuk 13 isotop merkuri yang stabil dan panjang diambil terutama dari perpustakaan EAF-3. File data neutron penuh

76. OSMIS di Rosfonde harus diberi set lengkap data neutron 7 isotop stabil Osmia dan data pada penampang reaksi neutron untuk 5 isotop radioaktif yang berumur panjang. Sayangnya,

Half-life: (2,43 ± 0,05) hari. Mode tempeck: E - 100%. Menghabiskan negara utama: 0 +. 56. Barium 56.1. Barium-128 Jeff-3.1 / file paruh waktu 2003 untuk perpustakaan aktivasi berdasarkan

34. Selenium 34.1. Selenium-72 Radioaktif (T 1/2 \u003d 8,4 hari.) Menguji tangkapan elektron orbital berubah menjadi arsenik-72, dan positron emitting (T 1/2 \u003d 26 h.) Ke Jerman-72. Dalam cincin yang tidak signifikan bisa

67. Golmia alami golsium hanya berisi satu isotop - 165 tetapi. Selain itu, ada satu isotop defisiensi neutron yang sangat lama - 165 tetapi (4570 tahun) dan satu neutron bebas - 165 tetapi (26,8 jam),

4. Berillyer di perpustakaan Rosfond berisi data untuk tiga isotop berilium: radioaktif 7 ve (53,29 hari), stabil 9 ve dan radioaktif 10. 4.1. BERLILIUM-7 Radioaktif. T 1/2 \u003d 53.12 d. Menangkap

91. Prostiniya Prosttaction memiliki lima isotop berumur panjang, data yang harus disajikan di Perpustakaan Rosfund. 91.1. Protactinium-229 Radioaktif (T 1/2 \u003d 1,5 hari). Testing Capture.

82. Lead in Rosfond termasuk data untuk semua 4 stabil dan 4 berumur waktu lead radioaktif isotop. 82.1. Radioaktif Lead-202. (T 1/2 \u003d 5,25 * 10 4 tahun). Dengan menangkap elektron orbital

48. Cadmium 48.0. Komentar umum untuk pustaka Rosfond diperlukan untuk memilih data neutron untuk 8 stabil dan 4 isotop kadmium berumur panjang. Pertimbangkan hasil revaluasi data

1 3. File 3. Reaksi Cross Sections 3.1. Deskripsi umum dalam file 3 menunjukkan bagian silang dan turunan dari bentuk fungsi dari energi E, di mana E adalah energi dari partikel insiden (dalam EV) Sistem laboratorium. Mereka mewakili

68. Erbium Natural Erbium mencakup enam isotop. Tabel 1 memberikan kontribusi masing-masing isotop ke dalam campuran alami. Tabel 1 Komposisi EBIA Natural,% isotop% ER-162 0,139 ER-164 1.601 ER-166 33.503

70.deterbium Intrbium alami memiliki 7 isotop stabil: 168 YB, 170 YB, 171 YB, 172 YB, 173 YB, 176 YB, dan tiga isotop radioaktif yang cukup lama: 166 YB, 165 YB, 175 YB. Tak satu pun dari

5. Bor 5.1. Isi Bor-10 dalam campuran alami: 19,8 ± 0,3%. Menghabiskan negara utama: 3 +. 1. File reaksi 10 b (n, α) (mt \u003d 107) dan 10 b (n, αγ 1) (mt \u003d 801) digunakan sebagai standar ketika diukur saat diukur

27. Cobalt di Foundation-2.2 menempatkan estimasi T.Aoki, T.Asami, 1982. Untuk radionuklida, penilaian EAF-3 diterima. VII diadopsi oleh A.Smith, G. Desaussure, 1989. Dalam -3.3, berisi penilaian T.Wamanabe, 1994 di Jeff-3.1

88.radia 88.0. Komentar Umum Elemen 88 terbuka untuk pasangan Curie pada tahun 1898 dalam mineral yang dikenal di bawah nama-nama buah uranium, penipuan resin dan posura. Sudah selama pekerjaan pertama ini menjadi jelas

62.Samar diketahui 11 isotop Samaria yang stabil dan berumur panjang, di mana 7 telah dilestarikan di alam. Dua isotop radioaktif (151 SM dan 153 SM) dibentuk sebagai hasil dari divisi nukleus berat. Sebagai

23. Vanadium Natural Vanadium mengandung dua v-5 isotop (isotop eksemifik dengan konten 25%) dan V-51. Dengan demikian, vanadium alami terdiri dari hampir sepenuhnya dari satu isotop. Dua radioisotop lagi

69.Touly toolly hanya memiliki satu isotop stabil - 169 tm dan 6 radioaktif dengan waktu paruh lebih dari satu hari: 3 defisiensi neutron (165 tm, 167 tm, 168 tm) dan tiga berbentuk neutron (170 tm,

72. Gafny 72.0. Komentar umum Gapny memiliki 6 isotop stabil: 174 HF, 176 HF, 177 HF, 178 HF, 179 HF, 180 HF. Dua dari mereka memiliki isomer jangka panjang (dan kedua). Ini adalah 178 HF N (T1 / 2 \u003d 31G.) Dan 179

93. Neptun Ada tiga keluarga radioaktif alami Thorium-232, Uranus-235 dan Urana-238 dan satu seri radioaktif artifisial dari keluarga Neptune-237. Selain "artificiality", keluarga ini dibedakan

1 4. File 4. Distribusi sudut neutron sekunder 4.1. Deskripsi umum file 4 berisi representasi distribusi sudut neutron sekunder. Ini hanya digunakan untuk reaksi neutron, reaksi

Disrosions.0 Komentar Umum untuk pustaka Rosfond diperlukan untuk memilih data neutron untuk 10 isotop pengeluaran yang stabil dan berumur panjang. Tampaknya juga pantas untuk mengaktifkan data

3. Teori Hauser-Feshbach .. Setelah Hauser dan Feshbakh, kami mengekspresikan penampang proses senyawa melalui lebar rata-rata. Kami akan melanjutkan formalisme Brete-Wigner. Untuk elemen S-matrix, jika ada lurus

95. Amerika 95.0. Komentar Umum Skema klasik untuk mendapatkan Americium terlihat seperti ini: 239 94 PU + 1 0n (γ) 240 94Pu + 1 0n (γ, β) 241 95 pagi. Orang Amerika logam perak-putih, drig dan debu.

6. Komentar karbon keseluruhan. Karbon alami mengandung dua isotop stabil dalam konsentrasi atom berikut: 12 dari 98,89%; 13 S 1,11%. Ada juga yang sangat lama (t 1/2 \u003d 5730 y) isotop 14c,

2. Helium 4 tidak. Di perpustakaan, Rowfond berisi data untuk dua helium isotop 3 tidak dan 2.1. Helium-3 1. Komentar melalui perpustakaan modern mengandung tiga estimasi data neutron independen untuk Helium-3,

54.xenon 54.0 Komentar Umum dikenal 14 isotop dan isomer Samaria yang stabil dan berumur panjang, di mana 9 telah dilestarikan di alam. Dari sisa lima empat adalah isomer berumur panjang. Cukup

64. Gadolini 64.0 Komentar Umum untuk pustaka Rosfond diperlukan untuk memilih data neutron untuk 12 isotop gadolin yang stabil dan berumur panjang. Data untuk semua isotop ini terkandung di perpustakaan.

77. Iridium 77.0 Komentar Umum Bagian ini menjelaskan: dua stabil dan tujuh isotop radioaktif dari iridium dengan periode paruh selama lebih dari sehari. 77.1. Iridium-188. Radioaktif. Menguji Seizure Orbital.

7. Transom di Rosfund adalah data untuk dua isotop nitrogen yang stabil: N-14 (99,634%) dan N-15 (0,366%). Isotop radioaktif nitrogen tidak memiliki nitrogen. Dalam proses menganalisis data neutron dalam pekerjaan yang digunakan

1 12. File 12. Mengkplays of Photon Formation dan Transition Probability File 12 dapat digunakan untuk mewakili ketergantungan energi dari bagian formasi foton atau melalui pluralitas,

Reaksi nucron nuclear reaksi neutron reaksi nuklir Proses ini dan hasil dari interaksi nuklei dengan berbagai partikel nuklir (alpha, partikel beta, proton, neutron, gamma kuanta

36.Kripton 36.1. Kandungan Crypton-78 dalam campuran alami adalah 0,35%. Evaluasi 1982 oleh sekelompok spesialis untuk Endf / B-V. Produk fisi. Evaluasi untuk Perpustakaan Data Produk Internasional

73. Tantalum di Rosfond harus diberikan data neutron untuk 2 isotop radioaktif alami dan berumur 4-panjang dari Tantalum. Dari dua isotop alami Tantalum, hanya 181 yang stabil.

89.aktinium 89.0. Komentar umum hanya ada satu alasan mengapa elemen 89 akting tertarik pada banyak hari ini. Elemen ini, seperti Lanthan, adalah tahanan dari keluarga besar elemen, di

13. Aluminium Aluminium Alami mengandung satu isotop 27 al. Ada juga livet isotop 26 al, data yang harus juga disajikan di perpustakaan Rosfund. 13.1. Aluminium-26 radioaktif.

Elemen yang disebut untuk menghormati salah satu dewa Skandinavia utama dapat menyelamatkan kemanusiaan dari krisis energi, yang cocok untuk kita dalam waktu dekat.

Pada tahun 1815, ahli kimia Swedia yang terkenal Jans Jacob Burtsellius menyatakan pembukaan elemen baru, yang ia sebut Thorie untuk menghormati Taurat, Boga-Rubli dan putra Allah Skandinavia Supreme. Namun, pada tahun 1825, ditemukan bahwa penemuan itu adalah kesalahan. Namun demikian, nama itu berguna - berceliusnya memberikan elemen baru yang dia temukan pada tahun 1828 di salah satu mineral Norwegia (sekarang mineral ini disebut thorith). Elemen ini mungkin memiliki masa depan yang besar, di mana ia akan dapat berperan dalam industri tenaga nuklir yang tidak kalah dengan pentingnya bahan bakar nuklir utama - uranium.

Kerabat bom jauh

Energi atom, yang saat ini dikenakan begitu banyak harapan, adalah cabang sisi program militer, tujuan utama yang merupakan penciptaan senjata atom (dan reaktor kecil kemudian untuk kapal selam). Sebagai bahan nuklir untuk membuat bom, dimungkinkan untuk memilih dari tiga opsi yang mungkin: Uranium-235, Plutonium-239 atau Uranium-233.

Uranium-235 terkandung dalam uranium alami sangat jumlah kecil - Total 0,7% (sisanya 99,3% adalah isotop 238), dan perlu dialokasikan, dan ini adalah proses yang mahal dan kompleks. Plutonium-239 tidak ada di alam, perlu dikembangkan, mengganggu neutron uranium-238 di reaktor, dan kemudian menyorotinya dari uranium iradiasi. Dengan cara yang sama, uranium-233 dapat diperoleh dengan iradiasi dengan neutron thorium-232.

Dua metode pertama pada 1940-an diimplementasikan, tetapi mereka memutuskan untuk tidak main-main dengan fisika ketiga. Faktanya adalah bahwa dalam proses iradiasi thorium-232, selain uranium-233 yang bermanfaat, ada juga campuran berbahaya - uranium-232 dengan paruh dalam 74, rantai peluruhan yang mengarah ke Penampilan Tallina-208. Isotop ini memancarkan kuanta gamma energi tinggi (keras), untuk melindungi di mana pelat timbal yang tebal diperlukan. Selain itu, radiasi gamma yang kaku menampilkan mengendalikan rantai elektronik, yang tanpanya tidak mungkin dilakukan dalam desain senjata.

Siklus thorium.

Meskipun demikian, Toria tidak cukup lupa. Kembali pada tahun 1940-an, Enrico Fermi mengusulkan untuk menghasilkan plutonium pada reaktor neutron cepat (ini lebih efisien daripada termal), yang mengarah pada penciptaan reaktor EBR-1 dan EBR-2. Dalam reaktor uranium-235 ini atau plutonium-239 adalah sumber neutron yang mengubah uranium-238 menjadi plutonium-239. Pada saat yang sama, plutonium dapat membentuk lebih dari "pembakaran" (1,3-1,4 kali), sehingga reaktor seperti itu disebut "pengganda".

Ekosistem yang sempurna

Pada 1960-an, direncanakan untuk menutup siklus nuklir sesuai dengan uranium dan plutonium menggunakan sekitar 50% dari NPP pada reaktor termal dan 50% dengan cepat. Tetapi perkembangan reaktor cepat menyebabkan kesulitan, sehingga hanya satu reaktor yang dioperasikan di BN-600 di BELOYARSK NPP (dan BN-800 lainnya dibangun). Oleh karena itu, sistem seimbang dapat dibuat dari reaktor termal thorium dan sekitar 10% dari reaktor cepat yang akan mengisi bahan bakar yang hilang untuk termal.

Kelompok ilmiah lain di bawah kepemimpinan Yujina Wigner menyarankan proyeknya - baling-baling proyeknya, tetapi tidak dengan cepat, tetapi pada neutron termal, dengan thorium-232 sebagai bahan iradiasi. Koefisien reproduksi telah menurun, tetapi desainnya lebih aman. Namun, ada satu masalah. Siklus bahan bakar thorium terlihat seperti ini. Menyerap neutron, torium-232 pindah ke Torium-233, yang dengan cepat berubah menjadi protactinium-233, dan itu telah secara spontan hancur pada uranium-233 dengan waktu paruh 27 hari. Dan bulan ini, prostakisitas akan menyerap neutron, mencegah proses operasi. Untuk mengatasi masalah ini, akan menyenangkan untuk menghilangkan prostaksi dari reaktor, tetapi bagaimana melakukannya? Setelah semua, pemuatan dan pembongkaran bahan bakar yang konstan mengurangi efisiensi perkembangan hampir menjadi nol. Wigner mengusulkan solusi yang sangat cerdas - reaktor bahan bakar cair dalam bentuk larutan garam uranium. Pada tahun 1952, di Laboratorium Nasional di Oak Ridge di bawah kepemimpinan siswa Vigner, Elvina Weinberg, prototipe dari reaktor semacam itu dibangun - Eksperimen reaktor homoegene (HRE-1). Dan segera ada konsep yang bahkan lebih menarik, ideal untuk bekerja dengan thorium: Ini adalah reaktor tentang pencurian meleleh, Eksperimen Reaktor Salten-Salt. Bahan bakar dalam bentuk uranium fluoride dilarutkan dalam meleleh lithium fluoride, berilium dan zirkonium. MSRE bekerja dari tahun 1965 hingga 1969, dan meskipun thorium tidak digunakan di sana, konsep itu sendiri ternyata cukup operasional: penggunaan bahan bakar cair meningkatkan efisiensi pekerjaan dan memungkinkan Anda untuk menghapus produk-produk pembusukan yang berbahaya dari zona aktif.

Jalur paling sedikit resistensi

Namun demikian, reaktor gas likuid (ZHSR) tidak didistribusikan, karena reaktor termal yang biasa di uranium lebih murah. Energi atom dunia melewati jalur yang paling sederhana dan lebih murah, mengambil dasar reaktor air air yang terbukti di bawah tekanan (vver), keturunan dari mereka yang dirancang untuk kapal selam, serta reaktor air mendidih. Reaktor dengan retarder grafit, seperti RBMK, adalah cabang lain dari pohon silsilah - mereka berasal dari reaktor untuk pengoperasian plutonium. "Bahan bakar utama untuk reaktor-reaktor ini adalah Uranium-235, tetapi cadangannya agak signifikan, namun terbatas, - menjelaskan kepala" mekanik populer "Kepala Studi Strategis Sistem dari Pusat Penelitian" Kurchatov Institute "Subbotin Stanislav. - Pertanyaan ini mulai dipertimbangkan kembali pada 1960-an, dan kemudian keputusan yang direncanakan dari masalah ini dianggap diperkenalkan ke dalam siklus bahan bakar nuklir uranium-238 yang dibuang, yang hampir 200 kali lebih banyak cadangan. Untuk ini, direncanakan untuk membangun banyak reaktor neutron cepat yang akan diperoleh oleh plutonium dengan koefisien reproduksi 1,3-1,4 sehingga kelebihan dapat digunakan untuk memberi daya pada reaktor termal. BN-600 Quick Reactor diluncurkan pada BELOYARSK NPP - BENAR, bukan dalam mode pengantin wanita. Baru-baru ini, ada juga yang dibangun bahkan satu - BN-800. Tetapi untuk membangun ekosistem yang efektif dari energi atom reaktor seperti itu, sekitar 50% diperlukan. "

Thorium perkasa

Di sini hanya di atas panggung dan pergi thorium. "Torium sering disebut alternatif untuk uranium-235, tetapi itu benar-benar salah," kata Stanislav Subbotin. - Thorium itu sendiri, serta uranium-238, sama sekali bukan bahan bakar nuklir. Namun, menempatkannya di bidang neutron dalam reaktor air air paling umum, dimungkinkan untuk mendapatkan bahan bakar yang sangat baik - uranium-233, yang kemudian digunakan untuk reaktor yang sama sendiri. Artinya, tidak ada perubahan, tidak diperlukan perubahan serius dalam infrastruktur yang ada. Kelebihan lain dari thorium adalah prevalensi di alam: cadangannya setidaknya tiga kali melebihi cadangan uranium. Selain itu, tidak perlu pemisahan isotop, karena selama lewat penambangan, bersama dengan elemen langka bumi, hanya torium-232 yang ditemukan. Sekali lagi, selama ekstraksi uranium, polusi daerah sekitarnya terjadi relatif lama (paruh 3,8 hari) Radon-222 (di Radon-220, thorium berumur pendek, 55 detik, dan tidak punya waktu untuk sebaran). Selain itu, thorium memiliki sifat termomekanis yang sangat baik: diisi ulang, kurang rentan terhadap retak dan menyoroti lebih sedikit gas radioaktif selama kerusakan pada cangkang bahan bakar. Pengoperasian uranium-233 dari thorium dalam reaktor termal adalah sekitar tiga kali lebih efisien daripada plutonium dari uranium-235, sehingga kehadiran setidaknya setengah dari reaktor tersebut dalam ekosistem tenaga nuklir akan memungkinkan Anda untuk menutup siklus uranium dan plutonium . Benar, reaktor cepat akan tetap diperlukan, karena koefisien reproduksi pada reaktor thorium tidak melebihi unit. "

Namun, Toria memiliki minus yang cukup serius. Dengan iradiasi neutron, thorium uranium-233 ternyata uranium-232 yang terkontaminasi, yang sedang mengalami rantai peluruhan, yang mengarah pada isotop yang memancarkan gamma-208 yang keras. "Ini sangat memperumit pekerjaan pada pemrosesan bahan bakar," jelas Subbotin Stanislav. - Tapi di sisi lain, itu memfasilitasi deteksi material semacam itu dengan mengurangi risiko pencurian. Selain itu, dalam siklus nuklir tertutup dan dengan pemrosesan bahan bakar otomatis, itu tidak masalah. "

Pengapisi termonuklir.

Eksperimen tentang penggunaan bahan bakar torium dalam reaktor termal dilakukan di Rusia dan negara-negara lain - Norwegia, Cina, India, AS. "Sekarang saatnya untuk kembali ke gagasan reaktor tingkat cair," kata Stanislav Subbotin. - Kimia fluorida dan mencair fluoride dipelajari dengan baik karena produksi aluminium. Untuk thorium, reaktor pada garam yang meleleh jauh lebih efektif daripada air air konvensional, karena diizinkan memuat secara fleksibel dan menghasilkan produk pembusukan dari zona aktif reaktor. Selain itu, dengan bantuan mereka, dimungkinkan untuk menerapkan pendekatan hybrid menggunakan bahan bakar non-nuklir sebagai sumber neutron, dan instalasi termonuklir - setidaknya tokamaki yang sama. Selain itu, reaktor tingkat cair memungkinkan Anda untuk menyelesaikan masalah dengan aktinida minor - isotop berumur panjang Americium, Curie dan Neptunus (yang terbentuk dalam bahan bakar iradiasi), "bertahan" dalam reaktor Garraw. Jadi dalam perspektif beberapa dekade dalam energi atom tanpa thorium kita tidak bisa melakukannya. "

Rencana:

pengantar

• 1 Pendidikan dan pembusukan
• 2 Memperoleh
• 3 aplikasi
Catatan

pengantar

Uranium-232. (eng. uranium-232.) - nuklida radioaktif dari elemen kimia uranium dengan nomor atom 92 dan angka massa 232. Karena rantai peluruhan panjang dan lebih besar daripada di sebagian besar isotop lainnya, rilis energi spesifik, uranium-232 adalah nuklida yang menjanjikan untuk digunakan dalam energi radioisotop sumber.

Aktivitas satu gram nuklida ini adalah sekitar 827,38 gbk.

1. Pendidikan dan pembusukan

Uranium-232 dibentuk sebagai hasil dari peluruhan berikut:

• Nuklida 232 NP (Half-Life adalah 14,7 (3) mnt):

• β --- perwakilan nuklida 232 pa (paruh 1,31 (2) hari):

• Α-pembusukan nuklida 236 PU (paruh adalah 2,858 (8) tahun):

Pembusukan Uranium-232 terjadi pada petunjuk berikut:

• α-pembusukan pada 228 th (probabilitas 100%, pembusukan energi 5 413.63 (9) cev):

energi memancarkan α-partikel 5 263,36 KEV (dalam 31,55% kasus) dan 5,320,12 Kev (68,15% kasus).

• Divisi spontan (probabilitas kurang dari 1 × 10 -12%);
• Pembusukan cluster dengan pembentukan nuklida 28 mg (probabilitas pembusukan kurang dari 5 × 10 -12%):

• Pembusukan cluster dengan pembentukan nuklida 24 NE (probabilitas kerusakan 8,9 (7) × 10 -10%):

2. Memperoleh

Uranium-232 dibentuk sebagai produk sampingan ketika uranium-233 berkembang oleh Torium-232 Neutron Bombardment. Seiring dengan reaksi pembentukan uranium-233, reaksi merugikan berikut terjadi dalam bahan bakar thorium iradiasi:

Karena fakta bahwa bagian penampang yang efektif dari reaksi (N, 2N) untuk neutron termal tidak cukup, yelkah halaman-232 tergantung pada adanya sejumlah besar neutron cepat (dengan energi setidaknya 6 MEV).

Jika dalam bahan bakar thorium hadir dalam jumlah signifikan nukleida thorium-230, pembentukan uranium-232 dilengkapi dengan reaksi berikut yang dilengkapi dengan neutron termal:

Karena kehadiran uranium-232 dalam bahan bakar iradiasi membuat sulit untuk bekerja dengannya (lihat bagian "aplikasi"), untuk mengurangi formasi uranium-232, perlu untuk menggunakan bahan bakar thorium dengan konsentrasi thorium-230 minimum.

3. Aplikasi

Uranium-232 adalah ketinggian rantai panjang pembusukan, yang mencakup emitor nuclida dari gamma kuanta yang kaku:

232 u (α; 68,9 tahun) 228 th (α; 1,9 tahun) 224 ra (α; 3,6 hari; memancarkan γ-kvant 0,24 meV dalam 4,10% dari kasus pembusukan) 220 rn (α; 56 c; γ 0,55 mevitor, 0.114 %) 216 po (α; 0,15 c) 212 pb (β-; 10,64 jam) 212 bi (α; 61 s; γ 0,73 mev, 6, 67%; γ 1,62 mev, 1,47%) 208 tl (β-; Min; γ 2.6 mev, 99,16%; γ 0,58 mev, 84,5%) 208 pb (stabil)

Urutan cepat kerusakan yang dimulai dengan radium-224 disertai dengan sejumlah besar radiasi gamma, dan sekitar 85% dari seluruh energi radiasi gamma terbentuk selama pembusukan Tallina-208, memancarkan kuanta gamma dengan energi 2,6 mev . Fitur ini Ini mengarah pada fakta bahwa kehadiran uranium-232 sebagai pengotor ke Uranium-233 sangat tidak diinginkan, sehingga sulit untuk bekerja dengannya.

Di sisi lain, pelepasan energi spesifik tinggi membuat nuklida ini sangat menjanjikan untuk digunakan dalam sumber energi radioisotop.

Catatan

1. 1 2 3 4 5 G. Audi, A.H. Wapstra, dan C. Thibault (2003). "Evaluasi Mass Atom AME2003 (II). Tabel, grafik, dan referensi. - www.nndc.bnl.gov/amdc/masstable/ame2003/ame2003b.pdf. " Fisika nuklir A. 729 : 337-676. DOI: 10.1016 / J.Nuclphysa 2003.11.003 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.003.
2. 1 2 3 4 5 6 7 8 9 G. Audi, O. Bersillon, J. Blackhot dan A. H. Wapstra (2003). "Evaluasi nubase sifat nuklir dan pembusukan - www.nndc.bnl.gov/amdc/nubase/nubase2003.pdf". Fisika nuklir A. 729 : 3-128. DOI: 10.1016 / j.Nuclphysa 2003.11.001 - dx.doi.org/10.1016/j.nuclphysa 2003.11.001.
3. Properti 232 U di situs web IAEA (International Atom Energy Agency) - www-nds.iare.org/relnsd/tablenucsdf.jps?query\u003d3447
4. 1 2 Sublette Carey. Senjata nuklir Pertanyaan yang sering diajukan - nuklirweaponarchive.org/nwfaq/nfaq6.html (Bahasa Inggris). nuklearweaponarchive.org.
5. Tabel Nuclide di situs web IAEA - www-nds.iaea.org/relnsd/vchart/index.html

Pada tahun 1815, ahli kimia Swedia yang terkenal Jans Jacob Burtsellius menyatakan pembukaan elemen baru, yang ia sebut Thorie untuk menghormati Taurat, Boga-Rubli dan putra Allah Skandinavia Supreme. Namun, pada tahun 1825, ditemukan bahwa penemuan itu adalah kesalahan. Namun demikian, nama itu berguna - berceliusnya memberikan elemen baru yang dia temukan pada tahun 1828 di salah satu mineral Norwegia (sekarang mineral ini disebut thorit). Elemen ini mungkin memiliki masa depan yang besar, di mana ia akan dapat berperan dalam industri tenaga nuklir yang tidak kalah dengan pentingnya bahan bakar nuklir utama - uranium.

	Pro dan kontra
+	Thorium di bumi beberapa kali lebih dari uranium
+	Tidak perlu membagi isotop
+	Infeksi radioaktif selama penambangan thorium secara signifikan lebih sedikit (karena radon hidup yang lebih pendek)
+	Anda dapat menggunakan reaktor termal yang ada
+	Thorium memiliki sifat termomekanis terbaik dari uranium
+	Thorium kurang beracun daripada uranium
+	Saat menggunakan thorium, aktinida minor tidak terbentuk (isotop radioaktif yang berumur panjang)
-	Dalam proses iradiasi, thorium menghasilkan isotop emitting gamma, yang menciptakan kesulitan dalam pemrosesan bahan bakar

Kerabat bom jauh

Energi atom, yang saat ini dikenakan begitu banyak harapan, adalah cabang sisi program militer, tujuan utama yang merupakan penciptaan senjata atom (dan reaktor kecil kemudian untuk kapal selam). Sebagai bahan nuklir untuk membuat bom, dimungkinkan untuk memilih dari tiga opsi yang mungkin: Uranium-235, Plutonium-239 atau Uranium-233.

Ini terlihat seperti siklus nuklir thorium, mengilustrasikan transformasi thorium menjadi bahan bakar nuklir yang sangat efisien - uranium-233.

Uranium-235 terkandung dalam uranium alami dalam jumlah yang sangat kecil - hanya 0,7% (sisanya 99,3% isotop 238), dan harus dialokasikan, dan ini adalah proses yang mahal dan kompleks. Plutonium-239 tidak ada di alam, perlu dikembangkan, mengganggu neutron uranium-238 di reaktor, dan kemudian menyorotinya dari uranium iradiasi. Dengan cara yang sama, uranium-233 dapat diperoleh dengan iradiasi dengan neutron thorium-232.

Pada 1960-an, direncanakan untuk menutup siklus nuklir sesuai dengan uranium dan plutonium menggunakan sekitar 50% dari NPP pada reaktor termal dan 50% dengan cepat. Tetapi perkembangan reaktor cepat menyebabkan kesulitan, sehingga hanya satu reaktor yang dioperasikan di BN-600 di BELOYARSK NPP (dan BN-800 lainnya dibangun). Oleh karena itu, sistem seimbang dapat dibuat dari reaktor termal thorium dan sekitar 10% dari reaktor cepat yang akan mengisi bahan bakar yang hilang untuk termal.

Dua metode pertama pada 1940-an diimplementasikan, tetapi mereka memutuskan untuk tidak main-main dengan fisika ketiga. Faktanya adalah bahwa dalam proses iradiasi thorium-232, selain uranium-233 yang bermanfaat, ada juga campuran berbahaya - uranium-232 dengan paruh dalam 74, rantai peluruhan yang mengarah ke Penampilan Tallina-208. Isotop ini memancarkan kuanta gamma energi tinggi (keras), untuk melindungi di mana pelat timbal yang tebal diperlukan. Selain itu, radiasi gamma yang kaku menampilkan mengendalikan rantai elektronik, yang tanpanya tidak mungkin dilakukan dalam desain senjata.

Siklus thorium.

Meskipun demikian, Toria tidak cukup lupa. Kembali pada tahun 1940-an, Enrico Fermi mengusulkan untuk menghasilkan plutonium pada reaktor neutron cepat (ini lebih efisien daripada termal), yang mengarah pada penciptaan reaktor EBR-1 dan EBR-2. Dalam reaktor uranium-235 ini atau plutonium-239 adalah sumber neutron yang mengubah uranium-238 menjadi plutonium-239. Pada saat yang sama, plutonium dapat membentuk lebih dari "pembakaran" (1,3-1,4 kali), sehingga reaktor seperti itu disebut "pengganda".

Kelompok ilmiah lain di bawah kepemimpinan Yujina Wigner menyarankan proyeknya - baling-baling proyeknya, tetapi tidak dengan cepat, tetapi pada neutron termal, dengan thorium-232 sebagai bahan iradiasi. Koefisien reproduksi telah menurun, tetapi desainnya lebih aman. Namun, ada satu masalah. Siklus bahan bakar thorium terlihat seperti ini. Menyerap neutron, torium-232 pindah ke Torium-233, yang dengan cepat berubah menjadi protactinium-233, dan itu telah secara spontan hancur pada uranium-233 dengan waktu paruh 27 hari. Dan bulan ini, prostakisitas akan menyerap neutron, mencegah proses operasi. Untuk mengatasi masalah ini, akan menyenangkan untuk menghilangkan prostaksi dari reaktor, tetapi bagaimana melakukannya? Setelah semua, pemuatan dan pembongkaran bahan bakar yang konstan mengurangi efisiensi perkembangan hampir menjadi nol. Wigner mengusulkan solusi yang sangat cerdas - reaktor bahan bakar cair dalam bentuk larutan garam uranium. Pada tahun 1952, di Laboratorium Nasional di Oak Ridge di bawah kepemimpinan siswa Vigner, Elvina Weinberg, prototipe dari reaktor semacam itu dibangun - eksperimen reaktor homogen (HRE-1). Dan segera ada konsep yang bahkan lebih menarik, ideal untuk bekerja dengan thorium: Ini adalah reaktor tentang pencurian yang meleleh, percobaan reaktor garam. Bahan bakar dalam bentuk uranium fluoride dilarutkan dalam meleleh lithium fluoride, berilium dan zirkonium. MSRE bekerja dari tahun 1965 hingga 1969, dan meskipun thorium tidak digunakan di sana, konsep itu sendiri ternyata cukup operasional: penggunaan bahan bakar cair meningkatkan efisiensi pekerjaan dan memungkinkan Anda untuk menghapus produk-produk pembusukan yang berbahaya dari zona aktif.

Reaktor gas cair memungkinkan lebih fleksibel untuk mengontrol siklus bahan bakar daripada stasiun termal konvensional, dan menggunakan bahan bakar dengan efisiensi terbesar, menarik produk pembusukan berbahaya dari zona aktif dan menambahkan bahan bakar baru sesuai kebutuhan.

Jalur paling sedikit resistensi

Namun demikian, reaktor gas likuid (ZHSR) tidak didistribusikan, karena reaktor termal yang biasa di uranium lebih murah. Energi atom dunia melewati jalur yang paling sederhana dan lebih murah, mengambil dasar reaktor air air yang terbukti di bawah tekanan (vver), keturunan dari mereka yang dirancang untuk kapal selam, serta reaktor air mendidih. Reaktor dengan retarder grafit, seperti RBMK, adalah cabang lain dari pohon silsilah - mereka berasal dari reaktor untuk pengoperasian plutonium. "Bahan bakar utama untuk reaktor-reaktor ini adalah Uranium-235, tetapi cadangannya agak signifikan, bagaimanapun juga terbatas, - menjelaskan kepala" mekanika populer "dari studi strategis sistem dari pusat penelitian Institut Stanislav Subbotin Stanislav. - Pertanyaan ini mulai dipertimbangkan kembali pada 1960-an, dan kemudian keputusan yang direncanakan dari masalah ini dianggap diperkenalkan ke dalam siklus bahan bakar nuklir uranium-238 yang dibuang, yang hampir 200 kali lebih banyak cadangan. Untuk ini, direncanakan untuk membangun banyak reaktor neutron cepat yang akan diperoleh oleh plutonium dengan koefisien reproduksi 1,3-1,4 sehingga kelebihan dapat digunakan untuk memberi daya pada reaktor termal. BN-600 Quick Reactor diluncurkan pada BELOYARSK NPP - BENAR, bukan dalam mode pengantin wanita. Baru-baru ini, ada juga yang dibangun bahkan satu - BN-800. Tetapi untuk membangun ekosistem yang efektif dari energi atom reaktor seperti itu, sekitar 50% diperlukan. "

Semua isotop radioaktif yang terjadi pada sifat dalam kondisi alami milik salah satu dari tiga keluarga (baris radioaktif). Setiap seri semacam itu adalah rantai nuklei yang terkait dengan pembusukan radioaktif serial. Radonarchor dari baris radioaktif adalah isotop Uranus-238 berumur panjang (paruh 4,47 miliar tahun), uranium-235 (704 juta tahun) dan Toorium-232 (14,1 miliar tahun). Rantai berakhir dengan isotop timbal yang stabil. Ada baris lain, dimulai dengan Neptune-237, tetapi paruhnya terlalu kecil - hanya 2,14 juta tahun, sehingga di alam ia tidak terjadi.

Thorium perkasa

Di sini hanya di atas panggung dan pergi thorium. "Torium sering disebut alternatif untuk uranium-235, tetapi itu benar-benar salah," kata Stanislav Subbotin. - Thorium itu sendiri, serta uranium-238, sama sekali bukan bahan bakar nuklir. Namun, menempatkannya di bidang neutron dalam reaktor air air paling umum, dimungkinkan untuk mendapatkan bahan bakar yang sangat baik - uranium-233, yang kemudian digunakan untuk reaktor yang sama sendiri. Artinya, tidak ada perubahan, tidak diperlukan perubahan serius dalam infrastruktur yang ada. Kelebihan lain dari thorium adalah prevalensi di alam: cadangannya setidaknya tiga kali melebihi cadangan uranium. Selain itu, tidak perlu pemisahan isotop, karena selama lewat penambangan, bersama dengan elemen langka bumi, hanya torium-232 yang ditemukan. Sekali lagi, selama ekstraksi uranium, polusi daerah sekitarnya terjadi relatif lama (paruh 3,8 hari) Radon-222 (di Radon-220, thorium berumur pendek, 55 detik, dan tidak punya waktu untuk sebaran). Selain itu, thorium memiliki sifat termomekanis yang sangat baik: diisi ulang, kurang rentan terhadap retak dan menyoroti lebih sedikit gas radioaktif selama kerusakan pada cangkang bahan bakar. Pengoperasian uranium-233 dari thorium dalam reaktor termal adalah sekitar tiga kali lebih efisien daripada plutonium dari uranium-235, sehingga kehadiran setidaknya setengah dari reaktor tersebut dalam ekosistem tenaga nuklir akan memungkinkan Anda untuk menutup siklus uranium dan plutonium . Benar, reaktor cepat akan tetap diperlukan, karena koefisien reproduksi pada reaktor thorium tidak melebihi unit. "

Produksi 1 GW selama tahun ini membutuhkan: 250 ton uranium alami (mengandung 1,75 ton uranium-235) 2,15 ton uranium yang habis (termasuk 0,6 ton uranium-235) diperlukan (termasuk 0,6 ton uranium-235) ); 35 ton uranium yang diperkaya (yang 1,15 ton uranium-235) dimuat ke dalam reaktor; Bahan bakar bekas mengandung 33,4 ton uranium-238, 0,3 ton uranium-235, 0,3 ton plutonium-239, 1 ton produk peluruhan. 1 ton thorium-232 ketika memuat ke reaktor gas cair sepenuhnya dikonversi menjadi 1 ton uranium-233; 1 ton produk peluruhan, di mana 83% adalah isotop berumur pendek (hancur menjadi stabil sekitar sepuluh tahun).

Namun, Toria memiliki minus yang cukup serius. Dengan iradiasi neutron, thorium uranium-233 ternyata uranium-232 yang terkontaminasi, yang sedang mengalami rantai peluruhan, yang mengarah pada isotop yang memancarkan gamma-208 yang keras. "Ini sangat memperumit pekerjaan pada pemrosesan bahan bakar," jelas Subbotin Stanislav. - Tapi di sisi lain, itu memfasilitasi deteksi material semacam itu dengan mengurangi risiko pencurian. Selain itu, dalam siklus nuklir tertutup dan dengan pemrosesan bahan bakar otomatis, itu tidak masalah. "

Pengapisi termonuklir.

Eksperimen tentang penggunaan bahan bakar torium dalam reaktor termal dilakukan di Rusia dan negara-negara lain - Norwegia, Cina, India, AS. "Sekarang saatnya untuk kembali ke gagasan reaktor tingkat cair," kata Stanislav Subbotin. - Kimia fluorida dan mencair fluoride dipelajari dengan baik karena produksi aluminium. Untuk thorium, reaktor pada garam yang meleleh jauh lebih efektif daripada air air konvensional, karena diizinkan memuat secara fleksibel dan menghasilkan produk pembusukan dari zona aktif reaktor. Selain itu, dengan bantuan mereka, dimungkinkan untuk menerapkan pendekatan hybrid menggunakan bahan bakar non-nuklir sebagai sumber neutron, dan instalasi termonuklir - setidaknya tokamaki yang sama. Selain itu, reaktor tingkat cair memungkinkan Anda untuk menyelesaikan masalah dengan minor actinides - isotop berumur panjang, Amerika, Curia dan Neptunus (yang terbentuk dalam bahan bakar iradiasi), "bertahan" dalam reaktor Garraw. Jadi dalam perspektif beberapa dekade dalam energi atom tanpa thorium kita tidak bisa melakukannya. "